Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Термодинамические свойства системы гексан-метиловый спирт на поверхности сосуществования в широкой окрестности критической линии парообразования

Диссертация: Термодинамические свойства системы гексан-метиловый спирт на поверхности сосуществования в широкой окрестности критической линии парообразования
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Актуальность проблемы. Начиная с 1960;х годов в физике фазовых переходов и критических явлений успешное развитие получила масштабная теория, описывающая фазовые равновесия в индивидуальных веществах на основе общего характера взаимодействия флуктуаций параметра порядка. Многочисленные экспериментальные исследования показали применимость асимптотического масштабного уравнения состояния и его… Читать ещё >

Содержание

  • Глава I. ФАЗОВЫЕ РАВНОВЕСИЯ И КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ЖИДКОСТЬ-ПАР В БИНАРНЫХ РАСТВОРАХ
    • 1. 1. Классическая теория фазовых равновесий в двухком-понентных системах
    • 1. 2. Особенности поведения равновесных свойств растворов вблизи критического состояния парообразования
    • 1. *3. Результаты теории масштабных преобразований и поправки к асимптотическим законам
      • 1. 4. Изоморфизм критических явлений. Перенормировка критических показателей в растворах
      • 1. 5. Модельные теории критического состояния. Численные значения критических показателей
  • Глава 2. МЕТОДИКА ПРОВВДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ
    • 2. 1. Выбор и характеристика объектов исследования
    • 2. 2. Методика проведения эксперимента
    • 2. 3. Определение показателей преломления сосуществующих жидкости и газа
    • 2. 4. Методика изучения гравитационного эффекта в растворах
  • Глава 3. РАВНОВЕСНЫЕ СВОЙСТВА ИНДИВИДУАЛЬНЫХ КОМПОНЕНТОВ
    • 3. 1. Определение плотности сосуществующих фаз гексана
    • 3. 2. Поведение удельной рефракции на кривой сосуществования гексана
    • 3. 3. Кривая сосуществования метилового спирта
  • Глава 4. КРИВАЯ СОСУЩЕСТВОВАНИЯ РАСТВОРА 50,95% ГЕКСАНА +
    • 49. 05. % МЕТИЛОВОГО СПИРТА
    • 4. 1. Методика определения критического показателя jS из данных оптических измерений
    • 4. 2. Экспериментальное определение критических параметров и асимптотического критического показателя кривой сосуществования раствора
    • 4. 3. Масштабные разложения функции Лорентц-Лоренца
    • 4. 4. Расширенное масштабное уравнение для плотности раствора
    • 4. 5. Поведение концентрации на кривой сосуществования раствора
  • Глава 5. МАСШТАБНЫЕ СВОЙСТВА РАСТВОРОВ
    • 5. 1. Масштабные разложения функции Лорентц-Лоренца раствора гексан — метиловый спирт
    • 5. 2. Определение асимметричной масштабной поправки для уравнения плотности системы гексан-метиловый спирт
    • 5. 3. Асимметрия кривой сосуществования раствора пентан-бензол
  • Глава 6. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СИСТЕМЫ ГЕКСАН — МЕТИЛОВЫЙ СПИРТ
    • 6. 1. Поверхность сосуществования жидкость-пар
    • 6. 2. Критическая кривая системы гексан-метиловый спирт
    • 6. 3. Удельный объём смешения
    • 6. 4. Перенормировка критических показателей поверхности сосуществования
  • ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
  • ВЫВОДЫ

Термодинамические свойства системы гексан-метиловый спирт на поверхности сосуществования в широкой окрестности критической линии парообразования (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Актуальность проблемы. Начиная с 1960;х годов в физике фазовых переходов и критических явлений успешное развитие получила масштабная теория, описывающая фазовые равновесия в индивидуальных веществах на основе общего характера взаимодействия флуктуаций параметра порядка. Многочисленные экспериментальные исследования [3] показали применимость асимптотического масштабного уравнения состояния и его расширенных разложений для описания термодинамических свойств систем с изолированной точкой перехода и подтвердили универсальность поведения реальных объектов в широкой окрестности критической точки.

Одним из направлений дальнейшего развития теории масштабных преобразований является её расширение для исследования многокомпонентных систем, в частности, двойных растворов. Созданная в последнее десятилетие масштабная теория критических явлений в бинарных системах основана на том, что в изоморфных термодинамических переменных уравнение состояния смесей сводится к масштабному уравнению чистых веществ. В случае использования неизоморфных переменных возникает перенормировка критических показателей масштабного уравнения при подходе к критическому состоянию двухкомпонент-ных систем. В настоящее время нет достаточного количества убедительных экспериментальных данных по исследованию закономерностей поведения критических показателей, что не позволяет сделать однозначный вывод о применимости условий изоморфизма и перенормировки при масштабном описании бинарных систем. Особенно недостаточно изучено поведение критического показателя jb в широкой области концентраций поверхности сосуществования жидкость-пар растворов.

Поэтому экспериментальное исследование равновесных свойств на поверхности жидкость-пар двойных растворов и определение параметров расширенного масштабного уравнения состояния является актуальной задачей физики критических явлений.

Получение достоверных и прецизионных сведений о поведении растворов в широком интервале параметров состояния имеет также и прикладное значение. Надёжные справочные данные по смесям необходимы для создания оптимальных и высокоэффективных технологий в химической, нефтеи газодобывавдей, энергетической промышлен-ностях.

Состояние проблемы. К настоящему времени накоплен разнообразный материал о равновесии жидкость-пар двухкомпонентных систем вдали от критического состояния [4], В области параметров состояния, близких к критическим, количество экспериментальных работ по P-c-t и p-c-t соотношениям на поверхности сосуществования растворов незначительно. Это связано с большими трудностями экспериментальных исследований критического состояния. Резкое возрастание восприимчивости и времени установления равновесия, влияние гравитационного эффекта и возмущающее действие градиентов температур и т. д. значительно усложняют проведение эксперимента, затрудняют обработку и интерпретацию результатов.

Имеющиеся малочисленные экспериментальные исследования [5,б] температурной и полевой зависимостей плотности и состава бинарных систем вдоль кривой сосуществования жидкость-пар в основном посвящены проверке условий изоморфизма критических явлений парообразования. Экспериментальных же исследований перенормировки критических показателей немного. Нам известны лишь несколько работ, где была обнаружена перенормировка критических показателей, в частности, критического показателя </. для состояния парообразования [з] и показателей, у для критического состояния расслоения тройных растворов [7,8]. Эффект перенормировки критического показателя J2> кривой сосуществования жидкость-пар экспериментально не исследовался.

Цель исследований. Целью работы является исследование равновесных термодинамических свойств на поверхности сосуществования жидкость-пар бинарной системы, экспериментальное определение параметров масштабного уравнения состояния в широкой окрестности критической линии парообразования и проверка положений масштабной теории растворов.

Научная новизна работы заключается в следующем:

— впервые разработан метод получения jo — c-t соотношений на поверхности сосуществования жидкость-пар раствора, основанный на измерениях показателя преломления сосуществующих фаз и изучении температурной зависимости движения мениска;

— впервые получены экспериментальные данные о поведении равновесных свойств — показателя преломления, плотности, концентрации, удельной рефракции, избыточного объёма смешения — в широком интервале параметров состояния системы гексан-метанол, включая окрестность критической линии парообразованияопределена форма поверхности сосуществования жщдкость-пар;

— для бинарной системы гексан — метиловый спирт экспериментально изучены как условия изоморфизма критических явлений парообразования, так и критерии перенормировки критических показателей. Впервые экспериментально обнаружена перенормировка асимптотического критического показателя кривой сосуществования в критическом состоянии парообразования двухкомпонентной системы.

Практическая ценность. Разработанная методика получения и статистической обработки экспериментальных данных может быть применена для изучения равновесных термодинамических свойств бинарных растворов в широкой окрестности критической линии парообра.

•зования. Методика определения критических параметров и критических показателей внедрена в Институте ядерной энергетики АН БССР (акт от II.10.83 г.) с первичным экономическим эффектом 66 тыс. руб.

Полученные экспериментальные результаты термодинамических свойств на поверхности жидкость-пар раствора гексан-метанол могут быть рекомевдованы в качестве справочных данных при разработке и оптимизации технологических процессов химических производств.

Предмет зашиты. На защиту выносятся следующие положения:

— методика определения критических параметров и критических показателей масштабного уравнения состояния и методика получения jd-с-Ь соотношений на поверхности равновесия жидкость-пар бинарной системы, основанные на экспериментальных результатах показателя преломления и измерениях температурной зависимости положения мениска;

— масштабное уравнение температурных зависимостей различных свойств системы гексан — метиловый спирт с экспериментально найденными критическими показателями асимптотических законов и асимметричных поправок. Закономерности поведения асимптотического критического показателя кривой сосуществования;

— форма поверхности сосуществования жвдкость-пар системы гексан-метанол, полученная на основании экспериментальных результатов показателя преломления, плотности, концентрации и избыточного объёма смешения.

Диссертационная работа выполнялась по открытому плану исследований по теме «Фазовые превращения жвдкость-пар в макроскопических и дисперсных системах» (Постановление Президиума АН УССР № 604 от 25.12.80 г., № гос. регистрации 81 005 056).

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на УП Всесоюзной конференции по теплофизическим свойствам веществ (Ташкент, 1982), на УП рабочем семинаре по межмолекулярному взаимодействию и конформациям молекул (Пущино, 1983), на П Всесоюзной конференции по термодинамике необратимых процессов и её применению (Черновцы, 1984). Результаты работы обсуждались на научных семинарах кафедры молекулярной физики К1У, кафедры физики МЙНХ и Ш им. И.М.1убкина.

Публикации. Основные результаты диссертационной работы изложены в работах [55, 98, 108, 124, 125, 126, 128, X36J.

ВЫВОДЫ.

1. Равновесные свойства системы гексан — метиловый спирт можно описать расширенными масштабными уравнениями состояния, теоретически вытекающими из гипотезы универсальности поведения изоморфных систем при фазовом равновесии жидкость-пар.

2. Установлено, что критические показатели масштабного уравнения для плотности и состава системы гексан-метанол согласуются с экспериментальными данными для других растворов, а также соответствуют результатам теоретического расчёта изоморфных микроскопических моделей и, таким образом, указывают на правильность положений масштабной теории растворов.

3. Изоморфное и перенормированное значения критического показателя j50 подтверждают условие перенормировки критического показателя кривой сосуществования жидкость-пар бинарных систем.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А.З., Покровский В. Л. Флуктуационная теория фазовых переходов. М.: Наука, 1975. — 256 с.
  2. Ма Ш. Современная теория критических явлений. М.: Мир, 1980, — 304 с.
  3. М.А. Исследования критических явлений в жидкостях. -УШ, 1974, т.114, вып.2, с.249−294.
  4. Н.Е. Системы с азеотропизмом при высоких давлениях.-М.: Химия, 1978. 216 с.
  5. Л.А., Мельниченко Ю. Б., Шиманский Ю. И. Концентрация HI в сосуществующих фазах системы СОа+Не вблизи критической точки парообразования. Укр.физ.журн., 1984, т.29, № 6, с.845−850.
  6. А.Д., Голик А. З., Крупский Н. П. и др. Рассеяние света и термодинамические свойства двойных растворов в критической области парообразования. Физика жидкого состояния, 1973, вып.1, с.65−80.
  7. ОА&и^сИ&с К., сАчВ. Txcjht sccL-ttetoncj «earz pal+it point o^ at^t-naty fc^uCcl ryiixtutei: e-i-faa-nol- iX>o←te/i сЛ^схо-^о^у^-. —
  8. J. СЬш*. Ptiyi., i37Zt p. 5066−5-oM.
  9. B>aA C.S.j GoMuicj И/.i., PiMeyp. A/. dC^Atbfie. vutCcat izRcx-Oxoi, о/о» tiez component Cie^uici /Ktxtuie*.— Myi. jCettv V.2S, ft20, p. <1420-и22.
  10. Л.Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика. М.: Наука, 1976. — 584 с.
  11. И., Дэфей Д. Химическая термодинамика. Новосибирск: Наука, 1966. — 510 с.
  12. Ван-дер-Ваальс И.Д., Констамм Ф. Курс термостатики. М.: ОНТИ, Гл. ред. хим. лит., 1936. — 439 с.
  13. Красных ЮЛЬ, Шиманский Ю. И. Термодинамическая теория гравитационного эффекта в бинарных системах. Укр.физ.журн., 1969, т. 14, № 2, с.255−259.
  14. А.Т., Малышенко С. П. О возможности использования критического состояния для разделения изотопов. АЭ, 1972, т. 32, № 5, с.424−426.
  15. Н.П., Чалый А. В., Шиманский Ю. И. Распределение вещества по высоте вблизи критического состояния парообразования бинарной смеси. ИФЖ, 1971, т.21, № 3, с.438−446.
  16. А.Т., Малышенко С. П. Гидростатический эффект вблизи критической точки бинарной смеси. ТВТ, 1971, т. 9, № 6, с. II87-II94.
  17. Н.П., Голик А. З. К теории гравитационного эффекта в бинарных смесях. Укр.физ.журн., 1971, т.16, № 1, с.161−164.
  18. А.Д., Шиманский Ю. И. Гравитационное распределение термодинамических свойств двойных растворов вблизи критического состояния. Укр.физ.журн., 1980, т.25, № 6, с.889−992.
  19. Ю.П. К теории гидростатического эффекта в критическом состоянии жидкость-пар бинарного раствора. Укр.физ.журн., 1966, т. II, № 5, с.541−543.
  20. А.Д. Влияние гравитационного поля на критические параметры двойных растворов. Укр.физ.журн., 1983, т.28, № 12, с.1829−1832.
  21. С.П., Мика В. И. К теории гидростатического эффекта вблизи критических точек жидкостей. ТВТ, 1984, т.12, № 4, с.735−742.
  22. А.Д., Крупский Н. П., Чалый А. В. Свойства вещества в точках экстремумов восприимчивости при постоянных полях в окрестности критического состояния. ЖЭТФ, 1973, т.63, № 4,с.1417−1420.
  23. И.А., Чалый А. В. Гидростатический эффект в бинарных смесях вблизи критического состояния парообразования.
  24. ИФЖ, 1978, т.35, № 4, с.606−611.
  25. К, CsbibCcai. /п 3>f33 di’meH^t'on.— PA^-bicex^
  26. К., Когут Дж. Ренормализационная группа и Е-разложения. М.: Мир, 1975. — 256 с.
  27. Е.Т. Исследование критического состояния вещества методом Теплера. Зависимость плотности раствора октана в гек-сане от температуры вблизи критической точки жидкость-пар. -Укр.физ.журн., I960, т.5, № 4, с.549−559.
  28. Е.Т., Голик А. З. Исследования критического состояния жидкость-пар растворов методом Теплера. В сб.: Критические явления и флюктуации в растворах. М.: Из-во АН СССР, I960, с.161−170.
  29. И.В. Исследование бинарных растворов вблизи критической точки жидкость-пар. Дис.. канд. физ.-мат.наук. Киев, 1965. — 122 с.
  30. Д.Л., Щуйская К. Ф. Влияние примесей к на критические явления. ИФЖ, т.10, № 2, с.176−181.
  31. А.Д., Буржак В. И., Шиманский Ю. И. Критическая опалес-ценсия раствора н-пентан-бензол в гравитационном поле.
  32. В сб.: Физика жидкого состояния. Киев, 1977, вып. 5, с.22−28.
  33. А.Д. Критическая опалесценсия и радиус корреляции в гравитационном поле. В сб.: Физика жидкого состояния. Киев, 1978, вып. 6, с.19−25.
  34. А.Д. Полевая зависимость радиуса корреляции вблизи критического состояния парообразования. Опт. и спектр., 1978, т.44, № 4, с.673−677.
  35. Л.А., Шиманская Е. Т. Исследование фазового равновесия жидкость-пар раствора пентан 26,27 мол.% бензола в широком интервале температур, включая окрестность критического состояния парообразования. — Укр.физ.журн., 1980, т.25, № 5, с.826−833.
  36. С., Ъо1гол, Т} Не^-ег Н. ёс^ис&Соп o-fi state. c*"oirvnx.'twiAsi ne&st -tfijc iz. и id- 5cxj3o t po
  37. Л.А., Мельниченко Ю. Б., Шиманский Ю. Й. Численная плотность 3Н-е в сосуществующих фазах системы . -Изв.вузов, сер. Физика, 1983, № 9, с.63−67.
  38. Ю.Б. Гравитационный эффект в бинарных смесях вблизи критической точки жвдкость-пар: Дис.. канд.физ.-мат.наук. Киев, 1984. — 219 с.
  39. Л.А. Исследование этана вблизи критической точки жидкость-пар с помощью медленных нейтронов: Дис.. канд.физ.-мат. наук. Киев, 1980. — 151 с.
  40. Е.Т., Шаманский Ю. И. Метод определения показателя преломления и рефракции сосуществующих жидкости и пара в широком интервале температур, включая окрестность критической точки. Вестн. К1У, сер. Физика, Киев, 1967, вып.7,с.35−39.
  41. Г. Фазовые переходы и критические явления. М.: Мир, 1973, — 424 с.
  42. Midortl 6. Sui^ac-e Teniton avid Мо? есл
  43. KaolaM^fP.et aL Static jAe. vu>mtvio. vxe. ai otibCcaU f>ot*iiz Tfeoujand? xf>eii’merit.- Яы. rl0ct. Pfy., 4567, v. 33, rfZrf. 3Q5~kSi.
  44. Qtiffibbk.k. T^imf^winii'с oh’очб fct--SuicU avicLе/гъогнасцу&Ы еуы h 'c.cJ. po i rt t.- Pip. Щ1. Atly p. 47 €- 1S3.
  45. В.Л. Гипотеза подобия в теории фазовых переходов.-УФН, 1968, т.94, № I, с.127−142.
  46. Uoaep/foон. в.Ь. ?<�рА"4ч<�ри. оf tArotie. гиьал. il/U uu’itcoi/. point.— J. Pfa- у/. 2 C} д/^ p. A<4*> 4HS.
  47. Sc.fiofi&L P. PbutorvmjvA-tic te. f}tt.t v.22^лHXi yO. € 06- 60%.
  48. Ф., Монтролл Э., Кац М., Фишер М. Устойчивость и фазовые переходы. М.: Мир, 1973. — 376 с.
  49. А.А. Уравнения состояния вблизи критической точки. -КЭТ&-, 1972, т.62, № 4, с.1559−1573.
  50. М.А., Берестов А. Т., Веслер Л. С. и др. Масштабная гипотеза и уравнение состояния аргона в широкой окрестности критической точки. ЖЭТФ, 1974, т.66, № 2, с.742−757.
  51. В.Ф., Мартынец В. Г., Матизен Э. В., Сартаков А. Г. Аппроксимация P-j> -Т данных вблизи критической точки новым уравнением состояния. Физ.низк.темп., 1981, т.7, № 12, с.1501−1508.
  52. S&kl?iVu F. y Pli’n oni pf. fttA еи-ег^у чех>г -blvz. (уи-Ьсо?pointof {tuicf* bo tU
  53. J. oUv^i. Ptys., 43H> «/., f>.
  54. Г., Роулинсон Дж., Рашбрук Дж. Физика простых жидкостей. Экспериментальные исследования. М.: Мир, 1973, -400 с.
  55. Vla.Uaсл. £, у Heyut ХН. Zn-bicaX ibotfabrvi о/ //е. Ptys.
  56. НяуеьСЕ,} Сап.'с И.у. ММА м<�го-^ихе.пом± o
  57. E.T., Безручко И. В., Басок Б. И., Шиманский Ю. И. Экспериментальное определение критических показателей, асимметричных и неасимптотических поправок в уравнении кривой сосуществования фреона-ПЗ. ЖЭТФ, 1980, т.80, ЖЕ, с.274−292.
  58. А.В. Асимметричные и неасимптотические поправки в теории критических явлений. В сб.: Физика жидкого состояния.
  59. Киев, 1982, вып. 10, с.28−42.
  60. Соореп, М-У- Fqh*w la-hie*, о^ T^jm^vtoof^m^ic.соЖид. i*. ifji Сп*Ъхса1 • — Т. Ы. А/a-t. Bur. Z-tct"cL.t itH^я. а/ 2, р. 4ОЪ-40&euro-.
  61. MS.} Coop&t M.l.y Se^iср&гЛ L.H.^. Ях.-ЬеАлсА&сС тАллу^-od^йог «Wc S&a&'yifl Сл -the, Cti^Ccnt ?ец10И.глт. q ^e^^Ci'^cci Pcrt. ctvujttti'c Fotw.- Mys. Пел/. ke.ti.} /g*^ m.2G} л/S, p. //92- U95.
  62. НеАъ J.tJ., MvumIK Л/.Ь. ZcSiied SCQ&'VI^? (portion of i-fate о/ -bfa.et^ui'oi-tfetpoi cA*iiv*lpoint.. *
  63. Cuic (b u*ii$out &0&,-paA-Hclt J. OfiCvyi.v. 5?, f/2} p. 646- 6SIS.
  64. А.Т., Городецкий E.E., Запрудский B.M. Природа сингулярности «диаметра» кривой сосуществования вблизи критической точки. Письма в ЖЭТФ, 1975, т.21, № I, с.56−58.
  65. Массаже Q.C., vWtlie. у. А. А ПОЛ-^у^ще^^с. раЪатеЛ «^.ма-^гок, of iiaic fat Уье, сялЬ’саб слгбоп ctioxidi
  66. Ptyi. <3??, м. бОА^Ъ, p.4?9~lU.
  67. Xetfefrt ScncfXM. Щ. Н. Риге and App&'eot bctl T&uivKOoUjwctviMC*, o
  68. P*z>op&tti-?4 neat, -bfu, СпА’бСсяС S-b p. 6S? -124.
  69. C.B., Хохлачев С. Б. Об уравнении состояния веществавблизи критической точки жидкость-пар. ЖЭТФ, 1974, т.66, № 3, с.983−985.
  70. А.В. Разложения по обратному радиусу корреляции и сингулярность «прямолинейного диаметра». Укр.физ.журн., 1976, т.21, № 3, с.474−476.
  71. Weqw&l F.I. Cottzc-il'o^ -bo ьем&'хл^ ?aU>4 — 43 v. 5 В}
  72. А.Т. Уравнение состояния в критической области с учётом неасимптотических членов. ЖЭТФ, 1977, т.72, № I, с.348−353.
  73. Kaetawu)^ HouOy v. 21 A, 20 93- ZU4.71. HJt AT. f. jBenotme l^a-bi'cvi exf OvibCc&l ?>Hidden. fa.- Ptyi. 4°>бг} v-. p. 257--2T-2.,
  74. M.A., Воронель A.B., Городецкий E.E. Изоморфизм критических явлений. ЖЭТФ, I971, т.60, № 3, с.1117−1130.
  75. М.А., Городецкий Е. Е., Шмаков Н. Г. Экспериментальная проверка гипотезы изоморфности критических явлений. -ЖЭТФ, 1972, т.63, № 6, с.2165−2179.
  76. М.А., Городецкий Е. Е., Запрудский В. М. Фазовые переходы с взаимодействующими параметрами порядка. УФН, 1981, т.133, № I, с.103−137.
  77. К. Статистическая механика. М.: Мир, 1966. — 520 с.
  78. М.А. Исследование равновесных и кинетических свойств вблизи критических точек жидкостей : Дис.. докт. физ.-мат. наук. Менделеево, 1974. — 275 с.
  79. С.Б. Исследование изоморфного уравнения состояния чистых компонентов и бинарных смесей в окрестности линии критических точек жидкость-пар : Автореф. дис.. канд. физ.-мат. наук. М., 1981. — 24 с.
  80. А.З., Покровский В. Л. Об изоморфизме критических явлений. ЖЭТФ, 1971, т.63, № 4, с.1521−1524.
  81. И.А., Чалый А. В. Применение гипотезы изоморфизма критических явлений для расчёта корреляционных функций бинарной смеси в гравитационном поле. Изв. вузов СССР, сер. Физика, 1976, to I, с.89−93.
  82. И.А., Чалый А. В. Изоморфизм критических явлений парообразования в чистых веществах и двойных растворах. -Изв. вузов СССР, сер. Физика, 1976, № I, с.35−40.
  83. Е.А. Точное решение декорированной модели Изинга с немагнитными примесями. Письма в ЖЭТФ, 1968, т.8, № I, с.36−41.
  84. А.А. Решетка Изинга с примесями. ЖЭТФ, 1969, т.56, № I, с.215−219.
  85. Е.Е., Микулинский М. А. Фазовые переходы в двух-компонентных системах. ЖЭТФ, 1974, т.66, Л 3, с.986−995.
  86. М.А. Влияние малых возмущений на поведение термодинамических величин вблизи точки фазового перехода П рода.
  87. УФН, т. НО, № 2, с.213−251.
  88. Е.Е., Запрудский В. М. Фазовые переходы в системах с двумя параметрами порядка. ЖЭТФ, 1975, т.69, № 3, с.1013−1018.
  89. Е.Е., Запрудский В. М. Особенности термодинамических величин вблизи трикритических точек. ЖЭТФ, 1977, т.72, В 6, с.2299−2308.
  90. И.Р., Козловский М. П. Ренормализационная группа в трёхмерной модели Изинга. Препринт ИТФ АН УССР, № 78-I28P, Киев, 1978. — 35 с.
  91. С.Л. Определение фиксированной точки и критических индексов. ЖЭТФ, 1975, т.68, № I, с.279−286.
  92. В.Б., Фридман В. М., Кафаров В. В. Справочник по растворимости. М.-Л.: Из-во АН СССР, 1962, ч. 2, с.963−1960.
  93. В.Б., Фридман В. М. Справочник по равновесию между жидкостью и паром в бинарных и многокомпонентных системах, ч.1.-Л.: Гостехнаучиздат. хим. лит., 1957. 449 с.
  94. H’oppei Н.Е. 4>IC ^bUZ^+o^^CtcAena+ZoZt'crhon Son, MjiiflCt AX>t IH «?- Hi. xanz viclcA, Be/t. Btui-бепуеЬ p^fi. Ыимц.} <в6&-9 v/.?2, s. 7/092. Варгафтик Н. Б. Справочник по теплофизическим свойствам газови жидкостей. М.: Наука, 1972. — 720 с.
  95. В.Н., Прусаков П. Г., Сергеева Л. В. Теплофизические свойства метилового спирта. М.: Из-во стандартов, 1973. -202 с.
  96. .В. Рефрактометрические методы химии. Л.: Химия, 1974. — 400 с.
  97. А., Форд Р. Спутник химика. М.: Мир, 1976. — 542 с.
  98. Л.А. Теневые методы. М.: Наука, 1968. — 400 с.
  99. Е.Т. Исследование критического состояния индивидуальных веществ и растворов при помощи метода Теплера: Дис.. канд. физ.-мат.наук. Киев, 1962. 237 с.
  100. Е.Т., Басок Б. И., Безручко И. В. Метод определения показателя преломления жидкости и газа во всей области их сосуществования. Вестн. КГУ, сер. Физики, Киев, 1983, вып. 24, с.16−21.
  101. Таблицы физических величин (Под ред. И.К.Кикоина). М.: Атомиздат, 1976. — 1008 с.
  102. Л.А., Симкина А. П., Чалый А. В., Шиманский Ю. И. Немонотонное движение мениска в асимметричной теории масштабных преобразований. Изв. вузов, сер. Физика, 1976, № 12, с.93−97.
  103. Д. Статистика для физиков. М.: Мир, 1967. — 242 с.
  104. Н.Л., Чалый А. В., Шиманский Ю. И. К теории распространения света в системах с сильной пространственной неоднородностью. Опт. и спектр., 1972, т.32, № 6, с.1190−1194.
  105. Л.М., Шиманская Е. Т. К экспериментальному изучению распространения света в оптически неоднородных средах. -Укр. физ. журн., 1976, т.21, № 7, с.1071−1078.
  106. А.Д. Распространение света в оптически неоднородной среде вблизи критической точки. Опт. и спектр., 1980, т.49, № 2, с.336−340.
  107. А.Д., Безручко И. В., Шиманская Е. Т. Градиент показателя преломления вещества в неоднородной среде вблизи критической изохоры. В сб.: Физика жидкого состояния. Киев, 1980, вып. 8, с.76−82.
  108. А.Д. Определение градиента показателя преломления вещества вблизи критической точки. В сб.: Физика жидкого состояния. Киев, 1984, вып. 12, с.100−103.
  109. А.Д., Барков М. Г., Кулешова Н. П. Неизотропность двойного раствора вблизи критической температуры расслоения. -Укр. физ. журн., 1983, т.28, № I, с.68−72.
  110. .И., Шиманская Е. Т., Шиманский Ю. И. Удельная рефракция сосуществующих жидкого и парообразного гексана в широком интервале температур вплоть до критической. Укр. физ. журн., 1984, т.29, № 7, C. III2-III8.
  111. Л.А., Шиманский Ю. И. Сингулярность диаметра кривой сосуществования этана. Письма в ЖЭТФ, 1979, т.29, № 8, с.482−485.
  112. НО. Алехин А. Д. Кривая сосуществования фреона-ПЗ. В сб.: Физика жидкого состояния. Киев, 1982, вып. 10, с.12−14.
  113. Дж., Малькольм М., Моулер К. Машинные методы математических вычислений. М.: Мир, 1980, — 280 с.
  114. Е.Т. Рефракция сосуществующих жидкого и парообразного бензола в широком интервале температур, включая окрестность критической точки. Опт. и спектр., 1970, т.29, № I, с.27−33.
  115. Л.М., Шиманская Е. Т. Поведение показателя преломления и рефракции гептана в широком интервале температур вдоль кривой насыщения, включая окрестность критической точки. Опт. и спектр., 1974, т.37, № 5, с.935−941.
  116. Р- ЬоъгмЛъ- Function -гго* otawp^-fvuniилс{ ^Соллп^с*^ A-bfiotviy Ptopctn и*о (Ru-taw. — fytyb.
  117. Cfvw., v/. 6B} a/3} s. 26Z115. Had
  118. Seaiieluartoc. LorieL., aJ p.
  119. Giyo, 197−3- v. te, л/12., p.7i2−7i5,
  120. J.Cft***. P^., -Г672, 22.55- 2259.
  121. M.B. Молекулярная оптика. М.-Л.: ГИТТЛ, 1951.- 744 с.
  122. С.Н., Силин И. Н. Нахождение минимумов функционалов методом линеаризации. Препринт ОИЯИ, Д-810, Дубна, 1961.- 19 с.
  123. Статистические методы в экспериментальной физике / Под ред. А. А. Тяпкина. М.: Атомиздат, 1976. — 319 с.
  124. .И., Шиманская Е. Т. Экспериментальное определение критического показателя кривой сосуществования раствора 50,95% £бНщ + 49,05% снчо из данных оптических измерений. Киев, 1984. — 26 с. — 1^копись деп. в УКШИИНТИ, № 371.
  125. .И., Шиманская Е. Т. Расширенное масштабное уравнение состояния раствора 50,95% гексана + 49,05% метилового спирта. Киев, 1984. Рукопись деп. в УкрНЙИНТИ, № 1617.
  126. Л.А., Иваницкий П. Г., Майстренко А. Н., Мельниченко Ю. Б., Шиманский Ю. И. Кривая сосуществования жидкость-пар для этана. Укр. физ. журн., 1982, т.27, № 7, с.1042−1045.
  127. Е.Т., Басок Б. И., Безродная Л. А., Шиманский Ю. И. Расширенное масштабное уравнение кривой сосуществования раствора пентан 26,3 мол.$ бензола. — Укр. физ. журн., 1984, т.29, № 7, с.1199−1203.
  128. Я.Ю. Диэлектрические свойства бинарных растворов. -М.: Наука, 1977. 400 с.
  129. И.В., Карнацевич Л. В., Юрченко С. И. Температурная зависимость избыточного молярного объёма смесей Н 2 -Н-е в интервале от 1,5 до 14°К. Физ. низк. темп., 1977, т. З, № 3, с.277−281.
  130. В.В., Лобко М. П. Диэлектрическая поляризация жидких смесей аргон-кислород. Укр. физ. журн., 1977, т.22, № 9, с.1422−1426.
  131. В.В., Лобко М. П., Челобитников А. В. Диэлектрическая проницаемость систем А/е- At, , Иг- At.. В сб.: Теплофизические свойства веществ и материалов. М.: 1976, вып. 9, с.235−244.
  132. Ю.Я., Сибилева P.M. Измерение плотности жидких растворов . ИФЖ, 1980, т.38, № 4, с.675−679.
  133. Ю.Я., Сибилева P.M. Диэлектрическая постоянная и молярные объёмы жидких растворов Чг-Рг . Укр. физ.урн., 1980, т.25, № 9, с.1484−1490.
  134. Letfinx. Н.В., GLuattie A.M. Second avid tbixct о-ы^иа^ аче1dCe&-j&-i'uc ifLTHcrf с^ос^-1~ЫеАл1*> foi кюнробсьъ. ay. ctC >ш>весм<�в14~ У. САелп. PJ!>., -1966, v. р. Ъ500-Ъ505.
  135. Н.В., Мартынец В. Г., Матизен Э. В. Фазовые равновесия в системе с<�з2-л/е вблизи критической точки парообразования двуокиси углерода. ЖФХ, 1982, т.56, № I, с.45−49.
  136. В.П., Морачевский А. Г. Теплоты смешения жидкостей.-Л.: Химия, 1970, 252 с.
  137. Laiw-Mt 3−1- Н-еъ-ьц-г&пенХ о£ ktvL ^-^cr-s-e с^ояч^-Ье/лсе ос/гх/еtVt tflC С0<£ & f>tuLvioC- J>C*bt>l, ii’vt"^ wit’xlMtjLi,.—
  138. М. МукСоаСт’к ьъуЬцс-ъпц? t-oa-tu^o-о- улцгсо (^о^-ена. odoict
  139. Ръ. Кои/нЧ. yvcfb-РТРл/. ^t'a. Gb’clee-tl. С daoUo^jx^-bt.^р. 2,3−51.
  140. Vesica to ъа.*мощ, IS., Atatduec ?. W. рюрел-ЬСа cxf-tfy.лу^/^ч iirc>{y -ЬСсАСлЛ- uOoviOb. — 3».? So&i'at.s^ait. Pjyz.) v.'IO^fi/sfSj р. 4 5 J 6154 7144. ба^гагЛи Ф., В>«*Лоп, M. Tfa- cxX-hic-aC е.*.ро*<�г, л-Ь fi —1. Can. J. p. Q$b9−2Z€d.
  141. Всгвъа’ч’ил оМк, К. Со-е^-Ьемсг сллг.1ь <*f *, u?
  142. Mty. Lett.} A/42>}f. ЬкО-гкИ.
  143. В.Г., Матизен Э. В. Определение параметров уравнения состояния Мигдала. ЖЭТФ, 1974, т.67, № 2, с.607−613.
  144. Со<,у.(-*>-Ьгмсе, сллъ^ь oyf -the. MtV-lut*.
  145. М+Ю&Ыапс- iu>ocAdHSL, 3*. Chew. Mtf*., 137−9, л/p.ISS?— ZS65.
  146. А.Ж. Экспериментальное определение изобарной теплоёмкости и создание таблиц калорических свойств раствора Oii ~ в области температур 265−540°К и давлений 1−20 МПа: Автореф. дис.. канд.техн.наук.- Минск, 1984.23 с.
  147. Хочу также выразить сердечную благодарность всему коллективу проблемной лаборатории физики аэродисперсных систем за помощь в работе и постоянные дискуссии.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!