Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Колебательные температуры и эффективная генерация на линиях 0111-1110 полосы в электроразрядных Со2-лазерах

Диссертация: Колебательные температуры и эффективная генерация на линиях 0111-1110 полосы в электроразрядных Со2-лазерах
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Наиболее простым и надежным способом исследования следует считать непосредственное зондирование активной среды на резонансной частоте излучением непрерывного С02-лазера. Он был применен еще в конце 60-ых годов (см., например, /25−27/). Однако использование для этой цели С02-лазерагенерирующего только на линиях основных полос 00°1−10°0 и 00°1−02°0 (см. рис. I), не дает всей необходимой информации… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА I. МЕТОДИКА ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ТЕМПЕРАТУР С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ СО^-ЛАЗЕРА, ГЕНЕРИРУЩЕГО НА
  • НЕТРАДИЦИОННЫХ ПЕРЕХОДАХ
    • I. I. Известные методы определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней в молекулярных средах
      • 1. 2. Обоснование новой методики диагностики активных сред и анализ, ее погрешности
      • 1. 3. Эффективная гЬйёрация на линиях нетрадиционных переходов в непрерывном отпаянном С02~лазере
  • ГЛАВА II. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ТЕМПЕРАТУРЫ В ЭЛЕКТРОРАЗРЯДНЫХ СО^ШЕРАХ
    • 2. 1. Зависимость температур от величины тока разряда и их связь с мощностью генерации в непрерывном СО^-лазере
    • 2. 2. Методика измерений и расчета временных зависимостей усиления и температур
    • 2. 3. Исследование кинетики колебательных температур в TEA С02-модуле
    • 2. 4. Генерация излучения с длиной волны 4,3 мкм
    • 2. 5. Влияние малых добавок три-н-пропиламина на характеристики TEA COg-лазера
  • ГЛАВА. Ш. ИССЛЕДОВАНИЕ УСИЛЕНИЯ И ВЫХОДНЫХ ПАРАМЕТРОВ В TEA С02-ЛАЗЕРЕ, ГЕНЕРИРУЩЕМ НА ЛИНИЯХ ПОЛОСЫ 0III-III
    • 3. 1. Зависимость усиления в горячей полосе от колебательных температур
    • 3. 2. Исследование усиления в горячей полосе
    • 3. 3. Исследование условий эффективной генерации в горячей полосе
    • 3. 4. Исследование выходной энергии при перестройке по линиям горячей полосы молекул «^СО^ и
    • 13. С

Колебательные температуры и эффективная генерация на линиях 0111-1110 полосы в электроразрядных Со2-лазерах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

В настоящее время лазерные системы на С0£ получили самое широкое применение в науке и технике /1−4/. Это связано прежде всего с их способностью генерировать излучение большой мощности с высоким к.п.д. Другое весьма важное достоинство СС^-лазероввозможность перестройки длины волны генерации по отдельным линиям в диапазоне от ~9,2 до <�—10,9 мкм. Это широко используется для селективного воздействия излучения на вещество /5,6/. Кроме того, СС^-лазеры имеют сравнительно простую и надежную конструкцию.

Достижению высоких выходных параметров С02-лазеров в значительной мере способствовали интенсивные исследования физических процессов-' лежащих в основе их работы. Начиная с 1964 года, когда Пейтел впервые сообщил о получении генерации на двуокиси углерода, ни одна лазерная система не привлекала к себе столь пристального внимания исследователей. Тем не менее, интерес к COg-лазерам в настоящее время не ослабевает, о чем можно судить по многочисленным публикациям как в советскойтак и в зарубежной литературе;

Среди основных направлений, по которым ведутся исследования, можно выделить следующие:

— оптимизация выходных параметров СС^-лазеров, в первую очередь^ мощных систем (увеличение удельного. энергосъема, выходной мощности, повышение к.п.д. и т. д.) /7−10/;

— создание лазеров с заданными выходными параметрами, например, для локациисвязи, управляемого термоядерного синтеза и для ряда других приложений /11−15/;

— поиск и изучение условий эффективной генерации на новых переходах молекулы С02 в области длин волн 4−20 мкм /16−22/.

Дальнейший прогресс во всех этих направлениях, безусловно, требует более высокого уровня понимания процессов возбуждения и релаксации молекул, газовой динамики и других важных аспектов физики и химии активных сред С02-лазеров и усилителей. В рамках современных представлений для решения данных цроблем необходимо знать колебательные температуры различных типов колебаний молекулы С02: симметричного (Tj) — деформационного (Т2), асимметричного (Тд) и колебательную температуру азота (Т4), а также поступательную тем:-пературу газа (Т) /23,24/. На их основе моокно определить запас энергии в различных типах колебаний^ населенности лазерных уровней, кинетику их возбуждения и распада и т. д;

Наибольшую информацию об указанных характеристиках и процессах дает непосредственное исследование активных сред. К настоящему времени разработано несколько экспериментальных методов определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней. Однако, общепринятые методы не всегда обеспечивают необходимую точность или сравнительно сложны ^ что затрудняет их использование при исследовании реальных лазерных систем. Поэтому в настоящее время остается актуальным поиск новых и усовершенствование известных методов диагностики активных сред.

Наиболее простым и надежным способом исследования следует считать непосредственное зондирование активной среды на резонансной частоте излучением непрерывного С02-лазера. Он был применен еще в конце 60-ых годов (см., например, /25−27/). Однако использование для этой цели С02-лазерагенерирующего только на линиях основных полос 00°1−10°0 и 00°1−02°0 (см. рис. I), не дает всей необходимой информации о параметрах среды и, в частности, о колебательных температурах /28/. Таким методом можно определять надежно лишь разность населенностей этих колебательных уровней и, кроме того, из распределения усиления по различным линиям одной полосыпоступательную температуру газа /29/.

Для определения колебательных температур различных типов ко.

00°2.

OI1!

10,8 горячая полоса iA.

I0°I.

2-ая полоса g 4 секвенции.

1-ая полоса секвенции g 4 (основные полосы).

02°0 оА оо°о.

Рис Л. Упрощенная схема нижних колебательных уровней молекулы COg лебаний молекулы COg целесообразно воспользоваться подходом, который был реализован для двухатомных молекул (например, для J/^ в работе /30/). Он заключается в следувдем. При равновесном распределении частиц по колебательным состояниям, температура Т^ определяется из измеренных значений относительных населенностей нескольких колебательных уровней (в некоторых случаях достаточно двух) /30/. Аналогичным образом можно подойти к определению колебательных температур различных типов колебаний и для более сложных молекул, таких, например, как COg (если в пределах данного типа сохраняется равновесное распределение). Относительные населенности колебательных уровней можно найти, исходя из значений коэффициентов усиления, измеряемых как на линиях основных полос, так и на линиях ряда других переходов.

0 получении генерации на линиях различных переходов молекулы COg в области длин волн 11−18 мкм в специфических установках с сильноточным импульсным возбуждением сообщалось еще в середине 60-х годов /30−32/. Однако, ввиду крайне низкой выходной мощности, а также отсутствия точной идентификации переходов, эти системы не получили дальнейшего распространения и не использовались для диагностики активных сред. Только спустя десять лет исследования, проводимые в этом направлении, позволили Рейду и Сиемсену получить достаточно эффективную генерацию и точно идентифицировать ее с переходами в полосе 00°2−10°1 (02°1) (вторая полоса секвенции) в непрерывном (Х^-лазере с прокачкой рабочей смеси /33/.

Наличие такого источника позволяет непосредственно определять из отношения измеряемых коэффициентов усиления во 2-ой и в основной полосах секвенции относительную населенность уровней асимметричной моды, и затем колебательную температуру Тд. Используя для диагностики другие переходы, например, oA-lA (горячая полоса), можно находить аналогичным образом температуры Т2 и Tj.

Впервые такой подход к определению колебательной температуры Тд был реализован в работе /34/, Его перспективность была показана на примере исследования быстро^очной активной среды низкого давления, возбуждаемой непрерывным разрядом. Однако, широкое практическое применение данного метода требует," прежде всего, определения границ его применимости и создания удобного для исследований источника зондирующего излучения, компактного непрерывного С02-лазера, эффективно генерирующего излучение на линиях четырех полос: 00°I-I0°0, 00°I-02°0, 00°2−10°1 и oA-lA (см. рис. I).

Получение эффективной генерации на линиях нетрадиционных полос и, в частности, горячей полосы представляет интерес и для других приложений, например, для селективного воздействия лазерного излучения на вещество, спектроскопических исследований и т. д.

По сравнению с обычными полосами 00°1-Ю°0 (02°0) в горячей т т полосе 01 I-II 0 к верхнему и нижнему энергетическим уровням добавляется по одному деформационному кванту fill ^ 667 см" *. При.

А/ этом, вследствие энгармонизма колебаний молекулы COg, частоты переходов горячей полосы смещаются по отношению к частотам основных полос и перекрывают диапазон от ~ 9 до —11,4 мкм. Существенным отличием спектра горячей полосы надо считать также наличие линий как с четными, так и с нечетными значениями вращательного квантового числа J. Это обусловлено расщеплением вращательных уровней для колебательных состояний с? ф О к t — удвоение) /35,36/, в результате чего в спектре горячих полос существуют две компоненты, положительная и отрицательная (их иногда обозначают d и с).

Расстояние между ними составляет — I см" ** (см. приложение). т т.

Вследствие этого, использование уровней 01×1 и II 0 в качестве рабочих уровней С02-лазера может оказаться более привлекательным в некоторых приложениях по сравнению с лазерами, генерирующими на линиях обычных переходов, расстояние между которыми составляет 2 см" «1.

Наибольший интерес, с точки зрения генерации излучения, представляет Р-ветвь перехода oA-lA (диапазон длин волн 10,911,4 мкм). Поскольку в этом спектральном диапазоне отсутствуют линии основной полосы, то использование горячих переходов существенно расширяет спектр генерации С02-лазеров в длиноволновую область.

В соответствии с изложенным выше, в данной работе были поставлены следующие задачи:

— исследование условий эффективной генерации на линиях нетрадиционных переходов 00°2−10°1 (02°1) и 0I1! — 1110 в отпаянном С02~лазере с непрерывным возбуждением;

— исследование зависимостей колебательных температур в активных средах С02~лазеров с непрерывным и импульсным разрядом от состава смеси и условий возбуждения;

— изучение закономерностей формирования усиления и условий эффективной генерации на линиях полосы 0Й-1Й молекул 12С02 и 13С02 в ТЕА-лазере.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и приложения. Первый параграф гл. I носит обзорный характер. В нем кратко рассмотрены основные методы определения колебательных температур и населенностей колебательных уровней в молекулярных средах. Два других параграфа этой главы посвящены анализу новой методики определения колебательных температур, основанной на измерении усиления в различных полосах молекулы СО2″ и исследованиям параметров диагностического С02~лазера, перестраиваемого по линиям основных полос, второй полосы секвенции и горячей полосы-.

— 148 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ.

Для диагностики активных сред и расширения спектра эффективной генерации С02-лазеров в длиноволновую область была развита методика определения колебательных температур и предложено использовать частоты горячей полосы ОЙ-lA. С этой целью в диссертационной работе проведены исследования зависимости колебательных температур от параметров среды и условий эффективной генерации на линиях полос 00°2−10°1 (02°1) и oA-lA в отпаянном С02-лазере с непрерывным возбуждением и на линиях oA-lA полосы молекул ^^СC>i и i3C0z в ТЕА-лазере. Основные результатыполученные в работе, можно сформулировать следующим образом.

1. Дано обоснование новой методики определения колебательных температуроснованной на измерении коэффициентов усиления в различных полосах молекулы С02: 00°I-I0°0- 00°1−02°0, 00°2-Ю°1 и oA-lA. Получены соотношениясвязывающие температуры с коэффициентами усиления и проведен анализ погрешностей.

2. Выполненные измерения усиления в четырех различных полосахоптимизация параметров резонатора и нагреваемой кюветы позволили получить эффективную генерацию на 74 линиях второй полосы секвенции и 25 линиях горячей полосы в отпаянном С02-лазере с непрерывным возбуждением. Выходная мощность на сильных линиях нетрадиционных полос достигала 3−4 Вт, что всего лишь в—3 раза меньше. соответствующих параметров для обычных полос.

3. Исследованы зависимости колебательных температур и поступательной температуры от тока разряда в среде непрерывного лазера. Показаночто, используя информацию о температурахможно оптимизировать непрерывные С02-лазеры по выходным параметрам.

4. Экспериментально проведены подробные исследования кинетики колебательных температур в активной среде TEA. С02-лазера.

Это позволило выявить ряд важных физических закономерностей, оказывающих влияние на работу лазеровв частности, 1 уменьшение эффективной скорости передачи колебательной энергии от М^ъ С02 при возбуждении в электрическом разряде,.

5, Показаночто диагностика активных сред на основе новой методики определения колебательных температур, позволяет целенаправленно подойти к получению мощных импульсов излучения в области длин волн 4−3 мкм на линиях Ю°1−10°0 и 02°1−02°0 полос;

6, Изучено влияние типичной легкоионизируемой присадки три—н-пропиламина на кинетику возбуждения и процессы релаксации колебаний молекул активной среды. Это позволило оцределить условия повышения эффективности генерации лазерных систем за счет добавки в активную среду три-н-пропиламина;

7, Выполнены подробные исследования зависимости усиления в горячей полосе от содержания различных компонентов рабочей смеси 002* Не в TEA модуле и от величины энергии^ вкладываемой в разряда Максимальное значение усиления на линии Р (19) горячей полосы 0,7 м" *1 получено экспериментально в смеси СО I:0−8:I при общем давлении 220 торр.

8, Оптимизация активной среды и параметров резонатора TEA С02-лазера дала возможность получить эффективную генерацию на 36 линиях горячих полос. На самых сильных линиях параметры импульса генерации составляли: энергия — 2,3 Дж, пиковая мощность -10 МВт, при полной эффективности системы 2,5%9 что всего лишь в 2−3 раза меньше соответствующих параметров, характерных для данного лазера в режиме генерации на линиях обычной полосы,.

9, Использование изотопозамещенной молекулы позволило впервые получить мегаваттные импульсы излучения, частоты которых с интервалом — I см~* перекрывает перспективный для некоторых приложений диапазон спектра 11,4−11,9 мкм.

35 R 36 35 35.

В заключение автор выражает глубокую благодарность своим научным руководителям Б. И. Степанову и В. В. Чуракову за представление темы исследованийруководство и постоянную поддержку в работе.

Искреннюю благодарность автор выражает С. А. Трушину за проведение теоретических расчетов на ЭВМ, научные консультации и обсуждение полученных результатовИ.М.Бертелю и А. С. Солодухину за помощь при проведении эксперимента, а также всему коллективу лабораторий молекулярной кинетики и общей спектроскопии за содействие и интерес к данной работе.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Велихов Е. П-, Баранов В. Ю., Летохов B.C., Рябов Е. А., Старостин А. Н. Импульсные С02-лазеры и их применение для разделения изотопов. — М.: Наука, 1983. — 304 с.2- Тарасов Л. В. Лазеры и их применение. М.: Радио и связь, 1983. — 152 с.
  2. Д. Промышленное применение лазеров. М.: Мир, 1981. -638 с.
  3. В.С., Устинов Н. Д. Мощные лазеры и их применение. -М.: Сов. радио, 1980. 112 с.
  4. А.З., Летохов B.C., Лобко В. В. Молекулярные ИК лазеры с резонансной лазерной накачкой (обзор). Квантовая электроника, 1980, т. 7,."П- с. 2261−2298.
  5. В.Н., Летохов B.C.- Макаров А.А., Рябов Е. А. Многофотонные процессы в молекулах в инфракрасном лазерном поле. М.: ВИНИТИ, 1980. — 276 с.
  6. С.А. Газодинамические лазеры. М.: Наука, 1977. -336 с.
  7. В.П., Василец П. А., Кирсей В. И., Поражинский И.А.-, Свиргун А. А. Электроразрядный технологический С02-лазер непрерывного действия. Квантовая электроника, 1982, т. 9,1. Л 10, с. 2028−2035.
  8. Д. Газодинамические лазеры: введение. М.: Мир, — 1979. — 202 с.
  9. Г. А., Велихов Е. П., Голубев B.C., Лебедев Ф. В. Перспективные схемы и методы накачки мощных С02-лазеров для технологии (обзор). Квантовая электроника, 1981, т. 8,? 12, с. 2517−2539.
  10. Е. Лазерный контроль атмосферы. М.: Мир. 1980.- 367 с.
  11. Endoh. A., Sato Т., Watanabe S., Kashiwagi H. Sequence band effect on multiline oscillation of a TEA C02 laser. J. Appl. Phys., 1980, v. 51, Ho 4, p. 1945−1949.
  12. M., Кристиансен M. Введение в управляемый термоядерный синтез. М.: Мир, 1980. — 230 с.
  13. . История и перспективы разработки мощных лазеров для получения плотной высокотемпературной плазмы. Квантовая электроника-- 1983* т. 10, № I, с. 91−102.
  14. .И., Чураков В. В. Эффективная генерация TEA COg-ла-зера с УФ предионизацией на нетрадиционных переходах. Квантовая электроника, 1982, т. 9, В 12, с. 2378−2386.
  15. Н.В., Конев Ю. Б., Кочетов И. В., Певгов В. Г., Прохоров AiM. Возможность генерации на длинах волн 16 и 14 мкм в газоразрядных С02 лазерах. Письма в ЖТФ, 1976, т. 2, вып. 23, с. 1062−1065.
  16. Веденеев А. А, 9 Волков. А.Ю., Демин А. Й., Кудрявцев Е. М., Логунов A.M., Соболев Н. Н. Газодинамический лазер с тепловой накачкой на переходах между деформационной и симметричной модами С02. Письма в ЖТФ, 1978, т. 4, вып. II, с. 681−684.
  17. Д.Г., Инфимовская А. А., Корниенко Л. С., Одйнцов А. И., Прохоров A.M., Федосеев А. И., Шарков В. Ф. Генерация в диапазоне длин волн 16,8−17,2 мкм в газодинамическом С02-лазере. -. Письма в ЖТФ, 1981, т. 7, вып. 13, с. 802−805.
  18. B.I., Manuccia T.J., Waynant R.W. 0W and improvedpulsed operation of the 14 and 16/un C02 lasers. Appl. Phys. Lett., v. 31, No 11, p. 730−732.
  19. Znotins Т.Д., Reid J., Brimacombe R.K. Design of efficient transversely excited sequence C02 lasers. J. Appl. Phys., 1982, v. 53, No 4, p. 2843−2850
  20. T.A., Reid J., Garside B.K., Ballik E.A. 4,3-^m cascade C02 laser. -Appl.Phys.Lett., 1981, v.39, Ho 3, p.199−201.
  21. .Ф., Осипов A.M., Шелепин Л .А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М.: Наука, 1980. — 512 с.
  22. К., Томсон Р. Численное моделирование газовых лазеров.- М.: Мир, 1961• 515 с.
  23. DjeuN., Кап Т., Wolga G.J. Gain distribution, population densities and rotational temperature for the (00°1)-(10°0) rotation-vibration transitions in a flowing C02-N2-He laser.- IEEE J. Quant. Electron., 1968, v. QE-4, No 5, p. 256−260.
  24. Cheo P.K. COg-lasers. In: Lasers: A Series of Advances, v. 3, Ed. by A.K. Levine, 1971.
  25. Robinson A.M. Gain distribution in C02 TEA laser. Can. J. Phys., 1972, v. 50, No 10, p. 2471−2474.
  26. А.В., Гонтарь В. Г., Сургученко С. А. Определение энергетических характеристик активной среды COg-лазеров по измерениям коэффициента усиления. Квантовая электроника, 1983, т. 10, В 6, с. 1088−1092.
  27. Weaver L.A., Taylor L.H., Denes L.J. Rotational temperature determinations in molecular gas lasers. J. Appl. Phys., 1975, v. 46, No 9, p. 3951−3958.
  28. Bleekrode R. A study of the spontaneous emission from C02-N2-He-H2 lasers discharges C^f emission bands of Ng. -IEEE J. Quant. Electron., 1969, v. QE-5, No 2, p. 57−60.
  29. Frapard С., Laures P., Roulot M., Zeigler X., Lesay-Sommai-ге N. Mise en evidence de 85 oscillations laser nouvelles sur trois transitions vibrationnelles de l’angydride carbo-nique. Compt. Rend., 1966, v. 262 В, No 20, p. 1340−1343.
  30. Howe J.A., McFarlane R.A. New emission in COg. I. ^-^transition. J. Mol. Spectroscopy, 1966, v. 19, Ho 2, p.224−227.
  31. Reid J., Siemsen K. New C02 laser bands in the 9 to 11jiim wavelength region. Opt. Comm., 1976, v. 18, No 2, p. 211.
  32. Reid J., Siemsen K. New C02 laser bands in the 9−11jum wavelength region. Appl. Phys. Lett., 1976, v. 29, No 4, p.250−251.
  33. Monchalin J.P., Kelly M.J., Thomas «Т.Е., Kurnit N.A., Javan A. Accurate wavelength measurement of P-branch transitions of the 0111−1110 band of 12C0g6 and determination of the band parameters. J. Mol. Spect., 1977, v. 64, p. 491−494.
  34. Munjee S.A., Christiansen W.H. Mixed mode contributions to absorption in CO, at 10.6 jum. Appl. Optics, 1973″ v. 12, No 5, p. 993−996.
  35. Freed C., Bradley L.C., O’Donnell R. Absolute frequencies of lasing transitions in seven COg isotopic species. IEEE J. Quant. Electron., 1980, v. QE-16, No 11, p. 1195−1206.
  36. Petersen F.R., Welles J.S., Maki A.G., Siemsen K. Heterodyne13frequency measurements of -4J02 laser hot band transitions. Appl. Optics, 1981, v. 20, No 20, p. 3635−3640.
  37. Д., Найтен Г. Спектроскопия когерентного антистоксова рассеяния света. В кн.: Спектроскопия комбинационного рассеяния света в газах и жидкостях /Под общ. ред. А.Вебера.- М.: Мир, 1982. с. 310−370.
  38. А.Ф., Коротаев Н.И.- Нелинейная лазерная спектроскопия газов,» газовых потоков и низкотемпературной плазмы. УФН, 1981, т. 134, вып. I, е.- 92−123.
  39. Shaub W.M., Nibler J.W., Harvey А.В. Direct determination of non-Boltzmann vibrational level populations in electric discharges. J. Chem. Phys., 1977, v. 67, No 5, p. 1883−1886.
  40. K.A., Волков А.Ю--, Свиридов А. Г., Цхай С. Н. Исследование активной среды волноводного С02~лазера. М.: 1983. т- 22 с. (Преприн/Физического института АН СССР.: № 109).
  41. О.В., Фомин Н. А., Шабуня С. И. Анализ погрешностей определения параметров лазерно-активных сред методом лазерного спектрографа. Минск, 1984. — 22 с. (Препринт/ШМО АН БССР.: JS 19).
  42. Н.Н., Новиков С. С., Светличный И. Б. 0 методе измерения колебательных температур в газодинамических С02-лазе-рах. Квантовая электроника, 1979- т. 6, Л 4- с. 960−970-
  43. Inove Ст., Tsuchiya S. Vibrational relaxation of C02(00°1) in C02> He, Ne and Ar in the temperature range of 300−140 K. J. Phys. Soc. Japan, 1975, v. 38, No 3, p. 870−875.
  44. Siemsen K.J., Reid J., Dang C. New techniques for determining vibrational temperatures, dissociation, and gain limitations in cw C02 lasers. IEEE J. Quant. Electron., 1980, v. QE-16, No 6, p. 668−676.
  45. И.М., Петухов B.O., Трушин C.A., Чураков В. В. Непрерывный отпаянный С02-лазер, перестраиваемый по линиям первых двух полос секвенции. Письма в НТФ, 1980, т. 6, вып. 24, с. I50I-I505.
  46. Bertel* I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Stepanov B.I., Trushin S.A. Vibrational temperature kinetics in TEA C02~ laser. In: Proc. 15th Int. Conf. Phenomena in Ionized Gases. Minsk, 1981, p. 823−824.
  47. Finzi J., Moore C.B. Relaxation of CC>2 (10°1), C02(02°1) and NgOdO^D vibrational levels by near resonant V→V energy transfer. J. Chem. Phys., 1975, v, 63, Ho 6, p. 2285−2288.
  48. Burak i., Noter y., Szoke A. Vibrational-vibrational energy transfer in the j)^ mode of COg. IEEE J. Quant. Electron., 1973, v. QE-9, No 5, p. 541−544.
  49. Kerber R.L., Jaul W.K. Kinetic mechanism in a 16 jum C02 laser. J. Chem. Phys., 1979, v. 71, No 5, p. 2299−2312.
  50. Jacobs R.R., Pettipiece K.J., Thamas S.J. Rate constants for the C02 02°0 10°0 relaxation. — Phys. Rev. A., 1975, v. 11, No 1, p. 54−59.
  51. Дж. Практическая физика. М.: Мир, 1971. — 246 с.
  52. В.А. Уточнение модели колебательной температуры для описания генерационных характеристик короткоимпульсного С02-л?-Не лазера. ЖТФ, 198 Г, т. 51, № 9- с. 1876−1884.
  53. Reid J., Siemsen К. Laser power and gain measurements on the sequence bands of COg. J. Appl. Phys., 1977, v. 48, No 7, p. 2712−2717.
  54. Siemsen K.J., Witford B.G. Heterodyne frequency measurements of laser sequence band transitions. Optics Comm., 1977, v. 22, No 1, p. 11−14.
  55. Dupre, Maquaire J., Person P. Emission spectrum of COg in the 9.6jum region. J. Mol. Spectroscopy, 1976, v. 62, No 3, p. 181−185.
  56. И.М., — Петухов B.O., Трушин C.A.', Чураков В. В. TEA С02-лазер, перестраиваемый по колебательно-вращательным линиям 2-ой полосы секвенции. Минск- 1982. — 30 с. (Препринт/Института физики АН БССР.: Jfc 262).
  57. Berger Y/., Siemsen К., Reid J. In-cavity hot cell for use with sequence COg lasers. Rev. Sci. Instrum., 1977, v. 48,1. NO 8, p. 1031−1033.
  58. И.М., Петухов B.O., Трушин С. А., Чураков В. В. Одновременная генерация мощных импульсов излучения в TEA соцлагере на линиях первых двух полос секвенции. Квантоваяэлектроника, 198 Г, т. 8, Л 2, с, 356−361.
  59. В.О. Оптимизация непрерывных С02-лазеров по выходной мощности в различных полосах. ДАН БССР, 1983, т. 27, № 10, с.' 893−896.
  60. ТВ. Микаберидзе А. А., Очкин В. Н., Соболев Н. Н. О населенности нижних лазерных уровней в лазере на двуокиси углерода.- Квантовая электроника, 1973, т. i- $ 13- с. 41−46.
  61. Mellis J., Smith. A.L.S. Gain limitations in CO2 lasers. -Optics Comm., 1982, v. 41, No 2, p. 121−125.
  62. .Ф., Косма Б-, Свиридов А.Г.', Соболев Н. Н. Исследование усиления в импульсном поперечном разряде в смеси С02
  63. Не. Квантовая электроника, 1979, т. 6, $ 4, е.- 736−746.
  64. ЙЗ. Bertel' I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Trushin S.A.
  65. Vibrational temperature investigation in C02 laser system. -In: leaser* 82″ Conf. Hew Orleans, 1982, p. 27. 39. Справочник по лазерам/Под общ. ред. А. М. Прохорова. M.*: Сов. радио, 1978. — 504 с.
  66. В.Б. Многоканальный скоростной метод регистрации слабых оптических сигналов и его приложения в спектроскопии комбинационного рассеяния. Дис. .канд. физ.-мат. наук. -- Троицк, 1979. — 163 с.
  67. И.М., Петухов В. О., Степанов Б. И., Трушин С. А., Чураков В.В.' Генерация излучения с длиной волны 4,3 мкм в ТЕ С02--лазере. ДАН СССР, 1980, т. 225, № 6, с. 1353−1356.
  68. Churakov V.V., Petukhov V.O. Vibrational energy relaxation by tripropylamine molecules in the C02 containing mixtures.- Chem. Phys. Lett., 1984, v. 108, No 3, p. 241−244.
  69. B.B., Бункин Ф. В., Державин С. И., Кононов И. Г., Фирсов К. Н., Шакир Ю-ГА., Ящиков В. А. С02-лазер с добавками в рабочую смесь три-пропиламина. Квантовая электроника, 1979, т. 6, с. II76-II85.
  70. В.А., Гордейчик, А .Г., Кучинский А. А., Родичкин В. А., Шеверев В. А. Разработка и исследование модуля первой ступени усиления С02-лазерной установки ТИР-Ш. Л., 1982. — 26 с. (Препринт/НИИЭФА.: $ П-К-0570).
  71. А.А., Родичкин В. А. Влияние легкоионизируемой примеси на напряжение зажигания объемного разряда в молекулярных газах. ЖТФ, 1983, т. 53- вып. 3/ с. 563−565.
  72. Appl. Phys., 1980, v. 51, No 4, p. 2267−2269.
  73. И.М., Петухов В. О., Трушин С. А., Чураков В. В. Влияние состава активной среды на усиление в полосе 00°2−10°1 (02°I) TEA. С02-лазера с Ш предыонизацией. Квантовая электроника, I9821- т. 9, Л 7', с. I505-I4I4.
  74. И.М., Петухов В. О., Трушин С. А., Чураков В. В. Генерация мощных импульсов излучения в области II мкм (полоса oA-lA) в TEA С02-лазере. Письма в ЖТФ^ 1981, т. 7, вып. 13, с. 794−797.
  75. Bertel• I.M., Churakov V.V., Petukhov V.O., Trushin S.A.
  76. Lavigne P., Lachambre J.-L., Otis q. TEA-laser emissionon the sequence bands of C02. Optics Lett., 1978, v. 2, No 5, P. 127−129.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!