Парамагнетики. 
Физика

Вещества, атомы (молекулы) которых в отсутствие внешнего магнитного поля уже имеют отличный от нуля магнитный момент. Существование этого магнитного момента может быть связано с преобладанием как орбитального, так и спинового магнитного момента. Примерами парамагнетиков являются щелочные и щелочно-земельные металлы. Если нет внешнего магнитного поля, то магнитные моменты отдельных атомов из-за теплового движения ориентированы совершенно беспорядочно, а после включения внешнего поля 'уже готовые" магнитные моменты выстраиваются внешним по лем так, что внешнее поле усиливается.

Намагниченность. Величину

где п — число атомов в объеме AV — называют намагниченностью. Магнитное поле в веществе, таким образом, складывается из внешнего поля So и внутреннего S = So 4- Звнугр.

— напряженность магнитного поля.

В случае изотропной среды, свойства которой не зависят от на правлений, намагниченность определяется формулами

где %' - магнитная восприимчивость, ар- относительная магнитная проницаемость среды.

Для диамагнетика х' < 0, т. к. /^-внутреннее направлено в сторону, противоположную So и р < 1; |х'| = 10″⁶-г 10^-5. Для парамагнетиков Х'>0и р> 1; %' = 10^_3 -г 10^-5.

Ферромагнетики.

За счет чего же происходит такой ферромагнитный эффект? Внешнее магнитное поле способно выстраивать внутренние магнитные моменты атомов и молекул. Однако существует и возможность внутренней организации (выстраивания) магнитных моментов — это происходит за счет обменного взаимодействия (п. 7.6.1). Обменное взаимодействие, обусловленное относительным положением электронов в атомах, приводит к тому, что определенным кристаллам энергетически более выгодно такое положение, когда магнитные моменты выстроены параллельно друг другу. В результате получается отличный от нуля магнитный момент у целых макроскопических областей кристалла. Такие области, в каждой из которых магнитный момент однороден, называют доменами.

Основные магнитные свойства ферромагнетиков.

• 1) Большая магнитная проницаемость.
• 2) Нелинейная зависимость намагниченности J от напряженности магнитного поля Й.
• 3) При Н > //" наблюдается насыщение, т. е. J принимает максимально возможное значение J = /" независимо от И.
• 4) Существование магнитного гистерезиса — различие в значениях намагниченности J ферромагнетика при одном и том же значении И в зависимости от значения предварительной намагниченности.

Остаточная намагниченность Jr служит для создания постоянных магнитов. Н_к — коэрцетивная (возвращающая) сила — значение внешней напряженности обратною знака, необходимой для размагничивания образца.

5) У каждого ферромагнетика имеется температура 0к — точка Кюри, выше которой это вещество теряет свои особые магнитные свойства и ведет себя как обычный парамагнетик.