Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Исследование импульсного объемного разряда в плотных газах

Диссертация: Исследование импульсного объемного разряда в плотных газах
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом получены данные об основных разрядных процессах: динамике перераспределения концентрации зарядов и потенциала в промежутке, инверсии лазерных уровней возбуждения, скорости роста составляющих тока. Установлено, что зависимость максимальной инверсии уровней С3Пи — B3ng от концентрации азота в смеси имеет максимум, который соответствует… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА 1. ФИЗИКА ИМПУЛЬСНОГО ОБЪЕМНОГО РАЗРЯДА
    • 1. 1. Элементарные процессы в плазме газового разряда
      • 1. 1. 1. Дрейф и диффузия заряженных частиц в плазме разряда
      • 1. 1. 2. Функция распределения электронов по энергиям
      • 1. 1. 3. Ионизация и возбуждение частиц газа. Убегание электронов
      • 1. 1. 4. Электрон-ионная рекомбинация
    • 1. 2. Эмиссия электронов с катода
      • 1. 2. 1. Ион-электронная эмиссия
      • 1. 2. 2. Фотоэлектронная эмиссия
      • 1. 2. 3. Эмиссия под действием возбужденных атомов и молекул газа. Автоэлектронная эмиссия
      • 1. 2. 4. Сравнительный анализ различных видов вторичной эмиссии и оценка их влияния на процесс формирования разряда
    • 1. 3. Основные параметры разряда. Типы импульсных разрядов
      • 1. 3. 1. Напряжение пробоя. Степень перенапряжения
      • 1. 3. 2. Типы самостоятельных разрядов. Таунсендовский разряд. Закон Пашена
      • 1. 3. 3. Стримерный разряд
      • 1. 3. 4. Многолавинный импульсный (объемный) разряд
      • 1. 3. 5. Теоретическое описание формирования однородного плазменного столба. Критерии зажигания объемного разряда
      • 1. 3. 6. Системы формирования объемного разряда
    • 1. 4. Численное моделирование импульсных газовых разрядов
      • 1. 4. 1. Основные подходы к моделированию газового разряда
      • 1. 4. 2. Гидродинамическое приближение
      • 1. 4. 3. Модели класса particle-in-cell
      • 1. 4. 4. Численное моделирование объемного разряда
    • 1. 5. Выводы, постановка задачи
  • ГЛАВА 2. САМОСОГЛАСОВАННАЯ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ОБЪЕМНОГО РАЗРЯДА
    • 2. 1. Физико-математическая основа модели
      • 2. 1. 1. Гидродинамическое приближение
      • 2. 1. 2. Граничные условия
      • 2. 1. 3. Расчет динамики электрических процессов во внешней цепи
      • 2. 1. 4. Проблема устойчивости модели при расчете внешней цепи и динамики электрического поля в промежутке
      • 2. 1. 5. Использование уравнения сохранения полного тока для согласованного расчета динамики процессов во внешней цепи и в промежутке
    • 2. 2. Численная модель формирования разряда
      • 2. 2. 1. Расчетная сетка
      • 2. 2. 2. Численный расчет электродинамики цепи совместно с процессами в газоразрядном промежутке
      • 2. 2. 3. Расчетная схема образования и перемещения частиц в разрядном промежутке
      • 2. 2. 4. Численный расчет возбуждения и высвечивания частиц газа
      • 2. 2. 5. Расчет вторичных процессов на катоде
      • 2. 2. 6. Последовательность операций численного расчета
    • 2. 3. Основные результаты
  • ГЛАВА 3. МОДЕЛИРОВАНИЕ РАЗВИТИЯ РАЗРЯДА
    • 3. 1. Исходные параметры моделирования
    • 3. 2. Пространственные и временные характеристики разряда
      • 3. 2. 1. Процессы на фронте импульса возбуждения
      • 3. 2. 2. Пробой, формирование объемного разряда
      • 3. 2. 3. Вторичные процессы на катоде. Динамика напряженности поля у поверхности катода
      • 3. 2. 4. Электрические процессы в контуре накачки
    • 3. 3. Влияние различных параметров системы возбуждения на характеристики разряда
      • 3. 3. 1. Влияние скорости нарастания напряжения на электродах и величины обострительной емкости на характеристики разряда
      • 3. 3. 2. Влияние индуктивности разрядного контура на параметры разряда
      • 3. 3. 3. Влияние площади электродов на характеристики разряда
      • 3. 3. 4. Влияние начальной концентрации электронов на характеристики разряда
      • 3. 3. 5. Влияние состава газовой смеси N2: He на характеристики разряда
      • 3. 3. 6. Влияние давления и межэлектродного расстояния на характеристики разряда
      • 3. 3. 7. Влияние параметров контура возбуждения на характеристики разряда

Исследование импульсного объемного разряда в плотных газах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Широкое применение импульсного газового разряда в мощных лазерах, в плазменных панелях и экранах, в плазмохимических реакторах обусловлено уникальностью процессов, происходящих на стадии формирования разряда. Физика этих процессов сложна и к настоящему времени исследована недостаточно. Кардинальное улучшение рабочих характеристик плазменных приборов требует достоверных количественных данных о процессе формирования разряда. К ним, прежде всего, относятся данные о динамике электрического поля и распределения концентраций заряженных частиц в разрядном промежутке, о частотах элементарных процессов (ионизации и возбуждения) и их относительном энерговкладе, о токе разряда и напряжении на промежутке. Непосредственное получение этих данных в ходе эксперимента практически невозможно, так как время формирования разряда очень мало (единицы-десятки наносекунд). Альтернативой лабораторному эксперименту является эксперимент численный — компьютерное моделирование формирования разряда.

Наиболее распространены модели формирования разряда, основанные на гидродинамическом приближении, в рамках которого учитываются ионизация электронным ударом, перемещение электронов и ионов под действием поля, ион-электронная эмиссия на катоде, влияние пространственного заряда на напряженность поля. Недостатком существующих моделей является искусственное согласование уравнений, описывающих физические процессы в разряде, с электродинамикой внешней цепи путем введения некоторой приближенной функции, отражающей изменение анодного напряжения во времени с учетом параметров электрической цепи. Необходимость такого допущения определяется неустойчивостью численного расчета по классической схеме, в которой электрическое поле вычисляется решением уравнения Пуассона. Проблема достижения самосогласования модели является основной для численного изучения формирования разряда.

Другим допущением, присутствующим в моделях, является расчет эмиссии электронов из катода под действием излучения разряда через некоторый интегральный коэффициент фотоэмиссии, значение которого варьируется в широких (10~4 — 10~6) пределах. Более точный расчет должен, очевидно, учитывать фотоэмиссию электронов отдельно для каждой линии излучения разряда и квантовый выход материала катода для этой спектральной линии.

Таким образом, в связи с ограничениями существующих моделей отсутствуют достоверные данные о влиянии таких важных параметров системы накачки, как крутизна фронта, индуктивность разрядного контура, начальная концентрация, параметры внешней цепи и других. Получение этих данных является актуальной задачей, необходимой для понимания физики формирования разряда.

В последнее время в связи с интенсивным развитием вычислительной техники разработано множество готовых программных продуктов, обеспечивающих решение специализированных научно-технических задач. Представляется актуальной разработка специализированного программного продукта для вычисления динамических характеристик разряда и определения наиболее оптимального режима формирования разряда.

Целью данной работы является создание самосогласованной модели формирования импульсного разряда и исследование с её помощью процесса формирования объемного разряда для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом.

Для достижения поставленной цели необходимо было решить следующий круг задач:

— определить основные физические процессы, происходящие при формировании разряда и оказывающие на него существенное влияниеустановить причины нестабильности совместного численного расчета уравнений внешней цепи с уравнением Пуассона;

— разработать устойчивый алгоритм самосогласованного расчета перераспределения потенциала в промежутке совместно с электродинамикой внешней цепи;

— разработать алгоритм расчета фотоэмиссии с катода под действием резонансных линий собственного излучения разряда;

— определить основные параметры системы возбуждения, влияющие на процесс формирования разряда и максимально достижимую инверсию для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом;

— выполнить численное моделирование формирования разряда при различных параметрах системы накачки;

— провести физический эксперимент и сопоставить полученные данные с результатами расчета.

Научная новизна.

1. Впервые при расчете формирования разряда учитывалась фотоэмиссия электронов с катода под действием отдельных линий собственного резонансного излучения разряда.

2. Впервые в численной модели для расчета перераспределения потенциала в промежутке на основе уравнения сохранения полного тока использована эквивалентная электрическая схема, представляющая собой последовательно-параллельное соединение источников тока и емкостей.

3. С помощью разработанной компьютерной модели в наносекундном диапазоне времени получены количественные данные о динамике изменения напряжения и тока разряда, концентрации электронов и ионов, распределения потенциала, фотоэлектронной и ион-электронной составляющих тока катода, инверсии возбуждённых молекул и энергии, вводимой в промежуток.

4. Получены зависимости напряжения, тока разряда, степени перенапряжения, энергии и времени формирования от основных параметров системы возбуждения разряда: скорости роста напряжения, обострительной емкости, индуктивности разрядного контура, начальной концентрации, состава газовой смеси, давления и межэлектродного расстояния, параметров контура накачки.

Научные положения, выносимые на защиту.

1. На стадии формирования импульсного высоковольтного сильноточного разряда в условиях, соответствующих азотному лазеру с накачкой поперечным разрядом от емкостного накопителя энергии, основным вторичным процессом на катоде является фотоэмиссия под действием собственного излучения разряда и фотоэлектронная составляющая тока катода в 2 — 5 раз превышает ион-электронную.

2. С увеличением крутизны фронта импульса возбуждения в диапазоне.

11 И.

10 — 2−10 В/с, рост степени перенапряжения, достигаемой в процессе развития объемного разряда замедляется. Зависимость степени перенапряжения от крутизны фронта хорошо (с погрешностью не более 10%) аппроксимируется предложенным соотношением: где Л — степень перенапряжения, а — константа, зависящая от рода газа (газовой смеси), dU/dt — крутизна фронта.

3. На стадии формирования разряда скорость ввода энергии в среду существенно (в 10−50 раз) больше, чем на стадии горения, энергия формирования разряда составляет основную (70 — 80%) часть энергии, запасенной в накопительной емкости, и вводится в объем при более высоком значении температуры электронов, чем на стадии горения, длительность которой поэтому целесообразно минимизировать.

4. Для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом существует оптимальная скорость нарастания напряжения на электродах (порядка.

3−10″ В/с), при которой достигается максимальная эффективность накачки.

1 <1 отношение максимальной инверсии уровней С Пи — В Пе к энергии формирования разряда).

Практическая значимость.

1. Разработана самосогласованная модель формирования сильноточного (амплитудой тока до 100 кА) высоковольтного (до 50 кВ) объемного разряда в газовых смесях при давлении 200 — 2000 Торр и межэлектродном расстоянии 0,4 мм — 4 см. Модель может быть использована для расчета формирования разряда в приборах плазменной электроники: импульсных газовых лазерах, плазменных экранах и коммутационных приборах.

2. На основе разработанной самосогласованной модели формирования разряда создан программный комплекс, предназначенный для расчета развития разряда в чистых газах (Не, Ne, Ar, N2, Н2, Кг, Хе) с учетом значений реактивных элементов внешней цепи.

3. Для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом получены данные об основных разрядных процессах: динамике перераспределения концентрации зарядов и потенциала в промежутке, инверсии лазерных уровней возбуждения, скорости роста составляющих тока. Установлено, что зависимость максимальной инверсии уровней С3Пи — B3ng от концентрации азота в смеси имеет максимум, который соответствует концентрации азота 5 — 8% и смещается в сторону больших концентраций с увеличением амплитуды импульса напряжения.

Апробаг{ия работы и публикации.

Результаты исследований, представленные в диссертационной работе, обсуждались на конференциях профессорско-преподавательского состава Ря занского радиотехнического университета (2006, 2008 гг.), на I международной научно-практической конференции «Магнитоуправляемые контакты (герконы) и изделия на их основе» (Рязань, 2005), на VIII международной конференции «Импульсные лазеры на переходах атомов и молекул AMPL-2007» (Томск, 2007), на 54-м международном симпозиуме AVS (Seattle, 2007), на V всероссийской конференции «Фундаментальные и прикладные проблемы физики полупроводников и источников света» (Саранск, 2007), на XIII всероссийской научно-технической конференции «Новые информационные технологии в научных исследованиях и образовании» (Рязань, 2008).

Результаты диссертационной работы отражены в 17 публикациях, в том числе 6 публикаций в ведущих рецензируемых научных журналах, входящих в перечень ВАК.

6.6. Основные результаты.

На основе разработанной модели создан программный комплекс для моделирования формирования газового разряда в чистых газах при давлении 200−2000 Торр и межэлектродном расстоянии 0,4 мм — 4 см. Программный комплекс позволяет получить основные данные о процессе формирования разряда: временные диаграммы тока разряда и напряжения на промежутке, пространственные профили распределения концентраций электронов и ионов в промежутке в различные моменты времени, пространственные профили распределения напряженности электрического поля и потенциала в промежутке в различные моменты времени, временную диаграмму тока ион-электронной эмиссии, временную диаграмму напряженности поля у катода, временную диаграмму суммарной энергии, вложенной в разряд.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В диссертационной работе методами численного моделирования и экспериментально исследованы физические процессы формирования объемного разряда при различных условиях его возбуждения: межэлектродное расстояние, давление и состав газовой смеси, крутизна фронта импульса напряжения, параметры цепи накачки и разрядного контура, начальная концентрация электронов. Получены следующие основные результаты:

1. Разработана самосогласованная модель формирования сильноточного (амплитудой тока до 100 кА) высоковольтного (напряжением пробоя до 50 кВ) объемного разряда в газовых смесях при давлении 200 — 2000 Торр и межэлектродном расстоянии 4−10″ 4 — 4−10″ 2 м. Высокая достоверность результатов расчета обеспечивается использованием в численном алгоритме модели ряда инновационных элементов: расчет фотоэмиссии с катода под действием резонансных линий собственного излучения разрядасовместный самосогласованный расчет развития разряда (перераспределение потенциала под действием пространственного заряда) с уравнениями внешней цепи с емкостными и индуктивными элементамивычисление динамики процессов ионизации, возбуждения электронным ударом, упругих соударений и направленного движения решением уравнения Больцмана в приближении локального поля.

2. С помощью модели в наносекундном диапазоне времени получены количественные данные о динамике изменения напряжения и тока разряда, концентрации электронов и ионов, распределения потенциала, фотоэлектронной и ион-электронной составляющих тока катода, инверсии возбуждённых молекул и энергии, вводимой в промежуток.

3. Установлено, что на стадии формирования разряда основным вторичным процессом на катоде является фотоэмиссия под действием собственного излучения разряда, а ток ион-электронной эмиссии составляет 20 — 50% фототока. На стадии горения разряда ток ион-электронной эмиссии значительно превышает ток фотоэмиссии.

4. Показано, что динамическое напряжение зажигания (при скорости.

11 1 'Х роста напряжения 10 — 2−10 В/с) при постоянном значении произведения межэлектродного расстояния на давление возрастает с увеличением межэлектродного расстояния и уменьшается с ростом давления.

5. Предложено аппроксимационное соотношение (погрешность не более 10%) для вычисления достигаемой степени перенапряжения: л W.

А = а зv dt ' где Л — степень перенапряжения (в процентах), а — константа, зависящая от рода газа (газовой смеси), dJJ/dt — скорость нарастания напряжения на электродах (крутизна фронта).

6. Установлено, что скорость ввода энергии в разряд на стадии формирования существенно (в 10 — 50 раз) больше, чем на стадии горения, основная (70 — 80%) часть энергии, запасенной в накопительной емкости, вводится в объем промежутка на стадии формирования разряда и для повышения эффективности системы накачки целесообразно минимизировать длительность стадии горения.

7. Получены зависимости напряжения, тока разряда, степени перенапряжения, энергии и времени формирования от основных параметров системы возбуждения разряда: скорости роста напряжения, обострительной емкости, индуктивности разрядного контура, начальной концентрации, состава газовой смеси, давления и межэлектродного расстояния, параметров контура накачки. Установлены следующие закономерности:

— с увеличением крутизны импульса возбуждения время формирования разряда уменьшается и стремится к некоторой постоянной величине;

— увеличение индуктивности разрядного контура от 1 до 100 нГн приводит к росту времени формирования разряда, а энергия формирования разряда при этом практически не изменяется;

— повышение концентрации начальных электронов в пределах 10ю — 1012 см" увеличивает время формирования разряда, и практически не влияет на энергию формирования.

8. Для условий азотного лазера с накачкой поперечным разрядом показано существование оптимальной скорости нарастания напряжения на электродах, при которой достигается максимальная эффективность накачки (отношение максимальной инверсии к энергии формирования разряда).

9. Установлено, что в азотно-гелиевой газовой смеси зависимость мак.

3 3 симальной инверсии уровней С Пи — В Пё от концентрации азота имеет максимум, который соответствует концентрации азота 5 — 8% и смещается в сторону больших концентраций с увеличением амплитуды импульса напряжения.

10. На основе разработанной самосогласованной модели формирования сильноточного высоковольтного объемного разряда создан программный комплекс, предназначенный для расчета развития разряда в чистых газах (Не, Ne, Ar, N2, Н2, Кг, Хе).

Автор выражает глубокую благодарность своему научному руководителю доктору технических наук, профессору Коротченко Владимиру Александровичу, заведующему кафедрой электронной техники и технологии доктору технических наук, профессору Карабанову Сергею Михайловичу, профессору кафедры электронной техники и технологии Козлову Борису Алексеевичу.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Ю.Д., Месяц Г. А. Физика импульсного пробоя газов. М.: Наука, 1991.224 с.
  2. Г. А., Осипов В. В., Тарасенко В. Ф. Импульсные газовые лазеры. М.: Наука, 1991.272 с.
  3. Г. А. Импульсная энергетика и электроника. М.: Наука, 2004. 704 с.
  4. . Э.М., Райзер Ю. П. Искровой разряд. М.: МФТИ, 1997. 320 с.
  5. В.В. Самостоятельный объемный разряд. // УФН. 2000. Т. 170. № 3. С. 225−245.
  6. В. В., Лисенков В. В. Формирование самостоятельного объемного газового разряда. // ЖТФ. 2000. Т. 70, Вып.4. С. 27−33.
  7. А.Ф., Бобров Ю. К., Сорокин А. В., Юргеленас Ю. В. Физические основы электрического пробоя газов. Издательство МЭИ, 1999. 400 с.
  8. . К., Томсон Р. Численное моделирование газовых лазеров. М.: Мир, 1981.515 с.
  9. Г. Электронные лавины и пробой в газах. М.: Мир, 1968. 390 с.
  10. Мик Д., Крэгс Д. Электрический пробой в газах. М.: ИЛ, 1960. 605 с. 11. http://www.siglo-kinema.com Kinema Software & CP AT.
  11. A.B., Смирнов Б. М. Физические процессы в газовых лазерах. М.: Энергоатомиздат, 1985. 152 с.
  12. В.Е., Жилинский А. П., Сахаров И. Е. Основы физики плазмы. М.: Атомиздат, 1977. 384 с.
  13. . Ю.П. Физика газового разряда. М.: Наука, 1992. 536 с.
  14. В.Ф. Эффективность азотного УФ лазера с накачкой самостоятельным разрядом. // Квантовая электроника. 2001. Т. 31. № 6. С. 489−494.
  15. М.И., Тарасенко В.Ф. N2 лазер с накачкой от генератора с индуктивным накопителем энергии и полупроводниковым прерывателем тока. // Квантовая электроника. 1995. Т. 22. № 5. С. 441−442.
  16. . Е.Х., Панченко А. Н., Тарасенко В. Ф. Азотный лазер с накачкой продольным разрядом от индуктивного и емкостного накопителей энергии. // Квантовая электроника. 1998. Т. 25. № 12. С. 1087−1090.
  17. S. Macheret, М. Shneider, R. Miles. Modeling of air plasma generation by electron beams and repetitive High-Voltage nanosecond pulses. // IEEE Transactions on plasma science, Vol. 30, N. 3, june 2002. P. 1301−1314.
  18. M.A. Атомная и молекулярная спектроскопия. М.: Эдиториал УРСС, 2001. 896 с.
  19. Jean Е. Sansonetti, W. С. Martin. Handbook of Basic Atomic Spectroscopic Data. http://phvsics¦nist¦gov/PhYsReЮata/Handbook/index¦htпll
  20. В.И., Рошаль A.C. Численные методы решения физических задач. СПб.: «Лань», 2005. 208 с.
  21. В. А., Чижиков А. Е., Иванов А. В. Начальная стадия тлеющего разряда в перенапряженном режиме // Изв. РАН, сер. Физическая, 2003. Т. 67. № 9. С. 1259 1262.
  22. В. А., Панкратов Е. И. Компьютерная модель развития тлеющего разряда в перенапряжённом режиме // Вестник РГРТА. Вып. 15, Рязань: РГРТА, 2004, С. 79 85.
  23. Bogaerts A., Gijbels R. Numerical modelling of gas discharge plasmas for various applications // Vacuum V. 69. 2003. P. 37−52.
  24. K. Kutasi, P. Hartmann, Z. Donko. Self-consistent modelling of glow discharges // PADEU 15, 147. 2005. P. 147−155.
  25. Bogaerts. A., Gijbels R. Three-dimensional modeling of a direct current glow discharge in argon: is it better than one-dimensional modeling? // Fresenius J Anal Chem. V. 359. 1997. P. 331−337.
  26. Morgan W. Test of a numerical optimization algorithm for obtaining cross sections for multiple collision processes from electron swarm data. // J. Phys. D: Appl. Phys. V. 26. 1993. P. 209−214.
  27. Hamaguchi S. Modeling and simulation methods for plasma processing. // IBM J. Res. Develop. V. 43. NO ½.1999. P. 199−215.
  28. Xiaohui Yuan, Laxminarayan L. Raja. Computational Study of Capacitively Coupled High-Pressure Glow Discharges in Helium. // IEEE TRANSACTIONS ON PLASMA SCIENCE, VOL. 31, NO. 4, 2003. P. 495−503.
  29. Hartmann P., Kutasi K., Donko Z. Comparison of one- and two-dimensional hybrid modeling of low-pressure gas discharges. // XXVIIth ICPIG, Eindhoven, the Netherlands, 18−22 July, 2005. P. 3−6.
  30. Plasma Laboratory of Weizmann Institute of Science. http://plasma-gate.weizmann.ac.il/
  31. NISTPhysical Reference Data. http^/nhvsicsjiistgov/PhysRefData/contents.htiril
  32. С. В. Развитие импульсно-периодических газовых разрядов в самосогласованном электрическом поле. Электронная кинетика и производство активных частиц. Канд. дис., Долгопрудный, 2001. 130 с.
  33. ВВ., Ямщиков ВА Еще раз об эффективности азотного лазера. // Квантовая электроника. 2002. Т. 23. № 2. С. 183−184.
  34. Г. В., Пономаренко А. Г., Швейгерт В. А. Развитие самостоятельного разряда в полях меньших поля самопробоя. Новосибирск.: Академия наук СССР, Сибирское отделение, Институт теоретической и прикладной механики, 1981. Препринт № 26. 50 с.
  35. И.Д., Орловский В. М., Тарасенко В. Ф., Ткачев А. Н., Яковленко С. И. Объемный разряд при атмосферном давлении без внешней предыонизации. // Письма в ЖТФ. 2005. Т. 31. Вып. 11. С. 19−26.
  36. П.Л., Цейтлин JI.A. Расчет индуктивностей: Справочная книга. Л.: Энергоатомиздат, 1986. 488 с.
  37. О.А., Стаханов И. П. Физика плазмы (стационарные процессы в частично ионизированном газе). М.: Высшая школа, 1991. 191 с.
  38. И.Д., Орловский В. М., Тарасенко В. Ф., Ткачев А. Н., Яковленко С. И. О формировании объемных разрядов при субнаносекундной длительности фронта импульса напряжения. // ЖТФ. 2005. Т. 75. Вып. 7. С. 65−69.
  39. В.В., Ямщиков В. А. К вопросу об эффективности электроразрядного N2 лазера. // Квантовая электроника. 1997. Т. 24. № 6. С. 483−486.
  40. Г. А., Тарасенко В. Ф. Мощные импульсные лазеры на плотных газах. //Квантовая электроника. 2003. Т. 33. № 7. С. 568−580.
  41. В.Ф., Яковленко С. И. Импульсные лазеры на плазме создаваемой электронными пучками и разрядами. // Квантовая электроника. 2003. Т. 33. № 2. С. 117−128.
  42. В.Ф. Ответ на заметку «Еще раз об эффективности азотного лазера». // Квантовая электроника. 2002. Т. 32. № 2. С. 185−186.
  43. Физические величины: Справочник / Бабичев А. П., Бабушкина Н. А., Братковский A.M. и др.- Под ред. Григорьева И. С., Мейлихова Е. З. М.: Энергоатомиздат, 1991. 1232 с.
  44. Wouter В. Modelling of Transient Phenomena in Gas Discharges. Eindhoven: Technische Universiteit Eindhoven, 2005. Proefschrift. P. 179.
  45. Д.P., Свифт Д. Д. Газоразрядные приборы с холодным катодом. М.: Энергия, 1965. 480 с.
  46. В.А. Физика газового разряда: Учебное пособие. Рязань: РГРТА, 2002. 60 с.
  47. В.А., Гордеев В. А. Исследование плазмы тлеющего и контрагированного разряда в азоте методами спектроскопии КАРС, оптической интерферометрии и численного моделирования. // ЖТФ. 2005. Т. 75. Вып. 12. С. 56−68.
  48. Л.П., Лойко Т. В., Цукерман В. А. Высоковольтный наносекундный разряд в плотных газах при больших перенапряженияхразвивающийся в режиме убегания электронов. // УФН. 1990. Т. 160. Вып. 7. С. 49−82.
  49. С.Н., Яковленко С. И. О механизме убегания электронов в газе. Верхняя ветвь кривой зажигания самостоятельного разряда для гелия, ксенона, и азота. // VII Забабахинские чтения, Снежинск, 8−11 сентября 2003. С. 1−21.
  50. Г. А., Насибов А. С., Кремнев В. В. Формирование наносекундных импульсов высокого напряжения. М.: Энергия, 1970, 153 с.
  51. Г. А. Генерирование мощных наносекундных импульсов. М.: Сов. радио, 1974, 256 с.
  52. Э.Д., Фирсов О. Б. Теория искры. М.: Атомиздат, 1975. 272 с.
  53. С.И. Механизм распространения стримера к катоду и к аноду обусловленный размножением электронов фона. // Электронный научный журнал «ИССЛЕДОВАНО В РОССИИ». 2004. С. 86−100. http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2004/009.pdf
  54. А.Н., Яковленко С. И. Механизм убегания электронов в газе и критерий зажигания самостоятельного разряда. // Письма в ЖТФ. 2003. Т. 29. Вып. 16. С. 54−62.
  55. Г. А. Исследования по генерации мощных наносекундных импульсов. Докт. дис. Томск, 1966. 292 с.
  56. Palmer A. J. A physical model on the initiation of atmospheric-pressure glow-discharges. //Appl. Phys. Lett. V. 25. № 3. 1974. P. 138−140.
  57. M.A. Динамика начального развития самостоятельного объемного разряда с предионизацией. // Письма в ЖТФ. 1983. Т. 9. Вып. 4. С. 214−218.
  58. В.Н., Солоухин Р. И. Влияние начальных условий на1развитие однородного разряда в газах. // ДАН СССР. 1977. Т 236. № 2. С. 347−350.
  59. Shields H., Alcock A.J. Short pulse, X-ray preionization of a high pressure XeCl gas discharge lasers. // Opt. Commun. V. 42. № 2. 1982. P 128−132
  60. A.P., Ищенко B.H. Мощный разряд с плазменным катодом в плотных газах. // ЖТФ. 1997. Т. 67. Вып. 11. С. 10−14.
  61. С.Н. Генераторы мощных наносекундных импульсов с полупроводниковыми прерывателями тока (обзор). // ГГГЭ. 1999. № 4. С. 5 3664. http://www.iep.uran.ru/naudep/imp/napr/. Сайт института Электрофизики Уральского отделения РАН.
  62. Вычислительные методы в физике плазмы. Под ред. Олдера Б., Фернбаха С., Ротнберга М. М.: Мир, 1974. 520 с.
  63. Ч., Ленгдон А. Физика плазмы и численное моделирование. М.: Энергоатомиздат, 1989. 452 с.
  64. Д. Вычислительные методы в физике. М.: Мир, 1675. 392 с.
  65. А.А., Михайлов А. П. Математическое моделирование: Идеи. Методы. Примеры. М.: Наука. Физматлит, 1997. 320 с.
  66. В.А., Силаев П. К. Численные методы для физиков теоретиков.
  67. Москва-Ижевск: Институт компьютерных исследований, 2003. 132 с.
  68. В.А., Силаев П. К. Численные методы для физиков теоретиков.1. Москва-Ижевск: Институт компьютерных исследований, 2004. 118 с.
  69. Н.Н. Численные методы. М.: Наука, 1978. 512 с.
  70. Draper N.R., Smith Н. Applied Regression Analysis, 3rd Ed., John Wiley & Sons, New York, 1998.
  71. Wagenaars E. Plasma breakdown of low-pressure gas discharge. Eindhoven: Technische Universiteit Eindhoven, 2006. Proefschrift. P. 109.
  72. B.B. Импульсный объемный разряд. // Соросовский образовательный журнал. 1998. № 12. С. 87−93.
  73. С.А., Верещагин Н. М. Генератор высоковольтных импульсов с индуктивным накопителем энергии и тиратроном// ПТЭ. 2002. — № 2.
  74. С.А., Верещагин Н.М. Discharge breaking time in a gas-discharge device with diaphragm, operating in inductive energy storage circuit// Известия вузов. Физика. 2007. — № 9. Приложение. — С 149.
  75. Gennady A. Mesyats. Pulsed power. New York: Springer Science, 2005, p. 568.
  76. Boris M. Smirnov. Reference Data on Atomic Physics and Atomic Processes. Springer Series on atomic, optical, and plasma physics 51. Berlin-Heidelberg: Springer-Verlag, 2008, p. 175.
  77. Takachi Fujimoto. Plasma Spectroscopy. Oxford: Clarendon Press, 2004, p. 287.
  78. Joe D. Hoffman. Numerical Methods for Engineers and Scientists. New York-Basel: Marcel Dekker, Inc., 2001, p. 823.
  79. В. А., Суворов Д. В. Оперативный индикатор напряжения зажигания автомобильных свечей // Информационные технологии в электронике: межвузовский сборник трудов. Рязань: РГРТА, 2004. С. 34−38.
  80. В. А., Суворов Д. В., Панкратов Е. И. Моделирование процесса формирования искрового разряда // Электроника: межвузовский сборник трудов. Рязань: РГРТА, 2005. С. 14−19.
  81. В. А., Суворов Д. В., Панкратов Е. И. Моделирование распада плазмы в газоразрядных индикаторных панелях // Электроника: межвузовский сборник трудов. Рязань: РГРТА, 2005. С. 20−25.
  82. В. А., Суворов Д. В., Панкратов Е. И. Исследование газового разряда в герконе // МНПК «Магнитоуправляемые контакты (герконы) и изделия на их основе»: Сборник трудов. Рязань, 2005. С. 122 125.
  83. В. А., Суворов Д. В. Динамика перехода газовой среды в проводящее состояние // Вестник РГРТА. Вып. 18. Рязань: РГРТУ, 2006. С. 95- 100.
  84. В.А., Суворов Д. В. Самосогласованная модель формирования объемного разряда. I. Физико-математическая основа модели // Вестник РГРТА. Вып. 20. Рязань: РГРТУ, 2007. С. 103−107.
  85. В.А., Суворов Д. В. Самосогласованная модель формирования объемного разряда. И. Численная модель формирования разряда//Вестник РГРТУ. Вып. 21. Рязань: РГРТУ, 2007. С. 69−73.
  86. Д.В., Коротченко В. А. Влияние индуктивности разрядного контура и площади электродов на параметры объемного разряда // Вестник РГРТУ. Вып. 22. Рязань: РГРТУ, 2007. С. 110−114.
  87. Д.В., Коротченко В. А. Влияние крутизны фронта напряжения на характеристики объемного разряда // Вестник РГРТУ. Вып. 23. Рязань: РГРТУ, 2007. С. 114−118.
  88. Д. В. Аналитическое соотношение для вычисления динамического напряжения пробоя // Электроника: межвузовский сборник трудов. Рязань: РГРТУ, 2007. С. 45−48.
  89. Karabanov S.M., Korotchenko V.A., Suvorov D.V. Computational investigation of volume discharge in a nitrogen laser // AVS 54-th International Symposium in Seattle, 2007.
  90. В. А., Суворов Д. В. Повышение эффективности азотного лазера // V Всероссийская конференция «Фундаментальные и прикладныепроблемы физики полупроводников и источников света» Саранск, 2007. С. 3−4.
  91. Д.В., Козлов Б. А., Коротченко В. А. Исследование формирования импульсного разряда в плотных газах // Вестник РГРТУ, № 2 (вып. 24). Рязань: РГРТУ, 2008. С. 95−100.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!