Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Каналирование и сверхуширение частотного спектра мощных оптических импульсов при генерации электронной плазмы в прозрачных диэлектриках

Диссертация: Каналирование и сверхуширение частотного спектра мощных оптических импульсов при генерации электронной плазмы в прозрачных диэлектриках
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Другой важной задачей современной нелинейной оптики является генерации излучения с континуальным частотным спектром в широко распространенных прозрачных диэлектриках, например, кварцевом стекле. Активное развитие лазерной техники в последние годы и создание лазерных систем, способных генерировать тераваттные импульсы фемтосекундной (менее 200 фс.) длительности, привело к возрождению интереса… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА 1. КАНАЛИРОВАНИЕ МОЩНОГО ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ПРОЗРАЧНЫХ ДИЭЛЕКТРИКАХ ТИПА САПФИР, КВАРЦЕВОЕ СТЕКЛО
    • 1. 1. Взаимодействие мощной электромагнитной волны с кристаллом диэлектрика
    • 1. 2. Численное исследование влияния многофотонной и лавинной ионизации на эволюцию высокоинтенсивного светового импульса в диэлектрике
    • 1. 3. Формирование высокоинтенсивного фемтосекундного квазисолитона в прозрачных диэлектриках
    • 1. 4. Дифференцированный вклад многофотонного поглощения и плазменной дефокусировки в эволюцию лазерного пучка в кристалле диэлектрика
    • 1. 5. Параметрическая обусловленность процессов формирования и распространения высокоинтенсивных фемтосекундных квазисолитонов
  • ГЛАВА 2. ПУЛЬСИРУЮЩИЙ КАНАЛ РАСПРОСТРАНЕНИЯ МОЩНОГО СВЕТОВОГО ИМПУЛЬСА В КВАРЦЕВОМ СТЕКЛЕ
    • 2. 1. Распространение мощного лазерного излучения в прозрачных диэлектриках на большие расстояния в пульсирующем канале при индуцированной ионизации среды
    • 2. 2. Аналитическая модель эволюции сверхмощного светового импульса в кристалле диэлектрика с учётом его фотоионизации (многофотонной, лавинной и туннельной ионизаций) сильной электромагнитной волной
    • 2. 3. Каналирование серии сверхкоротких мощных лазерных импульсов в кварцевом стекле
  • ГЛАВА 3. ГЕНЕРАЦИЯ НИЗКО- И ВЫСОКОЧАСТОТНОГО КОНТИНУАЛЬНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ФЕМТОСЕКУНДНЫМИ ИМПУЛЬСАМИ В КВАРЦЕВОМ СТЕКЛЕ
    • 3. 1. Механизмы генерации континуального излучения в широкозонных прозрачных диэлектриках
    • 3. 2. Эволюция сверхмощного (Pin/Pcr >10) ультракороткого лазерного импульса в кварцевом стекле при генерации континуального излучения
    • 3. 3. Анализ физической природы процессов, приводящих к получению континуальных компонент частотного спектра

Каналирование и сверхуширение частотного спектра мощных оптических импульсов при генерации электронной плазмы в прозрачных диэлектриках (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

В последние годы большой научный и практический интерес вызывают исследования нелинейного распространения и эволюции мощных ультракоротких оптических импульсов в твёрдых телах, когда сильно проявляется влияние ионизационных процессов в диэлектрике. Особое внимание уделяется изучению каналирования электромагнитного излучения в прозрачных диэлектриках типа сапфир и кварцевое стекло, когда пространственная локализация профиля импульсного пучка сохраняется (наблюдается квазисолитонный или пульсирующий режим распространения). Этому способствуют дефокусирующие свойства лазерно-индуцированной электронной плазмы, благодаря которым устраняется коллапс поля при самофокусировке. Заметим, что по мере того, как величина интенсивности поля достигает пороговых значений (пороговых для лазерно-индуцированного пробоя материала), множество сложных физических процессов начинают действовать сообща, и поэтому трудно определить влияние каждого из них в отдельности [1−12].

До проведения опытов по распространению в различных средах мощного лазерного излучения фемтосекундной длительности считалось, что неминуемым последствием распространения такого излучения является коллапс, влекущий за собой оптический пробой. Различные виды коллапса уже наблюдались во многих областях физики. Многие исследования были посвящены определению величины энергии, достаточной для оптического пробоя, и динамике изменения пространственно-временного профиля импульса в процессе коллапса. Однако при проведении экспериментов с УК (фемтосекундными) импульсами коллапс наблюдался далеко не всегда, а в ряде случаев было отмечено выдающееся сопротивление среды повреждению при взаимодействии светового пучка с оптически прозрачными материалами: стеклом, сапфиром, фторсиликатом магния и кварцевым стеклом. Такие результаты, безусловно, привлекли внимание учёных к этому вопросу [1−6,9, 10,13−15,16].

Одним из процессов, способных остановить резкий рост интенсивности импульсного пучка при самофокусировке, является дисперсия. И немало работ по нелинейной оптике, особенно в последние годы двадцатого века, было посвящено изучению влияния дисперсии групповой скорости на динамику изменения пространственно-временного профиля мощных фемтосекундных лазерных импульсов, распространяющихся в различных диэлектриках. В частности, было установлено, что дисперсионные эффекты могут полностью изменить динамику процесса самофокусировки лазерного пучка. Например, частотный спектр импульса в высокодисперсионной диэлектрической среде, как правило, подвергается существенному уширению, а распространение фемтосекундных импульсов в микроструктурированном оптоволокне с малой дисперсией в ряде случаев вызывает генерацию суперконтинуума [17, 18, 19, 20−27]. Теоретические и экспериментальные исследования [12, 13, 28, 29] демонстрируют, что выше некоторой пороговой интенсивности импульс, распространяющийся в диэлектрике с достаточно большой дисперсией, подвергается распаду по времени. При определённых параметрах вклад дисперсии в эволюцию лазерного излучения оказывается достаточно велик, чтобы остановить и предотвратить самофокусировку. Однако параметры самого лазерного излучения при распространении заметно изменяются, что во многих случаях является неприемлемым.

В то же время нельзя забывать и о том, что распространение высокоинтенсивного светового пучка ионизирует среду. При самофокусировке в среде с положительной нелинейностью пиковая интенсивность пучка увеличивается, соответственно возрастает и вклад ионизационных процессов в эволюцию светового пучка. И в ряде случаев самофокусировка лазерного излучения на нелинейности может быть остановлена за счёт дефокусировки в ионизированной среде и фотопоглощения без значимых изменений пространственных и спектральных характеристик лазерного импульса. Поэтому использование индуцированных ионизационных процессов для остановки самофокусировки мощного лазерного излучения более перспективно, чем дисперсии.

Это делает актуальными исследования по нелинейной оптике, посвященные изучению распространения и эволюции мощных ультракоротких импульсов в воздухе и твёрдых телах с малой дисперсией групповой скорости, когда влияние ионизационных процессов на эволюцию распространяющегося светового излучения сравнимо с влиянием нелинейности среды. Вначале в качестве среды распространения мощных УК импульсов рассматривались различные газы, в частности воздух. Так, например, было показано, что распространение УК инфракрасного лазерного импульса в атмосфере может привести к его расщеплению на несколько узких филаментов с пиковой интенсивностью порядка 1 ТВт/м, которые могут распространяться в воздухе на десятки метров [30−39]. Такой эффект является результатом динамической конкуренции двух нелинейностей, оказывающих влияние на распространение УК импульса: керровской самофокусировки и дефокусировки. Дефокусировка в данном случае происходит по большей части за счёт отрицательного вклада в показатель преломления среды, обусловленного образованием плазмы свободных электронов (ПСЭ).

Другой важной задачей современной нелинейной оптики является генерации излучения с континуальным частотным спектром в широко распространенных прозрачных диэлектриках, например, кварцевом стекле. Активное развитие лазерной техники в последние годы и создание лазерных систем, способных генерировать тераваттные импульсы фемтосекундной (менее 200 фс.) длительности, привело к возрождению интереса исследователей к проблеме генерации суперконтинуума в сплошных оптических средах [40−46]. Появление этого, одного из наиболее впечатляющих эффектов нелинейной оптики — сверхуширения частотного спектра импульса или генерации суперконтинуума (белого света) — может вызвать распространение в среде мощного лазерного импульса. Считается, что это явление впервые наблюдали Альфано и Шапиро ещё в далёкие шестидесятые годы прошлого века, сфокусировав мощный пикосекундный импульс в газе. Спектр полученного ими широкополосного излучения, которое невооружённый глаз воспринимал как белый свет, перекрывал весь видимый диапазон и часть инфракрасного [47]. Впоследствии это явление ещё не раз наблюдалось учёными в газах [35, 46, 48−53], жидкостях [53−55] и твёрдых телах, оптоволокне [18−27] и волноводах [56, 57].

Наиболее сложно и в то же время интересно исследовать динамику распространения высокоинтенсивных фемтосекундных лазерных импульсов в твёрдых телах, в частности, в диэлектриках типа сапфир и кварцевое стекло. Результаты этих исследований могут быть использованы для создания лазеров и лазерных усилителей предельно высокой мощности [8, 58−99]. Использование многофокусного режима может помочь избежать нежелательных последствий кумулятивного эффекта в диэлектрических материалах [73, 90, 98, 100−101]. Получение источника лазерного излучения с широким частотным диапазоном представляет несомненный интерес как с точки зрения фундаментальных исследований, так и практического применения. Особый интерес представляет генерация суперконтинуума в таких широко распространенных прозрачных диэлектриках, как сапфир и кварцевое стекло. Этот легко объяснимо, так как наличие такого источника широкодиапазонного лазерного излучения открывает широкие возможности и перспективы для его использования на практике. Возможно, он найдёт применение в спектроскопии [101−104], устройствах компрессии импульсов [61, 105−107], оптоволоконной оптике [105], оптической когерентной томографии [108].

Перечень процессов, определяющих характер распространения мощных УКИ в нелинейных средах, и следствия взаимодействия света с веществом зависят от входных параметров излучения и самой среды. В процессе распространения мощного лазерного импульса могут проявляться филаментация, самоукручение, пространственно-временная фокусировка, расщепление импульса на временной шкале на подимпульсы, обусловленное влиянием нормальной дисперсией групповой скорости (ДГС) и т. д. [9−11, 17, 7.

70−72, 109, 110]. Самовоздействие светового пучка с входной мощностью превышающей критическое значение приводит к его самофокусировке в средах с положительной нелинейностью. В процессе самофокусировки за счет фотоиндуцированной ионизации формируется плазма свободных электронов (ПСЭ), дефокусирующая пучок.

При воздействии двух конкурирующих процессов — самофокусировки и дефокусировки, — и малых диссипативных потерях вполне естественным является вопрос о возможности захвата излучения в солитон [30−32, 109, 110, 111−113].

Особый интерес представляет исследование распространения УК излучения в режиме, при котором в процессе распространения импульсного пучка в кристалле диэлектрика форма пучка сохраняется (квазисолитон, пульсирующий канал распространения). Приставка «квази-» в данном случае означает, что импульс распространяется с незначительными изменениями формы огибающей интенсивности. Предполагается, что квазисолитон хотя и не является настоящим солитоном, но обладает многими солитонными свойствами и обнаруживает так называемое квазисолитонное поведение.

Получение квазисолитона, который распространялся бы в твёрдом теле дальше, чем на 1 мм, вначале считали невозможным [109]. Это связано с тем, что при распространении в диэлектрике высокоинтенсивного излучения с длительностью тр >10−12с. наблюдалась лавинная ионизация уже в пределах.

1 мм, приводящая к повреждению исследуемого образца. Лавинное образование плазмы свободных электронов (ПСЭ) наблюдалось даже при длительности импульса в несколько пикосекунд. Из проведенных позднее исследований стало известно, что в диэлектриках типа сапфир и кварцевое стекло при длительности импульса 200 фс и менее, при пиковой интенсивности <1 ТВт/см лавинное образование ПСЭ не происходит [5, 6, 114−116], или ее влияние на распространяющийся фемтосекундный импульс незначительно.

Кроме того, захватить лазерное излучение в квазисолитон, распространяющийся на расстояние хотя бы в несколько миллиметров, в твёрдых телах гораздо сложнее, чем в воздухе, ещё и потому, что здесь вклад керровской нелинейности на несколько порядков больше.

В ходе численных расчётов нами был получен, в том числе, высокоинтенсивный фемтосекундный квазисолитон, образующийся в результате динамического равновесия между самофокусировкой и дефокусировкой на электронной плазме, который распространялся в кристаллах сапфира и кварцевого стекла до 10 мм.

Наши исследования показали, что при определенном соотношении входной и критической для самофокусировки мощностей может наблюдаться пульсирующий режим распространения мощного лазерного излучения в прозрачном диэлектрике с широкой запрещённой зоной, когда стадия самофокусировки периодически чередуется с расфокусировкой излучения на индуцированной электронной плазме, при этом форма лазерного пучка в процессе распространения сохраняется.

Обратимся теперь к вопросу генерации континуального излучения, наблюдавшегося при распространении в диэлектриках сверхвысокоинтенсивных фемтосекундных лазерных импульсов. Среди механизмов, влияющих на уширение спектра, как правило, выделяют фазовую самомодуляцию, самоукручение, четырёхволновое смешение, ионизационные процессы. Известно, что четырёхволновое смешение является причиной конической эмиссии [19, 64, 65, 117], наблюдаемой далеко не всегда. Ионизационные процессы фактически усиливают фазовую модуляцию. В ходе ряда известных исследований [40, 45, 104, 105, 118] было установлено, что для прозрачных диэлектриков фазовая самомодуляция, обусловленная индуцированными фотоионизационными процессами, играет ведущую роль в определении ширины спектра генерируемого излучения.

Генерация суперконтинуума пикосекундными импульсами обусловлена, по большей части, лавинным образованием электронной плазмы, что резко затрудняет применение диэлектриков, облучаемых импульсным оптическим излучением пикосекундной длительности, в качестве источников широкодиапазонного лазерного излучения, так как при формировании лавины плотность ПСЭ резко возрастает до критических значений, при которых происходит повреждение кристалла диэлектрика. В то же время при распространении в диэлектрике фемтосекундного лазерного импульса из-за его малой длительности электронная лавина не успевает развиться. Превалирующими плазмаобразующими процессами являются многофотонная (МФИ) и туннельная ионизации, поэтому генерация континуального излучения возможна при плотности ПСЭ меньшей критической, при которой в кристалл диэлектрика не вносится структурных изменений [9−11, 40,45,105, 118, 119].

Заметим, что значимое уширение спектра и в область высоких, и в область низких частот получается далеко не всегда. Например, при генерации континуального излучения в прозрачных диэлектриках 800 нанометровым лазерным излучением, как правило, наблюдается широкий пьедестал спектра в сторону ультрафиолета и почти отсутствующее уширение в обратную сторону (в сторону низких частот) [40,44,118,119].

По аналогии с рядом современных работ в этой области, в случае, если речь идёт о значительном уширении спектра излучения только в сторону высоких частот (уширение в сторону низких частот отсутствует либо незначительно), или же об уширении спектра излучения только в сторону низких частот (уширение в сторону высоких частот отсутствует либо незначительно), будем говорить о генерации континуального спектраа в случае, если речь идёт о заметном уширении частотного диапазона лазерного излучения как в область высоких, так и низких частот — о генерации суперконтинуума.

Кварцевое стекло является, пожалуй, одним из самых перспективных диэлектрических материалов для генерации континуального спектра при облучении высокоинтенсивным оптическим излучением. Этот диэлектрик обладает широкой запрещённой зоной для прозрачного диэлектрика (~ 9 эВ) и в тоже время является распространённым и недорогим материалом. В нём можно индуцировать континуальное излучение с практически непрерывной спектральной полосой, обладающее узкой направленностью [45, 118, 119]. Индуцированный импульсом самоволноводный механизм обуславливает почти волноводное распространение «белого» пучка в среде на протяжении некоторого расстояния после его генерации [40].

Одним из основных недостатков, уже наблюдавшихся в кварцевом стекле континуальных спектров, является резкая асимметричность: большое уширение спектра в область высоких частот и почти отсутствующее уширение в низкочастотную область [40,44, 118, 119].

Процессы, возникающие при взаимодействии мощного импульсного лазерного излучения ультракороткой длительности с кристаллом диэлектрика, известны, однако эволюция такого излучения в диэлектриках изучена пока ещё недостаточно. Во многом это обусловлено сложностью многофакторного характера динамики УКИ в нелинейной среде. В то же время детальное исследование динамики изменения пространственно-временных и спектральных характеристик высокоинтенсивного светового излучения в диэлектриках представляет большой интерес из-за широкого спектра возможных применений от фундаментальных исследований до лазерной обработки. Особый интерес представляет изучение эволюции лазерного излучения в квазисолитонном и многофокусном режимах, когда форма пространственной огибающей интенсивности импульсного пучка сохраняется, а также исследование особенностей генерации континуального излучения в прозрачных диэлектриках типа сапфир, кварцевое стекло.

Данная диссертационная работа была выполнена с целью решения ряда новых задач в теории распространения высокоинтенсивных ультракоротких импульсов в диэлектриках типа сапфир и кварцевое стекло с учётом индуцированных ионизационных процессов. Диссертация состоит из введения, 3 глав, приложения, заключения и списка цитируемой литературы, включающего 157 наименований. Общий объем работы составляет 143 страницы, включая 38 рисунков.

Основные результаты, полученные в диссертационной работе, могут быть сформулированы следующим образом:

1. Разработаны оригинальная модель распространения мощного импульсного пучка в диэлектрике, учитывающая дифракцию, дисперсию, нелинейности третьего и пятого порядков, вклад дефокусирующей нелинейности лазерной плазмы и кинетику многофотонной, лавинной и туннельной фотоионизации в поле лазерного излучения.

2. На основе предложенной модели выполнено численное моделирование сложных динамических процессов каналирования пучков и сверхуширения частного спектра.

3. Выявлено, что при балансе между самофокусировкой и дефокусировкой на электронной плазме происходит захват лазерного излучения в пространственный квазисолитон. Определены условия формирования квазисолитона в сапфире и кварцевом стекле.

4. Показано, что слабая нормальная дисперсия групповой скорости оказывает стабилизирующее влияние на формирование квазисолитона. Отмечено, что захватить излучение в солитон легче в кварцевом стекле, чем в сапфире.

5. Установлено, что при соотношении входной и критической мощностей 3 < PinPcr < 5, импульсный пучок распространяется в нелинейном диэлектрике в виде пульсирующего канала, в котором наблюдается поочерёдное преобладание самофокусировки или дефокусировки на индуцированной электронной плазмев канале длиной 50 миллиметров форма пучка сохраняется.

6. Представлен способ генерации серии сверхкоротких (длительностью менее 50 фс) оптических субимпульсов, распространяющихся в кристалле диэлектрика с интервалом несколько фемтосекунд, после распада под воздействием фотоионизации мощного фемтосекундного импульса (3 < Pin/Pcr < 10, тр = 100 -f-150 фс). Показано, что субимпульсы продолжают распространяться в кристалле кварцевого стекла в квазисолитонном режиме на 30 мм или в пульсирующем канале на расстояние порядка 70 мм.

7. Показана возможность генерации одновременно низкои высокочастотного континуального излучения сверхмощным фемтосекундным лазерным импульсом (Pin/Pcr «30, Л0 = 800 нм) в кварцевом стекле. Ранее, как нам известно, наблюдалась генерация континуального спектра в кварцевом стекле с заметным уширением спектра только в высокочастотную область. Отмечено, что для лазерного импульса с начальной длительностью тр = 50 фс уширение спектра в сторону низких частот было больше, чем для тр= 150 фс.

8. Анализ динамики генерации континуальных компонент показал, что полученное высокои низкочастотное уширение спектра становится возможным благодаря резкому изменению фазы после распада лазерного импульса на субимпульсы и субпучки под воздействием фотоионизационных процессов.

В заключение, прежде всего, хочу выразить глубокую благодарность моему научному руководителю, доктору физико-математических наук, профессору Анатолию Петровичу Сухорукову, за интересные предложенные темы, прекрасное руководство на протяжении многих лет, незаменимую профессиональную поддержку в научной работе. Хочу поблагодарить моих коллег из ИФТТ НАНБ (Республика Беларусь) к.ф.м-н., в.н.с. Олега Хайруловича Хасановак.ф.-м.н., с.н.с. Татьяну Васильевну Смирновук.ф.-м.н., н.с. Ольгу Михайловну Федотову за постоянную поддержку и полезные научные дискуссии. Также благодарю всех сотрудников лаборатории физики нелинейных волн за внимание ко мне и моей научной теме (помощь в научной работе).

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. B.C. Stuart, M.D. Fiet, A.M. Rubenchik, B.W. Shore, and M.D. Perry. Laser-induced damage in dialectrics with nanoseconds to subpicosecond pulses 1. Phys. Rev. Lett. 1995. V. 74. № 12. P. 2248.
  2. A.A. Ishaaya, T.D. Grow, S. Ghosh, L.T. Vuong, A.L. Gaeta. Self-focusing dynamics of coupled optical beams II Phys. Rev. A. 2007. V. 75. № 2. P. 23 813−1.
  3. C.B Schaffer, A. Brodeur and E. Mazur. Laser-induced breakdown and damage in bulk transparent materials induced by tightly focused femtosecond laser pulses И Meas. Sci. Technol. 2001. V. 12. P. 1784.
  4. A.C. Tien, S. Backus, H. Kapteyn, M. Murnane, and G. Mourou. Short-pulse laser damage in transparent materials as a function of pulse duration II Phys. Rev. Lett. 1998. V. 82. № 19. P. 3883.
  5. F. Quere, S. Guizard and Ph. Martin. Time-resolved study of laser-induced breakdown in dielectrics II Europhys. Lett. 2001. V. 56. № 1. P. 138.
  6. A.Q. Wu, I.H. Chowdhury, and X. Xu. Femtosecond laser absorption in fused silica: Numerical and experimental investigation II Phys. Rev. B. 2005. V. 72. P. 85 128.
  7. H. Guo, H. Jiang, Y. Fang, Ch. Peng, H. Yang, Y. Li and Q. Gong. The pulse duration dependence of femtosecond laser induced refractive index modulation infused silica //J. Opt. A: Pure Appl. Opt. 2004. V. 6. P. 787.
  8. L. Sudrie, A. Couairon, M. Franco, B. Lamouroux, B. Prade, S. Tzortzakis, and A. Mysyrowicz. Femtosecond Laser-Induced Damage and Filamentary Propagation in Fused Silica II Phys. Rev. Lett. 2002 V. 89. № 18. P. 186 601−1.
  9. A. Couairon, L. Sudrie, M. Franco, B. Prade, and A. Mysyrowicz. Filamentation and damage in fused silica induced by tightly focused femtosecond laser pulses I I Phys. Rev. B. 2005. V. 71. P. 125 435−1.
  10. J.R. Penano, P. Sprangle, B. Hafizi, W. Manheimer and A. Zigler. Transmission of intense femtosecond laser pulses into dielectrics II Phys. Rev. E. 2005. V. 72. P. 36 412.
  11. М.Б. Виноградова, O.B. Руденко, А. П. Сухоруков. Теория волн. М.: «Наука». 1990.
  12. G. Fibich, G.C. Papanicolaou. Self focusing in the presence of small time dispersion and nonparaxiality /I Opt. Lett. 1997. V. 22. № 18. P. 1379.
  13. G. Fibich and A.L. Gaeta. Critical power for self focusing in bulk media and in hollow waveguides // Opt. Lett. 2000. V. 25. № 5. P. 335.
  14. G. Fibich, Sh. Eisenmann, B. Ilan, Y. Erlich, M. Fraenkel, Z. Henis, A.L. Gaeta, A. Zigler. Self-focusing distance of very high power laser pulses II Opt. Express.2005. V. 13. № 5. P. 5897.
  15. M.K. Лебедев, Ю. А. Толмачев, M.B. Фроленкова, А. В. Кытманов. Изменение формы фемтосекундного импульса во времени при фокусировке II Квант. Электроника. 2005. Т. 35. №. 5. С. 479.
  16. A.L. Gaeta. Catastrophic Collapse of Ultrashort Pulses II Phys. Rev. Lett. 2000. V. 84. № 16. P. 3582.
  17. Q. Lin, G.P. Agrawal. Raman response function for silica fibers // Opt. Lett.2006. V. 31. № 21. P. 3086.
  18. T.A. Birks, W.J. Wadsworth, and P.St.J. Russell. Supercontinuum generation in tapered fibers II Opt. Lett. 2000. V. 25. № 19. P. 1415.
  19. J.E. Sharping, M.A. Foster, A.L. Gaeta, J. Lasri, 0. Lyngnes, K. Vogel. Octave-spanning, high-power microstructurefiber-based optical parametric oscillators II Opt. Express. 2007. V. 15. № 4. P. 1474.
  20. R.J. Bartula, J.W. Walewski and S.T. Sanders. Generation of ultraviolet broadband light in a single-mode fiber II Journal Applied Physics B: Lasers and Optics Issue. 2006. V. 84. № 3. P. 395.
  21. R.R. Gattass, G.T. Svacha, L. Tong and E. Mazur. Supercontinuum generation in submicrometer diameter silica fibers II Opt. Express. 2006. V. 14. № 20. P. 9408.
  22. G. Genty, T. Ritari, and H. Ludvigsen. Supercontinuum generation in large mode-area microstructuredfibers II Opt. Express. 2005. V. 13. № 21. P. 8625.
  23. A. Mussot, T. Sylvestre, L. Provino and H. Maillotte. Generation of a broadband single-mode supercontinuum in a conventional dispersion-shifted fiber by use of a subnanosecond microchip laser II Opt. Lett. 2003. V. 28. P. 1820.
  24. J.M. Dudley, L. Provino, N. Grossard, H. Maillotte, R.S. Windeler, B.J. Eggleton, and S. Coen. Supercontinuum generation in air-silica microstructured fibers with nanosecond and femtosecond pulse pumping II J. Opt. Soc. Am. B. 2002. V. 19. P. 765.
  25. J.K. Ranka and A.L. Gaeta. Breakdown of the slowly varying envelope approximation in the self-focusing of ultrashort pulses II Opt. Lett. 1998. V. 23. № 7. P. 534.
  26. A.A. Zozulya, S.A. Diddams. Dynamics of self-focused femtosecond laser pulses in the near and farfields II Opt. Express. 1999. V. 4. № 9. P. 336.
  27. L. Berge, A. Couairon. Nonlinear propagation of self guided ultra-short pulses in ionized gases II Physics of Plasmas. 2000. V. 7. № 1. P. 210.
  28. L. Berge and A. Couairon. Gas-Induced Solitons II Phys. Rev. Lett. 2001. V. 86. № 6. P. 1003.
  29. G. Mechain, A. Couairon, M. Franco, B. Prade, A. Mysyrowicz. Organizing multiple femtosecond filaments in air II Phys. Rev. Lett. 2004. V. 93. P. 35 003.
  30. A. Couairon, G. Mechain, S. Tzortzakis, B. Lamouroux, B. Prade, M. Franco, A. Mysyrowicz Propagation of twin laser pulses in air and concatenation ofplasma strings produced by femtosecond infrared filaments II Opt. Communications. 2003. V. 225. P. 177.
  31. А.Д. Балашов, A.X. Пергамент. Особенности распространения фемтосекундного импульса в воздухе II Квант. Электроника. 2006. Т. 36. №. 9. С. 825.
  32. G. Mechain, С. D’Amico, Y.-B. Andre, S. Tzortzakis, M. Franco, В. Prade, A. Mysyrowicz, A. Couairon, E. Salmon, and R. Sauerbrey. Range of plasma filaments created in air by a multi-terawatt femtosecond laser II Opt. Commun. 2005. V. 247. P. 171.
  33. A. Ting, I. Alexeev, D. Gordon, R. Fischer, D. Kaganovich, T. Jones, E. Briscoe, J. Penano, R. Hubbard, and P. Sprangle. Measurements of intense femtosecond laser pulse propagation in air II Phys. Plasmas. 2005. V. 12. P. 56 705.
  34. Y.P. Deng, J.B. Zhu, Z.G. Ji, J.S. Liu, B. Shuai, R.X. Li, Z.Z. Xu, F. Theberge, and S.L. Chin. Transverse evolution of a plasma channel in air induced by a femtosecond laser II Opt. Lett. 2006. V. 31. P. 546.
  35. A. Brodeur and S.L. Chin. Ultrafast white-light continuum generation and self-focusing in transparent condensed media II J. Opt. Soc. Am. B. 1999. V. 16. № 4. P. 637.
  36. A. Brodeur, S.L. Chin. Band-Gap Dependence of the Ultrafast White-Light Continuum II Phys. Rev. Lett. 1998. V. 80. № 20. P. 4406.
  37. D. Schumacher. Controlling continuum generation // Opt. Lett. 2002. V. 27. № 6. P. 451.
  38. J. Liu, X. Chen, J. iu, Y. Zhu, Y. Leng, J. Dai, R. Li, Zh. Xu. Spectrum reshaping and pulse self-compression in normally dispersive media with negatively chirped femtosecond pulses II Opt. Express. 2006. V. 14. № 2. P. 979.
  39. A. Saliminia, S.L. Chin, and R. Vallee. Ultra-broad and coherent white light generation in silica glass by focused femtosecond pulses at l. Sfim II Opt. Express. 2005. V. 13. № 15. P. 5731.
  40. M.L. Naudeau, R.J. Law, T.S. Luk, T.R. Nelson, and S.M. Cameron, J.V. Rudd. Observation of nonlinear optical phenomena in air and fused silica using a 100 GW, 1.54/гт Source II Opt. Express. 2006. V. 14. № 13. P. 6194.
  41. R.R. Alfano and S.L. Shapiro. Observation of self-phase modulation and small-scale fdaments in crystals and glasses II Phys. Rev. Lett. 1970. V. 24. № 11. P. 592.
  42. A. Dreischuh, V. Kamenov, S. Dinev, U. Reiter-Domiaty, D. Gruber, and L. Windholz. Spectral and spatial evolution of a conical emission in Na vapor II J. Opt. Soc. Am. B. 1998. V. 15. № 1. P. 34.
  43. W. Liu, S.A. Hosseini, Q. Luo, B. Ferland, S.L. Chin, O.G. Kosareva, N.A. Panov and V.P. Kandidov. Experimental observation and simulations of the self-action of white light laser pulse propagating in air II New Journal of Physics. 2004. V. 6. P. 6.
  44. I.S. Golubtsov, O.G. Kosareva, E.I. Mozhaev. Nonlinear-optical spectral transformation of the powerful femtosecond laser pulse in air // Physics of Vibrations. 2000. V. 8, P. 73.
  45. И.С. Голубцов, В. П. Кандидов, О. Г. Косарева. Начальная фазовая модуляция мощного фемтосекундного лазерного импульса как средство управления его филаментацией и генерацией суперконтинуума в воздухе // Квантовая электроника. 2003. V. 33. №. 6. Р. 525.
  46. И.С. Голубцов, В. П. Кандидов, О. Г. Косарева. Источники суперконтинуума в мощном фемтосекундном лазерном импульсе при распространении в жидкости и газе II Квантовая электроника. 2004. V. 34. №. 4. Р. 348.
  47. J. Liu, Н. Schroeder, S.L. Chin, R. Li, and Zh. Xu. Nonlinear propagation of fs laser pulses in liquids and evolution of supercontinuum generation // Opt. Express. 2005. V. 13. № 25. P. 10 248.
  48. W. Liu, O. Kosareva, I.S. Golubtsov, A. Iwasaki, A. Becker, V.P. Kandidov, S.L. Chin. Random deflection of the white light beam during self-focusing and fomentation of a femtosecond laser pulse in water II. Applied Physics B. 2002. V. 75. P. 595.
  49. M.A. Foster, and A.L. Gaeta. Ultra-low threshold supercontinuum generation in sub-wavelength waveguides II Opt. Express. 2004. V. 12. P. 3137.
  50. M.A. Foster, J.M. Dudley, B. Kibler, Q. Cao, D. Lee, R. Trebino, A.L. Gaeta. Nonlinear pulse propagation and supercontinuum generation in photonic nanowires: experiment and simulation II Applied Phys. B. 2005. V. 81. P. 363.
  51. K.-H. Hong, S. Kostritsa, T.J. Yu, J.H. Sung, I.W. Choi, Y.-C. Noh, D.-K. Ко, and J.Lee. 100-kHz high-power femtosecond Tiisapphire laser based on downchirped regenerative amplification II Opt. Express. 2006. V. 14. №. 2. P. 970.
  52. R. Huber, F. Adler, A. Leitenstorfer, M. Beutter, P. Baum, and E. Riedle. 12-fs pulses from a continuouswave-pumped 200-nJ Tiisapphire amplifier at a variable repetition rate as high as 4 MHz II Opt. Lett. 2003. V. 28. P. 2118.
  53. Y. Yang, C. Lou, H. Zhou, J. Wang, and Y. Gao. Simple pulse compression scheme based on filtering self-phase modulation-broadened spectrum and its application in an optical time-division multiplexing system II Applied Optics. 2006. V. 45 № 28. P. 7524.
  54. W. Watanabe, T. Asano, K. Yamada, K. Itoh, and J. Nishii. Wavelength division with three-dimensional couplers fabricated by filamentation of femtosecond laser pulses I I Opt. Lett. 2003. V. 28. P. 2491.
  55. A. Killi, A. Steinmann, G. Palmer, U. Morgner, H. Bartelt, and J. Kobelke. Megahertz optical parametric amplifier pumped by a femtosecond oscillator И Opt. Lett. 2006. V.31.P. 125.
  56. J. Philip, C. D’Amico, G. Che’riaux, A. Couairon, B. Prade, and A. Mysyrowicz. Amplification of Femtosecond Laser Filaments in Ti: Sapphire II Phys. Rev. Lett. 2005. V. 95. P. 163 901−1.
  57. P. Mardah, H.J. Leea, G. Penna, J.S. Wurtelea, N.J. Fisch. Intense laser pulse amplification using Raman backscatter in plasma channels II Phys. Lett. A. 2002. V. 296. P. 109.
  58. J. Philip, C. D’Amico, M. Franco, G. Cheriaux, A. Couairon, B. Prade and A. Mysyrowicz. Amplification offemtosecond laser filament in TUSapphire II Phys. Rev. Lett. 2005. V. 95. P. 163 901.
  59. E.A. Хазанов. Новая схема мощного фемтосекундного лазера на длине волны 800нм. //Квант. Электроника. 2005. Т. 35. №. 3. С. 230.
  60. К. Yamada, W. Watanabe, Т. Toma, К. Itoh, and J. Nishii. In situ observation of photoinduced refractiveindex changes in filaments formed in glasses by femtosecond laser pulses I I Opt. Lett. 2001. V. 26. P. 19.
  61. J.W. Chan, T. Huser, S. Risbud, and D.M. Krol Structural changes in fused silica after exposure to focused femtosecond laser pulses II Opt. Lett. 2001. V. 26. P. 1726.
  62. K. Yamada, W. Watanabe, J. Nishii, and K. Itoh. Anisotropic refractive-index change in silica glass induced by self-trapped filament of linearly polarized femtosecond laser pulses II J. Appl. Phys. 2003. V. 93. P. 1889.
  63. D.M. Rayner, A. Naumov and P.B. Corkum. Ultrashort pulse non-linear optical absorption in transparent media II Opt. Express. 2005. V. 13. № 9. P. 3208.
  64. T. Tamaki, W. Watanabe, H. Nagai, M. Yoshida, J. Nishii, and K. Itoh. Structural modification in fused silica by a femtosecond fiber laser at 1558 nm II Opt. Express. 2006. V. 14. № 15. P. 6971.
  65. A. Zoubir, C. Rivero, R. Grodsky, K. Richardson, M. Richardson, Th. Cardinal, and M. Couzi. Laser-induced defects in fused silica by femtosecond IR irradiation // Phys. Rev. B. 2006. V. 73. P. 224 117.
  66. I.H. Chowdhury, X. Xu and A.M. Weiner. Ultrafast double pulse ablation of fused silica II Applied Physics Letters. 2005. V. 86. P. 151 110−1.
  67. L. Tong, J. Lou, Z. Ye, G.T. Svacha, and E. Mazur. Self-modulated taper drawing of silica nanowires //Nanotechnology. 2005. V. 16. P. 1445.
  68. W. Zhou, T.T. Tan and L.E.N. Lim, H.Y. Zheng, S. Zhu and L.M. Wang. Effect of femtosecond laser irradiation on structure of UV grade fused silica II Opt. Express. 2006. V. 14. № 20. P. 9217.
  69. B. Poumellec, L. Sudrie, M. Franco, B. Prade, A. Mysyrowicz. Femtosecond laser irradiation stress induced in pure silica I I Opt. Express. 2003. V. 11. № 9. P. 1070.
  70. J. Kim, H. Berberoglu and X. Xu. Fabrication of Micro-structures in Photoetchable Glass-Ceramics using Excimer Laser and Femtosecond Laser II Journal of Microlithography, Microfabrication, and Microsystems. 2004. V. 3. P. 478.
  71. C. Cheng and X. Xu Material Decomposition near Critical Temperature during Femtosecond Laser Ablation II Phys. Rev. B. 2005. V. 72. P. 165 415−1.
  72. T.Y. Choi, D.J. Hwang, and C.P. Grigoropoulos. Ultrafast laser-induced crystallization of amorphous silicon films II Opt. Eng. 2003. V. 42. P. 3383.
  73. G. Zhang, D. Gu, F. Gan, X. Jiang, and Q. Chen. Femtosecond laser-induced crystallization in amorphous Ge2Sb2Te5 films II Thin Solid Films. 2005. V. 474. P. 169.
  74. G.G. Cheng, J.D. White, L. Qing, Y.S. Wang, W. Zhao, and G.F. Chen. Microstructure on surface of LiNbOy. Fe induced by a single ultra-short laser pulse II Chin. Phys. Lett. 2003. V. 20. P. 1283.
  75. H.Y. Zheng, W. Zhou, H.X. Qian, T.T. Tan, and G.C. Lim. Polarisation-independence offemtosecond laser machining of fused silica II Appl. Surf. Sci. 2004. V. 236. P. 114.
  76. V. Koubassov, J.F. Laprise, F. Theberge, E. Forster, R. Sauerbrey, B. Muller, U. Glatzel, S.L. Chin. Ultrafast laser-induced melting of glass II Appl. Phys. A. 2004. V. 79. P. 499.
  77. Т. Tamaki, W. Watanabe, J. Nishii, and K. Itoh. Welding of transparent materials using femtosecond laser pulses II Jpn. J. Appl. Phys. Part 2. 2005. V. 44. P. L687.
  78. D.F. Farson, H.W. Choi, Ch. Lu, L.J. Lee Dave, F. Farson, H.W. Choi, Ch. Lu, L. J. Lee. Femtosecond laser bulk micromachining of microfluid channels in poly (methylmethacrylate) II Journal of Laser Applications. 2006. V. 18. № 3. P. 210.
  79. A. Szameit, D. Blomer, J. Burghoff, Th. Schreiber, Th. Pertsch, S. Nolte, A. Tunnermann, F. Lederer. Discrete nonlinear localization in femtosecond laser written waveguides in fused silica II Opt.Express. 2005. V. 13. № 26. P. 10 552.
  80. L. Shah, A.Y. Arai, Sh.M. Eaton, P.R. Herman. Waveguide writing in fused silica with a femtosecond fiber laser at 522 nm and 1 MHz repetition rate II Opt. Express. 2005. V. 13. № 6. P. 1999.
  81. A.M. Streltsov and N.F. Borrelli. Study of femtosecond-laser-written waveguides in glasses I I J. Opt. Soc. Am. B. 2002. V. 19. P. 2496.
  82. A. Zoubir and M, Richardson, L. Canioni, A. Brocas, and L. Sarger. Optical properties of infrared femtosecond laser-modified fused silica and application to waveguide fabrication II J. Opt. Soc. Am. B. 2005. V. 22. № 10. P. 2138.
  83. L.M. Tong, R.R. Gattass, J.B. Ashcom, S.L. He, J.Y. Lou, M.Y. Shen, I. Maxwell, and E. Mazur. Subwavelength-diameter silica wires for low-loss optical wave guiding II Nature. 2003. V. 426. P. 816.
  84. L.M. Tong, J.Y. Lou, and E. Mazur. Single-mode guiding properties of subwavelength-diameter silica and silicon wire waveguides II Opt. Express 2004. V. 12. P. 1025.
  85. Y. Cheng, К. Sugioka, and K. Midorikawa. Microfluidic laser embedded in glass by three-dimensional femtosecond laser microprocessing II Opt. Lett. 2004. V. 29. P. 2007.
  86. A.M. Kowalevicz, V. Sharma, E.P. Ippen, J.G. Fujimoto, and K. Minoshima. Three-dimensional photonic devices fabricated in glass by use of a femtosecond laser oscillator II Opt. Lett. 2005. V. 30. P. 1060.
  87. Zh. Wu, H. Jiang, L. Luo, H. Guo, H. Yang, and Q. Gong. Multiple foci and a long filament observed with focused femtosecond pulse propagation in fused silica И Opt. Lett. 2002. V. 27. № 6. P. 448.
  88. Y. Li, Y. Dou, R. An, H. Yang, and Q. Gong. Permanent computer-generated holograms embedded in silica glass by femtosecond laser pulses II Opt. Express. 2006. V. 13. № 7. P. 2433.
  89. J.R. Vazquez de Aldana, C. Mendez, and L. Roso. Saturation of ablation channels micro-machined in fused silica with many femtosecond laser pulses II Opt. Express. 2006. V. 14. № 3. p. 1329.
  90. J. Kasparian, M. Rodriguez, G. Mejean, J. Yu, E. Salmon, H. Wille, R. Bourayou, S. Frey, Y.-B. Andre, A. Mysyrowicz, R. Sauerbrey, J.-P. Wolf, and L. Woste. White-Light Filaments for Atmospheric Analysis II Science. 2003. V. 301. P. 61.
  91. H.L. Xu, W. Liu, and S.L. Chin. Remote time-resolved filament-induced breakdown spectroscopy of biological materials II Opt. Lett. 2006. V. 31. P. 1540.
  92. E.B. Бакланов, В. И. Денисов, С. А. Кузнецов, B.C. Пивцов. Об измерении осцилляции поверхности с помощью фемтосекундного лазера II Квант. Электроника. 2005. Т. 35. №. 8. С. 767.
  93. К. Shi, P. Li, Sh. Yin, Zh. Liu. Chromatic confocal microscopy using supercontinuum light II Optics Express. 2004. V. 12. №. 10. P. 2096.
  94. A.M. Жёлтиков. Да будет белый свет: генерация суперконтинуума сверхкороткими лазерными импульсами IIУФН. 2006. Т. 176. №. 6. С. 623.
  95. Y. Liu, H. Jiang and Q. Gong. Conservation of the temporal shape of the space integrated power of femtosecond pulses during nonlinear propagation II J. Opt. A: Pure Appl. Opt. 2006. V. 8. P. 225.
  96. A. Couairon, J. Biegert, C. Hauri, W. Kornelis, F.W. Helbing, U. Keller, A. Mysyrowicz. Pulse self-compression of ultrashort laser pulses down to one optical cycle by fomentation II J. Modern Optics. 2006. V. 53. P. 75.
  97. D.L. Marks, A.L. Oldenburg, J.J. Reynolds, and S.A. Boppart. Study of an ultrahigh-numerical-aperture fiber continuum generation source for optical coherence tomography II Opt. Lett. 2002. V. 27. № 22. P. 2010.
  98. S. Tzortzakis, L. Sudrie, M. Franco, B. Prade, and A. Mysyrowicz, A. Couairon and L. Berge. Self-guided propagation of ultrashort IR laser pulses in fused silica II Phys. Rev. Lett. 2001. V. 87. № 21. P. 213 902−1.
  99. S. Tzortzakis, D. Papazoglou, and I. Zergioti. Long-range filamentary propagation of sub-picosecond ultraviolet laser pulses in fused silica II Opt. Lett. 2006. V. 31. № 6. P. 796.
  100. А.П. Сухоруков. Нелинейные волновые взаимодействия в оптике и радиофизике. М.: «Наука». 1988.
  101. Ю.С. Кившарь, Г. П. Агравал. Оптические солитоны. М.: «Физматлит». 2005. 647с.
  102. С.А. Ахманов, В. А. Выслоух, А. С. Чиркин. Оптика фемтосекундных лазерных импульсов. М.: «Наука». 1988.
  103. P. Martin, S. Guizard, Ph. Daguzan, and G. Petite, P. 'Oliveira, P. Meynadier, and M. Perdrix. Subpicosecond study of carrier trapping dynamics in wide-band-gap crystals II Phys. Rev. B. 1997. V. 55№ 9 P. 5799.
  104. Х. Wei, X. Liu, S.H. Simon, and C.J. McKinstrie. Intrachannel four-wave mixing in highly dispersed return-to-zero differential-phase-shift-keyed transmission with a nonsymmetric dispersion map II Opt. Lett. 2006. V. 31. № 1. P. 29.
  105. A.K. Dharmadhikari, F.A. Rajgara, D. Mathur. Systematic study of highly efficient white light generation in transparent materials using intense femtosecond laser pulses II Appl. Phys. B. 2005. V. 80. №.1. P. 61.
  106. A.K. Dharmadhikari et al. Highly efficient white light generation from barium fluoride II Opt. Express. 2004. V. 12. P. 695.
  107. S. Quan, J. Hong-bing, L. Yi, W. Zhao-xin, Y. Hong and G. Qi-huang. Diagnose Parameters of Plasma Induced by Femtosecond Laser Pulse in Quartz and Glasses //Journal Frontiers of Physics in China. 2006. V. 1. № 1. P. 67.
  108. A.Q. Wu, I.H. Chowdhury, and X. Xu. Plasma formation in fused silica induced by loosely focused femtosecond laser pulse II Appl. Phys. Lett. 2006. V. 88. P. 111 502.
  109. JI.B. Келдыш. Ионизация в поле сильной электромагнитной волны // ЖЭТФ. 1964. Т. 47. Вып. 5(11). С. 1945.
  110. Q. Feng, J.V. Moloney, А.С. Newell and Е.М. Wright. Laser-induced breakdown versus self-focusing for focused picosecond pulses in water II Opt. Lett. 1995. V. 20. №. 19.P.1958.
  111. C.H. Fan, J. Sun, J.P. Longtin. Plasma absorption of femtosecond laser pulses in dielectrics II Journal of heat transfer. 2002. V. 124. P. 275.
  112. K. Minoshima, A.M. Kowalevicz, I. Hartl, E.P. Ippen and J.G. Fujimoto. Photonic device fabrication in glass by use of nonlinear materials processing with a femtosecond laser oscillator II Opt. Lett. 2001. V. 26. №. 19. P. 1516.
  113. H.B. Sun, S. Juodkazis, M. Watanabe, S. Matsuo, H. Misawa and J. Nishii. Generation and recombination of defects in vitreous silica induced by irradiation with a near-infrared femtosecond laser II J. Phys. Chem. B. 2000. V. 104. №. 15. P. 3450.
  114. A. Braun, G. Korn, X. Liu, D. Du, J. Squier, G. Mourou. Self-channeling of high-peak-power femtosecond laser pulses in air II Optics Letters. 1995. V. 20, №. l.P. 73.
  115. S. Tzortzakis, B. Lamouroux, A. Chiron, S.D. Moustaizis, D. Anglos, M. Franco, B. Prade, A. Mysyrowicz. Femtosecond and picosecond ultraviolet laser filaments in air: experiments and simulations I I Opt. Comm. 2001. V. 197. №. 1. P. 131.
  116. Н.Г. Вахитов, А. А. Колоколов. Стационарные решения волнового уравнения в среде с насыщением нелинейности // Изв. Вузов. Радиофизика. 1973. Т. 16. № 7. С. 1020.
  117. Ю.Н. Карамзин. Численные методы для некоторых задач нелинейной оптики. IIИПМ АН СССР. 1982. № 73. С. 81.
  118. А.А. Самарский. Введение в теорию разностных схем. М.: «Наука». 1971.
  119. А.А. Самарский. Теория разностных схем. М.: «Наука». 1977.
  120. Н.С. Бахвалов. Численные методы. М.: «Наука». 1975.
  121. S. Naumov, A. Fernandez, R. Graf, P. Dombi, and F.A. Krausz. Approaching the microjoule frontier with femtosecond laser oscillators П New J. Phys. 2005. V. 7. P. 216.
  122. B. Proctor, E. Westwig, and F. Wise. Characterization of a Kerr-lens mode-locked Ti-sapphire laser with positive group-velocity dispersion // Opt. Lett. 1993. V. 18. P. 1654.
  123. S. Backus, C. Durfee, M.M. Murnane, and H.C. Kapteyn. High power ultrafast lasers II Rev. Sci. Instrum. 1998. V. 69. P. 1207.
  124. R. de laFuente, 0. Varela, 0. Michinel Fourier analysis of поп-paraxial self-focusing II Opt. Commun. 2000. V. 173. №. 1. P. 403.
  125. L. Berge and J.J. Rasmussen. Multisplitting and collapse of self-focusing anisotropic beams in normal/anomalous dispersive media // Phys. Plasmas. 1996. V. 3. №. 3. P. 824.
  126. G. Fibich, B. Ilan Self-focusing of elliptic beams: an example of the failure of the aberrationless approximation //JOS A B. 2000. V. 17. №. 10. P. 1749.
  127. НЛО. Вислобоков, T.B. Смирнова, А. П. Сухоруков, О. М. Федотова, О. Х. Хасанов. Процессы, индуцированные мощными фемтосекундными импульсами в объемных диэлектриках // Известия РАН. Сер. физическая. 2002. Т. 66. №. 12. С. 1827.
  128. Т.В. Смирнова, О. М. Федотова, О. Х. Хасанов, Н. Ю. Вислобоков, А. П. Сухоруков. Распространение тераваттных фемтосекундных импульсов в широкозонных диэлектриках // Известия РАН. Сер. физическая. 2003. Т. 67. №. 12. С. 1754.
  129. А.П. Сухоруков, Н. Ю. Вислобоков, О. М. Федотова, О. Х. Хасанов, Т. В. Смирнова. Квазисолитонное распространение мощного оптического излучения в прозрачных диэлектриках II Известия РАН. Сер. физическая. 2004, Т. 68. №.12. С. 1740.
  130. Н.Ю. Вислобоков Квазисолитонное и многофокусное распространение высокоинтенсивных лазерных импульсов в стекле ВК7 II Вестник ВГУ. 2006. Т. 2. №.40. С. 120.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!