Особенности процессов переноса на межфазных поверхностях пар-жидкость

ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Содержание

Условные обозначения

Особенности процессов переноса на межфазных поверхностях пар-жидкость (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Актуальность проблемы.7.

Цель работы.10.

Научная новизна.10 Ф.

Положения, выносимые на защиту.12.

Практическая ценность.12.

Достоверность полученных результатов.13 ф Апробация работы.13.

Публикации.13.

Структура и объем работы.14.

1. Обзор современного состояния рассматриваемых проблем.15.

1.1. Классификация задач тепломассопереноса на основе известного ((^ экспериментального материала.16.

1.1.1. Направления потоков тепла и массы совпадают.16.

1.1.2. Противоток потоков тепла и массы.20.

1.1.3. Смешанные задачи.26.

Ф 1.2. Исследования динамики межфазной поверхности.28.

1.3. Выводы по 1-ой главе.31.

2. Эволюция паровой пленки.34.

1 2.1. Постановка задачи и математическое описание.36.

2.1.1. Система уравнений.3 8.

Щ 2.1.2. Система уравнений с учетом неравновесных эффектов.40.

2.2. Результаты расчета.41.

1 2.3. Сравнение с экспериментальными данными.49.

2.4. Выводы по 2-ой главе.53.

Ф 3. Определение формы межфазной поверхности в сильнонеравновесных условиях.55.

3.1. Плавание капли воды в жидком азоте.57.

3.1.1. Математическое описание.59.

3.1.2. Результаты расчета.63.

3.2. Пленочное кипение воды на полусферическом нагревателе.71.

3.2.1. Математическое описание.73.

3.2.2. Результаты расчета.75.

3.3. Выводы по 3-ей главе.80.

4. Движение сверхтекучего гелия в пористом теле при невесомости.82.

4.1. Постановка задачи.83.

4.2. Математическая модель.85.

4.2.1. Система уравнений.86.

4.2.2. Тепломассоперенос в пористой структуре.88.

4.3. Результаты расчета.97.

4.3.1. Прямые радиальные каналы.98.

4.3.2. Параметрическое исследование.103.

4.3.3. Пористые среды сложной конфигурации.110 Ц

4.3.4. Сравнение процессов на Земле и в условиях невесомости.112.

4.4. Границы применимости.114.

4.5. Сравнение с экспериментальными данными.116.

4.6. Выводы по 4-ой главе.119.

Заключение

121.

Содержание диссертации опубликовано в следующих работах.123.

Список литературы

125.

УСЛОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ, а — удельная поверхность, 1/мВ — производная радиальной координатыЪ — коэффициент аккомодацииd- диаметр, м;

— эффективное сечение столкновения, м2- f (T) — постоянная Гортера-Меллинка, К-м /Вт — g-ускорение свободного падения, м/с — h — глубина погружения, мj — массовый поток с межфазной поверхности, кг/(м2-с) — if — кривизна поверхности, 1/мк — коэффициент проницаемости,;

L — теплота парообразования, Дж/кг- - толщина оболочки, м;

Ммасса молекулы, кгт — пористость;

Nu — число Нуссельта;

Р — давление, Па;

Рг — число Прандтляq — удельный тепловой поток, Вт/м ;

Rt — радиус, м;

R — газовая постоянная, Дж/(кг-К) — Re — число Рейнольдсаг — радиальная координата, мS — энтропия, Дж/(кг-К) — s — длина дуги кривой, мТ- температура, КV- скорость, м/сz — вертикальная координата, м. у — доля теплового потока на испарение;

8 — толщина пленки, м;

С, — производная вертикальной координатыг) — вязкость, Па-с;

X — теплопроводность, Вт/м-К;

•у р — плотность, кг/м — а — поверхностное натяжение, Н/мт — время, сф-угол, рад;

Индексы: — относится к жидкости- '' - относится к паруоо — условия на удалении от межфазной поверхности;

0 — относится к внутренней поверхности пористого тела.

1 — относится к межфазной поверхности;

2 — параметры на следующем шаге интегрированияb — относится к внешним (заданным) условиямсг — критические параметрыi — возмущающее воздействие. п — нормальное движений сверхтекучей жидкости. s — параметры линии насыщенияw — относится к нагревателювх — относится к входному сечению;

X — точка сверхтекучего перехода;

Остальные обозначения приведены в тексте.

В настоящее время особое внимание исследователей привлекают сильнонеравновесные процессы, характеризующиеся большими тепловыми потоками и, как следствие, высокими разностями температур. При этом температура источника теплоты может в несколько раз превышать критическую температуру рабочей жидкости. Подобного рода процессы могут осуществляться при извержении вулканов на океанском шельфе, когда расплавленная магма с температурой в несколько тысяч градусов попадает в воду окружающей среды. Существование жидкости при таком сильном перегреве невозможно, при образовании большого количества пара давление его возрастает вплоть до образования ударной волны. Совместно с воздействием подземных толчков подобного рода возмущения могут привести к катастрофическим последствиям для окружающей биосферы. Извержение вулканов не может контролироваться и управляться при современном развитии технологии. Тем не менее, в ряде случаев чрезвычайных ситуаций можно избежать. Например, при отклонении от безопасного режима работы теплообменной аппаратуры различного назначения или при паровом взрыве на атомных станциях. Для последних разработан ряд упреждающих мер по предотвращению образования ударной волны, теоретические модели процесса пока не могут достоверно предсказать вероятность наступления кризисной ситуации.

В большинстве расчетных теоретических моделей форма межфазной поверхности задается, для пузырей — сферическая, для пленокцилиндрическая. В условиях искажающего влияния гравитационных сил происходит видоизменение паровых структур, что ведет к появлению трудно контролируемых режимов кипения, например шумового кипения сверхтекучего гелия при больших глубинах погружения нагревателя. Это приводит к невозможности точного обеспечения желаемых режимных параметров процесса, в частности такого, например, как близость температуры к А,-точке.

В условиях невесомости из-за отсутствия сил, препятствующих росту пленки, неограниченное возрастание ее делает невозможным детальное исследование процессов переноса на межфазной поверхности. В связи с этим представляет интерес пористая структура, которая, оставляя возможность для тепломассопереноса в жидкости, ограничивает неконтролируемый рост парового пространства. Такая модель позволит изучить динамику межфазной поверхности и процессов переноса без влияния силы тяжести.

Все больше внимания уделяется исследованию межфазной поверхности не только пузырей, но также паровых пленок различной конфигурации и сложных паровых конгломератов. При этом особый интерес вызывает форма межфазной поверхности жидкость-пар, а также влияние на нее высокоинтенсивных динамических процессов в системе.

Актуальность проблемы.

Силовые элементы циркуляционных контуров атомных станций работают в тяжелых условиях: высокий уровень температур и давленийзначительные термические напряжения, обусловленные большими тепловыми нагрузками и градиентами температурывысокие скорости теплоносителя, способствующие появлению вибраций. Поэтому во время эксплуатации серьезное внимание обращается на поддержание заданного безопасного теплогидравлического режима [67].

В настоящее время проводятся эксперименты по изучению взрывного кипения воды на полусферических нагревателях, которое имеет существенное значение для оптимизации режимов различных технологических процессов [29,31]. В’частности рассматривается-инициирующая стадия парового взрыва, на которой происходит сход паровой пленки с горячей поверхности, сопровождающийся дроблением горячей жидкости и импульсом давления.

Пленочное кипение неизбежно на начальном этапе захолаживания любой системы, а также на отдельных участках охлаждаемой поверхности при наступлении кризиса пузырькового кипения. Знание закономерностей теплообмена при пленочном кипении необходимо для корректного расчета переходных процессов в системах криостабилизации и оценки устойчивости последних к возмущениям [25].

Для развития низкотемпературной лаборатории на Международной Космической Станции принята к реализации программа «Гелий». В рамках этой программы планируется проведение экспериментов по изучению кипения сверхтекучего гелия в условиях невесомости [54]. Подобного рода эксперименты позволят провести исследования режимов, осуществить которые на Земле не представляется возможным из-за искажающего влияния гравитационных сил. Особую роль в условиях невесомости играют капиллярные силы, определяющие форму и размеры паровых образований, стремящихся к минимизации площади свободной поверхности. Поэтому исследование формы паровых структур на Земле позволит расширить представление о проведении экспериментальных исследований, технологии использования жидкостей и пористых структур в условиях невесомости.

Прогресс в космических исследованиях во многом связан с широким внедрением криогенной техники. Криогенные жидкости, в первую очередь водород и кислород, обеспечивают работу двигателей космических аппаратов, а охлаждаемые детекторы и электронные устройства позволяют на порядки повысить чувствительность и разрешение контрольно-измерительной аппаратуры и тем самым реализовать преимущества проведения долговременных научных исследований на орбите в условиях, недостижимых в наземных экспериментах.

Известно, что первые два планируемых зарубежных низкотемпературных эксперимента на борту Международной Космической Станции будут посвящены изучению неравновесных явлений вблизи точки фазового перехода: а) критические явления вблизи TV в Не II — определение изменений теплофизических свойств вблизи границы раздела сверхтекучая жидкость — нормальная жидкость, где существенную роль играют нелинейные явления (минимальные ускорения необходимы для уменьшения вариаций давления вдоль столба жидкости) — б) термодинамические измерения вблизи критической точки жидкость — газ в 3Не — определение критических параметров в непосредственной близости к критической точке Тсг. Дополнительные эксперименты в этой серии — измерения теплоемкости вблизи Т*. при постоянном тепловом потоке и изучения формы кривой сосуществования о жидкость — пар вблизи Тсг в Не.

Поведение сверхтекучего гелия вблизи лямбда-перехода изучается уже многие годы. В частности несколькими научными центрами были проведены экспериментальные исследования по измерению теплоемкости сверхтекучего гелия. Опубликованы результаты предварительных опытов по величине теплоемкости гелия, находящегося в стесненных условиях [11]. В этих экспериментах жидкость находилась внутри пакета силиконовых пластин, который помещался в криостат, оборудованный средствами видеонаблюдения и термометрии. Результаты пяти серий наблюдений показали хорошее согласование с известными моделями и аппроксимациями зависимости теплоемкости жидкости от температуры. Однако, как отмечают сами исследователи, приближение к Та. оказалось недостаточным, по сравнению с космическими условиями из-за наличия неконтролируемых шумов (вибрация и ДР-).

В экспериментальных исследованиях [8] проводились измерения теплоемкости сверхтекучего гелия при наличии теплового потока. Причем, разрушение сверхтекучести в этих условиях осуществляется при более низких температурах. Термометрия проводились для замкнутого объема, ограниченного различными поверхностями. Применение пористых сред для исследования двухфазных систем с гелием II является перспективнымв связи с возможностью обеспечения требуемых режимных параметров экспериментов.

Последние серии космических полетов показали возможность точного измерения, записи, контроля показателей низкотемпературного эксперимента в динамических неравновесных процессах. Тем не менее, фазовый переход II рода в квантовой жидкости, представляющий, по всей видимости, значительный интерес для многих исследователей [1], остается пока за рамками полномасштабного анализа для условий микрогравитации.

Цель работы.

Главной целью настоящей работы является исследование в ряде прикладных задач особенностей процессов переноса на межфазных поверхностях различной формы, учитывающее неравновесные эффекты вблизи границы раздела фаз пар — жидкость. Рассматриваются некоторые частные случаи взаимодействия горячих объектов (цилиндра, шара) с холодными жидкостями (вода, азот, гелий). В соответствии с изучаемыми проблемами в работе ставятся следующие задачи:

— анализ двухфазных систем по взаимной направленности потоков тепла и массы на межфазной поверхности и проницаемости в зависимости от геометрии и расположения нагревателя;

— получение результатов расчета роста паровой пленки на поверхности цилиндрического нагревателя с рассмотрением различных факторов, обуславливающих соответствующее движение жидкости (нагрев пара, испарение, неравновесные эффекты вблизи межфазной поверхности);

— решение задачи об определении формы осесимметричной межфазной поверхности, образованной при погружении горячего шара в холодную жидкость и анализ взаимного влияния геометрических параметров системы и процессов тепломассопереноса;

— обоснование созданной модели экспериментальной ячейки для исследования кипения сверхтекучего гелия в условиях невесомости, формулирование математического описания, получение и анализ численных данных о росте паровой пленки.

Научная новизна.

В работе систематизируются процессы тепломассопереноса на межфазной поверхности по способу теплоподвода и проницаемости для потока массы, а также по геометрическим характеристикам системы. Также сравниваются варианты постановки граничных условий на межфазной поверхности пар — жидкость на основе молекулярно-кинетической теории и механики сплошной среды.

Разработано новое математическое описание роста паровой пленки на поверхности цилиндрического нагревателя. Проведено авторское сопоставление результатов расчета процессов переноса на межфазной поверхности жидкость — пар при передаче тепла от нагревателя через паровую пленку к жидкости для модели, основанной на применении методов механики сплошной среды и модели, основанной на результатах молекулярно-кинетического анализа. Рассматриваются различные факторы (испарение, нагрев пара, неравновесные эффекты), обуславливающие изменение размера паровой пленки и соответствующее движение жидкости.

Получено оригинальное решение задачи об определении формы осесимметричной межфазной поверхности пар-жидкость при возмущающем воздействии теплового потока в отличие от традиционных задач гидростатического равновесия. Показано взаимное влияние процессов теплои массопереноса и геометрических параметров системы.

Впервые представлена специально разработанная система для обеспечения условий, необходимых для экспериментального исследования кипения гелия II в условиях невесомости. Получено оригинальное решение задачи об эволюции паровой пленки в невесомости для случая, когда нагреватель расположен внутри пористого тела. Показана возможность достижения двухфазной системой стационарного состояния, что требуется для исследования процессов тепломассопереноса вблизи межфазной поверхности.

Впервые проведено теоретическое исследование фильтрации сверхтекучего гелия через пористые материалы сложной конфигурации при воздействии теплового потока. Для экспериментальной ячейки получены теплообменные характеристики процесса роста паровой пленки на цилиндрическом нагревателе, а также сопоставлены процессы на Земле и в условиях невесомости.

Задание граничных условий на поверхности раздела фаз является определяющим для решения задач динамики в сильнонеравновесных условиях. Методы молекулярно-кинетической теории позволяют найти взаимосвязь параметров пара с температурой межфазной поверхности и соответствующим давлением по линии насыщения, предоставляя тем самым возможность определить потоки массы и тепла на этой поверхности. В настоящей работе рассматриваются высокоинтенсивные процессы в системах с проницаемой для потока массы границей раздела фаз. Использование в математическом описании специальных условий совместности позволяет решать сопряженные задачи, связанные с движением межфазной поверхности.

Положения, выносимые на защиту.

Анализ результатов решения задачи о росте паровой пленки на поверхности цилиндрического нагревателя, полученных для разной проницаемости межфазной границы пар-жидкость.

Методика расчета формы стационарной осесимметричной межфазной поверхности пар-жидкость, учитывающая неравновесные эффекты вблизи границы раздела фаз.

Возможность использования пористого тела для стабилизации кипения сверхтекучего гелия в условиях невесомости, что подтверждается численными данными по соответствующему математическому описанию разработанной экспериментальной ячейки.

Практическая ценность.

Полученные результаты могут быть использованы при решении следующих проблем:

— определение условий возникновения парового взрыва как результата развития неустойчивости межфазной поверхности пар-жидкость, разработка методов предотвращения аварийных ситуаций;

— проектирование оборудования для экспериментальных исследований кипения сверхтекучего гелия в невесомости;

— оптимизация режимов работы и конструкции теплообменник аппаратов специального назначения, в том числе капиллярных фазоразделителей, теплообменников с пористыми стенками и др.

Достоверность полученных результатов.

Достоверность полученных результатов подтверждается апробацией математических моделей на известных задачах тепломассопереноса, а также сравнением расчетных данных с экспериментальными работами.

Апробация работы.

Основные результаты работы доложены на VIII — XI международных научно-технических конференциях студентов и аспирантов «Радиоэлектроника, электротехника и энергетика» (Москва, 2002;2005 гг.) — III международном форуме по физике низких температур в условиях микрогравитации (Черноголовка, 2002 г.) — XIV и XV Школах-семинарах молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А. И. Леонтьева (Рыбинск, 2003 г., Калуга, 2005 г.) — V Минском Международном форуме по тепломассообмену (Минск, 2004 г.).

Публикации.

Материалы данной диссертационной работы изложены в 8 публикациях -1 статье, 3 докладах и 4 тезисах.

Структура и объем работы.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения и имеет объем 132 стр., включая 71 рисунок и 3 таблицы. Библиография включает 74 наименования.

4.6. Выводы по 4-ой главе.

Для создания условий необходимых для обеспечения устойчивого кипения сверхтекучего гелия в условиях невесомости предлагается использовать пористую оболочку. Проведенные расчеты показывают, что перепад давления по жидкости внутри, связанный со скоростью движения нормальной компоненты, зависит от величины теплового потока.

Стационарное положение паровой пленки при кипении сверхтекучего гелия внутри пористой оболочки в условиях невесомости может быть достигнуто с использованием любой из рассмотренных моделей пористой среды при реализации соответствующих расчетных режимов течения в ней нормальной компоненты. Размер паровой пленки тем больше, чем меньше гидравлическое сопротивление пористой оболочки. Качественно результаты, полученные для различных моделей пористой среды, не отличаются, а количественно зависят от структурных характеристик материала оболочки. Кроме этого возможны и другие варианты динамики паровой пленки на поверхности цилиндрического нагревателя в зависимости от геометрических характеристик и материала капиллярно-пористой оболочки, а также других параметров процесса. Так, например, при малых тепловых потоках пленка не может увеличиваться в размерах из-за действия сил поверхностного натяжения и вязкого трения. При больших тепловых потоках пленка растет достаточно быстро, вытесняя жидкость через капилляры во внешнюю область, пар заполняет весь объем внутренней полости. Анализ оригинальной модели процесса роста паровой пленки на поверхности цилиндрического нагревателя показал наличие принципиального отличия характера протекания процессов на Земле и в условиях невесомости.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Предложена методика расчета динамики паровых пленок при погружении относительно горячих объектов в жидкости на основе механики сплошной среды и молекулярно-кинетической теории. Получены зависимости радиуса пленки пара от времени с учетом различных особенностей процессов тепломассопереноса, обуславливающих движение межфазной поверхности. Получены зависимости радиуса пленки пара от времени для нагревателя диаметром 10″ 4 м, погруженного на глубину 2 см в сверхтекучий гелий температурой 2К при тепловой нагрузке 2−104Вт/м2, учетом различных особенностей процессов тепломассопереноса, обуславливающих движение межфазной поверхности. Доля теплового потока на испарение зависит от теплообмена в жидкости. Стационарное состояние паровой пленки может быть достигнуто только при допущении о нулевом потоке массы через проницаемую границу раздела фаз пар — жидкость. Использование неравновесного граничного условия позволяет связать давление пара в пленке с тепловым потоком и температурой межфазной поверхности. На основе модели, учитывающей неравновесные эффекты на межфазной поверхности пар — жидкость, проведена интерпретация опытных данных по кипению воды на тонких платиновых проволоках. Получено удовлетворительное совпадение расчетных и экспериментальных результатов, что свидетельствует о пригодности предложенной расчетной методики.

Разработана методика расчета формы стационарной осесимметричной межфазной поверхности, образовавшейся при погружении шарового нагревателя в жидкость. Описание процессов переноса на границе раздела фаз пар — жидкость основано на использовании универсальных условий совместности и неравновесного граничного условия. В результате численного решения системы уравнений получены параметры паровой пленки для капли воды диаметром 3 мм, имеющей комнатную температуру, плавающей в жидком азоте при атмосферном давлении, а также для медного полусферического нагревателя диаметром 0,01 м, погруженного в воду. Кривизна проницаемой для потока массй стенки паровой пленки зависит от теплового потока в отличие от задач гидростатического равновесия, где источника теплоты нет. Сопоставление расчетных кривых с результатами обработки экспериментальных фотографий показывает качественное и количественное согласование формы и кривизны границы раздела фаз пар — жидкость в рассматриваемом диапазоне параметров.

Для проведения экспериментальных исследований по изучению динамики межфазной поверхности гелия II в условиях невесомости предложена схема ячейки с размещением цилиндрического нагревателя внутри коаксиальной пористой оболочки. Для разработанной физической модели сформулировано соответствующее математическое описание и получены зависимости радиуса паровой пленки от времени в диапазоне тепловых о, а «7 нагрузок нагревателя 10−10 Вт/м. Как показывает расчет, при определенных структурных характеристиках материала пористой среды устанавливается стационарное состояние паровой пленки. При этом разность давлений по жидкости зависит от теплового потока. Размер паровой пленки тем больше, чем меньше гидравлическое сопротивление пористой оболочки. Сравнение результатов анализа эволюции паровой пленки на Земле и в условиях невесомости выявило принципиальное отличие характера протекания процессов тепломассопереноса, а именно отсутствие колебаний межфазной поверхности пар — жидкость в условиях невесомости. Сопоставление расчетных данных с известным экспериментальным материалом показывает согласование стационарных характеристик пленочного кипения сверхтекучего гелия на Земле.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНО В СЛЕДУЮЩИХ.

РАБОТАХ.

1. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. Расчет модели экспериментальной системы для изучения кипения сверхтекучего гелия в невесомости. // Восьмая международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов «Радиотехника, электротехника и энергетика». Тезисы докладов. — М.: Издательство МЭИ, 2002. — Т.З. — С. 141−142.

2. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. Движение межфазной поверхности Не-11 — пар внутри капиллярно-пористой структуры. // Девятая международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов «Радиотехника, электротехника и энергетика». Тезисы докладов. — М.: Издательство МЭИ, 2003.-Т.З.-С. 30−31.

3. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. К расчету тепломассопереноса при кипении сверхтекучего гелия внутри структуры с регулярными каналами. // Труды XIV Школы-семинара молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А. И. Леонтьева «Проблемы газодинамики и тепломассообмена в энергетических установках» — М.: Издательство МЭИ, 2003.-Т.1.-С. 313−316.

4. Дергунов И. М., Королев П. В., Крюков А. П., Селянинова Ю. Ю. Кипение Не II в пористой структуре при микрогравитации: модельное представление. // Физика низких температур (на английском языке Low temperature physics), 2003, — Т. 29, № 6. — С. 653−658.

5. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. Влияние гидравлического сопротивления пористого тела на рост паровой пленки при кипении сверхтекучего гелия // Десятая международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов «Радиотехника, электротехника и энергетика». Тезисы докладов. — М.: Издательство МЭИ, 2004. — Т.З. — С. 27−28.

6. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. Особенности тепломассопереноса при росте паровой пленки внутри пористой оболочки, заполненной гелием II. //.

Труды V Минского международного форума по тепломассообмену. — CD-ROM publications. ГНУ «ИТМО им. А.В. Лыкова» НАНБ. Минск, 2004. — 5−33.

7. Селянинова Ю. Ю., Крюков А. П. Подход к определению формы межфазной поверхности в условиях сильной неравновесности // Одиннадцатая международная научно-техническая конференция студентов и аспирантов «Радиотехника, электротехника и энергетика». Тезисы докладов. — М.: Издательство МЭИ, 2005. — Т. 3. — С. 73−74.

8. Селянинова Ю. Ю. Крюков А.П. Определение формы осесимметричной межфазной поверхности в сильнонеравновесных условиях // Труды XV Школы-семинара молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А. И. Леонтьева «Проблемы газодинамики и тепломассообмена в энергетических установках». — М.: Издательство МЭИ, 2005. — Т.1. — С. 272— 275.

Показать весь текст

Список литературы

G. Ahlers. Opportunities for High-Resolution Measurements and Microgravity Research near the Superfluid Transition of Liquid 4He. // Journal of Low Temperature Physics. 1998. — vol. 113, Nos. 5/6. — P. 835−847.
Atmane M.A., Murray D.B. Bubble dynamics in nucleate boiling around a cylinder. // Exp. Heat Transfer, Fluid Mechanics and Thermodynamics. — 2001. P. 1343−1348.
Berthoud G., Vapor explosion. // Annual Review of Fluid Mechanics. 2000. -Vol. 32.- P. 573−611.
Furuya M., Matsumura K., Kinoshita I. A Linear Stability Analysis of a vapor Film in Terms of the Triggering of Vapor Explosion. // Journal of Nuclear Science and Technology. -2002. Vol.39, No. 10. — P. 1026−1032.
Glod S., Poulikakos D., Zhao Z., Yadigaroglu G. An investigation of microscale vaporization of water on an ultrathin Pt wire. // Int. J. of Heat and Mass Transfer. 2002. — № 45 — P. 367−379.
Gorter C.J., Mellink J.H. On the irreversible processes in liquid helium II // Physica. 1949. — Vol. XV, No. 3¹. — P. 285−304.
Khurtin P.V. and A.P. Kryukov. Some models of Heat Transfer at Film Boiling of Superfluid Helium Near Appoint in Microgravity // Journal of Low Temperature Physics.-2000.-Vol. 119, Nos. ¾. P. 413¹²⁰.
Measuring the heat capacity of superfluid He4 in the presence of a heat flux near Tx. / A.W. Harter at al. // Journal of Low temperature Physics. 1998. — Vol. 113, Nos. ¾.-P. 549−554.
Nelson L.S., Duda P.M. Steam Explosions Experiments with Single Drops of Iron Oxide Melted with C02-laser // High Temp. High Press, 1982. — V. 14. — P. 259−281.
Preliminary results from a Shuttle Mission to measure the heat capacity of confined helium near the lambda point. / J.A. Lipa at al. // Journal of Low Temperature Physics. 1998. — vol. 113, Nos 5/6. — P. 849−860.
Rayleigh O.M., On the pressure developed in liquid during the collapse of spherical cavity // Phy. Mag., 1917. — Vol. 34, No.200. — P. 94−98.
Van Sciver S.W. Helium Cryogenics. New York — London. Plenum press, 1986-XXII,-429p.
Van Sciver S.W. Heat transfer in superfluid helium II // Proceedings of the Int. Cryogenic Eng. Conference 8-th Genova. Butterworth Scientific London, 1980. -P. 228−237.
Zhao Z., Glod S., Poulikakos D., Pressure and power generation during explosive vaporization on a thin film microheater // International Journal of Heat and Mass Transfer. 2000. — Vol. 43. — P.281−296.
Аметистов Е. В. Григорьев В. А. Теплообмен с Не II — М: Энергоатомиздат, 1986- 144с.
Аметистов Е.В., Дмитриев А. С. Монодисперсные системы и технологии.- М.: Издательство МЭИ, 2002. 392с.
Амосов А. А. Дубинский Ю.А. Копченова Н. В. Вычислительные методы для инженеров. Учебное пособие для втузов. М: Высшая школа, 1994. — 544с.
Анисимов С.И., Имас Я. А., Романов Г. С., Ходыко Ю. В. Действие излучения большой мощности на металлы. — М.: Наука, 1970.
Белов С.В. Пористые металлы в машиностроении. М.: Машиностроение, 1981.-247с.
Биглари Моджтаба. Исследование процессов переноса в паровых пленках, образующихся при взаимодействии нагретых тел с криогенными жидкостями. // Диссертация кандидата технических наук. М.: МЭИ, 2004. — 113с.
Боришанский В.М., Арефьев К. М., Палеев И. И., Техтилов Р. Т. О пленочном кипении жидкости в сфероидальном состоянии при свободном растекании по поверхности // Труды ЦКТИ. 1962. — Т. 62. — С. 78−83.
Веркин Б.И., Кириченко Ю. А., Русанов К.В., Теплообмен при кипении криогенных жидкостей. Киев: Наук. Думка, 1987. — 264с.
Витков Г. А., Холпанов Л. П., Шерстнев С. Н. Гидравлическое сопротивление и тепломассообмен. М.: Наука, 1994. — 288с.
Гидромеханика невесомости // Под. ред. Мышкиса А. Д. М.: Наука, 1976.-506с.
Гиневский А.Ф., Фетисов Ф. А. О взаимодействии горячей сферической капли с поверхностью холодной жидкости // Труды третьей Российской Национальной конференции по тепломассообмену. М.: Издательство МЭИ, 2002.-Т. 8.-С. 61−62.
Горбунов А.А., Дергунов И. М., Крюков А. П. Эволюция паровой полости при кипении сверхтекучего гелия. // Труды Второй Российской национальной конференции по теплообмену. М.: Издательство МЭИ, 1998. — Т. 4. — С.80−83.
Григорьев B.C., Жилин В. Г., Зейгарник Ю. А., Ивочкин Ю.П., Глазков
B.В., Синкевич О. А. Поведение паровой пленки на сильно перегретой поверхности, погруженной в недогретую воду // ТВТ. 2005. — Т.43, № 1.1. C. 100−114.
Домбровский JI.A., Зайчик Л. И. Динамика парового пузыря при тепловом взаимодействии горячей сферической частицы с окружающей водой. // ТВТ. 2000. Т.38, № 6. — С.975−984.
Домбровский JI.A., Зайчик Л. И. Учет динамики парового пузыря при расчете теплового взаимодействия горячей сферической частицы с окружающей водой. // ТВТ. 2000. — Т.38, № 6. — С. 975−984.
Жуков С.А., Афанасьев С. Ю., Ечмаев С. Б. Особенности пленочного кипения недогретой воды на проволочных нагревателях //Труды Третьей Российской национальной конференции по теплообмену. — М.: Издательство МЭИ, 2002. Т. 4. — С. 92−95.
Исаченко В.П., Осипова В. А., Сукомел А. С. Теплопередача. М.-Л.: «Энергия», 1965.-424с.
Капиллярные системы отбора жидкости из баков космических летательных аппаратов / В. В. Багров, А. В. Курпатенков, В. В. Поляев и др. М.: УНПЦ Энергомаш, 1997 — 328с.
Кириллов П.Л., Богословская Г. П. Теплообмен в ядерных энергетических установках. — М.: Энергоатомиздат, 2000. 456с.
Клименко А.В., Синицын А. Г. Плавание сферы с температурой, превышающей температуру предельного перегрева жидкости // Тр. Моск. Энерг. ин-та. 1984. — вып. 34. — С. 104−112.
Клименко А.В., Синицын А. Г. Теплоотдача при пленочном кипении на поверхности свободно плавающих сфер // Тр. Моск. Энерг. ин-та. 1986. — вып. 161.-С. 78−87.
Коган М.Н., Макашев Н. К. Роль слоя Кнудсена в теории гетерогенных реакций и в течениях с реакциями на поверхности // Изв. АН СССР. МЖГ. — 1971.-№ 6.-С. 3−11.
Коган М.Н., Носик В. И., Русьянов Д. А. О взаимодействии звуковой волны с испаряющейся поверхностью. // Труды X Всесоюзной конференции по динамике разреженных газов. М.: Издательство МЭИ, 1991. — Т. 3. — С. 179— 185.
Конев С.В., Олехнович В. А. Экспериментальное исследование пульсирующей капиллярной тепловой трубы. // CD-ROM publications. Труды V Минского международного форума по тепломассообмену. Мн.: ГНУ «ИТМО им. А.В. Лыкова» НАНБ, 2004. — 5−29.
Королев П.В., Крюков А. П. Движение сверхтекучего гелия в капилляре с паром при наличии продольного теплового потока. // Вестник МЭИ. — 2002. — № 1- С.43−46.
Крюков. А.П. Движение жидкости в канале с паром при наличии продольного теплового потока // ТВТ. 2000. — Т. 38, № 6. — С. 945−949.
Крюков А.П., Ястребов А. К. Анализ процессов переноса в паровой пленке при взаимодействии сильно нагретого тела с холодной жидкостью // ТВТ. 2003. — Т. 41, № 5. — С. 771−778.
Лабунцов Д.А. Современные представления о механизме пузырькового кипения жидкостей. // Теплообмен и физическая гидродинамика. — М.: Наука, 1974.-С. 98−115.
Лабунцов Д.А. Физические основы энергетики. Избранные труды по теплообмену, гидродинамике, термодинамике. М.: Издательство МЭИ, 2000. -388с.
Лабунцов Д.А., Крюков А. П. Процессы интенсивного испарения. // Теплоэнергетика. 1977. — № 4. — С. 8−11.
Лабунцов Д.А., Крюков А. П. Отражение звука от свободной поверхности жидкости // ТВТ. 1987. — Т. 25, № 3. — С. 536−543.
Лабунцов Д.А., Ягов В. В. Механика двухфазных систем: Учебное пособие для вузов. М.: Издательство МЭИ, 2000. — 374с.
Ландау Л.Д., Лифшиц Е. М. Теоретическая физика. Т.6. Гидродинамика, — М.: Наука, 1988.-736с.
Межов-Деглин Л. П. Физика низких температур в условиях микрогравитации. Итоги семинара CWS-2002. // УФН. 2003. — Т. 173, № 1. -с.97−102.
Муратова Т.М., Лабунцов Д. А. Кинетический анализ процессов испарения и конденсации // ТВТ. 1969. — Т. 7, № 5. — С. 959−967.
Накоряков В.Е., Покусаев Б. Г., Шрейбер И. Р. Распространение волн в газо- и парожидкостных средах. Новосибирск: Институт теплофизики СО РАН СССР, 1983.-238с.
Нигматулин Б.И., Кузма-Кичта Ю.А., Булкина Н. А., Устинов А. К., Молошников А. С., Рыхлик B.C. Исследование колебаний границы раздела фаз и механизма переноса тепла при пленочном кипении // ТВТ. 1994. — Т. 32, № 2. — С. 255−260.
Павлюкевич Н.В. Введение в теорию тепло- и массопереноса в пористых средах. Мн.: Ин-т тепло- и массообмена им. А. В. Лыкова НАНБ, 2002. — 204с.
Пейнтер Г. Жидкость в условиях невесомости // Двигательные установки ракет на жидком топливе М.: Мир, 1966. — С. 149−199.
Прибатурин Н.А., Алексеев М. В. Эволюция давления и температуры при внезапном контакте пара с холодной жидкостью // CD-ROM publications. XXVII Сибирский теплофизический семинар. Новосибирск: Институт теплофизики СО РАН, 2004-№ 119.
Свойства жидкого и твердого гелия. / Б. Н. Есельсон, В. Н. Григорьев, В. Г. Иванцов, Э. Я. Рудавский, Госстандарт ГСССД М: Издательство стандартов, 1978.-128с.
Синицын А.Г. Разработка метода расчета процесса замораживания капель применительно к криодисперсной технологии. // Диссертация кандидата технических наук. -М.: МЭИ, 1990. 142с.
Спиридонов А.Г. Экспериментальное исследование теплоотдачи к сверхтекучему гелию. // Диссертация кандидата технических наук. — М.: МЭИ, 1981.-168с.
Справочник по физико-техническим основам криогеники / М. П. Малков, И. Б. Данилов, А. Г. Зельдович, А.Б. Фрадков- Под ред. М. П. Малкова. М.: Энергоатомиздат, 1985.-432 с.
Теория тепломассообмена. / С. И. Исаев, И. А. Кожинов, В. И. Кофанов и др. Под ред. А. И. Леонтьева. М.: Издательство МГТУ им. Н. Э. Баумана, 1997. -683с.
Теплообмен в ЯЭУ / Г. С. Петухов, Л. Г. Генин, С. А. Ковалев, С. Л. Соловьев М.: Издательство МЭИ, 2003 — 548 с.
Уонг X. Основные формулы и данные по теплообмену для инженеров. — М.: Атомиздат, 1979.-216 с.
Черкасов С.Г., Черкасова А. С. Одномерный теплоперенос в газе с учетом эффектов, обусловленных тепловым расширением // Труды третьей Российской национальной конференции по теплообмену. М.: Издательство МЭИ, 2002. -Т. З.-С. 151−154.
Экспериментальные исследования взаимодействия расплавов термитных смесей и свинца с водой. / Загорулько Ю. И., Ремизов О. В., Мелешко Ю. П., Козлов Ф. А., Наливаев В. И., Капинос Г. А., Харитонов С. Р. // Теплоэнергетика. 1998.-№ 3-С. 20−26.
Ягов В.В. Аналитическое решение задачи о росте парового пузыря в однородно перегретой жидкости при больших числах Якоба. // Труды Третьей Российской национальной конференции по теплообмену. М.: Издательство МЭИ, 2002. — Т. 4. — С. 203−206.
Ястребов А.К., Крюков А. П., Решение уравнения Больцмана для задач теплопереноса в паровой пленке.// Труды Третьей Российской национальной конференции по теплообмену. М.: Издательство МЭИ, 2002. — Т.8.- С.148−151.

Заполнить форму текущей работой