Радиационные поправки к процессам е+е-аннигиляции и прецизионное измерение сечений рождения адронов с детектором КМД-2
![Диссертация: Радиационные поправки к процессам е+е-аннигиляции и прецизионное измерение сечений рождения адронов с детектором КМД-2](https://gugn.ru/work/3183846/cover.png)
Таким образом, измерения иа и магнитного поля В позволяют вычислить a?. Энергия позитронов (электронов) при распаде мюопов па лету строго коррелнрована с направлением спина мюопа, который прецесспрует в магнитном поле быстрее, чем вращается импульс. Позитроны (электроны) распада имеют импульс меньше, чем у мюопов, поэтому магнитное поле заворачивает их внутрь кольца, где они регистрируются… Читать ещё >
Содержание
- 2. Ускорительно-накопительный комплекс ВЭПП-2М и Детектор КМД
- 2. 1. Дрейфовая камера
- 2. 1. 1. Поиск и восстановление треков заряженных частиц
- 2. 1. 2. Измерение удельных ионизационных потерь
- 2. 2. 2-камера
- 2. 3. Цилиндрический электромагнитный калориметр на основе кристаллов Сз
- 2. 4. Торцевой электромагнитный калориметр па основе кристаллов ЕЮО
- 2. 4. 1. Система измерения светимости
- 2. 5. Пробежная система
- 2. 6. Магнитная система детектора
- 2. 7. Система запуска детектора
- 2. 7. 1. Заряженный триггер
- 2. 7. 2. Интерфейс первичного триггера 2-камеры
- 2. 7. 3. Нейтральный триггер
- 2. 7. 4. Третичный триггер
- 2. 8. Компьютерная система детектора
- 2. 8. 1. Система сбора данных
- 2. 8. 2. Система медленного контроля и управления
- 2. 8. 3. Система обработки данных
- 2. 8. 4. Номенклатура служебных блоков и оцифровывающей электроники
- 2. 9. Программное обеспечение детектора
- 2. 9. 1. Полное моделирование (СМ0231М)
- 2. 9. 2. Реконструкция событий (СМ02(ЖР)
- 2. 9. 3. Схема обработки событий
- 2. 1. Дрейфовая камера
- 3. 1. Конструкция камеры и ее основные параметры
- 3. 1. 1. Технология изготовления тонких цилиндрических катодов
- 3. 1. 2. Проверка натяжения проволочек
- 3. 2. Рабочая газовая смесь
- 3. 3. Предварительная электроника и характеристики плат Т2А и А
- 3. 3. 1. Электронные калибровки
- 3. 4. Характеристики 2-камеры
- 3. 4. 1. Временное разрешение
- 3. 4. 2. Пространственное разрешение
- 3. 4. 3. Систематические сдвиги
- 3. 5. Реконструкция продольной координаты
- 3. 5. 1. Общие соображения
- 3. 5. 2. Описание алгоритма
- 3. 6. Использование 2-камеры в обработке событий
- 4. 1. Набор экспериментальных данных
- 4. 2. Измерение интегральной светимости
- 4. 2. 1. Отбор коллипсарпых событий
- 4. 2. 2. Разделение событий на классы
- 4. 2. 3. Коррекция функции отклика калориметра
- 4. 2. 4. Энерговыделепия минимально ионизирующих частиц
- 4. 2. 5. Радиационные поправки и эффективность регистрации
- 4. 2. 6. Эффективность реконструкции треков в ДК
- 4. 3. Калибровка энергии пучков методом резонансной деполяризации
- 4. 3. 1. Температурные колебания
- 4. 4. Определение энергии пучков, но трековой системе
- 4. 4. 1. Стабильность магнитного поля
- 4. 4. 2. Отбор событии
- 4. 4. 3. Мониторирование стабильности энергии пучков по импульсам заряженных частиц в коллипсарпых событиях
- 5. 1. Условия отбора коллннеарпых событий
- 5. 2. Разделение отобранных коллипсарпых событий в области низких энергий
- 5. 2. 1. Проверка устойчивости ответа к процедуре разделения
- 5. 3. Вычисление поправок к сечениям
- 5. 3. 1. Эффективность реконструкции треков
- 5. 3. 2. Эффективность заряженного триггера
- 5. 3. 3. Учет радиационных поправок и взаимодействия с веществом детектора
- 5. 3. 4. Вычисление форм фактора пиона
- 5. 4. Методика разделения событий в области энергии р мезона
- 5. 5. Эффективность регистрации
- 5. 5. 1. Эффективность реконструкции треков в ДК
- 5. 6. Анализ данных в области энергий выше ф мезона
- 5. 6. 1. Эффективность триггера и реконструкции треков
- 5. 6. 2. Аппроксимация экспериментальных данных
- 5. 6. 3. Сравнение с результатами, полученными па других детекторах
- 5. 7. Изучение сечения процесса е+е~ —> 7г+7г~7 с ГБЯ
- 5. 7. 1. Набор статистики и предварительный отбор событий
- 5. 7. 2. Разделение событий
- 5. 7. 3. Сравнение экспериментальных данных с моделированием
- 6. 1. Набор экспериментальных данных
- 6. 1. 1. Предварительный отбор событий
- 6. 1. 2. Сравнение с моделированием
- 6. 1. 3. Оценка физического фона и определение числа событий
- 6. 1. 4. Определение эффективиостей триггера и реконструкции
- 6. 1. 5. Радиационные поправки к сечению процесса е+с~ —> 7г+7г~7г°
- 6. 1. 6. Поправки па разброс энергии частиц в пучке
- 6. 3. Оценка возможной ошибки в массе и мезона
- 6. 3. 1. Вклад температурного дрейфа
- 6. 4. Анализ систематических ошибок
- 6. 5. 2. Распад пионов па лету и ядерные взаимодействия
- 6. 5. 3. Распад тг° е+е~
- 6. 5. 4. Проверка устойчивости результата
- 6. 6. Обсуждение и сравнение с результатами предыдущих экспериментов
- 7. 1. Генератор процесса Баба-рассеяпня па большие углы
- 7. 1. 1. Сечение процесса е+е~ —> е+е~7 с излучением фотона на большие углы
- 7. 1. 2. Сечение процесса е+е~~ —> е+е- с излучением многих фотонов в коллинеарной области
- 7. 1. 3. Результаты моделирования
- 7. 1. 4. Сравнение с генератором BHWIDE
- 7. 1. 5. Сравнение экспериментальных распределений с результатами моделирования
- 7. 1. 6. Сравнение с одиофотоппым генератором
- 7. 2. Мопте — Карло генератор процесса рождения мюониых пар па большие углы
- 7. 2. 1. Сечение процесса е+е~ —> fi+ft~7 с излучением мягких и виртуальных фотонов
- 7. 2. 2. Сечение процесса е+е~ —> с излучением фотона на большие углы
- 7. 2. 3. Сечение процесса е+е~ —> с излучением многих фотонов в коллинеарной области
- 7. 2. 4. Результаты моделирования и сравнение с экспериментом
- 7. 3. Мопте — Карло генератор процесса рождения шюпиых пар на большие углы
- 7. 3. 1. Сечение процесса е+е~ —> 7г+7г~у с излучением мягких и виртуальных фотонов
- 7. 3. 2. Сечение процесса е+е~ —> 7г+7г-7 с излучением фотона па большие утлы
- 7. 3. 3. Сечение процесса е+с~ —> 7г+7г- с излучением многих фотонов в коллинеарной области
- 7. 3. 4. Результаты моделирования и сравнение с генератором BABAYAGA
- 7. 4. Генератор процесса рождения каоппых пар
- 7. 5. Обсуждение точности формул при вычислении сечений с РП
- 8. 1. Лептопиая поляризация вакуума с a поправками
- 8. 2. Адроипая поляризация вакуума с, а поправками
- 8. 3. Вычисление адроппого вклада в области узких резонапсов
- 8. 4. Процедура интегрирования адроппых сечений и вычисление оператора поляризации вакуума
Радиационные поправки к процессам е+е-аннигиляции и прецизионное измерение сечений рождения адронов с детектором КМД-2 (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Одной из основных задач современной физики элементарных частиц является проверка Стандартной Модели (СМ), которая подтверждается всей совокупностью экспериментов, выполненных в разных областях энергии. Одним из эффективных тестов СМ является эксперимент по прецизионному измерению аномального магнитного момента a, L = (g — 2)/2 мюоиа и его сравнение с результатами теоретических расчетов, выполненных в рамках СМ. Точность измерения a? в эксперименте Е821[ 1] в БНЛ столь высока, что чувствительность к новым фундаментальным физическим явлениям, не описываемых СМ, сопоставима с измерениями па самых современных суперколлайдерах. Однако, правильная интерпретация результатов невозможна без знания вклада адропиой поляризации вакуума в величину a, L с сопоставимой точностью. В области низких энергий этот вклад не может быть сосчитан с требуемой точностью и должен быть определен с помощью экспериментально измеренных адропных сечений.
Эксперимент Е821 начал набор статистики в 1997 году, и в настоящее время эксперимент закопчен. Точность усредненного результата для положительных и отрицательных мюопов составила 0.5 ррш | 2], [ 3], [ 4], | 5], [ G], что, примерно, соответствует точности вычисления адроппого вклада в величину a? с использованием результатов детектора КМД-2 [ 7], [ 8], [ 9].
Эксперименты со встречными электроп-позитронпыми пучками в течение последних десятилетий являлись одним из важнейших источников информации о фундаментальных взаимодействиях. Экспериментальное изучение процессов е+е~ аннигиляции в адро-пы при низких энергиях началось с первых пионерских работ, выполненных в ИЯФ СО РАН и в Стэифорде (США) в середнпе шестидесятых годов. С тех пор прошло почти сорок лет. Адронпые сечеппя измерены в широком диапазоне энергий на многих детекторах, таких как ОЛЯ, КМД, МД, НД, DM1 и DM2, SPEAR, PLUTO, ARGUS, MARK, MARK-II, MARK-III, CLIO, CLIO-II, на детекторе BESS в Китае и установке LEP в ЦЕРНе. Однако, последовательной теории для описания адрониых взаимодействий при низких энергиях до сих пор не существует. Данные о сечениях электрон-позитронной аннигиляции в адроны при низких энергиях необходимы для решения многих проблем в физике частиц. В частности, нужны более точные измерения адропных сечений для определения параметров легких векторных мезонов, а также свойств континуума между резопансамн, обеспечивающего уникальную информацию о взаимодействиях легких кварков.
Особый интерес представляет прецизионное вычисление величины R, которая определяется отношением:
R = а (е+е~ —> hadrons)/a (e+ е~ —> /?+/?—), (1) где а (е+е~ —> hadrons) — сечение аннигиляции электрон-позитронной пары в адропы, а а (е+е~ —> //.+/i~) сечение рождения мюоииой пары. Величина R в области низких энергий не может быть вычислена в рамках КХД. При высоких энергиях с+е~ пары, вдали от резонансом и порога рождения кварков, величина R выражается только через заряды кварков: = 3-Er/J, (2) где qj — заряд кварка с ароматом f, коэффициент 3 перед суммой учитывает вклад трех цветовых зарядов каждого аромата. Величина R. в асимптотике (при энергиях выше tкварка) не зависит от энергии и достигает значения 5. Однако, пертурбатнвные поправки, вычисленные в рамках КХД, видоизменяют это простое выражение, и, с точностью до третьего порядка по константе сильного взаимодействия as, выражение для R принимает вид:
R = 3 • Е q)[l + + 1.411 • - 12.8 • + .]. (3).
1 7 Г 7Г 7 Г.
Используя это соотношение и значения R при высоких энергиях, можно восстановить текущее значение константы сильного взаимодействия cks. Однако, при иизких энергиях, особенно в области резопапсов р, и, ф, значительно возрастают пепертурбативпые поправки п необходимы эксперименты с прямым измерением R.
Как уже упоминалось выше, величнпа R измерялась па многих е+е~ коллайдерах и приведена па Piic. 1 для области энергий y/s ниже 10 ГэВ. Впдио, что в широком диапазоне энергий существуют детальные экспериментальные данные, однако средняя систематическая точность этих измерений ~ 2% -г 25% является недостаточной для многих вычислении в рамках КХД.
Особый интерес величина R представляет для вычисления вклада адронпой поляризации вакуума в бегущую электромагнитную константу связи a (s) и аномальный магнитный момент мюона ahfd [ 10], [ 11]. В случае (g-2)/2 мюопа, область энергий ВЭПП-2М дает основной вклад в эту величину н определяет ее точность [ 12].
Точность современных теоретических расчетов величины a^theor) в предположении, что мюон участвует только в электрослабых взаимодействиях, достигает ~ 1 ррт и находится в хорошем согласии с экспериментальным результатом, полученным в ЦЕРНе [ 13], [ 14], [ 15] п БНЛ [ б].
Прецизионное измерение величины afl обеспечивает чувствительный тест Стандартной Модели. В сравнении с электроном, величина a, L более чувствительна к расширениям СМ (обычно на фактор (mfl/me)2) н существованию нового сектора частиц вне СМ [ 16].
В эксперименте Е821 достигнуто более чем сто-кратпое увеличение статистики в срав-пепии с последним экспериментом ЦЕРНа. Это стало возможным благодаря двум существенным отличиям, а именно — мюоипой иижекции в накопительное кольцо и большему количеству детекторов (24 шт.) для регистрации позитронов от распада мюонов.
Эксперимент Е821 начал набор статистики в 1997 году, и в настоящее время обработка всей набранной статистики закопчена. Точность усредненного результата для положительных и отрицательных мюоиов составила 0.5 ррт [ 2], [ 3], [ 4], [ 5], [ 6], что, примерно, соответствует точности вычисления адропного вклада в величину a/t с использованием результатов детектора КМД-2 [7], [8], [9].
В общих чертах эксперимент выглядил следующим образом. Пучок протонов с энергией 24 ГэВ из AGS по специальному каналу транспортируются к мишени, изготовленной из никеля, при взаимодействии с которой происходит множественное рождение пионов. Магнитная оптика капала собирает часть пионов, летящих вперед, с малым угловым ак-септапсом внутри раснадного канала. Канал оптимизирован дли максимального захвата раснадпых мюонов, летящих только вперед, в результате чего они оказываются полностью поляризованными. Поляризованные мюоиы инжектируются в сверхпроводящее накопительное кольцо] 17], диаметром 14.2 м и захватываются на стационарную орбиту. R.
10 9.
OLYA, ND, CMD, CMD2, SND.
DM2.
— г. йен MD1 С LEO 6 I 4 2 О.
I.
JIL 0 2 4 6.
T (nS) n= 1,2,3,.
8 10 Vs> Ge.
Рис. 1: Значения параметра Я, измеренного на разных детекторах в области энергий до 10 ГэВ в системе центра масс.
Мюопы вращаются в кольце в однородном магнитном поле В — 1.45 Тл перпендикулярном направлению спина мюопа и плоскости орбиты. Для обеспечения вертикальной фокусировки мюоиного пучка используются электростатические квадруполи. Различие угловых частот, иа, между частотой прецессии спина us и циклотронной частотой шс дается выражением: иа = —aflB — (afl — х Ё]. (4) тс 7^ — 1.
Зависимость иа от электрического поля полностью исчезает, если мюоны имеют энергию, соответствующую магическому значению 7 = 29.3, которое соответствует импульсу 3.09 ГэВ/с. В этом случае выражение для ша упрощается и принимает вид: с иза =—cinB. (5) тс.
Таким образом, измерения иа и магнитного поля В позволяют вычислить a?. Энергия позитронов (электронов) при распаде мюопов па лету строго коррелнрована с направлением спина мюопа, который прецесспрует в магнитном поле быстрее, чем вращается импульс. Позитроны (электроны) распада имеют импульс меньше, чем у мюопов, поэтому магнитное поле заворачивает их внутрь кольца, где они регистрируются калориметрами [ 18]. Калориметры сделаны на основе свинцовых пластин, прослоенных сциптилляци-оппыми фибрами, и установлены примерно симметрично по периметру внутри кольца. Скорость счета позитронов (электронов) в каждом калориметре промодулировапа частотой uja и может быть аппроксимирована простейшей функцией вида:
Ne{t) = N0e-^TO{ 1 + A (E)cos (iuat + ф{Е))}, (6) где No — начальное число позитронов, г<> - время жизни мюопа в системе покоя, А (Е) -амплитуда модуляции скорости счета, иа частота прецессии спина, которая определяется из аппроксимации экспериментальных данных выражением (G), Е — порог регистрации позитронов (~ 1 ГэВ). Магнитное поле в кольце измеряется системой ЯМР датчиков с относительной точностью 0.1 ррш. В результате обработки информации, полученной в сеансах 1997,1998,1999,2000 н 2001 гг., в пашем эксперименте были получепы следующие значения величины a/t: а/1+ = 1 105 9250(152) х 10lo (13pp?n, 1997),.
V = 1 165 9191(059) х 10IU (5.1/-pm, 1998), a?+ = 1 105 9202(014) x 10lo (1.3ppm, 1999), V = 1 165 9202(007) x 1(Г1()(0.7р/ям, 2000),.
В 2001 году записана экспериментальная информация с распадами отрицательных мюопов, соответствующая статистической точности в величине а/(около 0.7 ррш [ б]. Усредненная экспериментальная точность для положительных и отрицательных мюопов составила около 0.5 ррш [ 1]. Основным источником неопределенности при сравнении величины a? с теоретическими предсказаниями является систематическая ошибка в определении параметра R. Доминирующий вклад в эту ошибку проистекает из области низких энергий [ 12].
Чтобы вычислить значения R (адронные сечения) с ~ 0.5% точностью, теоретическая точность формул с радиационными поправками должна быть лучше ~ 0.5%. Радиационные поправки (РП) к процессам электроп-позитропиои аннигиляции в адропы и лептоиы вычислялись многими авторами [ 19], [ 20], [ 21]. Однако, достигнутая точность формул была около процента. В работах [ 22], [ 23] РП были вычислены с точностью ~ 0.2%. Улучшение точности достигнуто за счет учета излучения многих фотонов в коллпнеар-иой области, дающего основной вклад в сечение [24], [ 25].
Кинематика конечных частиц и фоновые условия при отборе событий из экспериментальных данных разные для разных каналов электрон-познтроппой аннигиляции, поэтому, необходимы и разные критерии отбора, накладываемые па кинематику конечных частиц. Чтобы корректно учесть влияние критериев отбора па величину РП, сечения с излучением фотонов должны быть полностью дифференциальными по кинематике конечных частиц.
Значительное место в диссертации посвящено созданию Монте-Карло генератора для моделирования процессов с коллинеариыми событиями. Монте-Карло генератор фотонных струн (MCGPJ — Monte-Carlo Generator Photon Jets) моделирует рождение пар заряженных частиц и имеет модульную структуру, что упрощает вставление новых адроп-ных каналов и замещение матричных элементов используемых сечений па более точные. Эффекты, связанные с излучением заряженных частиц в конечном состоянии, также вставлены в генератор. При этом пионы и каопы предполагались точечными объектами, и скалярная КЭД применялась для расчета излучения виртуальных, мягких и жестких фотонов.
При вычислении РП к адроппым сечениям эффекты поляризации вакуума не включаются. При таком подходе поляризация вакуума видоизменяет параметры резопапсов, в частности, лептоппую ширину. Так, например, если бы эффекты поляризации вакуума были включены в РП, то вычислить лептоппую ширину через сечение в пике было бы невозможно. Проблема учета (не учета) вклада поляризации вакуума в адронные сечения возникла при изучении узких резопапсов J/ip и Т, где эффекты поляризации вакуума достигают десятков процентов. Обсуждение этой проблемы, в результате которой и была достигнута указанная договоренность, можно найти в работе[ 2G].
В работе [ 24] получены формулы для вычисления сечений аиннгиляциоппых каналов, точность которых ~ 0.1%. Сечения, приведенные в этой работе, не содержат угловых распределении для жестких фотонов (фотоны излучаются только в коллипеарной кинематике), что не позволяет при моделировании правильно построить угловую кинематику конечных частиц. Сечения двухчастичных процессов с регистрацией продуктов рождения с большими полярными углами, полностью дифференциальные по кинематике конечных частиц, были получены в работах [ 19], [ 20], [ 21]. Однако, теоретическая точность сечений была не лучше 1%, поскольку учитывались поправки только первого порядка по а.
Результаты работы [ 22] частично основаны па комбинации этих двух работ. Для достижения точности 0.2% при вычислении сечений с РП используется формализм структурных функций [ 24]. Это, с одной стороны, позволяет произвести свертку смещенного борцовского сечения со спектром излучения многих фотонов, с другой — учесть во всех порядках, но а усиленные вклады в сечение при излучении фотонов в коллипеарной области. Эти усиленные вклады пропорциопальпы (а/тгЬ)п и называются лидирующими, где Ь = пя/тп1 — большой логарифм. Так, при я ~ 1 СеУ2, Ь ~ 15.
Нелиднрующие слагаемые, пропорциональные а/п, учтены посредством так называемого /С-фактора[ 24]. Вкладом нелидирующих слагаемых второго порядка вида (а/тг)2Ь ~ Ю-4 можно пренебречь по сравнению с величиной 0.2% = 20 • Ю-4. Излучение жестких фотонов вне коллнпеарпой области достаточно учесть только в первом порядке по теории возмущении (ТВ). Эта часть сечения уже не содержит больших логарифмов (усиленных вкладов), поскольку коллнпеарпая область углов, н которой и набирается большой логарифм, исключена.
В данной работе использованы результаты многих других работ для сечений с радиационными поправками, вычисленных в первом порядке, но а. Аналитические выражения для этих сечений сознательно собраны в одном месте, чтобы, с одной стороны, облегчить возможность сравнения, с другой — некоторые из этих известных выражений представлены в виде удобном для интерпретации н построения генератора.
В 2000 году в Институте ядерной физики им. Будкера СО РАН (Новосибирск) закопчены эксперименты па электрои-позитроином коллайдере ВЭПП-2М с детектором КМД-2 [ 27], [ 28]. Эксперименты велись во всей доступной области энергий коллайдера ВЭПП-2М: энергий, близких к порогу рождения пары пионов 370 МэВ до 1400 МэВ в системе центра масс. Интеграл светимости, который был набран в этих экспериментах, составил порядка 30 обратных пикобарн. Огромная набранная статистика позволила с прецизионной точностью измерить сечения основных каналов электроп-позитроппой аннигиляции в адропы, изучить редкие моды распада векторных мезонов р, ш, ф, а также заряженных и нейтральных каонов.
Одна из главных физических задач детектора КМД-2 состояла в измерении сечений электроп-позитроппой аннигиляции в адропы с малой систематической ошибкой ~ 0.5%. Такая систематическая точность сечений обеспечивает систематическую ошибку при вычислении а/4 примерно 0.3 ррт, как это видно из следующей оценки ] 12]: СО ррт • 0.5% = 0.3 ррт.
Детектор КМД-2 [27], [ 28] — это первый универсальный магнитный детектор, работавший в области энергий ВЭПП-2М. Оп содержит как магнитный спектрометр, позволяющий измерять импульсы заряженных частиц, так и электромагнитный калориметр, обеспечивающий регистрацию фотонов и измерение их энергий и углов вылета. Описанию детектора и ускорителя посвящена следующая глава.
Значительное место в работе посвящено описанию конструкции и эксплуатации Z-камеры, являющейся одной из важнейших частей трековой системы и первичного заряженного триггера. В КМД-2 Z-кaмepa использовалась как для точного определения продольной координаты треков и калибровки дрейфовой камеры, так и в системе запуска детектора в качестве одной из компонент первичного заряэ/сеппого триггера. Для обеспечения этих функций Z-камера должна обладать хорошим пространственным разрешением с малой систематической ошибкой, высокой эффективностью к заряженным частицам н малым временным разбросом сигналов, используемых в триггере. Эти требования и обусловили в конечном итоге выбор конструкции камеры и газовой смеси. В результате была создана технология изготовления топких цилиндрических полосковых катодов, выбрана оптимальная для наших условии газовая смесь па основе фреона-14 и нзобутапа н получены требуемые пространственное разрешение 250 -г 1000 мкм и времсппой разброс сигналов ~ 5 ис. Последующая обработка данных с режиме ОРР-Ипе с внесением поправок позволяет улучшить временное разрешение для двухтрековых событий до ~ 3.5 не, что позволяет дополнительно подавить примерно в полтора раза фон от космических частиц.
Для эффективного использования информации с Е-камеры необходимо было создать соответствующее программное обеспечение. Оно включает в себя две части. Первая — это программы, работающие в режиме (Ж-Ппе, которые считывают информацию с электронных модулей камеры, обеспечивают оперативную калибровку, позволяют производить настройку электроники и выявление неисправных каналов. Вторая часть программного обеспечения служит для преобразования записанной информации в физические характеристики события — число катодных кластеров в камере, их координаты и амплитуды, времена срабатывания анодных секторов, а также использование этой информации в работе детектора.
В {заботе представлены результаты измерения сечений процесса е+е~ —" тг^тг" в широком диапазоне энергий коллайдера ВЭПП-2М [ 29] и процесса е+е~ —" тт+тг~тг° в области энергий от 760 МэВ до 810 МэВ в системе центра масс. Использование табличного значения вероятности распада и —"7г+7г~7г° из РБС | 30] позволяет получить значение леп-топиой ширины ы-мезонас точностью лучше среднемировой. Точность измерения массы и-мезона значительно лучше всех предыдущих измерений. Значение массы и-мезоиа, полученное в данном эксперименте, значительно отличалось от текущего среднемирового значения, что побудило к особо тщательному изучению стабильности энергии пучков ускорителя в процессе набора статистики.
Анализ стабильности энергии пучков ВЭПП-2М проведен на основе сравнения результатов измерений по методу резонансной деполяризации и зависимости энергии пучков от поля в поворотных магнитах ускорителя, а также измерений импульсов заряженных частиц в трековой системе КМД-2. Показано, что возможные медленные уходы энергии пучков в пределах точности измерений не могут привести к наблюдаемому расхождению полученной массы и-мезона со среднемировым значением.
Данная диссертационная работа посвящена описанию экспериментов с детектором КМД-2 на электроп-позитрошюм коллайдере ВЭПП-2М, которые были окончены в 2000 годуZ-кaмepe, которая обеспечила точность определения телесного угла детектора лучше ~ 0.2%- результатам измерений сечений рождения р в канале 2ж и и мезона в канале 37гпрецизионным радиационным поправкамвычислению лептониой и адроипой поляризации вакуума, а также процедуре вычисления параметра II.
Во второй главе описай ускорителыю-пакопительиый комплекс ВЭПП-2М и детектор КМД-2, на котором с 1992 по 2000 года велись эксперименты, но набору статистики в разных диапазонах энергий ВЭПП-2М.
В третьей главе описана конструкция 2-камеры и технология ее изготовления, а также первичный заряженный триггер детектора КМД-2.
В четвертой главе приведена история набора статистики, особенности заходов разных лет и методика мопнторировапия энергии пучков ВЭПП-2М.
В пятой главе описан эксперимент по измерению форм фактора пиона, а в тестой — эксперимент по измерению параметров и мезона.
В седьмой главе описана процедура вычисления сечении с прецизионными радиационными поправками к основным каналам электроп-иозитронной аннигиляции. Приведена схема построения Монте-Карло генератора на их основе.
В восьмой главе описана процедура вычисления поляризации вакуума лептопами и адронами, приведены компактные формулы для узких резопапсов. Используя данные КМД-2 и СНД, поляризация вакуума вычислена с: точностью лучше 0.1% в области энергий ВЭПП-2М.
В заключении представлены основные результаты работы.
Рис. 2: Схема ускорнтелыю-накопнтслыюго комплекса ВЭПП-2М.
Таблица 1: Основные параметры комплекса ВЭПП-2М.
Энергия пучков, МэВ 180−700.
Количество сгустков в пучке 1.
Периметр равновесной орбиты, м 17.88.
Длина сгустка в месте встречи, см 2.
Размеры пучка в месте встречи, мкм вертикальный 10 радиальный 400.
Ток в пучке, мА ~50.
Максимальное поле в поворотных магнитах, Тл 1.8.
Радиус кривизны орбиты в поворотных магнитах, м 1.22.
Основные результаты работы состоят в следующем:
1. Для проведения экспериментов на электрон-позитронном коллайдере ВЭПП-2М создан универсальный магнитный детектор КМД-2.
2. Изготовлена двухслойная цилиндрическая пропорциональная камера с тонкими катодными электродами, которая является одним из основных элементов трековой системы.
3. Найдена быстрая газовая смесь на основе фреона-14, позволившая получить временной разброс анодных сигналов меньше 5 не.
4. Высокая точность изготовления катодных полосок обеспечила точность измерения телесного угла при регистрации коллинеарных событий на уровне 0.2%.
5. За время работы на коллайдере ВЭПП-2М на магнитные лепты записана информация, соответствующая интегральной светимости порядка 30 обратных пикобарн.
6. Разработана методика мониторирования энергии пучков ВЭПП-2М путем измерения импульсов коллинеарных событий в дрейфовой камере с абсолютной точностью порядка 110 кэВ.
7. Сечение процесса е+е~ —> 7Г+7Г~ измерено во всей доступной области энергий кол-лайдера ВЭПП-2М с систематической ошибкой 0.6%, которая является наилучшим мировым результатом по точности.
8. Аппроксимация данных сечения процесса е+е~ —> тг+тг~ позволила определить основные параметры р мезона с точностью лучше среднемировой:
Мр = 776.0 ± 0.84 МэВ, Гр = 146.0 ± 0.90 МэВ и.
Вг (и -" е+е") = (1.46 ± 0.12)%.
9. Измерено сечение процесса е+е~ —> 7г+7г~7г° с мониторированием энергии пучков методом резонансной деполяризации.
10. Аппроксимация данных сечения процесса е+е~ —> 7г+7г" 7г° привела к следующим значениям параметров, характеризующих и резонанс:
Ге+е- • Вг{и 7Г+7Г-7Г0) = 0.550 ± 0.012 ± 0.009 кэВ, Мы = 782.68 ± 0.09 ± 0.04 МэВ, 8.68 ±0.23 ±0.10 МэВ, а0(и 7Г+7Г-7Г0) = 1495 ± 25.5 ± 19.4 нб.
11. Создан Монте-Карло генератор моделирования процессов электрон-познтрошгой аннигиляции с радиационными поправками, точность которых лучше 0.2%. Повышение точности достигнуто за счет учета излучения фотонных струй в коллииеарпой области.
12. Изучение спектра событий п+тг~у подтвердило правомерность использования скалярной КЭД для расчета РП при излучении фотонов пионами.
13. Вычислены полные сечения процессов е+е~ —> 7г+7г~7 и с+е~ —> с излучением фотона начальными и конечными частицами.
14. В области энергий коллайдера ВЭПП-2М, с использованием данных детекторов КМД-2 и СНД, вычислена поляризация вакуума с точностью лучше 0.1%.
БЛАГОДАРНОСТИ.
Надо сказать, что создание детектора КМД-2 и эксперименты, которые были выполнены па нем в течении 7 лет были бы невозможны без участия многих физиков, инженеров, аспирантов и студентов.
В первую очередь я хочу поблагодарить своих товарищей и коллег, вместе с которыми был спроектнроваи и построен детектор КМД-2. Эксперименты па коллайдере ВЭПП-2М начались в начале 1993 года и завершились в 2000 году. Физики и ниженеры лаб. 2 в течении этого срока выполняли ежедневные и кропотливые обязанности по поддержанию систем детектора в рабочем состоянии, годами вели запись событий па магнитные ленты и последующую обработку записанной информации. Сейчас трудно определить персональный вклад в общее дело каждого участника этого проекта, который длился почти 20 лет. Несоменио одно, этот вклад был востребован н материализован в физических результатах, которые были получены па детекторе КМД-2.
Эти результаты были бы невозможны без замечательной работы комплекса ВЭПП-2 и команды физиков, которые все эти годы обеспечивали высокую светимость коллайдера ВЭПП-2М.
Мне повезло работать в доброжелательной атмосфере коллектива лаб.2, руководителем которой был Лев Митрофаиович Барков и который сумел обеспечить максимально благоприятные условия для создания детектора КМД-2. Я очень благодарен Льву Мит-рофановичу за длительный интерес и внимание к этой работе, за поддержку и многочисленные научные и о/ситпейские советы при создании детектора. Я также благодарен зав. лаб. 2 Борису Исааковичу Хазииу за плодотворное научное сотрудничество все эти годы и длительное терпение па время написания данной диссертации. Я надеюсь, что вся паша команда признательна Дирекции института за их усилие и финансовую поддержку при создании и эксплуатации детектора, а проблем этих было очень много.
Я очень признателен Э. А. Кураеву за многолетнее научное сотрудничество при создании Монте-Карло генератора с прецизионными радиационными поправками.
Я благодарен своим детям и жене, которые все эти годы терпеливо ждали этого момента. Надо прямо сказать, что главным инициатором написания этой работы была моя жена и только она одна знает каких усилий ей это стоило. Я также благодарен моим студентам, которых за эти годы у меня было 14 человек и каждый из них сделал маленький, но конкретный вклад в проделанную работу.
В заключение я хочу еще раз поблагодарить всех научных сотрудников, инженеров, лаборантов и механиков лаб. 2, коллектив комплекса ВЭПП-2, сотрудников вспомогаю-щих служб и Дирекцию института за их усилия, поддержку и внимание.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Список литературы
- H.N. Brown, G. Bunce, R.M. Carey, ., G.V. Fedotovich et al., Improved Measurement of the Positive Muon Anomalous Magnetic Moment, Phys. Rev. D 02, 2000, p. 91 101.
- H.N. Brown, G. Bunce, R.M. Carey, ., G.V. Fedotovich et al., Precice Measurement of the Positive Muon Anomalous Magnetic Moment, Phys. Rev. Lett. 86, 2001, p. 2227.
- G.W. Bennett, H.N. Brown, G. Bunce, ., G.V. Fedotovich et ai, Measurement of the Positive Muon Anomalous Magnetic Moment to 0.7 ppm, Phys. Rev. Lett. 89, 2002, p. 101 804-
- Erratum ibid. Phys. Rev. Lett. 89, 2002, p. 129 903.
- G.W. Bennett, B. Bousquet, H.N. Brown,., G.V. Fedotovich et al, Measurement of the Negative Muon Anomalous Magnetic Moment to 0.7 ppm, Phys. Rev. Lett. 92, 2004, p. 161 802.
- R.R. Akhrrietshin, E.V.Anashkin, A.B.Arbuzov, ., G.V. Fedotovich et al., Measurement of e+e~ —> тг+7г~ cross section with CMD-2 around p meson, Phys. Lett. В 89, 2002, p. 161.
- R.R. Akhmctshin, E.V. Anashkin, A.B. Arbuzov, ., G.V. Fedotovich et al, Precise measurements of the hadronic cross sections at the VEPP-2M collider with CMD-2 detector, Nucl. Phys., Proc. Suppl., В 131, 2003, p. 3.
- R.R. Akhmctshin, E.V. Anashkin, A.B. Arbuzov, ., G.V. Fedotovich et al, Reanalysis of hadronic cross section measurements of the CMD-2, Phys. Lett. В 578, 2004, p. 285.
- M. Davier, S. Eidelman, A. Hocker and Z. Zhang, Updated Estimate of the Muon Magnetic Moment Using Revised Results from e+e~ Annihilation, Eur. Phys. J. С 31, 2003, p. 503.
- G. Charpak, F.J.M. Farley, R.L. Garwin et al, Measurcnt of the anomalous magnetic moment of the muon, Phys. Rev. Lett. 6, 1961, p. 128.
- J. Bailey, W. Bartl, G. von Bochmann et al, Precise measurement of the anomalous magnetic moment of the muon, Nouvo Cimento, A 9, 1972, p. 369.
- J. Bailey. K. Borer, F. Combley et al, Final report on the CERN muon storage ring including the anomalous magnetic moment and the electric dipole moment of the muon, and a direct test of relativistic time dilatcion, Nucl. Phys. В 150, 1979, p. 1.
- A. Czarnecki and W. Marciano, The muon anomalous magnetic moment: A Harbinger for 'new physics', Phys. Rev. D 64, 2001, p. 13 014.
- G.T. Dauby, L. Addessi, Z. Aroza, G.V. Fedotovich et al, The Brookhavcn muon storage magnet, Nucl. Instr. Meth. A 457, 2001, p. 151.
- S.A. Scdykh, J.R. Blackburn, B.D. Bunker et al., Electromagnetic calorimeters for the BNL muon (g-2) experiment, Nucl. Instr. Meth. A 455, 2000, p. 34G.
- F.A. Bercnds, K.J.F. Gaemer and R. Gastmans, et al, Hard photon corrections for Bhabhascattering, Nucl. Phys. В 122, 1977, p. 485.
- F.A. Berends, R. Kleiss, Distributions in the process e+e~ e+e~^., Nucl.Phys., В 228, 1983, p. 537.
- F.A. Berends, K.J.F. Gaemer and R. Gastmans, Hard photon corrections for the process e+e- /i+/i-) Nucl. Phys. В 57, 1973, p. 381-
- Erratum-ibid. Nucl. Phys. В 75, 1974, p. 546.
- A.B. Arbuzov, E.A. Kuraev, G.V. Fedotovich et ai, Large angle QED processes at e+e~ colliders of energies below 3 GeV, JHEP 10, 1997, p. 001.
- A.B. Arbuzov, E.A. Kuraev, V.A. Astakhov, ., G.V. Fedotovich et al., Radiative corrections for pion and kaon production at e+e~ colliders of energies below 2 GeV- JHEP 10, 1997, p. 006.
- E.A. Кураев и B.C. Фадин, Радиационные поправки к сечению однофотопиой аннигиляции е+е~ пары блыной энергии, ЯФ, 41, вып. З, 1985, с. 733.
- М. Cacciari, A. Deandrea, G. Montagna and О. Nicrosini., QED Structure functions: A systematic approach., Europhys. Lett. 17, 1992, p. 123.
- Z. Jakubowski, D. Antreasyan, h. Bartles et ai, Determination of Гее of the Y (1S) and T (2S) Resonances and Measurement R at W = 9.39 GeV, Z. Phys., С 40, 1988, p. 49.
- Э.В. Анашкин, B.M. Аульченко, JI.M. Барков, Г. В. Федотович и др., КРИОГЕННЫЙ МАГНИТНЫЙ ДЕТЕКТОР КМД-2, Приборы и техника эксперимента, N 6, 2006, с. 63−79.
- E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, S.E. Baru, ., G.V. Fedotovich et al., General Purpose Cryogenic Magnetic Detector CMD-2 for Experiments at The VEPP-2M Collider, ICFA Instrumentation Bulletin, 5, 1988, p. 18.
- B.B. Анашин, И. Б. Вассерман, В. Г. Вещеревич и др., Электрон-позитрониый накопитель-охладитель БЭП, Препринт ИЯФ 84−114, Новосибирск, 1984.
- С. Caso, G. Conforte, A. Gurtu et al., Review of Particle Physics., The European Physical Journal, С 3, 2004, NN 1−4.
- B.B. Анашин, И. Б. Вассерман, В. Г. Вещеревич и др., Рабочие материалы: Накопительное кольцо БЭП, Препринт ИЯФ 83−98, Новосибирск, 1983.
- V.V. Anashin, I.B. Vasserman, V.G. Vescherevich et ai, Preprint INP 84−123, Novosibirsk, 1984.
- M.N. Achasov, V.M. Aulchenko, S.E. Baru et al., Spherical neutral detector for VEPP-2M collider, Nucl. Instr. and Meth., A 449, 2000, p. 125.
- B.M. Аульченко, В. А. Аксенов, П. М. Бесчастпов и др., СНД — Сферический Нейтральный Детектор для ВЭПП-2М, Препринт ИЯФ 87−36, Новосибирск, 1987.
- Ф.В. Ф. В. Игнатов, П. А. Лукин, А. С. Попов и др., Дрейфовая камера детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99−64, Новосибирск, 1999.
- D.V. Chernyak, D.A. Gorbachev, F.V. Ignatov et al., The Performance of the Drift Chamber for the CMD-2 detector, Proceedings of The Instrumentation Conference in Vienna, Austria, 1998.
- E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, S.E. Baru, ., G.V. Fedotovich et al., A coordinate system of the CMD-2 detector, Nucl. Instr. and Meth., A 283, 1989, p. 752.
- E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, V.E. Fedorenko, G.V. Fedotovich et al., Z chamber and the trigger of the CMD-2 detector, Nucl.Instr. and Meth., A 323, 1992, p. 178.
- B.M. Аульченко, Б. О. Байбусинов, B.M. Титов, Информационные платы ТП, ДТ и Т2А системы сбора данных КЛЮКВА, Препринт ИЯФ 88−22, Новосибирск, 1988.
- V.M. Aulchenko, S.E. Baru, G.A. Savinov et al, Electronics of new detectors of the INP for colliding beam experiments., Proceedings of the International Symposium on Position Detectors in High Energy Physics, Dubna, 1988, p. 371.
- V.M. Aulchenko, B.O. Baibusinov, A.E. Bondar et al., CMD-2 barrel calorimeter, Nucl. Instr. and Meth., A 336, 1993, p. 53.
- B.M. Аульчеико, S.E. Baru, G.A. Savinov и др., Электроника калориметра КМД-2, Преирипт ИЯФ 92−28, Новосибирск, 1992.
- В.М. Аульчеико, JI.A. Леонтьев, Ю. В. Усов, Информационная плата А32 системы сбора данных КЛЮКВА, Препринт ИЯФ 88−30, Новосибирск, 1988.
- D.N. Grigoriev, R.R. Akhinetshiii, P.M. Beschastnov et al., Perfarrnance of the BGO endcap calorimeter with phototriode readout for the CMD-2 detector, IEEE Trans. Nucl. Sci., 42, 1995, p. 505.
- R.R. Akhmetshin, D.N. Grigoriev, V.F. Kazanin et al., BGO endcup calorimeter with phototriod readout for CMD-2 detector, Nucl. Instr. and Meth., A 453, 2000, p. 249.
- P.M. Beschastnov, V.B. Golubev, E.A. Pyata et al., The results of vacuum phototriodes tests, Nucl. Instr. and Meth., A 342, 1994, p. 477.
- IO.В. Юдин, Д. Н. Григорьев, A.A. Рубай и др., Препринт ИЯФ 99−75, 1999, Новосибирск.
- R.R. Akhmetshin, D.N. Grigoriev, V.F. Kazanin et al., Testing and calibration of the BGO endcup calorimeter with phototriod readout for the CMD-2 detector, Nucl. Instr. and Meth., A 379, 1996, p. 509.
- Yu.V. Yudin, R.R. Akhmetshin, D.N. Grigoriev et al., Electronics of the luminosity monitor of the CMD-2 dctccor, IEEE Trans, on Nucl. Sci., 45, 1998, p. 768.
- V.M. Aulchenko, B.O. Baibusinov, A.G. Chilingarov et al., Muon system based on streamer tubes with time-difference readout, Nucl. Instr. and Meth, A 265, 1988, p. 137.
- P.P. Ахметшии, Л. М. Барков, И. В. Журавков и др., Сверхпроводящий преобразователь для запиткн магнитной системы детектора КМД-2, Препринт ИЯФ, 96−86, Новосибирск, 1996.
- L.M. Barkov, N.S. Bashtovoy, S.V. Karpov et al., Superconducting rectifier fluxpump for magnet system of the CMD-2 detector, IEEE Trans. Appl. Supercond., 9, 1999, p. 4585.
- L.M. Barkov, N.S. Bashtovoy, A.V. Bragin et al., Superconducting magnet system of the CMD-2 detector, IEEE Trans. Appl. Supercond., 9, 1999, p. 4644.
- B.M. Аульчеико, Г. С. Пискунов, Е. П. Солодов и др., Трековый прцессор для КМД-2, Препринт ИЯФ 88 43, Новосибирск, 1988.
- I.B. Logashenko and A.G. Shamov, Software of the slow control system for the CMD-2 detector, Proc. of the Int. Conf. Computing in High Energy Physics, 1995, Rio-de-Janejro, Brazil, p. 864.
- G.A. Aksenov, E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko et al., The CMD-2 Data Acquisition and Control System, Proceedings of The International Conference on Computing in High Energy Physics (CHEP-92), 1992, Аинесу (France), p. 297.
- Э.В. Апашкии, A.E. Бондарь, Н. И. Габышев, ., Г. В. Федотович и др., Моделирование детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99−1, Новосибирск, 1999.
- R. Brun, GEANT3, User’s guide, 1987, CERN DD/EE/84−1, Geneve.
- A. Fasso, G. Stevenson, J. Zazula et al., A coinparision of FLUKA simulations with measurement of fluence and dose in calorimeter structures, Nucl. Instr. Meth., A 332, 1993, p. 332.
- The ZEBRA System., CERN Program Library Long Writeups Q100/Q101., CERN, Geneva, Switzerland, 1995.
- A. Breskin, G. Charpak, C. Demierre et al, High accuracy, bidimensional readout of proportional chambers with short resolution times, Nucl. Instr. and Meth., A 143, 1977, p. 29.
- E. Mathieson, J.S. Gordon, Cathode charge distributions in multiwire chambers, Nucl. Instr. and Meth., A 227, 1984, p. 267.
- E.V. Anashkin D.V. Chernyak, G.V. Fedotovich et al, Calibration of CMD-2 drift chamber, Nucl. Instr. and Meth. A 379, 1996, p. 432.
- R.R. Akhmetsin, G.A. Aksenov, E.V. Anashkin, ., G.V. Fedotovich et al, Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Phys. Lett. В 364, 1995, p. 199.
- R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, A.B. Arbuzov,., G.V. Fedotovich et al, Measurement of e+e~ —* 7Г+7Г~ cross section with CMD-2 around p-meson, Preprint Budker INP 99−10, Novosibirsk, 1999.
- И.Б. Логашенко, Прецизионное измерение сечения е+е~ —* 7Г+7Г~ в области энергий 0.61 0.96 ГэВ с детектором КМД-2, Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, ИЯФ СО РАН, 2001, Новосибирск.
- А .Д. Букин, Я. С. Дербенев, A.M. Кондратенко и др., Метод абсолютной калибровки энергии пучков в накопителе. Измерение массы-мезона, Труды 5-го Международного симпозиума по физике высоких энергий и элементарных частиц. Варшава, 1975, с. 138.
- Б.А. Баклаков, И. Б. Вассерман, В. Ф. Еременко и др., Стабилизация средней энергии пучков в накопителе ВЭПП-2М при проведении прецизионных экспериментов, Труды 7-го Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных частиц, Дубна, 1981, том I, с. 338.
- L.M. Barkov, I.B. Vasserman, P.V. Vorobev et al, Measurement of the properties of the omega meson with cryogenic magnetic detector, English Translation of Sov. Phys. ZhETF Letters, 46, 1987, p. 164.
- А.Н. Скринский, Ю. М. Шатунов, Прецизионные измерения масс элементарных частиц на накопителях с поляризованными пучками., Успехи физических паук, 158, вып. 2, 1989, с. 315.
- А.А. Полунин, Спиновый резонанс с радиочастотным полем в прецизионных экспериментах с поляризованными пучками на накопителе ВЭПП-2М, Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, ИЯФ СО РАН, 1989, Новосибирск.
- Г. Кори, Т. Корн, Справочник по математике., Издательство «НАУКА», Москва, 1977, с. 614.
- И.Б. Вассерман, В. М. Иванов, И. А. Кооп, ., Г. В. Федотович и др., Измерение форм-фактора пиона вблизи порога реакции —> тг+тт~ иа встречных электрои-позитронных пучках. ЯФ, том 28, вып. Ю, 1978, с. 968.
- И.Б. Вассерман, В. М. Иванов, И. А. Кооп,., Г. В. Федотович и др., Измерение формфактора пиона в реакции е+е —> 7г+7Г в области энергий от 0,4 ГэВ до 0.46 ГэВ, ЯФ, том 33, вып. З, 1981, с. 709.
- В.Д. Лаптев, 10.Н. Пестов, Н. В. Петровых, Б. П. Санников и Г. В. Федотович, Новый детектор частиц искровой счетчик с локализованным разрядом, ИЗВЕСТИЯ АКАДЕМИИ НАУК СССР (серия физическая), том 42 N 7, 1978, с. 1488.
- L.M. Kurdadze, M.Yu. Lelchuk, E.V. Pakhtnsova et al., Study of the reaction e+e~ —> 7Г+7Г in the energy range from 640 MeV 1400 MeV, Yad.Fiz. 40, 1984, p. 451.
- L.M. Barkov, A.G. Chilingarov, S.I. Eidelman et al, Electromagnetic pion form-factor in the timelike region, Nncl. Pliys. В 256, 1985, p. 365.
- S.I. Dolinsky, V.P. Druzhinin, M.S. Dubrovin et al., Summary of experiments with the Neutral Detector at e+e~ storage ring VEPP-2M, Phys. Reports, 202, 1991, p. 99.
- B.M. Аульчепко, P.P. Ахметшип, В. Ш. Бапзаров,., Г. В. Федотович и др., Измерение сечеиня процесса е+е~ —> па детекторе КМД-2 в диапазоне энергий 370 520 МэВ в с.ц.м., Препринт ИЯФ 06−43, Новосибирск, 2006.
- В.М. Аульчепко, P.P. Ахметшип, В. Ш. Бапзаров,., Г. В. Федотович и др., Измерение сечеиня процесса е+е~ —> ж+тг~ на детекторе КМД-2 в диапазоне энергий 370 520 МэВ, Письма в ЖЭТФ, 84, 2006, с. 491.
- В.М. Аульчепко, P.P. Ахметшип, В. Ш. Бапзаров, ., Г. В. Федотович и др., Измерение форм фактора пиона в диапазоне энергий 1.04 1.38 ГэВ с детектором КМД-2, Препринт ИЯФ 05−29, Новосибирск, 2005.
- V.M. Aulchenko, R.R. Akhmetshin, V.Sli. Banzarov et al., Measurement of the pion form factor in the range 1.04 GeV 1.38 GeV with the cmd-2 detector, JETP Lett., 82, 2005, p. 743.
- G.J. Gounaris and J.J. Saknrai, Finite width corrections to the vector meson for p —> e+e~, Phys. Rev. Lett., 21, 1968, p. 244.
- M.N. Achasov, K.I. Beloborodov, A.V. Berdyugin et al., Stady of the process e+e~ —> 7г+7г" in the energy region 400 < y/s < 1000 MeV, J. Exp. Theor. Phys., 101, 2005, p. 1053.
- A. Aloisio, A. Ambrosino, A. Antonelli et al., Measurement of sigma (e+e~ —> 7Г+7Г~7) and extraction of sigma (e+e~ —> п+тт~) below 1 GeV with the KLOE detector, Phys. Lett. В 606, 2005, p. 12.
- S. Schael, R. Barate, R. Bruneirele et al, Branching ratios and spectral functions of т decays: Final ALEPH measurements and physics implications, Phys. Rept. 421, 2005, p. 191.
- И.Б. Вассермап, В. Б. Голубев, С. И. Долинскпй и др., Наблюдение распада р —> 7Г+7Г7, ЯФ, 47, 1988, с. 1635.
- V.N. Baier and V.A. Khoze, Photon emission of inuon pair production in electron-positron collisions, Zh. Eksp. Teor. Fiz, 48, 1965, c. 1708.
- А.И. Шехтмап, Измерение параметров w-мезона на накопителе ВЭПП-2М с помощью криогенного магнитного детектора., Диссертация па соискание ученой степени кандидата физико-математических паук, ИЯФ СО РАН, Новосибирск, 1987.
- Э.В. Анашкин, Прецизионное измерение параметров w-мезоиа с детектором КМД-2., Диссертация на соискание ученой степеин кандидата физико-математических наук, ИЯФ СО РАН, Новосибирск, 1999.
- А.И.Ахмедов, Г. В. Федотович, Э. А. Кураев, З. К. Снлагадзе. Рождение трех пионов вблизи порога в е+е~~ ашшгпляцпн, ЯФ 67, 2004, с. 1006.
- Н.С. Fesefelt, Simulation of hadronic showers, physics and applications., Technical Report
- PITHA 85−02, III Physikalischcs Institut, RWTH Aachen Physikzentrum, 5100 Aachen, Germany, September, 1985.
- R.R. Akhmetshin, G.A. Aksenov, E.V. Anashkin, ., G.V. Fedotovich et al., The precise measurement of the ш-meson parameters with the CMD-2 detector, Proceedings of the International Conference Hadron Structure 96, Stara Lesna, 199G, p. 217.
- R.R. Akhmetshin, G.A. Aksenov, E.V. Anashkin, ., G.V. Fedotovich et al, Recent results from CMD-2 detector at VEPP-2M., Preprint INP 99−11, Novosibirsk, 1999.
- R.R. Akhmetshin, G.A. Aksenov, E.V. Anashkin, ., G.V. Fedotovich et al, Measurement of the w-meson parameters with CMD-2 detector, Proceedings of the international workshop on e+e~ collisions from ф —> J/Ф, BINP, Novosibirsk, 1999, p. 225.
- R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, ., G.V.Fedotovich et al, Status of experiments and recent results from CMD-2 detcctor at VEPP-2M, Nucl. Phys. A 675, 2000, p. 424.
- R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, ., G.V. Fedotovich et al, Measurement of u) meson parameters in 7г+7г~7г° decay mode with CMD-2, Phys. Lett. В 476, 2000, p. 33.
- A.B. Arbuzov, G.V.Fedotovich, F.V.Ignatov et al, Monte-Carlo generator for e+e~ annihilation into lepton and hadron pairs with precise radiative corrections, Eur. Phys. J. С 46, 2006, p. 689.
- M. Skrzypck, Leading Logarithmic Calculations of QED Corrections at LEP, Acta Phys. Polon, В 23, 1992, p. 135.
- F.A. Berends, K.J.F. Gaemcr and R. Gastmans, Hard photon corrections for the process e+e- fi+tr, Nucl.Phys. В 57, 1973, p. 381-
- V.N. Bayer, VIII Winter School LINP, v. II, 1973, p. 1G4.
- C.M. Carloni et al., hep-ph/312 014, Workshop on Hadronic Cross Section at Low Energy, Pisa, Italy, 8−10 October, 2003-
- C.M. Carloni Calame, An impropved parton shower algoritin in QED., Phys.Lett. В 520, 2001, p. 1G.
- B.H. Smith and M.B. Voloshin, The onset of e+e~ —> т+т~ at threshold revisited, Phys. Lett. В 324, 1994, p. 117-
- Э.В.Анашкнп, В. М. Аульчепко, Р. Р. Ахмстнпш,. Г. В. Федотович и др., Измерение сечения процесса е+е~ —> в области энергии 2Е = 1.05 ГэВ до 1.38 ГэВ сдетектором КМД-2 на ВЭПП-2М, ЯФ 65, 2002, с. 1255.
- V.M. Aulchenko, S.A. Balashov, E.M. Baldin et al., New precision measurement of the J/ф- and ^'-ineson masses, Phys. Lett. В 573, 2003, p. 03.
- M.N. Achasov, K.I. Beloborodov, A.V. Berdyugin et al., Study of the process e+e~ —> 7Г+7Г7Г0 in the energy region y/s < 0.98 GeV, Phys. Rev. D 68, 2003, p. 52 006.
- R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, ., G.V. Fedotovich et al., ai (1260)7r domonance in the process e+e~ Air at energies 1.05 1.38 GeV, Phys. Lett. В 466,1999, p. 392.
- R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, V.M. Aulchenko, ., G.V. Fedotovich et al., Cross section of the reaction e+c~ 7г+7г~7г+7г~ below 1 GeV at CMD-2, Phys. Lett. В 475,2000, p. 190.