Диагностика населенностей и процессов релаксации колебательных и вращательных состояний молекул в газах методом КАРС
Во-вторых, в связи с тем, что интенсивность КАРС определяется квадратом модуля кубичной нелинейной восприимчивости в спектрах всегда присутствует нерезонансный Пьедестал", определяемый действительной частью нерезонансной восприимчивости Re который и ограничивает чувствительность метода КАРС. Так при анализегазовых смесей предельный уровень концентраций изучаемой примеси составляет ^29−3lQ. При… Читать ещё >
Содержание
- ВВЕДЕНИЕ
- Глава I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ТЕХНИКА
- I. I. Предварительные замечания
- 1. 2. КАРС-спектрометр на основе непрерывных лазеров
- 1. 3. КАРС-спектрометр на основе импульсных лазеров
- 1. 3. 1. Оптическая схема спектрометра
- 1. 3. 2. Лазер на (М:УВДи генератор второй гармоники
- 1. 3. 3. Лазер на красителе
- 1. 3. 4. Система контроля частоты лазеров
- 1. 3. 5. Оптический фильтр и система регистрации
- 1. 3. 6. Общие характеристики спектрометра
- 1. 4. Основные результаты главы I
- I. I. Предварительные замечания
- 2. 1. Характер и структура исследованных спектров
- 2. 2. Трансформация спектра при изменении давления. газа
- 2. 3. Спектры. 2. и | при низких давлениях
- 2. 4. Исследование столкновительного.сужения.Q-ветви КАРС-спектров С^ Hq
- 2. 5. Спектры азота при больших давлениях газа
- 2. 6. Основные результаты главы
- 3. 1. Предварительные замечания
- 3. 2. Исследование азота, возбужденного. в непрерывном тлеющем разряде
- 3. 3. Исследование кинетики КФР и ВФР азота, возбужденного импульсным разрядом
- 3. 3. 1. Вводные замечания
- 3. 3. 2. Экспериментальная установка
- 3. 3. 3. Определение вращательной (поступательной) температуры
- 3. 3. 4. Методика восстановления населенностей колебательных уровней
- 3. 3. 5. Численное моделирование процессов
- V. -V-обмена. Сравнение с экспериментом
- 3. 4. Измерение константы скорости 1Л#"-обмена в азоте при Ангармоническом возбуждении
- 3. 4. 1. Бигармоническая накачка
- 3. 4. 2. Методика эксперимента и экспериментальная установка
- 3. 4. 3. Эериментальные результаты, ихавнение ретом
- 3. 5. " Исследование процессов 4/-!Л-обмена в молекуле SF6 возбужденной резонансным ИК-лазерным полем
- 3. 5. 1. Постановка задачи и методика эксперимента
- 3. 5. 2. Экспериментальная установка
- 3. 5. 3. Исследование- процессов. 4A-W--обмена в молекуле
- 3. 5. 4. Исследование процессов At-V-обмена в молекуле SF& .ЮЗ
- 3. 6. Основные результаты главы
- 3. 4. Измерение константы скорости 1Л#"-обмена в азоте при Ангармоническом возбуждении
- 4. 1. Вводные замечания
- 4. 2. Определение температуры и плотности азота по
- 4. 3. Измерение распределения давления и температуры на оси сверхзвукового потока .III
- 4. 4. Измерения колебательной и вращательной температур азота в потоке электродугового. плазмотрона
- 4. 5. Основные результаты главы
Диагностика населенностей и процессов релаксации колебательных и вращательных состояний молекул в газах методом КАРС (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Спектроскопия колебательно-вращательных переходов в молекулярных газах дает обширные сведения о веществе: структура спектров характеризует строение молекул, ширина и форма спектральных линии несет информацию о динамике межмолекулярных взаимодействий, распределение интенсивностейв спектрах отражает функции распределения молекул по колебательным и вращательным уровням. Классические методы спектроскопии, такие как радиоспектроскопия, спектроскопия ИК поглощения, спектроскопия спонтанного комбинационного рассеяния света (GKP) и т. д., позволили изучить строение и свойства многих молекул, определить характерные черты динамики межмолекулярных взаимодействий.
Однако существуют такие среды и условия, в которых классические методы спектроскопии оказываются неэффективными — особенно это относится к спектроскопии СКР. Так, например, конечная разрешающая сила спектральных приборов, используемых при исследованиях спектров СКР, не позволяет изучать многие эффекты ангармонических внутримолекулярных взаимодействий, проявляющиеся в тонкой структуре спектров — по той же причине не представляется возможным проводить систематические исследования контуров-спектральных линий. Малая интенсивность рассеянного света КО^тЮ'^ от интенсивности падающего) и малый телесный угол сбора рассеянного излучения ср), определяемый светосилой спектрального прибора, затрудняют изучение, самосветящихся сред, таких как пламена, плазма, нагретые струи и т. д.
Преодолеть указанные трудности во многом позволяют методы лазерной нелинейной спектроскопии комбинационного рассеяния, такие как спектроскопия когерентного антистоксова рассеяния света а.
КАРС)35 [l-8], спектроскопия вынужденного комбинационного усиления (ВКУ) [э-Il], спектроскопия Керр-эффекта, индуцированного комбинационным резонансом (СКИКР) [12] и оптико-акустическая спектроскопия комбинационного рассеяния (ОАСКР) [13. 14]. Однако методы ОАСКР и СКИКР не получили особого развития к настоящему времени, в то время как метод спектроскопии ВКУ приносит много спектроскопической информации, и результаты, полученные с его помощьц будут описаны ниже. Сравнение методов нелинейной спектроскопии КР друг с другом может быть найдено в сборнике [1б] .
Наиболее бурно развивающимся методом, берущим свое начало от пионерской работы Терхьюна и Мейкера [i] «является метод КАРС, который к настоящему времени хорошо понят и изучен, его описанию посвящены обзоры и монография .
В основе метода КАРС лежит прямой четырехфотонный параметрический процесс, в котором три волны с частотами, С02 и взаимодействуют в среде, приводя к возникновению нового когерентного излучения на частоте СО^ = Такой процесс, определяемый кубичной нелинейной восприимчивостью /&), идет в любой среде, однако его интенсивность резко возрастает при приближении разности частот GOj-COg к частоте комбинационно-активного колебательно-вращательного перехода. Изменяя одну из у.
Аббревиатура КАРС служит аналогом английской аббревиатуры.
CARS — Coherent Anti-Stokes Raman Scattering (Spectroscopy).
В отечественной литературе используется как термин КАРС, так и АСКР — «активная спектроскопия комбинационного рассеяния» или КАСКР — «когерентная антистоксова спектроскопия комбинационного рассеяния». В зарубежной литературе также встречается термин.
Four-wave mixing spectroscopy. частот, например можно осуществить перестройку разности СЗц-Сд^ вблизи и, регистрируя интенсивность волны на частоте Сдц в зависимости от разности СО^-СО^,записать спектр, содержащий в себе практически ту же информацию, что и спектр СКР, если только любая из частот лежит в области прозрачности газа, а суммарные частоты СО^бО^ и CO^-t-Giq находятся вдали от полос двухфотонного поглощения (в дальнейшем будет рассматриваться только такая ситуация). Если в качестве волны с частотой COg используется то же излучение, что и для волны, то = 2сО,-сО, и такой случай носит название вырожденного КАРС, и.
С" именно он применяется главным образом в спектроскопических приложениях метода (в том числе и в настоящей работе).
Теоретические основы описания процесса КАРС заложены в работах [l6-I8][, теория развита и дополнена в ^19−2б] и детально разобрана в цитированных обзорах ^2−8*]. Здесь, ниже мы остановимся лишь на основных чертах процесса КАРС и его главных достоинствах и недостатках.
К числу основных достоинств можно отнести следующие.
Во-первых, так как интенсивность сигнала КАРС пропорциональна кубу мощностей используемых лазеров Тд^Х^ЦУ^Ойг)" применение мощных лазеров с модулированной добротностью или синхронизованными модами позволяет достигнуть (даже в разреженных газах) высоких уровней интенсивности рассеянного света, абсолютно недостижимых в спектроскопии СКР, и, следовательно, обеспечить высокую чувствительность КАРС-спектрометра молекул/см^).
Во-вторых, из-за существенно нелинейной зависимости интенсивности рассеянного света от интенсивности падающих волн (см. выше) основная доля мощности рассеянного света генерируется в каустике сфокусированных лазерных пучков (радиус перетяжки я 5 -г 50 мкм), определяя тем самым высокую локальность и пространственное разрешение КАРС как метода диагностики. Более того, специальным выбором углов между волновыми векторами взаимодействующих волн можно поднять пространственное разрешение до уровня ~ 20 мкм х 20 мкм х 20 мкм [27, 28^, хотя и ценой потери интенсивности сигнала на 2−3 порядка, что, однако, малосущественно для метода КАРС.
В-третьих, так как процесс КАРС является когерентным, и максимальная его эффективность наблюдается в^ направленииразового синхронизма, определяемого условием 1Сд- 2 KLt где ~ волновые векторы, расходимость рассеянного излучения G близка к расходимости излучения используемых лазеров и может быть доведена до уровня 0,2−1 мрад. В связи с этим экспериментально реализуема практически 100%-ая эффективность сбора рассеянного излучения фотоприемником, что дополнительно увеличивает чувсвительность метода по сравнению с СКР, и, что главное, делается возможным исследование КР-активных переходов в самосветящихся средах, так как эффективность пространственного подавления паразитного излучения, определяемая отношением телесных углов ^гт/4тО в которые распространяется паразитное и полезное излучение, может быть до-7 ведена до^Ю .
В-четвертых, спектральное разрешение, достижимое в КАРС, много выше, чем в СКР, что связано с существенно различными способами получения спектральной информации. В СКР анализируется спектр рассеянного света — это требует применения сложных спектральных приборов — как правило двойных или тройных решеточных монохроматоров, а их разрешение лимитируется геометрическими размерами и качеством дифракционных решеток и не превышает в лучшем т т случае 0,1 см х (типично — I см~х). В КАРС регистрируется зависимость интенсивности рассеянного света от разности частот используемых лазеров, и аппаратурное спектральное разрешение («выбираемый» лаз ерами спектральный интервал) ограничено лишь ширина.
— 4−1 ми их линий генерации, которые могут быть доведены до 10 см (легко — ОД см" «*). При этом нет необходимости в использовании какой-либо спектральной аппаратуры.
Однако, следует отметить, что метод КАРС не лишен недостатков. К главным из них можно отнести следующие.
Во-первых, реализация высокой чувствительности метода требует жесткой фокусировки мощных лазерных пучков, а, следовательно, исследуемыевещества должны быть чистыми, прозрачными и обладать высоким порогом оптического пробоя. Правда, для спектроскопии газов эти ограничения не столь существенны.
Во-вторых, в связи с тем, что интенсивность КАРС определяется квадратом модуля кубичной нелинейной восприимчивости в спектрах всегда присутствует нерезонансный Пьедестал", определяемый действительной частью нерезонансной восприимчивости Re который и ограничивает чувствительность метода КАРС. Так при анализегазовых смесей предельный уровень концентраций изучаемой примеси составляет ^29−3lQ. При работе с од-нокомпонентными газами низкого давления предел чувствительности определяется, как правило, не шумами приемной аппаратуры, а наличием того же «пьедестала», генерируемого в воздухе, оптических элементах установки и, в особенности, в окнах газовой кюветы. Однако, в последнее время разработаны эффективные широкополосные поляризационные- [32−36] и интерференционные [37^J методы подавления нерезонансного фона. Кроме того, иногда весьма эффективным оказывается специальный выбор геометрии взаимодействия (см. § 3.4).
Перечисленные преимущества метода, реализация которых стала возможной с развитием лазерной техники, и определили основные направления применения КАРС в спектроскопии газов.
Так, вскоре после первого наблюдения КАРС в газах [ 38J, на примере молекулы Н2. были продемонстрированы возможности КАРС как метода спектроскопии сверхвысокого разрешения (0,001 см" *) 39, 40*], но из-за технических сложностей сужения линии генерации, в дальнейшем, с применением импульсных лазеров была выполнена лишь одна работа «в которой с высоким разрешением (0,005 см~^) был получен КАРС-спектр СН^. Осуществить сужение спектра генерации лазеров, работающих в непрерывном режиме, гораздо проще, но их малая мощность ставила под сомнение вопрос о реальной применимости метода к исследованиям газов низкого давления. Впервые сигнал КАРС в газе в непрерывном режиме был зарегистрирован в [42″ ], где исследовался метан при давлении атм. Однако в [42~] был отмечен лишь факт наличия рассеяния, но информации о спектре получено не было. Несколько позже, в работах [43−4б» ]|, исследовалось уширение отдельных компонент в Q-вет-вях КАРС-спектров И2 и, обладающих аномально высокими значениями jf^, и тем не менее вопрос о применимости КАРС-спектро-скопии в непрерывном режиме к исследованию сложных молекул оставался по-существу открытым, так как спектр метана, также изучавшегося в [43, 44^, удалось записать лишь при давлении атм. При таких давлениях ширины отдельных компонент спектра обычно превышают среднее расстояние между ниш, линии перекрываются, и исследования тонкой структуры Q-ветви КАРС-спектров становятся невозможными. Впервые достигнуть чувствительности, дававшей возможность реализовать высокое аппаратурное спектральное разрешение метода (0,002 см-1), удалось в работе [47] *в которой был получен полностью разрешенный КАРС-спектр (р-ветви ацетиленаС2Н2 (полоса ^2″ при давлениях до 0,06 атм. с реальным разрешением, ограниченным лишь доплеровским уширением линий. В дальнейшем была получена обширная информация о тонкой структуре полносимметричных колебаний молекул СЩ [48−50], С [50], 6 В Н^[50−53], Si M^ [53]. Методом ВКР-усиления были также зарегистрированы спектры сверхвысокого разрешения СН^ [54] ,.
CDa [55], SFg [бб] и N2 [57] .
Кроме структуры молекул, спектроскопия высокого разрешения предоставляет возможность изучать процессы вращательной и колебательной релаксаций на основе их спектральных проявлений. Так уширение отдельных вращательных 3″ -компонент в Q-ветвях спектров, несущее информацию о времени жизни отдельного состояния, исследовалось в работах47, 57, 58, 59, 60, 6l] .
Явление столкновительного сужения контура Q-ветвей изотропных спектров КР, обязанное своим происхождением интерференции спектральных компонент Q-ветви, частотный обмен между которыми обусловлен вращательно-неупругими столкновениями, хотя и наблюдалось ранее в спектрах КР [б2−6б], однако не могло быть детально исследовано. Первое такое исследование с помощью КАРС-спектроскопии было проведено в £бб|, и затем успешно продолжалось [§ 0, 67, 68″ ] .
Высокая яркость рассеянного света и эффективная дискриминация паразитного излучения, а также высокая локальность метода, привели к интенсивно^ развитию КАРС-диагностики неравновесных газовых систем — пламен, струй, электрических разрядов. Развитие.
Всюду далее ссылки на работы автора выделены подчеркиванием. этого направления началось с работ группы Тарана во Франции ^29−31, 69−723 • Так Б работах [зо, 3lJ получено распределение концентраций водорода в пламени метановой горелки, а в [б9, 703 зарегистрированы спектры И2″ N2 и О2, и изучена вращательная температура газов в пламени. К настоящему времени работы этого направления нашли применение в промышленных установках lb], включая измерения температур в цилиндрах двигателя внутреннего сгорания во время работы последнего [73^ .
К этому направлению близко примыкают задачи локальной бесконтактной диагностики газовых потоков, имеющие большое значение для прикладной газодинамики. Впервые мысль о применении КАРС к исследованию сверхзвуковых потоков была высказана в [74], и вскоре появились работы [75, 76*], в которых были зарегистрированы КАРС-спектры в зоне «бочки Маха» сверхзвуковой струи, истекающей в среду с противодавлением. При этом в [76 J быж проведены измерения распределения температуры и плотности вдоль оси потока. Сверхзвуковые потоки затем исследовались в [77−79]], а исследование дозвукового высокотемпературного потока азота на выходе электродугового плазмотрона было проведено в [80, 8l" ]. Обзор работ этого направления содержится в [82*] .
Еще одно направление в КАРС-спектроскопии, которое по-видимому является весьма перспективным, состоит в исследовании неравновесных систем, таких как разрядная плазма, возбужденные лазерным излучением молекулы, продукты фотохимических реакций, фотофрагменты, свободные радикалы и т. д. Работы в этом направлении были начаты в83, 84^, где исследовались неравновесные распределения молекул N^ и D2 по колебательным уровням при их возбуждении в тлеющем разряде. Затем эти работы были продолжены, и авторы85, 8§ 3 получили спектры азота, возбужденного в тлеющем разряде, причем в полученных спектрах вращательная структура Q-ветвей была полностью разрешена, что позволило установить функции распределения не только по колебательным, но и по вращательным состояниям, а это дало возможность вести эксперименты под контролем газовой температуры. В дальнейшем были проведены исследования стационарных функций распределения молекул, возбужденных в дуговом разряде, горящем в воздухе ^87^ и водороде [^88J. Авторам [88*] удалось наблюдать существенно небольцмановское распределение молекул Н2 по вращательным состояниям.
Возможности КАРС-спектроскопии не ограничиваются лишь исследованиями стационарных процессов, но с ее помощью удается проводить измерения и кинетических характеристик, таких как константы скорости процессов внутрии межмодовой передачи колебательной энергии. Так в работе [89^ были оценены константы скорости и определены каналы межмодовой передачи колебательной энергии в молекуле СО2. при возбуждении ее уровней в бигармоническом поле, а в [90, 9]fJ наблюдалась трансформация функции распределения молекул N2 по колебательным состояниям в процессе внутримодовой лХ-'УГ релаксации после неравновесного возбуждения колебаний N^ импульсным разрядом или бигармоническим полем. В [91~] была измерена константа скорости 'IT-IT обмена в азоте.
Исследования фотофрагментов и неравновесно возбужденных в УФ и Ж лазерных полях молекул были начаты работой ^92^, и к настоящему времени получены интересные результаты по измерениям функции распределения продуктов фотолиза бензола ^92^, озона [93, 94Д и формальдегида [95^. Применение КАРС-спектроскопии к исследованиям многоатомных молекул, возбужденных в ИК-лазерном поле [%, 97−99, ЮоЗ позволило ответить на многие вопросы, ос-тававшие.ся невыясненными при изучении этого процесса традиционными методами (см., например, [lOl]). Так, в частности, В [97] впервые получена функция распределения молекул SF& по уровням возбуждаемой моды, а в [99″ ] изучена ее кинетика и измерено характерное время V-IN процессов. Авторам [iOcQ удалось наблю. • г ¦ дать «выжигание провала» в распределении молекул по вращательным состояниям и проследить за проявлениями высокочастотного эффекта Штарка.
Подводя итог сделанному обзору, можно сказать, что КАРС-спектроскопия зарекомендовала себя эффективным инструментом исследования многих явлений, изучение которых другими методами было либо затруднено либо невозможно. Настоящая диссертация отражает вклад автора в развитие приложений метода КАРС к физическим задачам исследования спектральных и кинетических характеристик газовых сред.
Целью диссертационной работы являлось:
1. Исследование контуров спектральных линий с помощью КАРС-спектроскопии и измерение времен вращательной релаксации в молекулярных газах по зависимости ширин линий от давления.
2. Исследование функций распределения молекул по колебательным и вращательным состояниям в неравновесно и равновесно возбужденных газовых системах методом КАРС-спектроскопии и изучение влияния температуры и давления газа на структуру и форму КАРС-спектров.
3. Измерение констант скорости внутримодового резонансного обмена колебательной энергией (л)'-'^-обмена) в газах по динамике интенсивностей линий в КАРС-спектрах.
4. Исследование применимости метода КАРС к диагностике газовых потоков.
5. Создание комплекса экспериментальной аппаратуры, способной решить указанные задачи.
Б диссертации автор защищает:
1. Получение методами КАРС-спектроскопии ранее недоступных физических сведений о параметрах контуров спектральных линий в молекулярных газах и наблюдение столкновительного сужения Q-ветвей' в КАРС-спектрах.
2. Исследования кинетики функций распределения молекул по колебательным состояниям в молекулярных газах с помощью КАРС-спектроскопии и измерения констант скоростей процессов V-tr-обмена в.
3. Применение метода КАРС-спектроскопии к измерениям распределения температуры и давления в сверхзвуковых газовых потоках.
Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы".
§ 4.5. Основные результаты главы 4.
В заключение настоящей главы сформулируем кратко основные приводимые в ней результаты.
1. С помощью КАРС-спектроскопии проведены бесконтактные локальные.1 измерения распределения температуры и давления на оси сверхзвукового потока азота, истекающего в атмосферу. Точность измерения температуры и давления ^ 2 + 3%, пространственное разрешение ~ 20 мкм х20 мкм xl мм.
2. Проведены измерения температуры на оси. высокотемпературного турбулентного дозвукового потока воздуха, нагретого электродуговым плазмотроном мощностью 10 кВт при расходе воздуха 0,8 г/с. Точность измерения температуры ~ 2+5%. В потоке наблюдалось равновесие между колебательными и вращательными степенями свободы.
3. Рассмотрены факторц влияющие на вид КАРС-спектра азота, и указаны наиболее информативные для измерений давления и температуры спектроскопические параметры. Описано как следует извлекать значения температуры и давления из спектров.
Диапазон измеряемых в опытах температур составил 80 4- 2 500 К, давлений — 0,04*4 атм.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Сформулируем основные результаты диссертационной работы:
1. С разрешением 0,002 см" 1 получены КАРС-спектры ацетилена и азота. Детально прослежена трансформация контура Q.-ветви КАРС-спектра в области давления газа 0,06 4−120 атм. Впервые в КАРС-спектрах газов наблюдалось столкновительное сужение: изотропных Q.-ветвей. Измерены коэффициенты уширения линий в разрешенном спектре и зависимости ширины и сдвига максимума «заплывшего» контура от давления газа. Определены константы скоростей вращательной релаксации СаНаи N,.
2. Впервые экспериментально получены КАРС-спектры Q-вет-вей колебательно-вращательных переходов азота с разрешенной вращательной структурой при его возбуждении в непрерывном и импульсном разрядах. Из полученных спектров восстановлены функции распределения по колебательным и вращательным состояниям, и изучена их кинетика как на стадии существования разряда, так и по его окончании. Проведено сравнение полученных данных с расчетом, позволившее определить константу скорости 1Г-^-обмена в азоте.
3. С помощью КАРС-спектроскопии впервые исследована кинетика функции распределения молекул по нижним колебательным уровням 4) SFfc, возбужденной излучением со* -лазера. Измерены характерные времена процессовобмена по моде в SF^. Указаны возможные каналы и измерено характерное время thWрелаксации.
4. Впервые с помощью КАРС-спектроскопии получены распределения температуры и давления в сверхзвуковом газовом потоке. Проведены измерения температуры в дозвуковом высокотемпературном потоке электродугового плазмотрона. Диапазон измеряемых температур — 80*2 500 К, давлений — 0,04*4 атм.
5.: Создан импульсный КАРС-спектрометр, имеющий разрешение 0,15 см~^ и чувствительность мол./см3.
В заключение автор хотел бы выразить искреннюю благодарность своему научному руководителю — Валерию Васильевичу Смирнову, чье постоянное внимание и помощь во многом обеспечили успешное выполнение настоящей работы. Автор также признателен Александру Михайловичу Прохорову и Павлу Павловичу Пашинину за внимание и поддержку работы на всехоее. этапах. Часть экспериментов проводилась совместно с Сергеем Ивановичем Валянским, Сергеем Михайловичем Никифоровым, Михаилом Николаевичем Осиным, Анатолием Петровичем Матафоновым и Александром Валентиновичем Комиссаровым. Всем им автор очень благодарен. Также хотелось бы поблагодарить сотрудников и аспирантов ИОФАН: Дмитрия Николаевича Козлова, Сергея Юрьевича Волкова, Алексея Юрьевича Волкова, Константина Александровича Верещагина, Аркадия Анатольевича^ Илюхина, Виктора Николаевича Жиганова, Юрия Николаевича Поливанова, Сергея Николаевича Полуэктова, Сергея Сергеевича Алимпиева, Бориса Григорьевича Сартакова, Мурода Расульевича Маликова и Александра Анатольевича Мохнатюка, плодотворные научные обсуждения с которыми способствовали пониманию многих физических вопросов.
Автор особо благодарен своей жене, Любови Матвеевне Фабе-линской, взявшей на себя нелегкий труд отредактировать и напечатать текст диссертации в минимально возможный срок.
Список литературы
- Maker P.D., Terhune R.W. Study of optical effects due to an induced polarisation third order in the electric field strength--Phys. Rev., v.137A, p. A8#l-A8l8.
- Ахманов С.А., Коротеев Н. И. Спектроскопия рассеяния света и нелинейная оптика, нелинейнооптические методы активной спектроскопии комбинационного и рэлеевского рассеяний.-УШН, 1977, т.123, с.405−471.
- Tolles W.M., Nibler J.W., McDonald J.R., Harvey А.В.
- A review of the theory and application of Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS).- Applied Spectr., 1977, v.31,. No.p.253−271.
- Taran J.-P.E. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy.-In: Lasers in chemistry /Ed. by West M.A.-Amsterdam: Elsevier Publ., 1977 з p.1−6.
- Nibler J.W., Shaub W.M., McDonald J.R., Harvey A.B. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy.-In: Vibrational Spectra and Structure: A series of advances /Ed. by Durig.-Amsterdam: Elsevier, 1977, v.6, ch.5, p.173−225.
- Harvey A.B., Nibler J.W. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy of gases.- Appl. Spectr. Reviews, 1978, v. l4, p. lol-143.
- Спектроскопия комбинационного рассеяния в газах и жидкостях, под ред. А, Вебера: Пер. с англ. /Под ред. Фабелинского И.Л.-М.: Мир, 1982, 375 с.
- Ахманов С.А., Коротеев Н. И. Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света.-М.: Наука, 1981, 543 с.
- Lallemand P., Simova P., Bret G. Pressure-induced line shift. and collisional narrowing in hydrogen gas determined by stimulated Raman emission.-Phys. Rev. Lett., 1966, v.17* p.1239−1241.- 122 —
- Owyoung A., Jones E.D. Stimulated. Raman Spectroscopy using low-power cw lasers.-Opt. Lett., 1977, v. l, No 5, p.152−154.
- Owyoung A. Coherent Raman gain spectroscopy using cw laser sources.-IEEE J. Quant. Electr., 1978, v. QE-14, р.192−2оЗ.
- Heinmann D., Hellwarth R.W., Levenson M.D., Martin G. Raman-induced Kerr-effect.-Phys. Rev. Lett., 1976, v.36, p.189−192.
- Barrett J.J., Berry M.J. Photoacoustic Raman Scattering in gases.-Proc. 6th Intern. Conf. Raman Spectr., 1978, p.466−467.
- West G.A., Siebert D.R., Barrett J.J. Gas phase photoacoustic Raman spectroscopy using pulsed laser excitation.-J. Appl. Phys., 1980, v.51, p.2823−2828.
- Chemical applications of nonlinear Raman spectroscopy /Ed. by Harvey A.B.-NY: Academic Press, 1981, 383 p.
- Armstrong J.A., Bloembergen Ducuing J., Pershan P. S. Interaction between light waves in a nonlinear dielectric.- Phys. Rev., 1962, v.127, p.1918−1939-.
- Ахманов С.А., Хохлов P.В. Проблемы нелинейной оптики.-М.: ВИНИТИ, 1964, 295 с.
- Бломберген Н. Нелинейная оптика. Пер. с англ.-М.: Мир, 1966, 424 с.
- Maier W.F., Kaiser W., Giordmaine J. A. Intense light bursts in the stimulated Raman effect.-Phys. Rev., 1969, v.177,p.580−593.
- Ахманов С.А., Коротеев Н. И. Когерентная активная спектроскопия с помощью перестраиваемого параметрического генератора.-ЖЭТФ, 1974, т.67, с.1306−1327.
- Flytzanis С. Theory of nonlinear optical susceptibilities.-In: Quantum electronics: a treatise./Ed. Rabin H., Tang C.L. v. It NY: Academic Press, 1975, p.9−2o7
- DeWitt R.W., Harvey А.В., Tolles W.M. Theoretical developmentof third-order susceptibility as related to Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS).-NRL Memorandum report 32бо, 1976, 66p.
- Bjorklund G.C. Effects of focusing on third-order nonlinear processes in isotropic media.-IEEE J. Quant. Electr., 1975, v. QE-11, p.287−296.
- Shaub W.M., Harvey А.В., Bjorklund G.C. Power generation in CARS with focused laser beams.-J.Chem. Phys., 1977, v.67,p.257−2550.
- Yuratich M.A., Hanna D.C. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS) selection rules, depolarisation ratios and rotational structure.-Mo1. Phys., 1977> v.33, p.671−682.
- Bjarnason J.6., Hudson B.S., Andersen H.С. Quantum theory of line shapes in Coherent Raman Spectroscopy of gases and liquids.-J.Chem. Phys., 1979, v.7o, p.4l3o-4l48.
- Eckbreth A. BOXCARS: crossed beam phase-matched CARS generation in gases.-Appl. Phys. Lett., 1978, v.32, p.421−423
- Greenhalgh D.A. Comments of the use of BOXCARS for the gas phase CARS-spectroscopy.-J. Raman Spectr., 1983, v. l4, No 35 p.150−154.
- Regnier P. Application of Coherent Anti-Stokes Raman scattering to gas concentration measurements and flow visualisation ONERA Tech. note No215. 923o, Chatillon, Prance, 197 330. Regnier P., Taran J.-P.E. Gas concentration measurements by
- Coherent Raman Anti-Stokes scattering.-In: Laser Raman gas diagnostics/Ed. by Lapp M., Penney C.M.- NY: Plenum Press, 1974, p.87-I03.
- Regnier P., Moya F.} Taran J.-P.E. Gas concentration measurements by Coherent Raman Anti-Stokes Scattering.-AIAA 3., 1974, v.12, p.826−831.
- Levenson M.D., Bloembergen N. Nonlinear optical susceptibility tensor in centrosymmetric media.-Phys. Rev., 1974, v. Bio, p.4447−4463.
- Song J.J., Eesley G., Levenson M.D. Background suppression in Coherent Raman spectroscopy.-Appl. Phys. Lett., 1976, v.29, p.567−569.
- Бункин А.Ф., Иванов С. Г., Коротеев Н. И. Когерентная поляризационная спектроскопия комбинационного рассеяния света.- ДАН СССР, 1977, т.33, с.338−341.
- Бункин А.Ф., Иванов С. Г., Коротеев Н. И. Газовый анализ с помощью поляризационной когерентной активной спектроскопии комбинационного рассеяния света.- Письма в ЖТФ, 1977, т. З, с.350−355.
- Rahn L.A., Zych L.J., Mattern P.L. Background-free CARS studies of carbon monoxide in a flame.- Opt. Commun., 1979, v.30, p.249−254.
- Yakoby Y., Fitzgibbon R., Lax B. Coherent cancellation of background in four-wave mixing spectroscopy.- J. Appl. Phys., 1980, v.51,. p.3o72−3o77.
- Rado W.G. The nonlinear third order dielectric susceptibility cefficients of gases and optical third harmonic generation.-Appl. fhys. Lett., 19.67, v.11, No. 4, p.123−125.
- DeMartini F., Giuliani G.P., Santamato E. Line profile of the Qq1(1) vibrational resonance in H2 in the zone of Dicke narrowing.- Opt. Commun., 1972, v.5, No 2, p. 12.6−13.o.
- DeMartini F., Simoni F., Santamato E. High resolution nonlinear spectroscopy, Dicke narrowing, and dispersion of the third order susceptibility of H2 near Q0l (l) vibrational resonance.- Opt. commun., 1973, v.9, No 12, p. l7,6-l8l.
- Boquillon J.P., Moret-Bailly J., Chaux R. Spectroscopie Raman
- Goherente a haute resolution.- G.R.Acad. Sci., Paris, 1977, v.284, B, p.2o5−2o8.
- Barrett J.J., Begley R.F. Low power cw generation of Coherent Anti-Stokes Raman radiation in CH^ gas.- Appl. Phys. Lett., 1975, v.27, p.129−131.
- Henesian M.A., Kulevskii L.A., Byer R.L., Herbst R.L. CW high resolution CAR spectroscopy of H2, D2 and CH^.- Opt. Commun.1976, v.1.8, p.225−226.
- Henesian M.A., Kulevskii L.A., Byer R.L. CW high resolution CAR spectroscopy of the Q ()^) Raman line of methane.- J. Chem. Phys., 1976, v.65, P-5530−5531.
- Henesian M.A., Duncan M.D., Byer R.L., May A.D. Absolute Raman frequency measurement of the Q (2) line in D2 using cw CARS. Opt. Lett., 1977, T. l, p.149−151.
- Krynetsky B.B., Kulevsky L.A., Mishin V.A., Prokhorov A.M., Sa-vel'ev A.D., Smirnov Y.Y. High resolution cw CARS spectroscopy in D2 gas.- Opt. Commun., 1977, v.21, p.225−228.
- Fabelinsky V.I., Krynetsky B.B., Kulevsky L.A., Mishin V.A., Prokhorov A.M., Savel’ev A.D., Smirnov V.V. High resolution cw CARS spectroscopy Of the Q-branch of the >) 2 band in C2H2-Opt. commun. ,-977, v.2o, p.389−391.
- Алиев M.P., Козлов Д. Н., Смирнов В. В. Когерентная спектроскопия комбинационного рассеяния высокого разрешения метана.- Письма в ЖЭТШ, 19 777 т.26, с.31−34.
- Kozlov D.N., Prokhorov A.M., Smirnov V.V. The methane vibrational state rotational structure obtained from high resolution CARS spectra of the Q-branch.- J. Mol. Spe’ctr., 1979, v.77″ P.21−28.
- Баранов JI.Я., Жилинский Б. И., Козлов Д. Н., Прохоров A.M., Смирнов В. В. Особенности вращательной структуры колебательных состояний Vj(ajN)тетраэдрических молекул.- ЖЭТФ, 1980, т.79, № 7, с.46−54.
- Зуева Г. Я., Козлов Д. Н., Смирнов В. В. Вращательная структура колебания) j(aj)молекулы GeH^.- Краткие сообщ. по физике, 1979, т.7, с.25−29.
- Козлов Д.Н., Никлес П. В., Прохоров A.M., Смирнов В. В., Чуксин С. М. ИК и КР спектроскопия высокого разрешения колебанийи >)з молекулы GeH^.- Письма в ЖЭТф. 1980. т.32. с.37−40.
- Zueva G.Ya., Kozlov D.N., Nickles P.V., Prokhorov A.M., Smir-nov V.V., Tchuksin S.M. High resolution CARS and infrared spectroscopy of the N^Ca^) and vibrational states of 28SiHi| and Opt. Commun., 1980, v.35, p.218−221.
- Owyoung A., Patterson C.W., McDowell R.S. CW stimulated Raman gain spectroscopy of the n) ^ fundamental of methane.- Chem. Phys. Lett., 197S, v. 59, p.156−162.
- ОсинМ.Н., Смирнов В. В., Фабелинский В. И. Исследование контура Q-ветви газообразного азота в области плотностей 0,2−120 амага.- Препринт ИОФАН № 108, Москва, 1984.
- Rahn L.A., Owyoung A., Coltrin М.Е., Koszykowski M.L. The
- J-dependence of nitrogen Q-branch linewidth.- Proc. Intern.
- Conf. Raman Spectr.- NY: North Holland, 198o, p.694−695.
- Михайлов Г. В. Влияние давления и температуры на спектр комбинационного рассеяния азота.- ЖЭТФ, 1959, т.36, с.1368−1373.
- Ouillon R. Band shape study og the Raman scattering of NgO perturbed by Argon gas and by liquid solvents.- Chem. Phys. Lett., 1975, v.35, p.63−68.
- Смирнов. В.В., Фабелинский В. И. Изменение давлением формы и ширины Q-ветви колебания «Og ацетилена.- Письма в ЖЭТФ, 1978, т.37,' с.131−134.
- May A.D., Henesian М.А., Byer R.L. The cw Coherent Anti-Stokes Raman scattering spectrum, of the) ^ band of CH^ and its pressure dependence.- Can. J. Phys., 1978, v.56, p.248−25o.
- Волков. С.Ю., Козлов Д. Н., Маликов M.P., Смирнов В. В. Проявление колебательной и вращательной релаксаций в поведении контура Q-ветви колебания S) j молекул сн^ и siH^ в плотных газах.-ЖЭТФ, 1984, т.86, с.826−833.
- Моуа F., Druet S.A.J., Pealat М., Taran J.-P.E. Gas spectroscopy and temperature measurements by Coherent Raman Anti-Stokes Scattering.- Opt. Commun., 1975, v.13, p.169−174.
- Moya F., Druet S.A.J., Pealat M., Taran J.-P.E. Flams investigation by Coherent Anti-Stokes Raman scattering.- AIAA paper No 76−29, NY: AIAA, 1976.
- Roh W.E., Shreiber P., Taran J.-P.E. Single pulse Coherent Anti-Stokes Raman scattering.- Appl. Phys. Lett., 1976, v.29,p.174−17.6.
- Druet S.A.J., Taran J.-P.E. CARS spectroscopy.- Progress in Quantum electronics, 1981, v.7, No 1, p. l-72.
- Stenhouse I.A., Williams D.R., Cole J.В., Swords M.D. CARS in internal combustion engine.- Appl. Opt., 19 793 v. l8, p.3819−3823.
- Duncan M.D., Byer R.L. Very high resolution CARS spectroscopy in molecular beams.- IEEE J. Quant. Electr., 1979, v. QE-15, No 2, p.63−65.
- Huber-Walchli P., Guthals D., Nibler J.W. CARS spectra of supersonic molecular beams.- Chtm. Phys. Lett., 1979, v.67, No 2−35 p.233−236.
- Осин M.H., Пашинин П. П., Смирнов В. В., Фабелинский В. И., Цхай Н. С. Измерение распределения давления и температуры в сверхзвуковом газовом потоке азота методом КАРС.- Письма в ЖТФ, 1980, т.6, с.145−147.
- Huber-Walchli P., Nibler J.W. CARS spectroscopy of molecules in supersonic free jets.- J. Chem. Phys., 1982, v.76, p.273−284.
- Гладков C.M., Задков B.H., Каримов М. Г., Коротеев Н.И., JI6-сев С.А., Морозов В. Б. Прямое измерение распределения температуры в приосевой зоне газовой струи методом когерентной активной спектроскопии.- Квант, электр., 1984, т. II, с.187−189.
- Herring G.C., Lee S.A., She C.Y. Measurements of a supersonic velocity in a nitrogen flow using inverse Raman spectroscopy.-Opt. Lett., 1983, v.8, No 4, p.214−216.
- Бункин А.Ф., Коротеев Н. И. Нелинейная лазерная спектроскопия газов, газовых потоков и низкотемпературной плазмы.- УФН, I98T, т.134, с.93−123.
- Nibler J.W., McDonald J.R., Harvey А.В. Direct determination of non-boltzmann vibrational level population in electric discharges by CARS.- J. Chem. Phys., 1977, v.67, p.1883−1886.
- Shaub W.M., Nibler J.W., Harvey A.B. CARS measurement of vibrational temperatures in electric discharges.- Opt. Commun., 1976, v. l8, No 3, P.371−373.
- Смирнов В.В., Фабелинский В. И. Измерение температуры и спектроскопия возбужденных разрядом колебательно-вращательных состояний молекул азота методом КАРС.-Письма в ШЭТФ, 1978, т.28, с.461−465.
- Осин М.Н., Пашинин П. П., Смирнов В. В., Фабелинский В.И.,
- Цхай Н.С. Измерение локальных температуры и плотности газа методом КАРС.- ЖТФ, 1981, т.51, вып.1, с.106−110.
- Pealat М., Taran J.-P.E., Bacal Н. Measurements of vibrational populations in discharge by CARS.- Rept. 16th Intern. Conf. „Phenomena in ionized gases“, Dusseldorf, 1983.
- Гладков C.M., Каримов М. Г., Коротеев Н. И. Сильное нелинейно-оптическое возбуждение полносимметричных колебаний многоатомных молекул: исследование резонанса Ферми и других ангармонических взаимодействий.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.381−383.
- Смирнов В.В., Фабелинский В. И. КАРС-спектроскопия колебательно-возбужденных состояний молекул.- Тезисы докл. совещания по спектроскопии КР.- Шушенское, 1983, с.
- Gross К.P., Guthals D.M., Nibler J.W. Electronic three-wave mixing spectra of transient species produced by UY laser photolysis of benzene.- J. Chem. Phys., 1979, v.7o, p.4673−468o.
- Yalentini J.J., Moore D.S., Bomse D.S. Collision free Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy (CARS) of molecular photofrag merits.- Chem. Phys. Lett., 1981,. v.83, p.217−221.
- Yalentini J.J. Anomalous rotational distribution for the 02 photofragments in the UY photo^issosiation of ozone.- Chem,. Phys. Lett., 198З, v.98, p.395−398.
- Pealat M., Debarre: D.} Marie J.-M., Taran J.-P.E. CARS studyof vibrationally excited H^ produced in formaldehyde dissociation.» Chem. Phys. Lett., 19.83, .v. 98, p.299~3o4.
- Амбарцумян Р.В., Ахманов С. А., Бродниковский A.M., Гладков С.М.
- Евсеев А.В., Задков В. Н., Каримов М. Г., Коротеев Н. И., Пурецкий А. А. Когерентная активная спектроскопия многоатомных молекул, многофотонно возбужденных ИК излучением.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.170−174.
- Алимпиев С.С., Валянский С. И., Никифоров С. М., Смирнов В. В., Сартаков Б. Г., Фабелинский В. И., Штарков A.JI. Прямое наблюдение возбужденных Ж полем колебательных состояний молекулы SP6 методом КАРС.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.361−365.
- Алимпиев С.С., Зикрин Б. О., Хольц Л., Никифоров С. М., Смирнов В. В., Сартаков Б. Г., Фабелинский В. И., Штарков А. Л. Определение скоростей колебательной релаксации молекул sf^, возбужденных в сильном ИК лазерном поле.- Письма в ЖЭТФ, 1983, т.38, с.349−352.
- Esherick P., Owyoung A. Stimulated Raman investigation of C02 laser excited SFg.- Chem. Phys., 1982, No 3, p.271−282.
- Летохов B.C. Нелинейные селективные фотопроцессы в атомах и молекулах. М.: Наука, 1983, 408 с.
- Beatie I.R., Gilson T.R., Greenhalgh D.A. Low frequency Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy of air.- Nature, 1978, v.276, No 5686, p.378−379.
- Teets R.E., Bechtel J.H. Coherent Anti-Stokes Raman spectra of oxygen atoms in flames.- Opt. Lett., 1981, v.6, p.458−46o.
- Alessandretti G.C., Violino P. Thermometry by CARS in automobile engine.- J. Phys. D: Appl. Phys., 1983, v.16, p.1583−1594.
- Koroteev N.I., En&emann M., Byer R.L. Resolved structure within the broadband vibrational Raman line of liquid E^O from polarization Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy.-Phys. Rev. Lett., 1979, v.43, p.398−4ol.
- I. Gerstencorn S. s Luc P.L. Atlas du spektre d’absorbtion de lamolecule d’iode.- CNRS, France, 1978.
- Shoshan J., Oppenheim U.P. The use of a diffraction gratingas a beam expander in a dye laser cavity.- Opt. Commun., 1978, v.25, P.375−378.
- Ищенко B.H., Кочубей С. А., Лисицын B.H., Чаповский П. Л. Источники перестраиваемого по частоте излучения на основе импульсных газовых лазеров. В сб.: Лазеры с перестраиваемой частотой.- Новосибирск, 1980, с.21−48.
- Герцберг Г. Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул.-М: ИИЛ, 1949.
- Герцберг Г. Спектры и строение двухатомных молекул.- М.: ИИЛ, 1949.11 б. Murphy W.F., Holzer W., Bernstein J.J. Gas phase Raman intensities: A review of «Pre-laser data».- Appl. Spectr., 1969, v. 23, p. 211−236.
- Henesian M.A., Byer R.L. High resolution CARS line shape function.- Digest of technical papers, loth IQEC, Atlanta, USA, 1978, p.648−649.
- Гордиец Б.Ф., Осипов А. И., Шелепин Л. А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры.7 Ж.: Наука, 1981, 513 с.
- Бурштейн А.И., Темкин С. И. Спектроскопия молекулярного вращения в газах и жидкостях.- Новосибирск: Наука, 1981, 120с.
- Strekalov M.L., Burstein A.I. Theory of vibrational line widths in dense gases.- Chem. Phys., 1983, v.82, No 1−2,p.II-25.
- Поппл Дж., Снайдер В., Бернстайн Г. Спектры ядерного магнитного резонанса высокого разрешения.- М.: ИИЛ, Т962, 592 с.
- Dicke R.H. The effect of collisions upon the Doppler width of spectral lines.- Phys. Rev., 1953, v.89, No 2, p.472−473
- Раутиан С.Г., Собельман И. И. Влияние столкновений на доплеровское уширение спектральных линий, — УФН, 1966, т.90, с.209−236.
- Бурштейн А.И., Наберухин Ю. И. Фазовые эффекты в теории ушире-" ния спектральных линий.- ЖЭТФ, 1967, т.52, с.1202−1211.
- Алексеев В.А., Собельман И. И. О влиянии столкновений на вынужденное комбинационное рассеяние в газах.- ЖЭТФ, 1968, т.55,с.1874−1880.
- Алексеев В.А., Малюгин А. А. Общие черты сужения линий в газах столкновениями.- ЖЭТФ, 1981, т.80, с.897−915.127.- Dion P., May A.D. Motional narrowing and. other effects in the Q-branch of HD.- Can. J. Phys., 1973, v.51, p.36−39
- Орлова Н.Д., Платонова JI.A., Позднякова Л. А. Влияние межмолекулярных взаимодействий на контуры полос и линий в спектрах комбинационного рассеяния простых молекул.- Химическая шизика, 1983, W6, с.781−792.
- Hall R.J., V: erdieck J.F., -Eckbreth A. Pressure-induced narrowing in the CARS spectrum of Ng.- Opt. Commun., 1980, v.35,p.69−75.
- Finsterholz H., Shrotter H.W., Strey G. Determination of an-harmonicity constants from, the Raman spectrum of gaseous acetylene.- J. Ram. Spectr., 198l,.v.ll, No 8, p.375−384.
- Gilson T.R., Beatie J.R., Black J.D., Greenhalgh P.A., Jenny S.N. Redetermination of some of the spectroscopic constants14 14 Iе-of the electronic ground state of di-nitrogen Ng, NN 15and using Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy.- J.
- Ram. Spectr., 1980, v.9, No 6, p.361−368.
- Таблицы физических величин. Справочник/ Под ред. акад. Кикоина.- Е.: Атомиздат, 1976, 1007 с.
- Темкин С.И., Коузов А. П., Фабелинский В. И., Смирнов В. В. КАРС спектроскопия Q-ветви линейных молекул при промежуточных давлениях.- Тезисы докл. совещания по спектр. КР.- Шушенское, 1983, с.48−49.
- Кнезер Г. Релаксационные процессы в газах. В сб.: Физическая акустика/ Под ред. Мэзона У., т.2, ч. А, с.155−221.
- Herzfeld. K.F., Litivitz Т.A. Absorbtion and dispersion of ultrasonic waves.- NY? Academic Press, 1959, 535 p.
- Kovacs M.A., Mack M.E. Vibrational relaxation measurements using transient stimulated Raman scattering.- Appl. Phys. Lett., 1972, v.2o, No 12, p.487−49o.
- Денисов B.H., Подобедов В. Б., Пындык A.M., Стерин Х. Е. Кинетические исследования функции распределения в возбужденном азоте методом КРС.- Письма в ЖЭТф, 1978, т.27, с.681−684.
- Подобедов В.Б. Многоканальный скоростной метод регистрации слабых оптических спектров и его применение в спектроскопии комбинационного рассеяния света.-Автореферат диссертации на соиск. уч. степ. канд. физ.-мат., наук, ИСАИ СССР.- Троицк, 1979.
- Никитин Е.Е., Осипов А. И. Кблебательная релаксация в газах. Кинетика и катализ, Т.4.-М.: ВИНИТИ, 1977, 172сс.
- Гоодиец Б. Ф. Осипов А.И. Ступоченко Е. В. Шелепин Л.А. Колебательная релаксация в газах и молекулярные лазеры.-УФН, 1972, т.108, с.655−684.
- Акишев Ю.С., Демьянов А. В., Кочетов И. В., Напартович А. П., Пашкин С. В., Пономаренко В. В., Певгов В. Г., Подобедов В. Б. Определение констант колебательного обмена в n? по нагревугаза.- ТВТ, 1982, т.20, № 5, с.818−827.
- Сучков. А.Ф., Шебеко Ю. Н. Кинетика колебательного обмена в неравновесном азоте.- Хим. выс. энерг., 1981, т.15, с.279−283.
- Rapp D. a Englander-Golden F. Resonant and near resonant vibrational-vibrational energy transfer between molecules in collisions.- J. Chem. Phys., 1964, v.4o, p.573−575- 312o-3121.
- Billing G.D., Fisher E.R. V-V and V-T rate coefficients in N2 by a quantum-classical model.- Chem. Phys., 1979, v.43,p.395−4lo.
- Rockwood S.D., Brau J.E., Proctor W.A., Canavan G.H. Time-dependent calculations of carbon monoxide laser kinetics.- IEEE J. Quant. Electr., 1973, v. QE-9, р.12о-129.
- Конев Ю.Б., Кочетов И. В., Певгов В. В., Шарков В. Ф. Анализ кинетических процессов, определяющих параметры СО-лазеров.-Препринт ИАЭ № 2821, Москва, 1977.
- Богданов А.В., Горбачев Ю. Е., Павлов В. А. К теории обмена колебательными и вращательными квантами при столкновении молекул. Препринт ФТИ АН СССР W 833', Ленинград, 1983.
- Capitelli М., Gorse С., Ricard A. Relaxation of the vibrational distribution function in N2 time varying discharges.- Le J. de Pysique-Lettres, 19.81, v.42, p. Ll85-Ll88.
- Capitelli M., Gorse C., Ricard A. Time scale considerations on the relaxation of electronic and vibrational energy distribution in nitrogen afterglow.- Le J. de Physique-Lettres, 198З, v.44, p. L251-L253.
- Cernogora G., Sadeghi M. Diffusion coefficients of NX (2D) and N*(2p) in Ng.- Chem. Phys. Lett., 1980, v.74, p.417.-425.
- DeMartini F., Ducuing J. Stimulated Raman scattering in hydrogen: a measurement of the vibrational lifetime.- Phys. Rev. Lett., 1966, v.17. No 3, p. H7-II9.
- Архипов В.А., Басов Н. Г., Беленов Э. М., Дуванов Б. Н., Маркин Е. П., Ораевский А. Н. Возбуждение неполярных молекул с помощью вынужденного комбинационного рассеяния.- Письма в ЖЭТФ, 1972, т.16, с.469−473.
- Prey R., Lukasik J., Ducuing J. Tunable Raman excitation and. vibrational relaxation in diatomic molecules.- Chem. Phys. Lett., 1972, v. l4, p.514−517.
- Бродниковский A.M., Гладков. C.M., Каримов М. Г., Коротеев. Н.И.
- Двухфотонное комбинационное возбуждение молекулярных колебаний: новый подход к изучению колебательной релаксации в многоатомных газах.- ЖЭТФ, 1983, т.84, с.1864−1876.
- Алимпиев С.С., Карлов Н. В., Крынецкий Б. Б., Петров Ю. Н. Лазерное разделение изотопов. М.: ВИНИТИ, т.22, 1980.
- Aboumaid. A., Berge Н., Saint Loup R. Analysis of the Raman spectrum of SFg.- J. Mol. Spectr., 1979, v.78, p.486−492.
- Амбарцумян P.В., Горохов Ю. А., Летохов B.C., Макаров Г. Н., Пурецкий А. А. Исследование механизма изотопически селективной диссоциации молекулы SFg излучением со2 лазера.- ЖЭТФ, 1976, т.71, с.440−453.
- Алимпиев С.С., Зикрин Б. О., Сартаков Б. Г., Хохлов Э. М. Ж-многофотонное возбуждение газа SFg. Распределение поглощенной энергии и кинетика релаксации. Препринт ФИАН, № 205, Москва, 1983.
- Luijks G. Raman studies on molecular beams relaxation and excitation by COg laser. Thesis. Katholieke Universiteit, Toornooiveld, The Netherlands, 1983.
- МоиIton P.F., Larsen D.M., Walpole J.W., Mooradian A. High resolution transient double-resonance spectroscopy in SFg.-Opt. Lett., 1977, v. l, No 2, p.51−53.
- Courtney J.A., Armstrong R.L. A nuclear spin relaxation study of the spin-rotation interaction in sperical top molecules.-Can. J. Phys., 1972, v.5o, p.1252−1261.
- Мкртчан M.M., Платоненко В. Т. О возможном механизме релаксации по вращательньм подуровням- молекул в условиях насыщения колебательно-вращательного перехода.- Квант, электр., 1978, т.5, с.2104−2109.
- Sshkenas H., Sherman F.S. Rarified gas dynamics.- NY.: Academic Press, 1966.
- March K.A. J. Fluid mechanics, 1964, v.2o, No 1, p. l4l-l49