Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Формирование импульсов и преобразование параметров лазерного излучения субнаносекундной длительности при вынужденных рассеяниях

Диссертация: Формирование импульсов и преобразование параметров лазерного излучения субнаносекундной длительности при вынужденных рассеяниях
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

При встречных ВКР и ВРМБ /41−48/ может быть на порядок и более увеличена мощность лазерного импульса за счет сжатия его во времени — компрессии. В последнее время использование компрессии импульсов с помощью ВКР в газах рассматривается как основной способ сокращения от 10−100 до I нсек длительности импульсов, генерируемых эксимерными лазерами с накачкой электронным пучком /49/. Поскольку эти… Читать ещё >

Содержание

  • ВВЩЕНИЕ'
  • ГЛАВА I. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ПРОС ТРАНС ТВЕННЫХ, ВРЕМЕННЫХ И СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАКТЕРНО ТИК ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ВНШДШНЫХ РАССЕЯНИЯХ (Обзор лите-' ратуры)
    • I. I. Вынужденное рассеяние ограниченных пучков
    • I. I.I. ВР одномодовых пучков
    • I. I.2. ВР многомодовых пучков
      • 1. 2. Особенности ВР в нестационарных условиях
      • 1. 3. Конкуренция различных видов ВР меяду собой и с друг шли нелинейными явлениями
      • 1. 4. Генерация высших компонент ВКР и четырёх -фотонные параметрические взаимодействия
  • ГЛАВА II. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ СПЕКТРАЛЬНЫХ И ПРОС ТРАНС ТВЕННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК СФОКУСИРОВАННЫХ ПУЧКОВ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ при ВКР В ГАЗАХ
    • 2. 1. Четырёхволновая модель ЧПВ при ВКР в газах
    • 2. 2. Экспериментальное исследование комбинационных и параметрических процессов при колебательном ВКР в газах
      • 2. 2. 1. Влияние геометрии фокусировки на эффективность ЧПВ в азоте
      • 2. 2. 2. О влиянии дисперсии на порог генерации второй стоксовой компоненты ВКР в газах
      • 2. 2. 3. Многоцветный источник когерентного излучения на основе BIO? в водороде и дейтерии
    • 2. 3. Формирование стоксова Излучения субнаносекундной длительности при ВКР сфокусированного пучка накачки в метане
    • 2. 4. Экспериментальное исследование ВКР-усилителя субнаносекундных импульсов света
    • 2. 5. Экспериментальное исследование усиления стоксова излучения в ВКР-усилителе с пространственно-неоднородной накачкой
    • 2. 6. Результаты исследования ВКР в газах, полученные в главе П
  • ГЛАВА III. ФОРМИРОВАНИЕ ШПУЛЬСОВ ДШТЕШОСШ) I нсек
  • ПРИ ВРМБ В ГАЗАХ
    • 3. 1. Обсуждение условий сжатия импульсов при встречных ВКР и ВРМБ
    • 3. 2. Сжатие импульсов при ВРМБ в газах от уровня спонтанных шумов.'
      • 3. 2. 1. Экспериментальное исследование сжатия импульсов при ВРМБ сфокусированных пучков в газах
      • 3. 2. 2. Оценки влияния геометрии фокусировки и превышения порога ВРМБ на длительность стоксо-вых импульсов
    • 3. 3. Конкуренция ВРМБ и оптического пробоя в аргоне
      • 3. 3. 1. Измерение пороговой мощности ВРМБ в аргоне
      • 3. 3. 2. Экспериментальное исследование конкуренции
  • ВРМБ и пробоя
    • 3. 3. 3. Расчет порога ВРМБ в-условиях конкуренции с оптическим пробоем!
    • 3. 4. Преобразование пространственной структуры световых пучков при ВРМБ-компрессии
    • 3. 5. О работе ВРМБ-усилителя с одномодовой и многомодовой накачками в режиме компрессии импульсов
    • 3. 5. 1. Усиление коротких стоксовых импульсов в поле одномодового сфокусированного пучка накачки
    • 3. 5. 2. Усиление коротких (TQ Тн) птоксовых импульсов в ВРМБ-усилителе с пространсткенно-неоднород-ноы накачкоп. хии
    • 3. 6. Результаты исследования сжатия импульсов при
  • ВРМБ в газах, полученные в третьей главе
  • ПРИЛОХЭШИЕ. Параметрическая генерация субнаносекундных импульсов с шириной спектра 10^ см""1* и ВКР на поляритонах в кристалле иода та лития

Формирование импульсов и преобразование параметров лазерного излучения субнаносекундной длительности при вынужденных рассеяниях (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Для исследований во многих областях физической оптики, фотохимии, физики плазмы и т. д. необходимы источники когерентного излучения с субнаносекундной длительностью импульса, перестраиваемой в широком диапазоне длиной волны и расходимостью, близкой к дифракционному пределу.

Одним из путей создания таких источников является разработка лазеров, генерирующих в заданном спектральном диапазоне, в которых формирование угловой направленности излучения осуществляется резонаторными методами /I/, а длительности импульсас помощью активных или пассивных. световых затворов.

Однако во многих случаях эти задачи могут быть более эффективно решены нелинейно-оптическими методами.

Широкие возможности предоставляет преобразование излучения на квадратичной нелинейности в нецентросимметричных кристаллах — каскадная генерация гармоник и параметрическая генерация /2−6/. Они позволяют не только изменять спектральный состав излучения, но и корректировать его волновой фронт и сокращать длительность импульса /7−10/.

Наряду с вышеуказанными, в настоящее время интенсивно исследуются и находят широкое применение методы преобразования параметров лазерного излучения на основе эффектов вынужденного рассеяния, в частности, вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР) /II/ и вынужденного рассеяния Манделыптама-Бриллюэна (ВРМБ) /12/ в жидких, твёрдых и газообразных средах. Причём использование газов в качестве активной среды таких ВР — преобразователей имеет определённые преимущества, поскольку они обладают высокой оптической прочностью и однородностью, прозрачны в широком спектральном диапазоне, и в большинстве из них не наступает необратимых изменений при взаимодействии с интенсивным лазерным излучением.

Частота излучения, рассеянного при ВКР в различных газах, может отличаться от частоты возбуждающего (накачки) на величину от нескольких десятков до нескольких тысяч см" 1, а его спектр состоять как из одной, так и из нескольких компонент со сдвигом, кратным частоте колебаний или вращений молекул. Поскольку газы прозрачны в широком спектральном диапазоне, а ВКР носит нерезонансный (по частоте накачки) характер, то можно преобразовывать как излучение одной частоты во многих газах, так и излучение различных частот в одном из них.

В настоящее время с помощью ВКР-преобразования перекрыт спектральный диапазон от 0,2 до 20 мкм /13−21/. Если интенсивность накачки достаточно велика, то эффективность преобразования практически не зависит от ширины её спектра и расходимости и может быть близка к 100% /22−25/. Прецезионное изменение частоты монохроматического излучения на величину 0,01 -г 0,2 возможно с помощью вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна.

Важнейшая особенность эффектов вынужденного рассеяния (ВР), как было продемонстрировано в работах /26−29/, состоит в том, что с их помощью оказывается возможным повышать на несколько порядков яркость излучения.

После появления в 1972 году работы /30/ большое внимание стало уделяться исследованиям по коррекции пространственной структуры лазерного излучения с помощью эффекта обращения волнового фронта /ОВФ/ (см. сборник /31/ и библиографию в нём). Использование явления ОВФ, которое может быть реализовано при ВР, позволяет существенно уменьшить расходимость излучения на выходе двухпроходовых лазерных усилителей за счет компенсации неоднородностей активной среды /32−34/ и осуществлять аамонаве-дение на удаленные или малоразмерные мишени, например, в экспериментах по лазерному термоядерному синтезу (ЛТС) /35/.

В силу того, что мощность рассеянного излучения экспоненциально зависит от мощности накачки, его импульс может иметь более крутой передний фронт и более высокий контраст по сравнению с импульсом накачки /36−39/. Это обстоятельство позволяет так же с успехом использовать «бриллюэновские зеркала» в качестве развязки в многокаскадных усилительных системах /40/.

При встречных ВКР и ВРМБ /41−48/ может быть на порядок и более увеличена мощность лазерного импульса за счет сжатия его во времени — компрессии. В последнее время использование компрессии импульсов с помощью ВКР в газах рассматривается как основной способ сокращения от 10−100 до I нсек длительности импульсов, генерируемых эксимерными лазерами с накачкой электронным пучком /49/. Поскольку эти лазеры имеют высокий ^10% КПД, генерируют в ультрафиолетовом диапазоне Дф/, то в сочетании с эффективными устройствами на основе ВР, формирущими импульсы субнаносекундной длительности и повышавшими яркость излучения, они могут стать наиболее перспективными источниками для ЛТС.

Таким образом эффекты ВР позволяют управлять основными параметрами лазерного излучения (частотой, расходимостью, длительностью), что и определяет актуальность дальнейшего исследования как самих процессов ВР, так и разработки на их основе конкретных оптических устройств для формирования угловой направленности, спектрального состава, формы и длительности импульсов.

При взаимодействии лазерного излучения с веществом, в частности с газами, могут быть выполнены условия для одновременного или последовательного во времени возбуждения нескольких разновидностей ВР: ВКР вперед и назад, ВКР и ВРМБ, колебательного и вращательного ВКР и т. д. /50−56/. В силу того, что линейная дисперсия в газах невелика, в них, наряду с ВР, достаточно эффективно происходят четырёхфотонные параметрические взаимодействия (ЧПВ), т. е. взаимодействия двух пар волн, частоты которых удовлетворяют условию: ОО^-Сй^ о05-и)ч /57−61/. Кроме того, с ВР могут конкурировать и другие нелинейные эффекты: оптический пробой, самофокусировка, эффект Штарка и т. п. /62−66/. Конкурирующие процессы ограничивают эффективность ВР-преобразователей и допустимые значения параметров преобразуемого излучения. Они, наряду с нестационарностью процесса рассеяния, приобретают определяющее значение при ВР сфокусированных пучков лазерного излучения длительностью ^ I нсек о субнаносекундных импульсов) с высокой (? 10 вт) мощностью и малой (^ 10″, рад) расходимостью.

Пороги возникновения различных нелинейных процессов и их эффективности по разному зависят от интенсивности, состояния поляризации, формы и длительности импульса накачки, размеров области взаимодействия и макроскопических параметров вещества, в частности, от давления газа. В связи с этим соответствующая оптимизация ВР-преобразователей возможна, причём в ряде случаевпростым изменением геометрии фокусировки.

К моменту постановки данной диссертационной работы (1976г) экспериментальных исследований, посвящённых этим вопросам, было выполнено сравнительно немного, что и определило цель работы:

I) исследование особенностей ВР сфокусированных пучков в нестационарном режиме и в условиях конкуренции с другими.

— 9 налинейно-оптическими эффектами;

2) разработка и оптимизация ВР-преобразователей для формирования пространственных, временных и спектральных характеристик лазерного излучения субнаносекунднои длительности.

Структура диссертации:

Диссертация состоит из введения, трёх глав, приложения и заключения. Б первой главе дан обзор литературы, посвящён-ный обсуждению влияния различных факторов на эффективность ВР-преобразования, расходимость, форму и длительность импульсов рассеянного излучения.

3.6. Результаты исследования сжатия импульсов при ВРМБ в газах, полученные в 3-ей главе.

1. Показано, что с помощью ВРМБ в газах сфокусированных пучков с расходимостью, близкой к дифракционной, возможно преобразование импульсов накачки длительностью 20 нсек, в импульсы сток-сова излучения, длительностью I нсек. При этом эффективность преобразования по энергии 80 $, мощность стоксова импульса на порядок и более превосходит мощность импульса накачки, а расходимость стоксова пучка близка к дифракционной.

2. Установлено, что определяющее, влияние на длительность стоксовых импульсов оказывает геометрия фокусировки. Минимальная длительность стоксовых импульсов реализуется при оптимальной энергии накачки, .слабо зависит от времени затухания гиперзвука и может быть существенно меньше его.

3. В условиях конкуренции ВРМБ и оптического пробоя получена зависимость пороговой мощности ВРМБ от длины фокальной перетяжки. Определены условия, при которых пробой в газах не влияет на параметры стоксова излучения, что позволяет оценить максимальную мощность стоксовых импульсов, реализуемую в режиме сжатия на уровне 10 ГВт. Измерена величина усиления 0 в аргоне: 0? смА&вт] = КГ6, (1,5 ±0,3). Р2 /атм/. *.

4. Показано, что в режиме ВРМБ-компрессии имеет место ОВФ.

— 161 пучков с крупномасштабными фазовыми искажениями типа астигматизма. Для пучков, у которых характерный масштаб неоднородностей существенно меньше радиуса из-за селекции высших гармоник пространственного спектра, ОВФ не происходит.

5. Показана возможность получения высоких >50^ КПД в ВРМБ-усилителе как с пространственно-однородной, так и с пространственно-неоднородной накачками, работащбв/кв режиме компрессии импульса. Во втором случае получено усиление по яркости на два порядка.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Основныерезультаты, полученные в диссертации, состоят в следующем.

1. Показано, что конкуренция четырёхфотонных параметрических взаимодействий приводит к наличию оптимальных условий возбуждения второй стоксовой компоненты ВКР в газах — минимальная пороговая мощность возбуждения BGK достигается при величине нормированной расстройки =0,5.

Установлено, что при ВКР сфокусированных пучков в газах, генерация ВСК может быть подавлена с помощью изменения геометрии фокусировки излучения накачки и дисперсии среды, а эффективности преобразования в осевые первые стоксову и антистоксову компоненты, расходимость которых близка к расходимости накачки, в два — три раза увеличены.

На основе ВКР в-водороде и дейтерии создан источник когерентного излучения трёх основных цветов для голографии с энергиями в синей области спектра 0,1.да, в зеленой и красной областях — I да при длительности импульса 30 нсек.

2. Определены ограничения эффективности преобразования и особенности во временном поведении процесса ВКР в метане импульсов длительностью 0,1−1 нсек, на основе чего предложена и созда на схема последовательного ВКР-преобразователя субнаносекундных импульсов, имеющего КПД по фотонам 70 $, мощность выходного излучения («Д^=1,54 мкм) 500 Мвт при расходимости 0,3 мрад.

3. Показано, что при ВРМБ в газах сфокусированных пучков лазерного излучения с расходимостью, близкой к дифракционной, возможно сжатие-компрессия импульсов от 20 до I нсек. При этом эффективность преобразования по энергии превышает 80 $, мощность излучения повышается на порядок и более, а расходимость стоксо.

— 175 ва пучка близка к дифракционной.

Установлено, что длительность импульса стоксова излучения. определяется в основном геометрией взаимодействия: длиной нелинейной среды и углом фокусировки пучка накачки. Максимальное отношение длительностей импульсов накачки и стоксова излучения равно пороговому инкременту ВРМБ Мп=20-т 30 и может быть получено при оптимальныхугле фокусировки и энергии накачки, величина которых определяется длительностью импульса накачки и параметрами нелинейной среды.

4. Показано, что в режиме ВРМБ-компрессии в сфокусированных пучках происходит ОВФ излучения с фазовыми неоднородностями типа астигматизма. Для пучков, характерный масштаб неоднороднос-тей в которых существенно меньше радиуса огибавдей, ОВФ ^ не происходит из-за селекции высших гармоник пространственного спектра.

Экспериментально продемонстрирована возможность усиления с КПД более 60 $ стоксовых импульсов длительностью на порядок меньший длительности импульса накачки в ВРМБ-усилителе как с одно-мод овой, так и с многомодовой накачками. Во втором случае получено увеличение яркости излучения на два порядка.

5. Проведено экспериментальное исследование и предложен метод расчёта пороговой мощности ВРМБ сфокусированных пучков в газах, в условиях конкуренции с оптическим пробоем. Полученные результаты позволяют определять условия, при которых пробой не влияет на параметры стоксова излучения, и оценивать максимально достижимую мощность стоксовых импульсов, реализуемую в режиме ВРМБ-компрессии в сфокусированных пучках. Измерена величина фактора усиления? в аргоне: ^ /см/Мвт/ = (1,5−0,3)х# /атм/.

6. Показано, что при трёхволновых параметрических процессах в кристалле иодата лития возможна генерация излучения субнано-секундной длительности с шириной спектра более 10^ в диапазоне длин водн 0,62 мкм — 3,5 мкм. Установлено, что ограничения эффективности параметрического преобразования связаны с неколлинеарным ВКР на наклонных поляритонах. Показано, что эффективность ВКР-преобразования достигает 90%, определены пороговые условия возбуждения ВКР и получено двумерное угловое распределение излучения стоксовых компонент.

Предложена и опробована схема параметрического преобразователя, состоящего из трёх, определенным образом расположенных кристаллов Ш, в которой ВКР подавлено, а эффективность преобразования в сигнал параметрической суперлшинесценции увеличена на порядок.

В заключение мне хотелось бы выразить искреннюю признательность В. А. Серебрякову за научное руководство, А. А. Маку за многочисленные обсуждения, постоянную поддержку и внимание к работе, а также моим товарищам: Р. Б. Андрееву, В. А. Горбунову, С. С. Гулидову, В. Н. Крылову, В. Ф. Петрову, В. Р. Старцеву и В. Е. Яшину за сотрудничество на различных этапах подготовки диссертации.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения. М, Наука, 1979.
  2. Franken P., Hill A., Peters С., Weinrech G., Generation of Optical Harmonics. Phys. Rev. Letts. 1961, 7, II8-II9.
  3. Giordmine I.A. Mixing of Light Beams in Crystalls.
  4. Phys. Rev. Letts. 1962, 8, $ 1,19−20.
  5. С.А. «Ковригин А.И., Пискаркас А. С., Хохлов Р.В.0 генерировании ультрафиолетового излучения путём каскадного преобразования частоты. Письма в КЭТФ, 1965,5^ 5, 223−227.
  6. Ахманов С, А., Хохлов Р. В. Перестраиваемый параметрический генератор света на кристалле КДП. Письма в ЖЭ1Ф, 1966,3,№ 9, 372−376.
  7. Giordmine I.A., Miller R.S. Optical Parametric Oscillation in the Visible Spectrum.Appl.Phys.Letts.1966,9,№ 8,298−300.
  8. Avizonis P.V., Hopf P.A., Bomberger W.D., Jacobs S.F., Tomita A., Womack K.H. Optical Phase Conduction in Lithium Formale Crystal. Appl. Phys. Letts. 1977,3I, J!> 7,435−437.
  9. C.H., Подоба Я. Г., Ананьев Ю. А., Волосов В. Д., Горланов А. В. Об одной возможности компенсации оптическихнеоднородностей в лазерных устройствах. Пискш в КТЭФ, 1979, 5, В I, 29−31
  10. А.П., Сухорукова А. К. О создании в кристаллах нелинейной дисперсии и использовании её для компрессии импульсов.•
  11. Тезисы докладов Ш-ей Всесоюзной конференции «Оптика лазеров».1. Ленинград, 1981, с. 205,
  12. Woodbery Е. J., Ng W. К. Ryby Laser Operation in Near I.E.
  13. Proc. I. R. E., 1962, 50, 2367−2369
  14. Chiao R.J., Towner C.H., Stoicheff B.P. Stimulated Brillo-win Scattering and Coherent Generation of Intensic Hiper-sonic Waves. Phys. Rev. Letts., 1964, 12, J? 21,592−595.
  15. Грасюк A.3., Лосев Л. Л., Смирнов В. Г. Комбинационные лазеры -новый класс источников мощного когерентного излучения. Препринт ФИАН, 1980,№ 173.
  16. Loree I.R. Sze R.C., Barker D.L. Efficient Raman Shifting of ArF and KrF Wavelengths.
  17. Appl. Phys. Letts., 1977,2, № 1,37−39
  18. B.B., Грасюк A.3., Зубарев И. Г., Котов А. В., Смирнов В. Г. Многоимпульсный комбинационный лазер инфракрасного диапазона. Квантовая электроника, 1974, I, J? 10, 2I85−2I9I.
  19. А.З., Карев Ю. И., Лосев Л. Л., Смирнов В. Г. Комбинационный лазер перестраиваемый в диапазоне 1,89 мкм, 3,39 мкм, и 16 мкм. Письма в Ю, 1978,4,№ 20.
  20. Н.В., Наумкин Н. И. Генерация комбинационного излучения в случае длинной ВКР-активной среды. Квантовая электроника. 1976,3, № 12,2612−2614.
  21. Berry М., Prey R., Pradere 3?. Multimegawatt Tunable Infrared Sourse up to 7,7 10~^m. Rev. Sci. Instrund977,48,№ 7,733−639.
  22. Kacheri Т., Clere Ы., Rigny P. Coherent Light Sourse Widl$ •Tunable down to 16 by Stimulated Raman Scattering.
  23. Opt. Communs., 1977,21,3,387−391.-17 920. Brosman S.I., Fleming R.K., Herbst R.L., Byer R.L. Tunable Infrared. Generation by Coherent Raman Mixingin Hg.
  24. Appl. Phys. Letts., 1977,30, № 7,330−332.
  25. А.З., Зубарев И. Г., Суязов Н. В. Влияние ширины линии возбуздавдего излучения на усиление при вынужденном рассеянии света. Письма в ЖЭТФ, 1972, 16, № 4,237−240.
  26. И.Г., Миронов A.B., Михайлов С. И. Влияние немонохроматичности накачки на усиление монохроматического стоксова сигнала. Письма в ЖЭТФ, 1976,23,№ 12,697−700.
  27. Г. П., Дьяков Ю. И., Зубарев И. Г., Миронов А. Б., Михайлов С. И. Усиление при ВКР немонохроматической накачки. ЖЭТФ, 73, гё 3,822−829
  28. И.Г., Миронов А. Б., Михайлов С. И. Влияние пространственной и временной некогерентности накачки на усиление сток-сова сигнала. Квантовая электроника. 1977,4Д 5,1155−1157.
  29. Avizonis P.V., Guenter А.Н., Wiggins Т.A., Wick R.V., Rank D.H. Peformance of Vibrational Hg-stokes Oscillator.
  30. Appl. Phys. Letts., 1966, ,№ 8,309−311.
  31. А.З., Ефимков В. Ф., Зубарев И. Г., Мишин В. И., Смирнов В. Г. Лазер на комбинационном рассеянии в жидком азоте. Письма в ЖЭТФ, 1968,8, № 9, 474−478.
  32. А.З., Зубарев И. Г., Мишин В.И, Смирнов В. Г. Динамика генерации и усиления света на вынужденном комбинационном рассеянии. В сб. Квантовая электроника под ред.Н. Г. Басова. 1973, J& 5, 27−35.
  33. В.И., Поповичёв.ВД"Рарульский В.В., Файзуллов Ф. С., Влияние насыщения на усиление света при вынужденном рассеянии Мадцельштама-Бриллюена. ЖЭТ$, 1973,64,# 6,2028−2032
  34. .Я., Поповичев В, И., Рагульский В. В., Файзуллов Ф. С. О связи между волновыми фронтами отражённого и возбуждапцего света при ВРМБ. Письма в КЭТФ, 197215,^ 3,160−164
  35. Обращение волнового фронта оптического излучения в нелинейных средах. Горький, изд. ИПФ АН СССР, 1979.
  36. Ю.Г., Поповичев Ю. И., РагульскийГ’В.В., Файзуллов Ф. С. Компенсация искажений в усиливающей среде с помощью бриллюэ-новского зеркала. Письма в КЭТФ, I972, I6,JS 11,617−621.
  37. И.Г. Обращение волнового фронта излучения в мощных лазерныхсистемах ВРМБ-зеркалом. В сб. Обращение волнового фронта излучения в нелинейных средах. Горький, изд. ИПФ АН СССР, 1979, 92−116.
  38. Ю.В., Кормер С. Б., Куликов С. М., Муругов В. Н., Певный С. Н., Рядов A.B., Сухарев С. А. Динамическая компенсация неоднородностей йодного лазера, ЗШ, I98If5I,№ 7,1764−1765.
  39. Ю.И. Самонастраивающаяся система лазер-мишень для лазерного термоядерного синтеза. Квантовая электроника, 1978, 5, Я 3, 625−631.
  40. И.К., Степанова Т. Б., Хазов Л. Д. Оптический генератор вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюена. Оптика и спектроскопия, 1970,29,№ 5, 970−974.
  41. С.Б., Кочемасов Г. Г. Куликов С.М., Николаев В. Д., Николаев Вик.Д.рухарев С. А. Применение ВРМБ для обострения импульсов и межкаскадной развязки в экспериментах по ЛИС, Ж®-, 1980,50,$ 6,1319−1321.
  42. С.Б., Куликов С. М., Николаев В. Д., Сеник А. Д., Сухарев С. А. Исследование возможности применения ВРМБ ддяповышения контраста лазерного излучения. Письма в ЖТФ, 1979,5, Ш 4,213−216.
  43. В. М. Илюхин А.А., Маслёнкин В. А., Шелоболин А. В., Контраст излучения неодимового лазера с использованием обращения волнового фронта при ВРМБ. Квантовая электроника, 1982,9,В 3,537−541.
  44. А.А., Любимов В. В., Носова Л. В., Орлова И. Б., Телескопический усилитель слабого сигнала с ВРМБ-зеркалом, Квантовая электроника, 1379,6,$ 10,2269−2271.
  45. Haier М., Kaiser V/., Giordmine Т.A. Intense Light Bursts in the Stimulated Raman Effect. Phys. Rev. Letts., 1966,17,$ 3,1275−1277
  46. Maierbl., Kaiser W., Giordmine T.A. Backward Stimulated Raman Scattering. Phys. Rev., 1969,177,$ 2,580−599
  47. Culver W.H., Vanderslice I.F., Townsend V. V7. Controlled Generation of Intense Light Pulses in Reverse-Pumped Raman Lasers. Appl. Phys. Letts., 1968,12,№ 4,189−190
  48. Johnson R.V., Marburger Т.Н., Relaxation Oscillations in Stimulated Raman Scattering.
  49. Phys. Rev., I97I, A4,$ 3,1175−1182
  50. Kachen G.I., Zowdermilk W.H. Relaxation Oscillations in Stimulated Raman Scattering. Phys. Rev. 1977, M6,$ 4,1657−1664
  51. Iviyrray I.R., Goldhar Т., Eimerl D., Szoke A. Large Signal Gain and Intensity Enhancement in Backward Raman Amplifier.
  52. Appl. Phys. Letts., 1978,330, 399−402.
  53. Hon D.T., Pulse Compression by Stimulated Brillov/in Scattering. Optics. Letts., 1980,5,$ 12,516−518.
  54. С.Б., Петров В. Ф., Старцев В. Р. Наблюдение квази-солитонного взаимодействия при ВРМБ. Письма в ЖТФ, 1981,7, $ 7,433−435.
  55. MURRAY I.R., Goldhar Т., Eimerl D., Szoke A. Lardge Signalw
  56. Gain and Intensity Enhancement in Bactf&rd Raman Amplifier.
  57. Appi. Phys. Letts., 1979, OM5. J6 5,342−368
  58. Mink K.R., Hagenloker E.E., Rado W.R. Simultaneons Occurens and Competition Between Stimulated Optical Scattering Processes in Gases, Journal of Appl.Phys., 1967,38,$ 5,2254−2260
  59. Hagenlocer E.E., Mink R.W., Rado W.G. Effects of Phonon Lifetime on Stimulated, Optical Scattering in Gases. Phys. Rev., 1967,154,№ 2,226−233
  60. B.C., Макаров А. И., Таланов В. И. ВКР на вращательных и колебательных переходах в газообразном азоте. Квантовая электроника, 1978,5, 4, 823−829.
  61. B.C., Макаров А. И., Потемкин А. К. Экспериментальное исследование ВРМБ в диапазоне давлений 1−4 атм. Квантовая электроника, 1979, 6,№ 12,1650−1651.
  62. B.C., Бетин А. А., Гапонов В. А., Макаров А. И., Пасманик Г. А., Таланов В. И. Эффекты вынужденного рассеяния и самовоздействия в газах и влияние их на распространение оптического излучения. Изв. Вузов, Радиофизика, 1978,21,$ 8, с.1077−1106.
  63. Mink R.W., Terhun R.W., Rado W.P. Laser Stimulated Raman Effect and Resonant Pour-Photon Interactions in Gases.
  64. Appl. Phys. Letts., 1963,3,J? 10,181−184−18 358. Garmire E., Pandarese F., Townes C.H. Coherently Driven Molecular Vibrations and Light Modulation.
  65. Phys. Rev. Letts., 1963JJt№ 4,160−163
  66. H., Нелинейная оптика. M, Мир, 1966
  67. С.А., Хохлов Р. В. Проблемы нелинейной оптики. Изд. ВИНИТИ, Москва, 1964
  68. B.C., Каплан А. Е.,. Хронопуло Ю. Г., Якубович Е.И., Резонансные взаимодействия света с веществом. М., Наука, 1977
  69. Ю.А., Таранухин В. Д. Об оптическом эффекте Штарка при ВКР в газах. Квантовая электроника. 1974,1, te 7,1500−1506
  70. М.И., Зельдович Б. Я., ¿-Мельников H.A., Пилипецкий Н. Ф., Рейзер Ю. П., Сударкин А. Н., Шкунов В. В. Эволюция изменения рефракционных свойств газа, вызванных вынужденным комбинационным рассеянием света, ЖЭТФ*, 1970, 73, В 5, 833−841.
  71. А.Д., Соколовская А. И., Сущинский М. М. ВКР и самофокусировка в жидком азоте. ЖЭТФ, 1970,59,№ 5,1556−1561.
  72. Н.В., Наумкин Н. И. Оптическая анизотропия при ВКР в газах. Квантовая электроника, 1980, 7^ te 4, 905−908.
  73. A.A., Пасманик Г. А. О нелинейных эффектах при ВКР, связанных с нагревом среды оптическими фононами. Изв. Вузов, Радиофизика.
  74. Kaiser W., Maier M. Stimulated Rayleigh Brillowin and Raman Spectroscopy. laser Handbook} The Netherland ITort-Holand, 1972, vol2.
  75. .А., Ахманов С.A., Хохлов P.B. Усиление когерентного излучения с использованием эффекта вынужденного комбинацион ного рассеяния. Письма в ЖЭ1Ф, 1965,1, Je 4,4−9.
  76. Journ. of Appl. Phys., 1966,378,2945−2955
  77. А.З. Генерация и усиление света на основе вынужденного рассеяния. Труды ФШН, 76,75−116.
  78. А.З., Ефимков В. Ф., Зубарев И.Г."Котов А.В."Смирнов В.Г., Активные среды, конструкции и схемы мощных комбинационных лазеров. Труды ФИАН, 1977,95,116−146.
  79. В.В. Лазеры на вынужденном рассе^йии Мандельштама-Бриллюэна. Труды ФИАН, 1976,85,3−48.
  80. А.И. «Морозова Е.А., Кудрявцева А. Д., Сущинский М. М. Отступления углового распределения ВКР от условий фазового синхронизма в веществах с малыми постоянными Керра, Квантовая электроника, 1973,$ 4/6/, c.76−80
  81. А.А., Пасманик Г. А. 0 вынужденном рассеянии сфокусированных пучков света. В сб. Квантовая электроника под ред. Н. Г. Басова, 1973, J§ 4/6/, 60−68.
  82. А.А., Пасманик Г. А., Пискунова Л. В. Вынужденное рассе -яние световых пучков в режиме насыщения. Квантовая электроника, 1975,11,2403−2411.
  83. Грасюк А. З. Комбинационные лазеры. Квантовая электроника, 1974, I, № 3,485−509.
  84. Н.Ф., Беспалов В. И., Киселёв A.M., Пасманик Г. А. Экспериментальное исследование пространственной структуры первой стоксовой компоненты ВКР. Квантовая электроника, 1.78,6,№ 5,996−1003.
  85. Lowdermilk W.K., Kachen С.Т. Spatial and Temporal Intensity-Distribution of the Stimulated Raman Emission.
  86. Journ. of Appl. Phys., 1979,50,$ 6,3871−3878.
  87. A.A., Пасманик Г. А. О пространственной структуре стоксова излучения при обратном ВРМБ световых пучков. Квантовая электроника, I976,3,№ 10,2215−2220.
  88. А.Н., Прохоров К. А., Сущинский М. М. Исследование углового распределения первой стоксовой компоненты ВКР, ЗСТ?, 1972,62,гё 3,872−878.
  89. В.Г. К теории «бриллюэнобского зеркала». ЖТФД976, 46,№ 10,2168−2174.
  90. И.М., Галушкин М. Г., Земсков Е. М., Мандросов В.И.
  91. О комплексном сопряжении полей при ВРМБ. Квантовая электроника, 1976,3,№ 11,2467−2470.
  92. Г. Г., Николаев В. Д. О воспроизведении в процессе ВРМБ пространственных распределений апплитуды и фазы накачки. Квантовая электроника, 1977,4,№ 1,115−121.
  93. .Я., Шкунов В. В. О границах существования эффекта обращения волнового фронта. Квантовая электроника, 1978,5,Jß- 1,36−43.
  94. В.И., Бетин A.A., Пасманик Г. А. Воспроизведение волны накачки в излучении вынужденного рассеяния. Изв. Вузов, Радиофизика, 1978,21, 7,961−980.
  95. Ефимков В. Ф, Зубарев И. Г., Котов A.B., Миронов A.B., Михайлов С. И. Об инкрементах усиления стоксовых полей при вынужденном рассеянии света пространственно-неоднородного излучения. Квантовая электроника, I981,8,№ 4,891−893.
  96. В.И., Бетин A.A., Пасманик Г. А. Экспериментальное исследование порога ВР многомодовых световых пучков и степени воспроизведения накачки в рассеянном излучении. Изв. Вузов, Радиофизика, 1977,20,JS 5, 791−794.
  97. ЗелЪович Б.Я., Шкунов В. В. Влияние пространственной интерференции на усиление при вынужденном рассеянии света. Квантовая электроника, 1977,4, № 11,2353−2359.- ffi?
  98. Н.Г., Ефимков В. Ф., Зубарев И. Г., Котов A.B., Миронов А. Б., Михайлов С. И., Смирнов М. Г. Влияние некоторых параметров излучения на обращение волнового фронта накачки в «бриллгоэновском зеркале». Квантовая электроника, 1979,6,4,765−768.
  99. .Я., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта в вынужденном рассеянии при пространственно-неоднородном состоянии поляризации накачки, ЖЭТФ, 1978,75,J& 2,428−435.
  100. В.Н., Зельдович Б. Я., Крашенинников В.Н. .Мельников H.A., Пилипецкий Н. Ф., Рагульский В. В. Вынужденное рассеяние деполяризованного излучения. ДАН СССР, 1978,241, J& 6,1322−1325.
  101. Н.Г., Ефимков В. Ф., Зубарев И. Г. Дотов A.B., Михайлов С.И.
  102. М.Г. Обращение волнового фронта при ВРМБ деполяризованной ¦ накачки. Письма в ЖШ, 1978,28, & 4,215−219.
  103. Н.Г., Зубарев И. Г., Котов A.B., Михайлов С. И., Смирнов Н. Г. Обращение волнового фронта при беспороговом отражении от бриллюэновского зеркала. Квантовая электроника, 1979, 9, 394−399.
  104. В.В. Обращение волнового фронта слабых пучков при вынужденном рассеянии света. Письма в ЖФ£, 1979,5,J& 4, 251−254.
  105. .И., Ивакин Е. В., Рубанов A.C. О регистрации плоских и объемных динамических голограмм в просветлягацихся веществах. ДАН СССР, 1971, 196, }? 3, 567−569.
  106. Н.Ф., Беспалов В. И., Киселёв A.M., Матвеев А. З., Пасманик Г. А. Обращение волнового фронта слабых оптическихсигналов с большим коэффициентом отражения. Письма в ЖЭТ£, 1980, 32 Jb 11,639−642.
  107. Г. А. Комбинационное. взаимодействие в поле некогерентных пучков накачки. Изв. Вузов, «Радиофизика», 1974,17,№ 7, 970−980.
  108. В.Г., Теория преобразования световых полейамплитудными трёхмерными голограммами, зарегистрированными в усиливапцей среде. Оптика и спектроскопия, 1977,42,$ 4, 693−699.
  109. Н.Г., Грасюк А. З., Карев Ю. И., Лосев Л. Л., Смирнов В.Г.
  110. Водородный комбинационный лазер для эффеетивного суммирования наносекундных световых импульсов. Квантовая электроника, 1979,6,$ 6,1329−1332.
  111. A.A., Пасманик Г. А. Сохранение пространственной когерентности стоксовых пучков при их усилении в поле много-модовой накачки. Письма в ЖЭТФ, 1976, 23,$ 10,577−580.
  112. И.Г., Миронов A.B., Михайлов С. И. Влияние пространственной и временной некогерентности накачки на усиление сток-сова сигнала. Квантовая электроника, 1977,4,$ 5,1155−1157.
  113. Королёв В, А., Вохник О. М., Одинцов В. И. Усиление первой стоксовой компоненты ВКР в поле накачки с широким угловым спектром. Оптика и спектроскопия, 1979,45,$ 6,1141−1152.
  114. С.А., Драбович К. Н., Сухоруков А.П., Чиркин A.C.
  115. О вынужденном комбинационном рассеянии в поле сверхкоротких световых импульсов. ЖЭТФ, 1970,59,$ 2,485−499.
  116. С.А., Драбович К. Н., Сухоруков А. П., Щеднева А. К. Комбинированные эффекты молекулярной релаксации и дисперсии среды при вынужденном комбинационном рассеянии сверхкоротких световых импульсов. ЖЭТФ, 1972,62,$ 2,525−540.
  117. В.И., Пасманик Г. А. Обратное вынужденное Мандель-штам-бриллюэновское и вынужденное энтропийное рассеяние импульсов света. ЖЭТФ, 1970,58,$ 1,309−323.
  118. Phys. Rev., 1970,2,1,60−71
  119. Kroll N.M. Excitation of Photoelastic Waves by Means of Pho-toelastic Coupling of High Intensity Waves.
  120. Journ. of Appl. Phys., 1965,36, J? 1,34−43
  121. Daree K. Transient. Effects in Stimulated Light Scattering.
  122. Optical and Quantum. Electron., 1975,7,263−279
  123. Akhmanov S.A., ChirkinA.S., Drabovich K.N., Kovrigin A.T., Khokhiov R.V., Sukhorukov A.P. Nonstationary Nonlinear Optical Effects and Ultrashort Light Pulse Formation.
  124. Н.Г., Ефимков В. Ф., Зубарев И. Г., Котов A.B., Михайлов С. И. Управление характеристиками обращающих зеркал в режиме усиления. Квантовая электроника, 1981,8tJfe 10,21 912 195.
  125. В.И., Серебряков В. А., Яшин В. Е. Экспериментальное исследование двухпроходового лазерного усилителя на неодимовом стекле с четвертьволновой развязкой и ВРМБ-зеркалом. ЖТ?, 1982,52,й 7,1356−1361.
  126. Крыжановский В.И."Серебряков В.А., Яшин В. Е. Обращение волнового фронта нано- и субнаносекундных импульсов при ВРМБ. Квантовая электроника, 1982 fJ3, Jfc 8,1695−1697.
  127. В.И. «Серебряков В.А., Яшин В. Е. Отражение профилированного во времени импульса неодимового лазера от ВРМБ-зеркала. Письма в ?, I98I, 7, te 1,57−61.
  128. Ю.В., Комаревский В. А., Кормер С. Б., Кочемасов Г. Г., Куликов С. М., Муругов В. М., Николаев В. Д., Сухарев С. Д. Экспериментальное исследование возможностей применения явления обращения волнового фронта при ВРМБ. НЭТ£, 1979,76,}£ 3, 908−923.
  129. С.Ф., Пискунова JI.B., Сущик М. М., Фрейдман Г. И. Формирование и усиление квазисолитонных импульсов при встречных вынужденных рассеяниях. Квантовая электроника, 1978, 5,1. Ш 5,1005−1012.
  130. В.А., Паперный С. Б., Петров В. Ф., Старцев В. Р. Временное сжатие импульсов при ВРМБ. Тезисы докладов 3-й Всесоюзной конференции» Оптика лаз еров',' Ленинград, игзд. ГОИ, 1981,208−209,Квантовая электроника, 1983,10,I386-Ï-395.
  131. С.Б., Петров В. Ф., Старцев В.Р. Пространственные характеристики квазисолитонных импульсов, формируемых при
  132. ВРМБ в газах. Изв. АН СССР, серия «Физическая», 1982,46,te 8, I594−1599.
  133. С.Б., Петров В. Ф., Старцев В.Р.'Беспороговая ВРМБ-кошрессия импульсов света. Тезисы докладов XI Всесоюзной конференции по КиНО, Ереван, 1982, часть I, 158−159.
  134. B.C., Макаров А. И., Потёмкин К. А. Экспериментальное исследование вынужденного молекулярного рассеяния в азотев диапазоне давлений 1−4 атм. Квантовая электроника, 1979, ' 6, iJa 12,2650−2651.
  135. Д.В., Механизм сокращения длительности импульса света вынужденного рассеяния Манделыпьама-Бриллюэна и генерация мощных наносекундных импульсов. ЕЭТФ, 1973,64,$ 6−1986−1990.
  136. Dicke H.H. The Effect of Collisions upon The Doppler width of Spectral Lines. Phys. Rev., 1953, vol.89,№ 2,0.472−473.
  137. Lalemand P., Simova P., Brett G., Pressure Involved Line-Shifi and Collisional Harrowing in Hidrogen Determined by Stimulated Raman Emission.
  138. Phys. Kev. Letts., 1966,17,гё 25,1239−1241.
  139. Ю.А., Хохлов P.B., Теория ВКР на вращательных переходах. ЖЭТФ, 1973,64,.£ 4,1216−1225.
  140. Карев Ю. И, Лосев Л. Л., Смирнов- В. Г. Измерение коэффициента усиления ВКР излучения неодимового лазера на вращательных уровнях в газообразном водороде. Квантовая электроника, 1979, 6, JS 10,2274−2277.
  141. А.З., Карев Ю. И., Лосев Л. Л., Смирнов В. Г. Водородный комбинационный генератор на вращательных переходах с продольной неаксиальной накачкой излучениемш -лазера. Квантовая электроника, 1980,7 12,2637−2639.
  142. А.З., Карев Ю. И., Лосев Л.Л. .Смирнов В. Г. Регенеративный комбинационный усилитель на вращательных переходах в ортоводороде. 1981,8,В 8,1715−1720.
  143. М.В., Сидорович В. Г., Шляпошникова Н.С.
  144. О качестве обращения волнового фронта при ВРМБ. Оптика и :-Спектроскопия0,1983,54,$ 4,663−667.
  145. С.Б., Кочемасов Г. Г., Куликов С. М., Николаев В. Д., Сухарев С. А. Применение нелинейных процессов для формирования субнаносекундных высококонтрастных лазерных импульсов. ЖЭ1Ф, 1982, гё 4,1079−1081.
  146. Ю.П., Лазерная искра и распространение разрядов. М., Наук?, 1970.
  147. В.Н., Введение в теорию вынужденного комбинационного рассеяния. М."Наука, 1968.
  148. Т.М., Сарычев М. Е. Угловые распределения вынужденного комбинационного рассеяния света. Труды ФИАН, 1977,99, 157−174.
  149. B.C., Макаров А. И., Таланов В. И. Взаимодействие стоксовых и антистоксовых компонент ВКР в ограниченных пучках накачки. Тезисы докладов IX Всесоюзной конференции по КИНО. Ленинград, 1978, часть 2, с. 199.
  150. B.C.Макаров А. И., Таланов В. И. Модовая структура излучения ВКР при стационарном и нестационарном возбужденияхв сфокусированных пучках накачки в средах со слабой дисперсией.
  151. Тезисы докладов X Всесоюзной конференции по КиНО. Киев, 1980, часть 2, с.179−180.
  152. B.C., Венкин Г. В., Протасов В. П., Фишер П. С., Хро-нопуло Ю.Г., Шаллев М. Ф. Влияние захвата фаз на динамику антистоксовой компоненты ВКР. ЖЭТФ, 1976,70Д> 3,829−839.
  153. B.C., Венкин Г. В., Кулюк Я. Л., Малеев Д. И., Хроно-пуло Ю.Г., Шаляев М. Ф. Роль параметрического и комбинационного': процессов при генерации второй стоксовой компоненты
  154. ВКР. Квантовая электроника, 1977,4,В 7,1537−1546.
  155. Зубарев И.Г."Михайлов С. И. Влияние параметрических эффектов на процесс вынужденного рассеяния немонохроматического излучения. Квантовая электроника, 1978,5,JE 11,2383−2395.
  156. К.А., Сущинский М. М. Антистоксово излучение ВКР, распространяющееся по оси возбужденного света. Краткие сообщения по физике, 1970,$ 5, с.48−54.
  157. В.А., Крайский A.B., Сущинский М. М., Федянина М. И., Шувалов И. К. Влияние пространственных и временных факторов на энергетические характеристики ВКР. ЖЭТФ, 1970,59,$ 5 /II/, с. I466−1474.
  158. Г. В., Кулюк Л. Л., Малеев А. И. Исследование ВКР в газах при возбужденном импульсами 4-й гармоники неодимово-го лазера. Квантовая электроника, 1975,2,№ 4,2475−2479.
  159. В.А., Мустаев К. Ш., Паперный С. Б., Серебряков В. А. О влиянии дисперсии на процесс генерации второй стоксовой компоненты ВКР в газах. Письма в ЖТФ, 1979,5,№ 20,1244−1247.
  160. Р.Б., Горбунов В. А. «Гулидов С.С. «Паперный С. Б., Серебряков В. А. Исследование параметрических процессов генерации высших компонент ВКР в водороде. Оптика и спектроскопия, 1981,51,JE 4,648−655.
  161. Р.Б., Горбунов В.А., 1Улидов С.С. «Паперный С. Б., Серебряков В. А. О роли параметрических эффектов при генерации высших компонент ВКР в газах. Квантовая электроника, 1982,9,te 1,56−60
  162. С.Б., Петров В. Ф., Серебряков В.А."Старцев В. Р. Эффективный ВКР-пр е о бра з ова т ель субнаносекундных импульсов света. Квантовая электроника, 1982,9,№ 5,924−929.
  163. Мак A.A., Мустаев К. Ш., Паперный С. Б., Серебряков В. А., Яшин В. Е. Изменение пространственных характеристик стоксо-ва излучения при его усилении в поле пространственно-некогерентной накачки ВКР усилителя. Письма в 2Ш, 1978,4,.£ 21,1.92−1296.
  164. С.К., Петров В. Ф., Старцев В. Р. Высокостабильная лазерная система с регулируемой длительностью импульса от 100 псек до 10 нсек. Изв. АН СССР, серия «Физическая», 1981,45, J& 2,408−410.
  165. М., Вольф Е. Основы оптики. М., Наука, 1970.
  166. A.B., Калинина A.A., Любимов В. В., Орлова И. Б., Петров В. Ф. Исследование возможности создания телескопических усилителей с большим коэффициентом усиления. Журнал прикладной спектроскопии, I972,17,№ 4,63−68.
  167. Орлова НдД., Платонова Л. А. Об аномальном поведении контура
  168. СН^ при изменении плотности газа. Письма в ЖЭТФ, 1980,31, !Ь 1,10−13.
  169. С.Б., Петров В. Ф., Старцев В. Р. Формирование квази-солитонных импульсов при ВРМБ в газах. Труды УП Вавиловской конференции по нелинейной оптике. Новосибирск, 1981, часть I, с.222−225.
  170. С.Б., Петров В.Ф."Серебряков В.А."Старцев В. Р. Конкуренция ВРМБ и оптического пробоя в аргоне. Квантовая электроника, 1983,10,№ 3, 502−509
  171. В.Б., Неравновесный высокочастотный разряд в полях электромагнитных волн. В сб. Нелинейные волны, М., Наука, 1981, с.87−96.
  172. В.Б. Электродинамические механизмы ограничения электронной концентрации в лазерной искре, ЖЭТФ, 1980, 78, В 3,952−956.
  173. А. Теория систем и преобразований в оптике. М., Мир, 1971.
  174. В.Н., Паперный C.B. Параметрическая генерация субна-носекундных импульсов с шириной спектра 13, 300 см"1. ЖТФ, 1980,50,№ 3,442−444.
  175. Р., Дикчюс Г., Кабелка В., Пискаркас А., С. табнис А., Ясевичуте Я. Параметрическое возбуждение света в пикосекундном диапазоне. Квантовая электроника, 1977,4, № II, 2379−2395.
  176. Г. П., Дьяков Ю. Е., Першин С. М., Холодных А. И. Конкуренция ВКР и параметрического процесса в резонаторе параметрического генератора на кристалле Liio^ . Квантовая электроника, 1977,4, te 5,1215−1226.
  177. П.Г., Матвеец Ю. А., Никогосян Д. Ы., Шарков A.B., Гордеев Е. М., Фанченко С. Д. Генерация перестраиваемых по частоте одиночных ультракоротких импульсов света в кристалле Liio^ . Квантовая электроника, 1977,4,JS I, 21−213.
  178. Р., Кабелка В., Пискаркас А., Смильгявичус В., Параметрическое возбуждение плавно перестраиваемых по частоте пикосекундных импульсов в видимом диапазоне. Квантовая электроника, 1978,5,$ 3,679−682.
  179. Otaguro W.S., Wiener-Anea Е., Arguello S.A., Porto S.P.S. Phonons, Polaritons and Oblique Phonons in LilO^ Raman Scattering and Infrared Reflection. Phys. Rev., 1971, vol4 H 12, p.4542−4551.
  180. Ю.Н., Комбинационное рассеяние света на поляри-тонах, УФЫ, 1978,126,& 2,185−232.
  181. A.A., Петряков В. Н., Фрейдман Г. И. Вынужденное рассеяние света на наклонных поляритонах в кристалле Квантовая электроника, 1981,8,$ 1,51−56.
  182. A.C., Петросян К. Б., Порхсрарян K.M. Неколлинеарное ВКР в Liicu в поле пикосекундной накачки. Тезисы3докладов XI Всесоюзной конференции по КиНО, Ереван, 1982, Часть 2, с.520−521.
  183. И.А., Беспалов В. И., Киселев A.M. Миллер A.M. Особенности разрушения водорастворимых нелинейных кристаллов лазерными импульсами. Квантовая электроника, 1978, 5,8, I838−1841.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!