Экспериментальное исследование F-мезонов в е+е--аннигиляции при энергиях гамма-резонансов
![Диссертация: Экспериментальное исследование F-мезонов в е+е--аннигиляции при энергиях гамма-резонансов](https://gugn.ru/work/2495338/cover.png)
Развит аналитический метод исследования потерь энергии заряженной частицей на ионизацию и возбуждение атомов среды. Выведены различные представления решения кинетического уравнения для функции распределения энергетических потерь. Применимость универсального распределения Ландау, а также распределения Блун-ка и Лейзеганга ограничено со стороны тонкого слоя вещества. Найденное в настоящей работе… Читать ещё >
Содержание
- ГЛАВА I. ОЧАРОВАННЫЕ ЧАСТИЦЫ
- I. Введение
- 2. О времени жизни С-мезонов
- 3. Фрагментация С -кварка в очарованные мезоны
- 4. Обзор ранних экспериментов по поиску Р -мезонов
- «5. Открытие Р -мезона в распаде Р Ф 7Г
Экспериментальное исследование F-мезонов в е+е--аннигиляции при энергиях гамма-резонансов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
В этой работе представлено исследование рождения и распадови гмезонов в 6 Оаннигиляции при энергии ГэВ. Экспериментальные данные для анализа получены на детекторе АРГУС, который создавался при участии ИТЭ§и расположен на накопительном кольце ДОРИС П в научно-исследовательском центре ДЕЗИ (Гамбург, ФРГ).
Изучены распады г~ Л и причем последняя мода впервые наблюдалась в эксперименте АРГУС. Для этих распадов измерены величины В: 12,7 ± 2,8 ± 1,7 и 14,1 — 3,6 — 3,5 пкбн соответственно, где <5~ - инклюзивное сечение рождения рмезона ваннигиляции при энергии 10 ГэВ, а В относительная вероятность распада р* -мезона в конкретный канал 07 Г или ФЗТГ. Среднее значение массы рмезона, полученное по двум рассматриваемым модам распада, равно 1973,6 — 2,6 — 3,0 МэВ/с^.
Обнаружен радиационный процесс Получены сле.
СГ* дующие значения массы векторного гмезона и разности масс р — и Рмезонов: 2109 ±9*7 и 144 ± 9 ± 7 МэВ/с2.
Измеренные импульсные спектры Ри Рмезонов находятся в соответствии с ожидаемой функцией фрагментации Скварков в очарованные мезоны.
Очарованный рмезон оказался весьма труднодоступным в экспериментальном и теоретическом исследовании. Даже о массе этой частицы мы узнали лишь в 1983 году, несмотря на то, что активный экспериментальный поиск рмезонов проводился более семи лет.
Диссертация состоит из введения, 4-х глав и заключения.
§ 7. Выводы.
Применимость универсального распределения Ландау со стороны тонких слоев вещества ограничивается условием. В настоящей работе это ограничение снято благодаря более полному учету далеких столкновений заряженной частицы с атомами среды. Найдено решение кинетического уравнения, которое при больших %, «^"1, переходит в универсальное распределение Ландау.
Заметим, что в качестве примеров были выбраны газообразные вещества, однако, полученные результаты применимы также к жидким и твердым веществам.
— 70.
По традиции мы сравнивали распределение энергетических потерь (расчет) с экспериментальным амплитудным спектром с пропорциональных камер, спектром, который несет информацию о распределении числа пар электрон-ион, оставляемых заряженной частицей. С уменьшением толщины слоя согласие между этими спектрами, по-видимому, будет сохраняться лишь до тех пор, пока потери на ионизацию будут давать в общий спектр существенно больший вклад по сравнению с потерями энергии на возбуждение атомов.
На основе анализа энергетических потерь изложен простой в реализации метод идентификации заряженных частиц.
Отметим также, что данный метод анализа энергетических потерь нашел применение /69/ в сложном эксперименте по измерению ^ -спектра трития и исследованию массы нейтрино.
§ 8. Дополнение.
Ниже приведены определения и некоторые формулы для специальных функций /70/, которые ранее были использованы.
Интегральные синус и косинус: х.
0 * оо Ь.
Разложения:, лГ1 пН п.
ОО с-О* ахс+гпх+21 где С — постоянная Эйлера, С = 0,577. .
ГЛАВА 1У ИССЛЕДОВАНИЕ РОЖДЕНИЯ И РАСПАДОВ Р И ЯМЕЗОНОВ В ё**&euro-ГАННИГИЛЯЦИИ ПРИ ЭНЕРГИИ.
10 ГэВ.
§ I. Экспериментальные данные.
Исследование рождения и распадов очарованных Р и Рмезонов встолкновениях проводилось при энергии N?3″ от 9,4 до 10,6 ГэВ.
Экспериментальные данные, использованные в данной работе при изучении Рмезона, составляют 62,7 событий/пкбн, включая 8,6 пкбн" в трезонансе, 38,2 пкбн" в Шрезонансе, 11,1 пкбн" «'' вТ (У-резонансе и 4,8 пкбн» ^ в континууме. Исследование гмезона основано на 43,7 событий/пкбн.
События, соответствующие в 6-аннигиляции в мультиадронные конечные состояния, были отобраны как это описано в §§ 2, 3 главы П.
Идентификация заряженных частиц при исследовании адронных распадов Ямезона производилась на основе анализа энергетических потерь в газе дрейфовой камеры, а также по данным время-пролетной системы. При изучении распада энергия и направлениекванта измерялись системой ливневых счетчиков. Специальный анализ позволял для каждого трека установить вероятность массовой гипотезы. Сорт частицы (5"~, К, Р) определялся наиболее вероятной гипотезой.
Заметим, что почти все треки с импульсами менее 700 МэВ/с были идентифицированы однозначно. Выше этой границы с ростом импульса все более проявляется неоднозначность в идентификации час.
— 72 тиц, поэтому при больших импульсах для каждого трека рассматривались все возможные массовые гипотезы.
Отметим также, что в комбинациях изучаемых инвариантных масс включались лишь треки с поперечными импульсами 60 МэВ/с и? СОБ0|<�О, 9. Такое требование было необходимо, чтобы иметь точно определенный аксептанс и хорошо измеренные треки.
§ 2. Распады Фя, Р ФЗТ.
При исследовании распадов Р-^фтг .ФЗ/Г ф-мезон восстанавливался по распаду ф ->К К.
Распределение инвариантной массы М (К+К~~) в области Фрезонанса представлено на рис. 21, на котором отчетливо виден ф-сигнал. Для аппроксимации этого распределения была выбрана Брайт-Вигнеровская резонансная форма плюс полином третьего порядка, чтобы учесть фон. В результате такой обработки была получена масса фмезона, 1019,7 — 0,1 — 0,1 МэВ/с2 и полная ширина 8,1 — 0,4 МэВ/с. Количество случаев над фоном оказалось 5079 — 276. Первая ошибка, указанная при величине массы, статистическая, а вторая — систематическая, связанная с малыми неопределенностями калибровки магнитного поля в дрейфовой камере. Значения массы и ширины фмезона находятся в хорошем согласии с табличными данными /12/.
Все фкандидаты в массовом распределении.
МСК+К') от.
2 ± 1005 до 1035 МэВ/с комбинировались с одним Тмезоном или с тремя ЗГ~*~Т~7Г~, чтобы соответственно получить инвариантные массовые распределения М (фэг*) и.
Согласно современным представлениям при фрагментации Скварка в очарованный мезон, Скварк и мезон имеют примерно.
МаББ К+К~ [беУ/с2] ^.
Рис. 21 Распределение инвариантной массы МСК^К") в области Ф-мезона. В результате обработки получено значение массы Ф-мезона 1019,7 + 0,1 ± 0,1 МэВ/с2. одинаковую энергию, которая может доходить до половины энергии & -взаимодействия, т. е. в нашем случае до 5 ГэВ.
Учитывая это обстоятельство, с целью эффективного подавления фоновых событий были приняты следующие импульсные ограничения: РСК+К" !//*) >1500 МэВ/с,.
Р (К+К~Ззг) > 2200 мэВ/с.
Указанные границы были мотивированы расчетами методом Монте-Карло. Дляканала было к тому же введено ограничениеI ^ СО^вф^ 0,8 на угол 0-мезона в системе покоя Р относительно первоначального направления Рмезона.
Распределения инвариантных масс для фл~ и фЗТГ «комбинаций показаны на рис.22а и рис. 226 соответственно. В обоих распределениях можно видеть усиление около значения массы 1970 МэВ/с. Каждое из этих распределений аппроксимировалось суммой гауссовой формы при фиксированном параметре б» с полиномом третьего порядка для учета фона. Величина 6″ была получена расчетами с использованием метода Монте-Карло. При этом оказалось, что для канала параметр в распределении Гаусса = 16*8 МэВ/с2, а в случае фЗж 11,2 МэВ/с2. В том случае, когда масса вне области.
Фмезона, в комбинациях И К КЭг не было сигнала окоо ло значения 1970 МэВ/с. Соответствующие массовые распределения приведены на рис.23а, б. В случае масса нахоо дилась в интервалах от 968 до 1005 и от 1035 до 1072 МэВ/с, а в случае К+К~3<�Зг — от 990 до 1005 и от 1035 до 1050 МэВ/с2. Угловые распределения продуктов распадов Р ->фтг и р —:>ф35Г" нах°Дятся в соответствии с ожидаемыми распределе.
Мзбб Фтт:^ [БеУ/с2].
Рис. 22а Распределение инвариантной массы мт*): Ф — кандидаты отбирались в интервале масс МОЛг) от- 1005 до 1035 МэВ/с2." Значение массы Ёмезона 1972,8 ± 3,1 ± 3,0 ЙэВ/с2.
Ма.
Рис. 226 Распределение инвариантной массы.
Значение массы Гмезона 1975,7 4,7 ±-Зэо МэВ/с2.
8MeV 100.
7 S.
SO.
25 0.
1,6 1,8 2 2,2 ?4.
Mass K+K" ti± [GeV/c2] **.
Рис.23a Распределение инвариантной массы MfK К JJv" «) вне области массы Ф-мезона.
8МеУ 80.
60 ио.
20 0.
1,6 1,8 2 2,2 2,4.
Мэбб К+К~ тх+тх-п-1 ШеУ/с2].
Рис. 236 Распределение инвариантной массы.
М (К+КТГ^ТГЖ*), М (1Лг) вне области массы Ф-мезона .
1 сЖ.
N?(500).
0.6 0.4.
— 0.5.
0,5 1,0 соге.
Рис.24а Распределение числа рмезонов по С05 Эф, распределение фоновых событий указано символом? , прямая проведена в соответствии с ожидаемым изотропным распределением. cose.
Рис. 246 Распределение числа Fмезонов по COS 9К+ распределение фоновых событий отмечены символом Р, кривая — ожидаемое распределение COS2 QK+ .
— 81 ниями при распаде частицы с квантовыми числами Т — О.
Угловое распределение ф (относительно первоначального направления F) в системе покоя F должно быть изотропным. Нормированное угловое (со5 0ф) распределение, изображенное на рис.24а, было получено следующим образом. Весь интервал cos 6 $ разбивался на пять равных участков и для каждого из них строилось массовое распределение М (Фт) (мсфзт)), подобное тому, которое изображено на рис.22а (рис.226). Каждое из этих распределений, как это было описано ранее, аппроксимировалось суммой гауссовой формы с полиномом. В результате такой процедуры для каждого участка COS Оф было получено число Fмезонов, о, а также число фоновых событий под сигналом в интервале 72 МэВ/с в случае фТГ и 56 МэВ/с2 в случае ФЗТ. Затем числа Fмезонов для каздого из распадов F-^ф^и FФ 37 Г, а также числа фоновых событий были поправлены на аксептанс и по результатам двух каналов распада найдены взвешенные средние числа Fмезонов (точки на рис.24а) и фоновых событий для каждого участка СОзвф. На. этом же рис.24а приведена прямая в соответствии с ожидаемым изотропным распределением.
В распаде р-*ф7Г спиральность <�фмезона в системе покоя F равна нулю. Благодаря этому угловое распределение К" чме-зонов относительно 5 Г в системе покоя Ф должно быть СОЪ^вк.* Экспериментальное нормированное распределение числа Fмезонов по COS изображено на рис. 246. Точки, указанные на этом рисунке, а также число фоновых событий поправлены на аксептанс. Сплошной линией проведено ожидаемое распределение COS^&y?. Из рис. 24 видно, что фоновые угловые распределения (о") отличаются от распределений числа Fмезонов.
— 82.
Результаты анализа событий для двух исследуемых каналов распада Р-*ФТ и Р ^ФЗ^Г" сведены в таблицу 6.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Исследование рождения и распадов Р и Рмезонов в аннигиляции при энергии ^ 10 ГэВ, проведенное на экспериментальной установке АРГУС, позволило получить следующие результаты:
1. Впервые наблюдался распад Р-+ФЗТ. Измерена величина произведения инклюзивного сечения рождения Р ^ -мезонов в Р4^? -аннигиляции при энергии 10 ГэВ на относительную вероятность распада р-^фЗХ е+е" -^±ХТ)-Е>(Р=* ±з, б ±3,5 ПкЪи.
Произведена оценка массы Рмезона, которая оказалась равной 1975/± 4,7 ± 3,0 МэВ/с2.
2. Подтверзвден ранее наблюдавшийся распад р—^ФЯ. Измерена величина ег (е+е—>Р:кХ*)-В (Р±^фрг*)=1217±2,8 лк?>". и получена следующая оценка массы Рмезона: 1972,8 — 3,1 -3,0 МэВ/с2.
3. По двум исследованным каналам распада Р-*05Г, ф37Р статистическая значимость Рсигнала составляет 6,2 стандартных отклонения, а среднее значение массы Рмезона равно.
1973,6 ± 2,6 ± 3,0 МэВ/с2.
4. Впервые измерено отношение.
5. Обнаружен радиационный процесс Установлена разность масс МСЯ*) ~М (Р) = 144 ± 9 ± 7 МэВ/с2, а также масса Рмезона 2109 ± 9 ± 7 МэВ/с .
6. Измерены импульсные (р/РМакс) спектры Р и Р мезонов в О. -аннигиляции при энергии 10 ГэВ.
— 100.
7. Развит аналитический метод исследования потерь энергии заряженной частицей на ионизацию и возбуждение атомов среды. Выведены различные представления решения кинетического уравнения для функции распределения энергетических потерь. Применимость универсального распределения Ландау, а также распределения Блун-ка и Лейзеганга ограничено со стороны тонкого слоя вещества. Найденное в настоящей работе решение кинетического уравнения применимо и в тонком слое вещества благодаря более полному учету далеких столкновений заряженной частицы с атомами среды. Показан асимптотический переход формул с увеличением толщины слоя вещества в распределение Ландау. Результаты детальных расчетов находятся в хорошем согласии с опытными данными. Разработан метод идентификации заряженных частиц, который был использован при проектировании центральной дрейфовой камеры.
Автор весьма признателен профессору В. А. Любимову за научное руководство, постоянное внимание к работе и многочисленные обсуждения результатов.
Автор глубоко благодарен М. В. Данилову за научное руководство работой и обсуждение результатов.
Автор очень благодарен Ю. М. Зайцеву за плодотворное обсуждение результатов.
Автор считает своим долгом поблагодарить всех сотрудников группы АРГУС за участие в совместных работах.
Автору приятно поблагодарить Т. П. Галахову, В. И. Дорощенко и Н. П. Хорцеву за помощь при оформлении диссертации.
Список литературы
- Sheldon L., Glashow S.L., Partial-symmetries of weak interaction. — Nucl.Phys., 1961, v.22, p.579.
- Weinberg S. A model of leptons. Phys.Eev.Lett., 1967, v.19, p.1264.
- Gaillard U.K., Lee B.W., Eosner J.L. Search for charm. Rev.Mod. Phys., 1975, v.47, p.277.
- Ellis J., Gaillard M.K., Nanopoulus D.V., Eudaz S. The phenomenology of the next left-handed quarks. Nucl.Phys., 1977, V. B131, p.285.
- Kbbayshi M., Maskawa T. CP-violation in the renormalizable theory of weak interaction. Prog.Theor.Phys., 1973* v.49,p.652.
- Bjorken J.D., Glashow S.L. Elementary particles and SU (4). -Phys.Lett., 1964, v.11, p.255.
- Gell-Mann M. A schematic model of baryons and mesons. Phys. Lett., 1964, v.8, p.214.
- Aubert J.J., Becker U., Biggs P.J. et al. Experimental observation of a heavy particle J. Phys.Eev.Lett., 1974, v.33, p.1404.
- Augustin J.-E., Boyarski A.M., Breidenbach M. et al. Discovery of a narrow resonance in e+e~ annihilation. Phys.Rev.Lett., 1974, v.33, p.1406.
- Окунь Л.Б. Лептоны и кварки. М.: Наука, 1981.
- Nagels М.М., Rilken Th.A., De Swart J.J. et al. Compilation of coupling constants and low-energy parameters. Nucl.Phys., 1979, v. B147, p.189.
- Wohl C.G., Cahn R.N., Eittenberg A. et al. Eeview of particle properties. Ееv.Mod.Phys., 1984, v.56, p.1.
- Jarlskog С. Weak decays. In: Proc. of Intern.Conf. on High Energy Physics, Brighton, 1983, p.768.
- Chen A., Goldberg M., Horwitz N. et al. Evidence for the F meson at 1970 MeV. Phys.Rev.Lett., 1983, v.51, p.634.
- Fritzsch H., Minkowski P. The puzzle of nonleptonic decays anc its resolution. Phys.Lett., 1980, v.90B, p.455.
- Khoze V.A., Shifman M.A. Heavy quarks. Preprint DEST 83−105,1983.
- Shifman M.A., Voloshin M.B. Pre-asymptotic effects in inclusive weak decays of charmed particles. — Preprint 1ШЕР-68, Moscow, 1984.
- Peterson C., Schatter D., Schmitt I. et al. Scaling violations1.|in inclusive e e annihilation. Phye.Rev., 1983, v. D27, p.105.
- Картвелишвили В.Г., Лиходед А. К., Слабоепицкий С. Р. Нарушение скейлинга в инклюзивном образовании очарованных мезонов. ЯФ, 1983, т.38, с. 1563.
- Dokshitzer Tu.L., Fadin V.S., Khoze V.A. Double logs of perturbat irorQCD for parton jets and soft hadron spectra. -Preprint LNPI 745, Leningrad, 1982.
- Bjorken J.D. Properties of hadron distribution in reactions containing very heavy quarks. Phys.Eev., 1978, v. D17,p.171.
- Suzuki M. Fragmentation of hadrons from heavy quark partons.-Phys.Lett., 1977, v.71B, p.139.
- Brandelik В., Braunschweig W., Martyn H.-U. et al. Evidence from for the F meson. Phys.Lett., 1977, V.70B, p.132- Phys. Lett., 1979, v.80B, p.412.
- Porter P.C. Measurement of inclusive f) production in e+e*" interaction near charm theshold. In: High Energy Physics1980, XX Intern. Conf., Madison, Wisconsin, ed. by Durand L. and Pondrom L., AIP, N.Y., 1980, p.380.
- Partridge R., Peck C., Porter P.C. Measurement of inclusiveproduction in e+e~ interaction near charm threshold. -Phys.Rev.Lett., 1981, v.47, p.760.
- Coles M.W., Abrams G.S., Blocker C.A. et al. D-meson production in e+e~" annihilation at E ^ between 3.8 and 6.7 GeV.-Phys.Rev., 1982, v. D26, p.2190.
- Aston D., Atkinson M., Bailey R. et al. Photoproduction of charmed F mesons at X energies of 20−70 GeV. Phys.Lett., 1981, v.100B, p.91.
- Aston D., Atkinson M., Bailey R. et al. A search for the decay of F± into (p mesons. Nucl.Phys., 1981, v. B189,p.205.
- Atkinson M., Axon T.J., Barberis D. et al. Further Evidence for photoproduction of charmed F-mesons. Z.Phys., 1983, v. C17, p.1.
- Ushida N., Kondo T., Fujioka G. et al. New results for the1. A"t"lifetime of the D~, F and/c particles. Phys.Rev.Lett., 1983, v.51, p.2362.
- Ammar R., Coppage D., Davis R. et al. Production and decayof F+(2030) observed in V^ interaction in emulsion. Phys, Lett., 1980, v.94B, p.118.
- Ushida N., Eondo T., Fujioka G. et al. Measurement of the D° lifetime. Phys.Rev.Lett., 1980, v.45, p. 1049.
- Telton J.M., Feldraan G.J., Coldhaber G. et al. D*+ production in e+e"" annihilation at 29 GeV. Phys, Rev.Lett., 1982, V.49. p.430.
- Althoff M., Braunschweig W., Kirschfink P.J. et al. Observation of P meson production in high energy e+e~" annihilation. Phys.Lett., 1984^ V.136B, p.130.
- Schroder H. ARGUS Collaboration. Spectroscopy with ARGUS. -In: High Energy Physics.- 1984, XXII Intern.Conf., Leipzig, 1984.
- Albrecht H. f Ammar E., Bockmann P. et al. ARGUS Collaboration. Production and decay of the F meson in e+e" annihilation at 10 GeV centre-of-mass energy. -Preprint DESY 84−043,1984.
- Bailay E., Belou E., Bohringer T. et al. Measurement of mass and lifetime of hadronically produced charmed P mesons. -Phys.Lett., 1984, v.139B, p.320.
- Weiss J.11. HES results on D and P production at PEP. In: High Energy Physics — 1984, XXII Intern.Conf., Leipzig, 1984.39″ Albecht H., Ammar E., Bockmann P.et. al. AEGUS Collaboration. jf 1
- Evidence for P meson production in e e~ annihilation at 10 GeV center-of-mass energe. Phys.Lett., 1984, v.146B, p.111.
- Asratyan A.E., Pedotov A.V., Goritchev P.A. et al. Study of charmed strange vector meson production by antineutrinos.-Preprint ITEP-99, Moscow, 1984.
- Aihara H., AlstonHjarnjost H., Badtke D.H. et al. Evidence for the F* meson. Preprint UT-HE-84/12, 1984.
- Suzuki M., (Euan S.P., Evidence fori charm-strange exotic mesons? Preprint UH-511−509−83, 1983.
- Danilov M., Hasemann H., Kim P. et al. The AEGUS drift chamber. Nucl.Instr. and Heth., 1983, v.217, p.153.
- Albrecht H., Drews G., Hasemann H. et al. ARGUS Collaboration. Branching ratio and mass spectrum of the decay
- Y^TjV". Phys.bett., 1984, v.134B., p.137.
- Eabota Y., Morrow F., Stone S. et al. Performance of the CLEO olE/c/X system. -Nucl.Instr. andMeth., 1983, v.217,p.249.
- Ландау Л.Д. О потерях энергии быстрыми частицами на ионизацию.- J.Phys.USSR, 1944, v.8, р.201.
- Blunck О., Leisegang S. Zum Energieverlust schneller Elektronen in dunner Schichtren. Z.Phys., 1950, v.128, p.500.
- Blunck 0., Wesiphal E. Zum Energieverlust energiereicher Electronen in dunner- Schechten. Z.Phys., 1951, v.130, p.641.
- Ermilova V.C., Kotenko L.P., Merzon G.I. Fluctuation and the most probable values of relativistic charged particle energy loss in thin gas layers. Nucl.Instr. and Meth., 1977, v. 145, p.555.
- СоЪЪ J.H., Allison W.W.M., Bunch J.N. The ionisation loss of relativistic charged particles in thin gas samples and it use for particle identification. Nucl.Instr. and Meth., 1976, v.133, p.315.
- Ispirian K.A., Margarian А.Т., Zverev A.M. A Monte-Carlo method for calculation of the distribution of ionization losses. Nucl.Instr. and Meth., 1974, v. 117, p.125.
- Солощенко В. А, Потери энергии заряженными частицами. -Препринт ИГЭФ-П4, Москва, 1980.54. (Caiman R. On the statistics of particle identification using ionization. Nucl.Instr. and Meth., 1979, v.159, p.189.
- Bohr N. On the theory of the decrease of velosity of moving electribied on passing through matter. Phil.Mag., 1913, v.25, p.10.
- Bohr N. On the decrease of velosity of swiftly moving electrified particles in passing through matter. Phil.Mag., 1915, v.30, p.581.
- Bethe H.A. Zur Theorie des Durchgangs schneller Korpuskularstrahlen durch Materie. Ann. Physik, 1930, v.5, p.325.
- Лифшиц E.M., Пита.евский Л. П. Ионизационные потери быстрых частиц. В кн.: Релятивистская квантовая теория. М.: Наука, 197I, ч.2, с. 276.
- Fermi Е. The ionization of energy in gases and condensed materials. Phys.Rev., 1940, v.57, p.485.
- Fano U. Atomic theory of electromagnetic interection in dense materials. Phys.Rev., 1956, v.103, p.1202.
- Fano IT. Penetration of protons, alfa particles, and mesons.-Ann.Rev.NuGl.Sci., 1963, v.13, p.1.
- Sternheimer R.M., Peierls R.F. General expression for density effect of the ionization loss of charged particles. -Phys.Rev., 1971, v. B3, p.3681.
- Budini P., Taffara L. On the energy loss and specific ionization of a relativistic particle in a palarizable medium. -Nuovo Cim., 1956, v.4, p.23.
- Sternheimer Е.Ы. Density effect for the ionization loss ofcharged particles I. Phys.Rev., 1966, v.145, p.247.
- Sternheimer R.M. Density effect for the ionization loss of charged particles II. Phys.Rev., 1967, v.164, p.349.
- Harris P., Eatsura T., Parker S. et al. The experimental identification of indevidual particles by the observation of transition radiation in the X-ray region. Nucl.Instr. and Meth. 1973, v.107, p.413.
- Walenta A.H., Fischer J., Okuno H. et al. Measurement of the ionization loss in the region of relativistic rise for noble and molecular gases. Nucl.Instr. and Meth., 1979″ v.161,. p.45.
- Onuchin A.P., Telnov V.I. Fluctuations of ionization losses in proportional chambers. Nucl.Instr. and Meth., 1974, v.120, p.365.
- Солощенко В.А. Влияние конечной толщины источника на аппаратурную функцию -спектрометра для измерения массы нейтрино-ЯФ, 1981, т.33, с. 1224.
- Бейтмен Г., Эрдейи А. Интегральные синус и косинус. В кн.: Высшие трансцендентные функции. М.: Наука, 1974, т. П, с. 149.
- Field R.D., Feynman R.P. A parametrization of the properties of quark jets. Nucl.Phys., 1978, v. B136, p.1.
- Albrecht H., Aramar R., Bookman P. et al. ARGUS Collaborai-tion. Production and decay of the charged D meson in e e annihilation at 10 GeV center-of-mass energy. Preprint DESY 84−073, 1984.
- Suzuki M. Theoretical upper bound on F —decay rate by current algebras. Phys.Iiett., 1984, v. H2B, p.305.