Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации
![Реферат: Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации](https://gugn.ru/work/6588807/cover.png)
В формуле (2.18) обобщенное перемещение я, есть перемещение по направлению обобщенной силы Fit вызванное действием всех сил, приложенных к телу. Согласно принципу суперпозиции общая работа всех приложенных к телу сил нс зависит от последовательности их приложения. Однако важно отметить, что общая работа сил, приложенных к телу, не равна сумме работ, которую выполнили бы все силы, если бы… Читать ещё >
Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
В процессе нагружения твердого упругого тела приложенные к нему внешние силы выполняют определенную работу. Некоторая часть этой работы переходит в кинетическую энергию тела, тепло, а также рассеивается в окружающем пространстве. Оставшаяся, подлежащая дальнейшему рассмотрению часть этой работы переходит в работу внутренних сил и накапливается в теле в форме потенциальной энергии деформации.
В ряде практически важных случаев расчета, характеризующихся малой скоростью изменения действующих сил, малыми значениями сил инерции, отсутствием рассеивания энергии в виде тепловыделения и т. п., можно считать, что работа W, совершаемая внешними силами, полностью переходит в потенциальную энергию деформации тела U.
Рассмотрим твердое тело, к которому приложена обобщенная внешняя сила Д (рис. 2.3). Начальное и деформированное состояния представлены.
![Твердое тело с приложенной обобщенной внешней силой.](/img/s/8/61/1428761_1.png)
Рис. 2.3. Твердое тело с приложенной обобщенной внешней силой
сплошной и пунктирной линиями соответственно. Приложенная к телу сила выполняет работу на соответствующем ей обобщенном перемещении а.
В процессе деформирования значение силы Fизменяется от 0 до Fmax. Работу W, совершенную силой, определяют следующим образом:
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_2.png)
Для упругого тела, подчиняющегося закону Гука, сила и перемещение связаны линейной зависимостью (1.1). Поэтому определенный интеграл (2.16), соответствующий полной работе внешней силы, равен площади треугольника ОВС (рис. 2.4):
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_3.png)
Рассмотрим случай одновременно действующих на тело нескольких сил Fv Fv рз…F" (Рис— 2-5).
![К определению работы внешней силы F.](/img/s/8/61/1428761_4.png)
Рис. 2.4. К определению работы внешней силы F.
![Тело, нагруженное системой сил.](/img/s/8/61/1428761_5.png)
Рис. 25. Тело, нагруженное системой сил
В случае упругого тела в соответствии с принципом независимости действия сил для каждой силы зависимость величины силы от величины перемещения точки ее приложения является линейной. Поэтому работу, выполненную каждой силой, можно рассчитать, но формуле (2.17), а общее значение работ всех сил определить суммированием:
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_6.png)
В формуле (2.18) обобщенное перемещение я, есть перемещение по направлению обобщенной силы Fit вызванное действием всех сил, приложенных к телу. Согласно принципу суперпозиции общая работа всех приложенных к телу сил нс зависит от последовательности их приложения. Однако важно отметить, что общая работа сил, приложенных к телу, не равна сумме работ, которую выполнили бы все силы, если бы их прикладывали к телу по отдельности. Поскольку потенциальная энергия деформации упругого тела накапливается в деформируемом теле вследствие работы внутренних сил, понятия потенциальная энергия деформации и работа внутренних сил можно отождествить.
Полученные результаты носят общий характер и могут быть применены для частных случаев, в том числе для центрального растяжения-сжатия стержня.
Рассмотрим потенциальную энергию упругой деформации стержня, которая, как отмечалась выше, равна работе внутренних сил при центральном растяжении-сжатии стержня. Для этого вырежем из стержня цилиндр бесконечно малой длины dx, площадь основания которого равна с1А (рис. 2.6).
![К определению работы внутренних сил.](/img/s/8/61/1428761_7.png)
Рис. 2.6. К определению работы внутренних сил.
Для этого элементарного цилиндра внутренние силы, приложенные к торцам, играют роль внешних сил. Для вычисления выполненной ими работы используем формулу (2.17). Действие на цилиндр растягивающей силы (IF = <�з (1А вызывает изменение длины цилиндра. Согласно формулам (1.10) и (2.1) это изменение равно.
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_8.png)
Совершенная внутренними силами работа равна.
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_9.png)
где (IV = dAdx — объем элементарного цилиндра; U — работа внутренних сил стержня.
С помощью формулы (2.18) можно установить удельную объемную энергию деформации, т. е. энергию, аккумулированную в единице объема стержня:
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_10.png)
Работа, совершенная внутренними силами во всем объеме стержня, определяется с помощью интегрирования:
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_11.png)
Здесь V — объем всего стержня.
Так как объем элемента стержня можно выразить как dV = Adx, с учетом соотношения (2.3) получим.
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_12.png)
где / — длина стержня.
В случае постоянной величины нормальной силы в стержне, сечение которого постоянно, в результате интегрирования получается окончательная формула.
![Работа внешних сил и потенциальная энергия деформации.](/img/s/8/61/1428761_13.png)
Если площадь поперечного сечения и нормальная сила меняются на всей длине стержня, но на отдельных участках выполняются условия постоянства площади сечения и нормальной силы, тогда для этих участков используется формула (2.22) для каждого в отдельности, и общая потенциальная энергия рассчитывается суммированием всех результатов.