Индуктивный токосъём. 
Магнитодинамика суперпозиции полей в радиотехнических задачах

Среди многочисленных практических следствий магнитодинамики из этого выражения самоочевидным является вывод об отсутствии ЭДС при относительном вращении двух коаксиальных цилиндрических обмоток, если сохраняется условие, чтобы r = Const. Другими словами, известное из электротехники условие трансформации, что:

.

является одинаково справедливым для неподвижных и для вращающихся относительно друг друга коаксиальных цилиндрических обмоток. Данный вывод и положен в основу нового способа осуществления индуктивного токосъема для этой технической задачи.

Зигзагообразные обмотки.

Из выражения:

непосредственно следует и не самоочевидный в традиционной электротехнике вывод о новых функциональных возможностях зигзагообразных обмоток, когда вторичный провод находится между коленами первичного провода. Из выражения сразу следует, что общая Э.Д.С. в таком случае можно выразить уравнением:

физический электромагнитный индукция зигзагообразный, Но в традиционной электротехнике к этому выводу, теперь зная о его возможности, удаётся подойти лишь после целеустремленных преобразований взаимной индуктивности обмоток любых форм, которая определяется их геометрическими размерами, взаимными расположением и ориентацией в пространстве. Действительно, так как ЭДС индукции:

.

где потокосцепление:

Так как взаимная индуктивность:

то при известном:

.

получаем зависимость ЭДС индукции в прямом проводе при изменении тока во втором (первичном) проводе на заданном расстоянии от первого:

.

Если теперь разместить провод с индуцируемым током между двумя сторонами колена изогнутого первичного провода с током, то и направления соответствующих ЭДС индукции во вторичном проводе противоположны друг другу, что можно выразить уравнением по:

Основания радиотехнических решений. Придерживаясь здесь понятий и определений магнитодинамики, можно отметить, что вектор-функция натяжения магнитных полей электрических токов ориентирована нормально к своим токам, являющимися «монополями» магнетизма по:

.

Другими словами, решая задачи суперпозиции магнитных потоков в классической электродинамике, приходится изначально сталкиваться с неопределенностью, порождаемой несвойственным скалярным величинам векторным характером, приписываемым им в силу неадэкватности аксиомы:

.

В построении радиотехнических цепей, как известно, широко применяются преобразователи сигналов, основанные на дифференцирующих и интегрирующих свойствах цепей типа RC, LC и LR и их различные параллельные и последовательные соединения, где символами R, C и L обозначены участки, содержащие резистор, емкость и индуктивность соответственно.

В подобных задачах возникает неопределенность при использовании таких элементов цепей в качестве общих участков двух или большего числа контуров электрических токов или магнитных потоков, как это происходит, например, при разветвлении или схождении в узле нескольких электрических токов или магнитных потоков. Подобные задачи особенно усложняются при большом количестве потоков, сходящихся в узле, поэтому на практике законы Кирхгоффа для электрических и магнитных цепей применяют к небольшому числу таких потоков. В случае суперпозиции электрических токов, направления которых соответствуют силовой характеристике электрических полей — напряженности электрического поля, неопределенностей в задачах суперпозиции электрических токов не возникает, то есть цепи RCтипа рассчитываются и проектируются с допустимой на практике погрешностью.

В случаях суперпозиции магнитных потоков в задачах с использованием цепей LC и LR — типов такой однозначности в решении задач суперпозиции получить невозможно, так как вектора, и в сущности таковыми и не являются, они даже и не направлены по силам взаимодействия электрических токов. Вследствие этого положения и на основании основного принципа магнитодинамики, что:

напряженность магнитного поля в действительности является величиной скалярной, а её силовые линии — это эквипотенциальные линии, которые в трёхмерном пространстве образуют сложные эквипотенциальные поверхности в полях магнитного натяжения. Данное обстоятельство вскрывает истинные причины неопределенностей в решениях задач электродинамики, связанных с суперпозицией магнитных потоков. Действительно, как мы видели выше суперпозиция магнитных потоков с позиций классической электродинамики не является самоочевидной, магнитодинамика непосредственно позволяет получить вывод:

так как:

.

.

что подтверждается рядом технических решений на уровне изобретений.