Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Правила сумм КХД и эффективная теория тяжелого кварка

Диссертация: Правила сумм КХД и эффективная теория тяжелого кварка
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Эффективная теория тяжелого кварка (HQET) — это эффективная теория поля, которая строится таким образом, чтобы воспроизводить результаты КХД для задач с тяжелым кварком, разложенные до некоторого порядка (Л/ш)п, где А<�т — характерный масштаб импульсов в рассматриваемой задаче. В ведущем порядке по 1/m, HQET имеет свойства симметрии, которые не очевидны в исходном лагранжиане КХД. Они позволяют… Читать ещё >

Содержание

  • Обозначения
  • Глава 1. Высшие степенные поправки в правилах сумм КХД
    • 1. 1. Калибровка фиксированной точки
  • Ъ2. Классификация вакуумных конденсатов
    • 1. 3. Нелокальные конденсаты
    • 1. 4. Тяжелые кварки
    • 1. 5. Легкие кварки
    • 1. 6. Ограничения на параметры КХД из е+е~ —>¦ адроны/х
  • Глава 2. Эффективная теория тяжелого кварка
    • 2. 1. Лагранжиан НС^ЕТ в главном порядке
    • 2. 2. 1 /т поправки к лагранжиану
    • 2. 3. Влияние тс на хромомагнитное взаимодействие Ь кварка
    • 2. 4. Высшие поправки к хромомагнитному взаимодействию
    • 2. 5. Тяжел о-легкие токи
    • 2. 6. Отношения мезонных матричных элементов
    • 2. 7. Высшие поправки к тяжело-легким токам
    • 2. 8. Тяжел о-легкие операторы размерности
  • Глава 3. Правила сумм в эффективной теории тяжелого кварка
    • 3. 1. Мезоны
    • 3. 2. Мезонные формфакторы
    • 3. 3. Барионы
    • 3. 4. Барионные формфакторы
    • 3. 5. Константы связи тяжелых адронов с мягкими пионами
  • Глава 4. Асимптотика формфакторов тяжелых мезонов
    • 4. 1. Введение
    • 4. 2. Кварк-антикварковые волновые функции
    • 4. 3. Уравнения эволюции
    • 4. 4. Правила сумм
    • 4. 5. Асимптотика формфакторов

Правила сумм КХД и эффективная теория тяжелого кварка (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Диссертация посвящена разработке и применению пертурбативных и непертурбатив-ных методов решения задач квантовой хромодинамики, особенно в области физики тяжелых кварков, и основана на работах [1]-[29].

Физика тяжелых кварков является одной из наиболее актуальных и быстро развивающихся областей физики высоких энергий. Понимание эффектов сильных взаимодействий в слабых распадах адронов, содержащих тяжелый кварк, необходимо для извлечения фундаментальных электрослабых параметров (таких, как элементы матрицы смешивания Кобаяши-Маскава) из экспериментальных данных о таких распадах. Кроме того, исследование свойств В мезона — простейшего нетривиального адрона, атома водорода квантовой хромодинамики — интересно само по себе. В настоящее время полным ходом идет подготовка к экспериментам на установках нового поколения: ß—фабриках в КЕК и SLAC, детекторе HERA-B в DES Y и других. Целью этих экспериментов является наблюдение несохранения CP четности в распадах В мезонов. В них распады В мезонов будут исследованы с большой статистикой и низкими систематическими ошибками. Поэтому становится необходимым более детальное и точное теоретическое понимание этих распадов.

Эффективная теория тяжелого кварка (HQET) — это эффективная теория поля, которая строится таким образом, чтобы воспроизводить результаты КХД для задач с тяжелым кварком, разложенные до некоторого порядка (Л/ш)п, где А<�т — характерный масштаб импульсов в рассматриваемой задаче. В ведущем порядке по 1/m, HQET имеет свойства симметрии, которые не очевидны в исходном лагранжиане КХД. Они позволяют связывать друг с другом различные формфакторы. В ряде случаев, поправки первого порядка по нарушению симметрии обращаются в нуль (теорема Люка). HQET позволяет также производить моделирование процессов с тяжелым кварком на решетке, не требуя, чтобы шаг решетки был мал по сравнению с комптоновской длиной волны тяжелого кварка (что в настоящее время недостижимо). На протяжении последних нескольких лет (начиная примерно с 1990 года) был достигнут значительный прогресс во многих задачах теории адронов с тяжелым кварком, главным образом благодаря использованию HQET. Один из первых обзоров по HQET [8] до сих пор можно рекомендовать для первоначального знакомства, поскольку в нем основные результаты HQET выводятся простым и единым методом, основанным на свойствах корреляторовразумеется, в нем не отражены многие более новые приложения. Недавний прогресс в области вычисления коэффициентов в лагранжиане HQET рассмотрен в обзоре [15].

Лагранжиан HQET представляет собой ряд по 1/т. В него включаются все возможные члены, совместимые с необходимыми симметриями, с неопределенными коэффициентами. Коэффициенты находятся путем приравнивания нужного количества амплитуд рассеяния в полной КХД и HQET с желаемой точностью по 1/т (сшивка). После того, как коэффициенты найдены, все остальные физические величины можно вычислять в рамках эффективной теории, не обращаясь к КХД. Аналогично, операторы КХД представляют собой ряды по 1/т со всеми возможными HQET операторами, имеющими нужные квантовые числа. Их коэффициенты находятся путем сшивки матричных элементов. Репараметриза-ционная инвариантность HQET, представляющая собой след от Лоренц-инвариантности полной КХД, связывает коэффициенты при разных степенях 1/т в этих разложениях.

В главе 2 произведена перенормировка HQET в ведущем порядке по 1/т в двух петлях. Разработан систематический метод вычисления двухпетлевых пропагаторных диаграмм, основанный на рекуррентных соотношениях интегрирования по частям. Далее обсуждаются 1/т члены в лагранжиане: кинетическая энергия и хромомагнитное взаимодействие. Коэффициент при операторе кинетической энергии равен 1 вследствие репараметризаци-онной инвариантности. Единственный коэффициент в лагранжиане с точностью до 1/т членов, который не известен точно — это коэффициент при операторе хромомагнитно-го взаимодействия. Он вычисляется с двухпетлевой точностьюнаходится двухпетлевая аномальная размерность этого оператора в HQET. Она нужна, например, для получения as поправки к отношению расщеплений масс В-В* и D-D*. Исследуются свойства суммируемости ряда теории возмущений для этого коэффициента — ренормалонные особенности. Затем рассматриваются билинейные тяжело-легкие кварковые токи. Вычислена их двухпетлевая аномальная размерность в НС^ЕТ. Она нужна, например, для получения аа поправки к отношению /в//оКоэффициенты сшивки КХД токов с НС^ЕТ токами в ведущем порядке по 1/т вычислены с двухпетлевой точностью. Из них получается, в частности, о? поправка к отношению }в*/ 1вИсследуются ренормалонные особенности в этих коэффициентах. Рассмотрена также однопетлевая перенормировка и сшивка пингвинных операторов размерности 5.

Хотя Н (ЗЕТ проще полной КХД, далеко не всякая задача в ней может быть решена исходя из свойств симметрии и пертурбативных вычислений. Для исследования свойств адронов на больших расстояниях требуются непертурбативные методы. Одним из таких методов является моделирование на решетке. В настоящее время, оно не может дать результатов с высокой точностью. Другой метод, который успешно применялся для решения многих непертурбативных проблем — это правила сумм КХД. Для повышения точности правил сумм и установления их областей применимости необходимо вычисление высших пертурбативных и непертурбативных (степенных) поправок. Методы вычисления степенных поправок обсуждаются в главе 1. В ней рассматриваются все кварковые и глюонные конденсаты вплоть до размерности 8. Вычислен их вклад в правило сумм для р-мезонного канала. Получены ограничения на кварковый и глюонный конденсаты, следующие из экспериментальных данных о е+е~ аннигиляции в адроны с изоспином I = 1.

Приложения КХД правил сумм в эффективной теории тяжелого кварка рассматриваются в главе 3. Получено правило сумм для тяжелого мезонабольшая величина двухпетлевой пертурбативной поправки не дает возможности надежно извлечь из него /в• Выведены правила сумм для формфактора полулептонного распада В И при конечных массах кварковпрослежено, как эти КХД правила сумм воспроизводят структуру форм-факторов, требуемую НС^ЕТ, включая теорему Люка. Получены и проанализированы правила сумм для барионов с тяжелым кварком и их формфакторов. Получены и исследованы НС^ЕТ правила сумм во внешнем аксиальном поле для констант связи тяжелых мезонов и барионов с мягкими пионами, включая пертурбативную поправку в случае мезонов.

Большой интерес представляет асимптотическое поведение формфакторов тяжелых мезонов при v-v' 1. Оно исследовано в главе 4 при помощи методов, развитых для жестких эксклюзивных процессов в КХД. Изучены волновые функции ведущего и следующего твистов тяжелого мезона. Для них выведены уравнения эволюции типа Бродского-Лепажа. Проанализированы правила сумм для моментов и для самих волновых функций. Оказывается, что формфактор продольно поляризованного В* имеет точный нуль в канале рассеяния при v ¦ v' ~ т, ъ/Аформфактор В мезона имеет приближенный нуль во вре-мениподобной области при v ¦ v' ~ —ть/А. Таким образом, сечения е+е~ ВВ и DD обращаются в нуль по параболе в физической области.

В последнее время достигнут большой теоретический прогресс в понимании инклюзивных распадов тяжелых мезонов (и барионов). Они описываются структурными функциями, аналогичными случаю глубоко неупругого рассеяния. Как и в этом последнем случае, имеются очень полезные правила сумм для нескольких первых моментов структурных функций. В главе 5 предложено правило сумм, связывающее второй момент структурной функции со средним квадратом импульса тяжелого кварка в мезоне. Из него получено ограничение снизу для этого квадрата импульса, близкое по величине к имеющимся оценкам из правил сумм КХД. Исследована эволюция структурных функций инклюзивных распадов тяжелого мезона с рождением тяжелого и легкого кварка. В первом случае она перенормируется мультипликативново втором — удовлетворяет уравнению типа Грибова-Липатова, ядро которого найдено в двухпетлевом приближении. Получены обобщения правил сумм для структурных функций с мягким экспоненциальным обрезанием. Исследованы ренормалонные особенности структурных функций.

Многие вычисления, результаты которых представлены в диссертации, производились с использованием систем компьютерной алгебры. Наиболее широко применялась система REDUCE, описанная, например, в учебнике [30]. В некоторых вычислениях из главы 1 применялась также специализированная система DIRAC [31]. Многие интересные задачи никогда не могли бы быть решены вручную из-за огромного объема вычислений. В других случаях системы компьютерной алгебры использовались для повышения надежности результатов. Многие методы решения задач КХД и HQET, предложенные и использованные в диссертации, реализованы в виде пакетов на языке REDUCE.

О влиянии работы на последующее развитие исследований в соответствующей области можно судить по числу ссылок на эту работу. Не следует абсолютизировать этот критерийтем не менее, существует сильная корреляция между влиянием работы на научное сообщество и числом ссылок. Несколько наиболее цитируемых работ из числа вошедших в диссертацию, по результатам из базы данных ЭЬАС, таковы:

7] — 73 ссылки;

21] — 52 ссылки- [9] — 47 ссылок- [27] — 30 ссылок;

22] — 22 ссылки- [19] — 21 ссылка;

23] — 19 ссылок- [25] — 16 ссылок.

Эти числа не являются абсолютно точными (так, я знаю несколько ссылок, не отраженных в базе данных ЭЬАС), но относительные ошибки невелики.

Так, систематический метод вычисления двухпетлевых пропагаторных интегралов в НС^ЕТ, предложенный в [7], вошел в стандартный арсенал исследователей в этой области, и применялся для решения большого числа задач. Свежий пример — недавнее вычисление NN1 поправки к потенциалу взаимодействия тяжелых кварков, которая оказалась очень большой. В работе [9] введено понятие «наивной неабелианизации», которое теперь активно применяется многими исследователями.

Обозначения.

Приведем здесь некоторые обозначения, которые используются во всей диссертации, чтобы не нужно было каждый раз объяснять их в тексте. Общая информация о КХД и электрослабой теории, включая простые методы вычисления пертурбативных поправок, изложена, например, в учебнике [30].

Для 7 матриц используются стандартные обозначения, причем = (0−1).

Для любого вектора V =.

Все КХД формулы записываются для цветовой группы Тр = операторы.

Казимира.

При N = 3 цветах, Ср = §. Результаты для абелевой калибровочной теории (группа ?7(1)) можно получить, положив Тр = 1, СР = 1, Сд = 0. При вычислениях с барионами возникает величина.

Разумеется, писать N в формулах, основанных на том, что в барионе 3 кварка — чистая формальность.

Ковариантная производная в фундаментальном представлении определена как =.

— %Ац, = в присоединенном представлении (1а)Ьс = г$асЬ, поэтому = дц8аЬ + А= д/асЪА°й. Тензор напряженности глюонного поля равен = = г[Г>й, Д,], а дуальный к нему — = Кварковый ток равен 3^ = д3^а,.

7® = — д^цЯ.'У^Я, — Если величина преобразуется по присоединенному представлению, то {ВцА) = = А], где, А = Член, фиксирующий калибровку в лагранжиане КХД, записывается в виде —^{д^А^)2 и дает глюонный пропагатор Вци (р) — 9tiv — (1 — а) ЩрГ-) • В правилах сумм используются вакуумные конденсаты.

Мы везде используем размерную регуляризацию в с1 = 4 — 2е мерном пространстве и МБ перенормировку. Перенормированные величины связаны с неперенормированными как.

0.2) дд>, г = т20 <дд>, <С?2> = .

0.4) м'.

0.5) где факторы перенормировки имеют минимальную структуру.

0.6).

Здесь as = (где /I2 = 7 — константа Эйлера) удовлетворяет уравнению ренормгруппы dogas as / as2.

X / СК ' -2e-2(3(as), p (as) = Д^ + A (?J log /i.

Д> = у ^ - f^n, > А = уРл — 4CFTFn- -, (0.7) где ¡-л — точка нормировки, откуда 1 + + - С-8″ п/ — число кварковых флейворов). Если константа перенормировки Z калибровочно-инвариантна, то соответствующая аномальная размерность dlogZ a, /а, 2 получается дифференцированием logZ с учетом (0.8), откуда — —570,22 = |7о (7о + 2/?0),21 = — hЕсли же линейно зависит от а, то в Z22 появляется дополнительный член от //-зависимости, а (0.5), содержащий аномальную размерность глюонного поля.

2 = cby ъЬо + 2/?о) + - 27×6 + (0.Ю).

Таким образом, константы перенормировки однозначно восстанавливаются по аномальным размерностям, которые удобнее приводить ввиду их большей компактности:

7д = 2аС^ + СР Ц (а2 + 8а + 25) СА — ЗСР — АТрП^ {^У + • • • (0−11) 7л — [(а — ?) + §-ТРщ] ^ (0.12) Ц (2а2 + 11а — 59) С + 2(4С? + бС^Т^П/] + ¦ • •.

Л-к).

Для вычисления амплитуд рассеяния применяется схема перенормировки на массовой поверхности. В ней полюсная масса кварка ш связана с тп0 как т0 = Константа перенормировки волновой функции кварка в этой схеме о.").

В однопетлевом приближении (но не далее) = Z°q. Мы не выписываем здесь двухпе-тлевые выражения, которые довольно громоздки.

Поле тяжелого кварка в НС^ЕТ обозначается или <2 в системе покоя. Константы перенормировки и аномальные размерности в Н<�ЗЕТ, отличающиеся от КХД, также содержат тильду. Остаточные энергии в НС^ЕТ обозначаются е с различными индексами, в частности, е0 — энергия мезона в основном состоянии. Для этой величины в литературе устоялось обозначение Л, представляющееся довольно нелогичным.

При вычислении многих интегралов возникает дилогарифм.

При вычитании вклада континуума в правилах сумм со степенной спектральной плотностью возникают функции х.

0.14).

0.15).

Основные результаты работы, выносимые на защиту, состоят в следующем:

1. Разработан систематический метод классификации глюонных и кварковых конденсатов высших размерностей. Так, кварковые конденсаты размерности 8 сводятся к «аномальному конденсату», который выражается через глюонные, и 6 независимым собственно кварковым конденсатам. Изучены разложения нелокальных конденсатов, которые естественным образом возникают при вычислении корреляторов, по локальным. Получены разложения кварковых конденсатов тяжелого кварка по глюонным вплоть до размерности 8. Вычислены вклады конденсатов размерностей 7 и 8 в правила сумм для р мезонного канала. Получены ограничения на глюонный и кварковый конденсат, следующий из экспериментальных данных по е+е~ аннигиляции в адро-ны с / = 1. Ошибки в конденсатах порядка 100%, но они сильно скоррелированы, так что допустимая область узка.

2. Разработан метод вычисления двухпетлевых пропагаторных диаграмм в эффективной теории тяжелого кварка, а также метод вычисления двухпетлевых диаграмм на массовой поверхности с двумя массами, основанные на рекуррентных соотношениях интегрирования по частям. Методы реализованы в виде пакетов на языке компьютерной алгебры REDUCE.

3. Вычислена аномальная размерность оператора хромомагнитного взаимодействия в HQET в двухпетлевом приближении.

3 а, 102−13п.

7 т —' 0 + 2 7 Г 7Г ,.

Из нее получается, в частности, as поправка к отношению т2 В. — т2 В.

Шд, — m2D.

ЛтьУ.

9/25.

7921 ois (mc) — as (mb).

7 Г 0 А mCib.

Главный логарифмический член дает 0.84- a-s поправка уменьшает этот результат на 9%, давая 0.76- экспериментальное значение 0.89. Отличие должно объясняться 1/тс поправкой, которую трудно оценить теоретически. В том же приближении получен коэффициент при этом операторе в лагранжиане HQET в точке нормировки // = т:

Ст{т).

13 aJm).

О 7 Г.

21.79−1.91 щ) (у)2 .

Изучено влияние ненулевой массы с кварка на хромомагнитное взаимодействие Ь кварка. Исследована структура ведущей инфракрасной ренормалонной особенности в этом коэффициенте.

4. Вычислена аномальная размерность билинейного тяжело-легкого тока в Н<�ЗЕТ в двухпетлевом приближении as 28тг2 + 381 — 30nf /а,.

Ъ = а, у.

7 Г /.

7 Г 216.

Из нее получается, в частности, as поправка к отношению в h s (mc)e/25 (aJm,) — aJmh). [ 1 + 0.894 c>-—- +0 as (mb) J A.

ГПс, Ъ.

Разложение билинейных тяжело-легких токов в КХД по операторам НС^ЕТ получено в ведущем порядке по 1/т в двухпетлевом приближении. Как побочный продукт, выведено общее выражение для двухпетлевой аномальной размерности билинейного КХД тока с п антисимметризованными 7-матрицамирезультат для п = 2 ранее не был известен. Получены выражения для легких и тяжело-легких кварковых токов в теории с петлями тяжелого флейвора через операторы в низкоэнергетической эффективной теории с двухпетлевой точностью. Выяснена зависимость коэффициента сшивки от предписания для 75. Найдены отношения мезонных матричных элементов, такие, как в* /в ! (6.37 + дс) (^?)2 + О (—.

3 i 7 г / тъ где Дс «0.18 — поправка на ненулевую массу с кварка. Исследованы ведущие инфракрасные ренормалонные особенности в коэффициентах сшивки.

5. Изучена перенормировка тяжело-легких операторов размерности 5 в НС^ЕТ (например, пингвинных операторов) в однопетлевом приближении. Найдены однопетлевые коэффициенты сшивки для этих этих операторов. Эти результаты могут применяться к распаду В Х6£+£~ в области малых энергий адронной системы Хв.

6. Вычислена двухпетлевая поправка к пертурбативной спектральной плотности коррелятора тяжело-легких токов в НС^ЕТ:

Двухпетлевая поправка в правилах сумм для сравнима с ведущим членом, так что эти правила сумм ненадежны.

7. Получены и исследованы трехточечные КХД правила сумм для формфактора В -" В при конечных массах кварков. Прослежено, как в пределе больших масс воспроизводится структура 1 /т поправок к формфакторам, следующая из НС^ЕТ, включая теорему Люка, и получены правила сумм для поправочных формфакторов.

8. Получены и исследованы НС^ЕТ правила сумм для барионов с тяжелым кварком и их формфакторов. Получены и исследованы Н (ЗЕТ правила сумм во внешнем аксиальном поле для констант связи тяжелых мезонов и барионов с мягкими пионами, включая пертурбативную поправку в случае мезонов.

9. Асимптотическое поведение формфакторов тяжелых мезонов исследовано при помощи методов, разработанных для жестких эксклюзивных процессов в КХД. При 1 <С |и-г>'| < т/ А в формфакторах доминирует функция Исгура-Вайса, которая определяется интерференцией волновых функций ведущего и следующего твиста. При |г—г/| т/А в них доминируют две функции, возникающие в порядке 1 /т, которые определяются волновой функцией ведущего твиста. Сумма этих вкладов описывает формфакторы во всей области |г> • ь' 1. Имеется точный ноль формфактора рассеяния продольно поляризованного В* мезона при некотором V ¦ г/ ~ ть/А и приближенный ноль формфактора В мезона во времениподобной области (ь • ь' ~ —тъ/А). Сечение е+е~ —>• В В обращается в нуль по параболе при 2 Е ~ 130СеУ, а е+е~ -" Б И при 2Е ~ 15СеУ (оценки положения нулей довольно грубы, но факт их существования несомненен). Получены уравнения эволюции и правила сумм для волновых функций ведущего и следующего твиста в НС^ЕТ.

10. Выведено правило сумм для инклюзивных распадов тяжелых мезонов, связывающее второй момент структурной функции со средним квадратом импульса тяжелого кварка в мезоне. Получено ограничение снизу для этого квадрата импульса: > |дг0 > ЗД2 (-?'(1) — 1), где Д ~ 500МеУ — минимальная энергия возбуждения Р-волнового резонанса I)**, е0 «тв — гпъ~ то — тпс ~ 450МеУ — остаточная энергия мезона в основном состоянии (ее часто обозначают А), а ?'(1) ~ —0.8 — наклон формфактора В Б* в точке нулевой отдачи. Исследована эволюция структурных функций инклюзивных распадов тяжелого мезона с рождением тяжелого и легкого кварка. В первом случае она перенормируется мультипликативново втором — удовлетворяет уравнению типа Грибова-Липатова, ядро которого найдено в двухпетлевом приближении. Получены обобщения правил сумм для структурных функций с мягким экспоненциальным обрезанием. Исследованы ренормалонные особенности структурных функций в модели, в которой ае в однопетлевой поправке заменяется на бегущую константу связи от квадрата поперечного импульса.

Заключение

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Grozin A. G., Pinelis Yu. F. Contribution of higher quark condensates to the light quark vacuum polarization. // Phys. Lett. — 1986. — Vol. 166B. — P. 429−435.
  2. Grozin A. G., Pinelis Yu. F. Contribution of higher gluon condensates to light-quark vacuum polarization. // Zeit. fur Phys. — 1987. — Vol. C33. — P. 419−425.
  3. Grozin A. G., Pinelis Yu. F. Bounds on the QCD parameters from e+e~ —> hadrons/=i. // Mod. Phys. Lett. — 1988. — Vol. A3. — P. 725−735.
  4. А. Г., Пинелис Ю. Ф. Поляризация вакуума и высшие конденсаты. // Труды X международного семинара: Проблемы физики высоких энергий и квантовой теории поля, Протвино, 1987. — М., 1988. — С. 335−343.
  5. Grozin A. G. Methods of calculation of higher power corrections in QCD. // New computing techniques in physics research II, La Londe-les-Maures, 1992. — World Scientific, 1992. — P. 609−615.
  6. Grozin A. G. Methods of calculation of higher power corrections in QCD. Int. J. Mod. Phys. — 1995. — Vol. A10. — P. 3497−3529.
  7. Broadhurst D. J., Grozin A. G. Two-loop renormalization of the effective field theory of a static quark. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 267B. — P. 105−110.
  8. Grozin A. G. Introduction to the heavy quark effective theory. Part 1. — Novosibirsk, 1992. — 42 p. — (Preprint/Institute of Nuclear Physics 92−97).
  9. Broadhurst D. J., Grozin A. G. Matching QCD and HQET heavy-light currents at two loops and beyond. // Phys. Rev. — 1995. — Vol. D52. — P. 4082−4098.
  10. Broadhurst D. J., Grozin A. G. Two-loop matching for HQET heavy-light currents. // Proc. 138 WE-Heraeus Seminar: Heavy Quark Physics, Bad Honnef, 1994. — World Scientific, 1995. — P. 87−98.
  11. Broadhurst D. J., Grozin A. G. Multiloop calculations in heavy quark effective theory. // New computing techniques in physics research IV, Pisa, 1995. — World Scientific, 1995. — P. 217−222.
  12. Grozin A. G., Neubert M. Hybrid renormalization of penguins and dimension-5 heavy-light operators. // Nucl. Phys. — 1997. — Vol. B495. — P. 81−98.
  13. Czarnecki A., Grozin A. G. HQET chromomagnetic interaction at two loops. // Phys. Lett. — 1997. — Vol. 405B. — P. 142−149.
  14. Grozin A. G., Neubert M. Higher-order estimates of the chromomagnetic moment of a heavy quark. // Nucl. Phys. — 1997. — Vol. B508. — P. 311−326.
  15. Grozin A. G. Recent progress on HQET lagrangian. // Proc. 4 Int. Seminar: Progress in Heavy Quark Physics, Rostock, 1997. — University of Rostock, 1998. — P. 93−104.
  16. Davydychev A. I., Grozin A. G. Effect of mc on b quark chromomagnetic interaction and on-shell two-loop integrals with two masses. — Mainz, 1998. — 17 p. — (Preprint/University of Mainz MZ-TH/98−38).
  17. Grozin A. G. Decoupling of heavy-quark loops in light-light and heavy-light quark currents. — Karlsruhe, 1998. — 4 p. — (Preprint/University of Karlsruhe TTP98−36).
  18. В. H., Грозин А. Г. Жесткие адронные процессы с участием барионов и тяжелых мезонов. // Труды IX международной конференции: Проблемы физики высоких энергий, Дубна, 1988. — Дубна, 1988. — (ОИЯИ Д162−88−652). — Т. 1. — С. 78−86.
  19. Baier V. N., Grozin A. G. Decay В Dlv from QCD sum rules. // Zeit, fur Phys. — 1990. — Vol. C47.1. P. 669−675.
  20. Broadhurst D. J., Grozin A. G. Operator product expansion in static-quark effective field theory. Large perturbative correction. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 274B. — P. 421−427.
  21. Grozin A. G., Yakovlev О. I. Baryonic currents and their correlators in the heavy quark effective theory. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 285B. — P. 254−262.
  22. Grozin A. G., Yakovlev О. I. Sum rules for baryonic Isgur-Wise form factors. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 291B. — P. 441−447.
  23. Grozin A. G., Yakovlev О. I. Heavy baryons in QCD. // Proc. VII Int. Seminar: Quarks'92, Zvenigorod, 1992. — World Scientific, 1993. — P. 271−289.
  24. Grozin A. G., Yakovlev О. I. Couplings of heavy hadrons with soft pions from QCD sum rules. // European Phys. J. — 1998. — Vol. C2. — P. 721−727.
  25. Grozin A. G., Neubert M. Asymptotics of heavy-meson form factors. // Phys. Rev. — 1997. — Vol. D55.1. P. 272−290.
  26. Bigi I., Grozin A. G., Shifman M. A., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. On measuring the kinetic energy of the heavy quark inside В mesons. // Phys. Lett. — 1994. — Vol. 339B. — P. 160−166.
  27. Grozin A. G., Korchemsky G. P. Renormalized sum rules for structure functions of heavy meson decays. // Phys. Rev. — 1996. — Vol. D53. — P. 1378−1390.
  28. Grozin A. G., Korchemsky G. P. Renormalized sum rules for heavy meson decays. // Proc. 138 WE-Heraeus Seminar: Heavy Quark Physics, Bad Honnef, 1994. — World Scientific, 1995. — P. 117−122.
  29. Grozin A. G. Using REDUCE in high energy physics. — Cambridge University Press, 1996. — 384 p.
  30. Grozin A. G., Perlt Н. The algebraic manipulation program DIRAC on IBM personal computers. — Dubna, 1989. — 24 p. — (Preprint/JINR El 1−89−573) —
  31. Proc. IV Int. Conf.: Computer Algebra in Physical Research, Dubna, 1990. — World Scientific, 1991.1. P. 43−47.
  32. M. A., Vainshtein A. I., Zakharov V. I. // Nucl. Phys. — 1979. — Vol. B147. — P. 395, 448.
  33. S. N., Radyushkin A. V. // Phys. Lett. — 1982. — Vol. HOB. — P. 476- Erratum: Vol. 116B.
  34. P. 469- Nucl. Phys. — 1983. — Vol. B213. — P. 285- Phys. Lett. — 1983. — Vol. 124B. — P. 243- ЯФ1984. — T. 39. — C. 147.
  35. D. J., Generalis S. C. // Phys. Lett. — 1984. — Vol. 139B. — P. 85- Vol. 142B. — P. 75- 1985. — Vol. 165B. — P. 175.
  36. S. C. — Milton Keynes, 1984. — (Preprint/The Open University OUT-4102−13) — // J. Phys. — 1990. — Vol. G15. — P. L225- Vol. G16. — P. 367, 785, L117.
  37. S. I., Kurdadze L. M., Vainshtein A. I. // Phys. Lett. — 1979. — Vol. 82B. — P. 278.
  38. Novikov V. A., Shifman M. A., Vainshtein A. A, Zakharov V. I. // Fortschr. fur Phys. — 1984. — Vol. 32.1. P. 585.
  39. V. N., Pinelis Yu. F. — Novosibirsk, 1981. — (Preprint/Institute of Nuclear Physics 81−141) — Gromes D. Phys. Lett. — 1982. — Vol. 115B. — P. 482-
  40. Shuryak E. V. Nucl. Phys. — 1982. — Vol. B203. — P. 116.
  41. С. В., Радюшкин А. В. // ЖЭТФ. Письма. — 1986. — Т. 43. — С. 551- ЯФ — 1989. — Т. 49. — С. 794- Phys. Rev. — 1992. — Vol. D45. — P. 1754.
  42. H. G., Simonov Yu. A. // Phys. Lett. — 1988. — Vol. 205B. — P. 338-
  43. Yu. A. // Nucl. Phys. — 1988. — Vol. B307. — P. 512- 1989. — Vol. B324. — P. 67- ЯФ — 1989. — T. 50. — C. 213- 1991. — T. 54. — C. 192.
  44. С. В. // ЯФ — 1993. — Т. 56. — С. 143.
  45. А. P., Mikhailov S. V. // Zeit. fur Phys. — 1995. — Vol. C68. — P. 451- Mod. Phys. Lett. — 1996. — Vol. All. — P. 1611.
  46. M. S., Smilga A. V. // Nucl. Phys. — 1981. — Vol. B185. — P. 109.
  47. Brown L. S. et al. // Phys. Rev. — 1978. — Vol. D17. — P. 1583.
  48. A. I., Pinelis Yu. F. // Phys. Lett. — 1984. — Vol. 137B. — P. 235- Доклад на конференции: Вакуум КХД и структура адронов, Ташкент, 1985.
  49. G., Narison S., Tarrach R. Z. // Zeit, fur Phys. — 1984. — Vol. C26. — P. 433.
  50. Г. Т., Сургуладзе Л. Р., Ткачев Ф. В. // Сообщения АН Грузинской ССР. — 1984. — Т. 116. — С. 509- Phys. Lett. — 1985. — Vol. 162 В. — P. 363-
  51. Л. Р., Ткачев Ф. В. // М., 1986 — (Препринт/Институт ядерных исследований П-0501) — Ланин Л. В., Спиридонов В. П., Четыркин К. Г. // ЯФ — 1986. — Т. 44. — С. 1372.
  52. L. М. et al. // Nucl. Phys. — 1985. — Vol. B256. — P. 365-
  53. Aulchenko V. M. et al. — Novosibirsk, 1986 — (Preprint/Institute of Nuclear Physics 86−106) —
  54. Cosme G. et al. // Nucl. Phys. — 1979. — Vol. B152. — P. 215-
  55. Bacci C. et al. // Nucl. Phys. — 1981. — Vol. B184. — P. 31-
  56. Bisello D. et al. // Phys. Lett. — 1981. — Vol. 107B. — P. 145-
  57. Augustin J. E. et al. — Orsay, 1983. — (Preprint/LAL 83/21) —
  58. Bizello D. et al. — Orsay, 1985. — (Preprint/LAL 85/15) —
  59. Л. M. Дисс . д.ф.-м.н. — Новосибирск, 1984.49 50 [51 [52 [53 [54 [55 [56 [57 [58 [59 [6061
  60. Ji X., Musolf M. J. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 257B. — P. 409.
  61. V. // Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B375. — P. 582.
  62. M., Munz M. // Phys. Lett. — 1994. — Vol. 344B. — P. 308.
  63. E., Hill B. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 234B. — P. 511.
  64. B. // Nucl. Phys. — 1990. — Vol. B339. — P. 253.
  65. H. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 240B. — P. 447.1.gur N., Wise M. B. // Phys. Lett. — 1989. — Vol. 232B. — P. 113- 1990. — Vol. B237. — P. 527.
  66. A. F., Georgi H., Grinstein B., Wise M. B. // Nucl. Phys. — 1990. — Vol. B343. — P. 1.
  67. Politzer H. D. j I Phys. Lett. — 1990. — Vol. 250B. — P. 128.
  68. A. F. 11 Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B378. — P. 79.
  69. H., Wise M. B. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 243B. — P. 279-
  70. C. D. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 253B. — P. 408.
  71. M. // Phys. Reports, 1994. — Vol. 245. — P. 259- Int. J. Mod. Phys. — 1996. — Vol. All. — P. 4173.
  72. В. // Ann. Rev. Nucl. Part. Sc., 1992. — Vol. 42. — P. 101- Manuel T. // Chinese J. Phys., 1993. — Vol. 31. — P. 1.
  73. E. // Nucl. Phys. В (Proc. Supplement) — 1988. — Vol. 4. — P. 170- 1991. — Vol. 20. — P. 475.
  74. A. M. // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B164. — P. 171.
  75. J. L., Neveu A. // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B163. — P. 189-
  76. Aref’eva I. Ya. // Phys. Lett. — 1980. — Vol. 93B. — P. 347.
  77. V. S., Vergeles S. N. // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B169. — P. 527-
  78. R. A., Neri F., Sato M. // Phys. Rev. — 1981. — Vol. D24. — P. 879-
  79. H. // Fortschr. fur Phys. — 1986. — Vol. 34. — P. 11.
  80. S. // Nucl. Phys. — 1982. — Vol. B194. — P. 513.
  81. D., Scharnhorst К. // Annalen der Physik — 1984. — Vol. 41. — P. 331.
  82. G. P., Radyushkin A. V. // Nucl. Phys. — 1987. — Vol. B283. — P. 342- Phys. Lett. —1992. — Vol. 279B. — P. 359.
  83. Chen Y.-Q. // Phys. Lett. — 1993. — Vol. 317B. — P. 421.
  84. J. G., Thompson G. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 264B. — P. 185-
  85. S., Korner J. G., Pirjol D. // Nucl. Phys. — 1994. — Vol. B428. — P. 499.1.e C. L. Y. — Pasadena, 1991. — (Preprint/CALT-68−1663) — revised (1997).
  86. Т., Roberts W., Ryzak Z. // Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B368. — P. 204.
  87. С. // Дипломная работа, Дармштадт (1994).
  88. M., Mclrvin M. // Phys. Rev. — 1997. — Vol. D55. — P. 377.
  89. L. F. // Acta Phys. Polonica — 1982. — Vol. 13B. — P. 33.
  90. T. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D50. — P. 428.
  91. H. H. И Phys. Lett. — 1966. — Vol. 20. — P. 682- Erratum: Vol. 21. — P. 720.
  92. A., Melnikov K. // Nucl. Phys. — 1997. — Vol. B505. — P. 65.
  93. J., Tausk J. B. // European Phys. J. — 1998. — Vol. C5. — P. 517.
  94. F. A., Davydychev A. I., Ussyukina N. I. // Phys. Lett. — 1998. — Vol. 426B. — P. 95.
  95. О. V. 11 Nucl. Phys. — 1997. — Vol. B502. — P. 455.
  96. E. E., Davydychev A. I. // Theor. Math. Phys. — 1991. — Vol. 89. — P. 1052-
  97. Davydychev A. I. J. Math. Phys. — 1991. — Vol. 32. — P. 1052- 1992. — Vol. 33. — P. 358.
  98. Samuel M. A., Li G. Ц Phys. Rev. — 1991. — Vol. D44. — P. 3935.
  99. Palanques-Mestre A., Pascual P. // Comm. Math. Phys. — 1984. — Vol. 95. — P. 277.
  100. D. J. // Zeit, fur Phys. — 1993. — Vol. C58. — P. 339.
  101. A. H. // QCD 20 years later, ed. Zerwas P.M., Rastrup H.A. — World Scientific, 1993. — P. 162. Beneke M., Braun V. M. // Nucl. Phys. — 1994. — Vol. B426. — P. 301.
  102. I. I., Shifman M. A., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D50. — P. 2234.
  103. M., Sachrajda С. T. // Nucl. Phys. — 1995. — Vol. B438. — P. 235.
  104. M. // Phys. Rev. — 1995. — Vol. D51. — P. 5924.
  105. Г. П., Радюшкин А. В. // ЯФ — 1987. — Т. 45. — С. 198-
  106. М. В., Шифман М. А. // ЯФ — 1987. — Т. 45. — С. 463-
  107. Н. D., Wise М. В. // Phys. Lett. — 1988. — Vol. 206 В. — P. 681- Vol. 208 В. — P. 504.
  108. R. // Nucl. Phys. — 1981. — Vol. B183. — P. 384.
  109. M., Hill В. 11 Phys.-Lett. — 1991. — Vol. 254B. — P. 225.
  110. M. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 1542.
  111. E., Ball P., Braun V. M., Dosh H. G. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 278B. — P. 457.
  112. A. A., Slobodenyuk V. A. /1 Zeit, fur Phys. — 1989. — Vol. C44. — P. 433.
  113. E., Chabab M., Dosh H. G., Narison S. 11 Phys. Lett. — 1993. — Vol. 301B. — P. 243.
  114. S., Korner J. G., Yakovlev О. I. // Phys. Rev. — 1996. — Vol. D54. — P. 3447.
  115. S., Korner j. G., Yakovlev О. I. // Phys. Rev. — 1997. — Vol. D55. — P. 3016- Vol. D56. —1. P. 3943.
  116. Dai Y.-B., Huang c.-s., Liu c., Lu C.-D. // Phys. Lett. — 1996. — Vol. 371B. — P. 99- Dai Y.-B., Huang c.-s., Liu c. // Phys. Lett. — 1996. — Vol. 387B. — P. 379.
  117. E. V. // Nucl. Phys. — 1982. — Vol. B198. — P. 83.
  118. A. P., Житницкий И. P., Черняк В. JI. // ЯФ — 1983. — Т. 38. — С. 1277.
  119. V. L., Zhitnitsky I. R. // Nucl. Phys. — 1990. — Vol. B345. — P. 137.
  120. T. M., Елецкий В. Л. // ЯФ — 1983. — Т. 38. — С. 1537.
  121. D. J. // Phys. Lett. — 1981. — Vol. 101B. — P. 423.
  122. C. A., Paver N. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 276B. — P. 179- Eletsky V. L., Shuryak E. V. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 276B. — P. 191.
  123. N., Wise M. B. // Phys. Rev. — 1991. — Vol. D43. — P. 819.
  124. J. D. // Proc. 4 Rencontres de Physique de la Vallee d’Aoste, La Thuille, 1990. — Editions Frontieres, Gif-Sur-Yvette, France. — 1990. — P. 583-
  125. Proc. 18 SLAC Summer Institute, Stanford, 1991. — SLAC-REPORT-378, Stanford, 1991. — P. 167- Bjorken J. D., Dunietz I., Taron J. // Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B371. — P. 111.
  126. M. B. // Phys. Rev. — 1992. — Vol. D46. — P. 3062.128. de Rafael E., Taron J. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 282B. — P. 215.
  127. B. L., Smilga A. V. // Phys. Lett. — 1982. — Vol. 114B. — P. 353- Nucl. Phys. — 1983. — Vol. B216. — P. 373-
  128. V. A., Radyushkin A. V. // Phys. Lett. — 1982. — Vol. 115B. — P. 410.
  129. A. V. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 271B. — P. 218.
  130. M. // Phys. Rev. — 1992. — Vol. D45. — P. 2451.
  131. В., Shifman M. A. // Phys. Rev. — 1993. — Vol. D47. — P. 249.
  132. E., Ball P., Gosdzinsky P. // Phys. Lett. — 1993. — Vol. 301B. — P. 249.
  133. M. // Phys. Rev. — 1993. — Vol. D47. — P. 4063.
  134. M. // Phys. Rev. — 1992. — Vol. D46. — P. 3914.
  135. Neubert M., Ligeti Z., Nir Y. // Phys. Lett. — 1993. — Vol. 301B. — P. 101- Phys. Rev. — 1993. — Vol. D47. — P. 5060- 1994. — Vol. D49. — P. 1302.
  136. P., Braun V. M., Dosh H. G. // Phys. Rev. — 1991. — Vol. D44. — P. 3567.
  137. M. Б., Шифман M. А. // ЯФ — 1988. — Т. 47. — С. 801.
  138. M. E. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 252 В. — P. 447.
  139. С. G., Brahm D. E. // Phys. Lett. — 1991. — Vol. 257 В. — P. 393- Lebed R. F., Suzuki M. // Phys. Rev. — 1991. — Vol. D44. — P. 829.
  140. B. L. // Nucl. Phys. — 1981. — Vol. B188. — P. 175- Erratum: Vol. B191. — P. 591.
  141. В. M., Иоффе Б. Л. // ЖЭТФ. — 1982. — Т. 83. — С. 876
  142. N., Wise M. В. // Nucl. Phys. — 1991. — Vol. B348. — P. 276
  143. H. // Nucl. Phys. — 1991. — Vol. B348. — P. 293-
  144. Т., Roberts W., Ryzak Z. // Nucl. Phys. — 1991. — Vol. B355. — P. 38.
  145. F., Korner J. G., Kramer M., Thompson G. // Zeit, fur Phys. — 1991. — Vol. C51. — P. 321- Hussain F., Liu D., Kramer M., Komer J. G., Tawfiq S. // Nucl. Phys. — 1992. — Vol. B370. — P. 259.
  146. V. A., Radyushkin A. V. // Phys. Lett. — 1983. — Vol. 128B. — P. 439.
  147. M. В. U Phys. Rev. — 1992. — Vol. D45. — P. R2188-
  148. G., Donoghue J. F. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 280B. — P. 287-
  149. Yan T.-M., Cheng H.-Y., Cheung C.-Y., Lin G.-L., Lin Y. C., Yu H.-L. // Phys. Rev. — 1992. — Vol. D46. — P. 1148- Erratum: 1997. — Vol. D55. — P. 5851-
  150. Cho P. U Phys. Lett. — 1992. — Vol. 285B. — P. 145- Nucl. Phys. — 19 396. — Vol. B93. — P. 183- Erratum: 1994. — Vol. B421. — P. 683.
  151. Cho P., Georgi H. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 296B. — P. 408- Erratum: 1993. — Vol B300. — P. 410- Amundson J. F., Boyd C. G., Jenkins E., Luke M., Manohar A. V., Rosner J. L., Savage M. J., Wise M. B. /1 Phys. Lett. — 1992. — Vol. 296B. — P. 415-
  152. Cheng H.-Y., Cheung C.-Y., Lin G.-L., Lin Y. C., Yan T.-M., Yu H.-L. // Phys. Rev. — 1993. — Vol. D47. — P. 1030.
  153. В. Л., Смилга А. В. // ЖЭТФ. Письма. — 1983. — Т. 37. — С. 250- Nucl. Phys. — 1984. — Vol. В232. — P. 109-
  154. I. I., Yung A. V. // Phys. Lett. — 19 129. — Vol. 83B. — P. 328.
  155. В. M., Коган Я. И. // ЖЭТФ. Письма. — 1983. -J?. 37. — С. 611- Phys. Lett. — 1984. — Vol. 136 В. — P. 273-
  156. В. М., Блок Б. Ю., Коган Я. И. // ЯФ — 1985. — Т. 41. — С. 439.
  157. V. A., Shifman М. A., Vainshtein A. I., Voloshin М. В., Zakharov V. I. // Nucl. Phys. — 1984.1. Vol. B237. — P. 525.
  158. V. L., Kogan Ya. I. 11 Zeit, fur Phys. — 1985. — Vol. C28. — P. 155.
  159. A. A. // ЯФ — 1989. — T. 50. — C. 831.
  160. Colangelo P., Narduli G., Deandrea A., Di Bartolomeo N., Gatto R., Feruglio F. // Phys. Lett. — 1994.1. Vol. 339B. — P. 151.
  161. V. M., Braun V. M., Khodjamirian A. Yu., Ruckl R. // Phys. Rev. — 1995. — Vol. D51. — P. 6177.
  162. V. M., Filyanov I. В. 11 Zeit, fur Phys. — 1989. — Vol. C44. — P. 157.
  163. В. Л., Сербо В. Г., Житницкий А. Р. // ЖЭТФ. Письма. — 1977. — Т. 26. — С. 760- Farrar G. R., Jackson D. R. // Phys. Rev. Lett. — 1979. — Vol. 43. — P. 246-
  164. A. V., Radyushkin A. V. // Phys. Lett. — 1980. — Vol. 94B. — P. 245.
  165. S. J., Lepage G. P. // Phys. Lett. — 1979. — Vol. 87B. — P. 359- Phys. Rev. — 1980. — Vol. D22. — P. 2157.
  166. V. L., Zhitnitsky A. R. // Phys. Reports, 1984. — Vol. 112. — P. 173.
  167. В. H., Грозин А. Г. Жесткие адронные процессы в КХД. // ЭЧАЯ, 1985. — Т. 16. — С. 5−58.
  168. Brodsky S. J., Ji C.-R. // Phys. Rev. Lett. — 1985. — Vol. 55. — P. 2257.
  169. M. S., Choi S. Y., Song H. S. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D50. — P. 4363.
  170. M. // Phys. Lett. — 1993. — Vol. 306B. — P. 357.
  171. A. F., Neubert M. // Phys. Rev. — 1993. — Vol. D47. — P. 2965.
  172. T., Ryzak Z. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 247B. — P. 412- Falk A. F., Grinstein B. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 249B. — P. 314.
  173. M. Б., Шифман M. А. // ЯФ — 1985. — Т. 41. — С. 187- ЖЭТФ. — 1986. — Т. 91. — С. 1180.
  174. J., Georgi H., Grinstein В. // Phys. Lett. — 1990. — Vol. 247 В. — P. 399.
  175. I. I., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 293B. — P. 430- Erratum: 1993. — Vol. B297. — P. 477.
  176. I. I., Shifman M. A., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. // Phys. Rev. Lett. — 1993. — Vol. 71. — P. 496.
  177. A. V., Wise M. B. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 1310.
  178. Blok В., Koyrakh L, Shifman M., Vainshtein A. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 3356- Erratum: Vol. D50.^- P. 3572.
  179. Falk A. F., Luke M., Savage M. J // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 3367.
  180. T. // Nucl. Phys. — 1994. — Vol. B413. — P. 396.
  181. M. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 3392- P. 4623- Mannel T., Neubert M. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D50. — P. 2037.
  182. I. I., Shifman M. A., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. // Int. J. Mod. Phys. — 1994. — Vol. A9. — P. 2467.
  183. M. A., Uraltsev N. G., Vainshtein A. I. // Phys. Rev. — 1995. — Vol. D51. — P. 2217- Erratum: Vol. D52. — P. 3149.
  184. M. B. // Surv. in High Energy Phys. — 1995. — Vol. 8. — P. 27−51.
  185. P., Braun V. M. // Phys. Rev. — 1994. — Vol. D49. — P. 2472.
  186. Amati D., Bassetto A., Ciafaloni M., MarchesiniG., Veneziano G. // Nucl. Phys. — 1980. — Vol. B173. — P. 429.
  187. G. // Perturbative Quantum Chromodynamics, Tallahassee, 1981. — AIP Conference Proceedings, NY, 1981. — Vol. 74. — P. 22-
  188. Gatheral J. G. M. // Phys. Lett. — 1984. — Vol. 133B. — P. 90- Frenkel J., Taylor J. C. // Nucl. Phys. — 1984. — Vol. B246. — P. 231.
  189. M., Braun V. M., Zakharov V. I. // Phys. Rev. Lett. — 1994. — Vol. 73. — P. 3058.
  190. G., Neubert M., Sachrajda C. T. // Nucl. Phys. — 1996. — Vol. B461. — P. 238- Neubert M. // Phys. Lett. — 1997. — Vol. 393B. — P. 110.
  191. G. P., Sterman G. // Phys. Lett. — 1994. — Vol. 340B. — P. 96.
  192. I. A., Korchemsky G. P. // Phys. Lett. — 1992. — Vol. 287B. — P. 169-
  193. A., Korchemskaya I. A., Korchemsky G. P., Nardelli G. // Nucl. Phys. — 1993. — Vol. B408. — P. 62-
  194. G. P., Marchesini G. // Nucl. Phys. — 1993. — Vol. B406. — P. 225.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!