Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Ангармонизм колебаний решетки и вязкоупругие свойства стеклообразных систем в области перехода жидкость-стекло

Диссертация: Ангармонизм колебаний решетки и вязкоупругие свойства стеклообразных систем в области перехода жидкость-стекло
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В дырочно-активационной модели вязкого течения стеклообразующих расплавов «образованию флуктуационной дырки» соответствует предельная локальная упругая деформация структурной сеткиквазирешетки, которая в свою очередь обусловлена процессом возбуждения (критического смещения) мостикового атома — типа атома кислорода в мостике 81−0−81. Хотя процесс «дыркообразования» не может служить непосредственно… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА I. ВЯЗКОЕ ТЕЧЕНИЕ И АНГАРМОНИЗМ КОЛЕБАНИЙ РЕШЕТКИ СТЕКЛООБРАЗУЮЩИХ СИСТЕМ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)
    • 1. 1. Стеклообразное состояние вещества
    • 1. 2. Активационная теория вязкого течения жидкостей
    • 1. 3. Валентно-конфигурационная теория вязкого течения
    • 1. 4. Вязкость и флуктуационный свободный объем жидкостей и стекол
    • 1. 5. Фрагильность стеклообразующих систем
    • 1. 6. Ангармонизм колебаний решетки. Параметр Грюнайзена
    • 1. 7. Параметры Грюнайзена аморфных полимеров и стекол
    • 1. 8. Различные способы учета ангармонизма

Ангармонизм колебаний решетки и вязкоупругие свойства стеклообразных систем в области перехода жидкость-стекло (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Актуальность проблемы. В физике стеклообразногосостояния важное место занимает стеклование жидкости — процесс, обратный размягчению стекла. Переход жидкость-стекло по ряду фундаментальных признаков похож на фазовый переход второго рода. Вместе с тем он носит ярко выраженный релаксационный характер. Природа этого явления не выяснена до конца. В области перехода все стеклующиеся системы подчиняются общим закономерностям. Например, в области размягчения стекол наблюдается рост ангармонизма колебаний межатомных и межмолекулярных связей [1−11].

Стеклование жидкости тесно связано с вязкостью, которая является принципиально важным свойством, определяющим специфику стеклообразного состояния вещества. Представление о стекле как о сложном расплаве высокой вязкости было сформулировано еще Д. И. Менделеевым. Однако при этом до сих пор нет общепризнанной теории вязкого течения стеклообразующих жидкостей, остается во многом неясной причина резкого повышения вязкости в области стеклования жидкостей. В решении данной проблемы, а также проблемы стеклования, достигнут заметный прогресс в XX веке (Tamman G., Кобеко П. П., Мюллер Р. Л., Немилов С. В., Бартенев Г. М., Ferry J., Cohen М., Ternbull D., Мазурин O.B., Филипович В. Н., Macedo P., Litovitz Т., Angell С., Johari G. и др.). Появились работы, где устанавливается определенная связь вязкости в области стеклования с упругими свойствами соответствующих стекол. В 1968 году Немиловым С. В. получено соотношение, выражающее свободную энергию активации вязкого течения вблизи температуры стеклования Tg через мгновенный упругий модуль сдвига [5].

В конце 1970;ых годов Анжелом С. А. [12] было введено понятие о так называемой фрагильности (fragility) т, которая представляет собой тангенс угла наклона кривой вязкости в координатах lg// — (Tg/T) в точке Tg/T= 1 (Tg — температура стеклования). Фрагильность характеризует быстроту уменьшения вязкости с повышением температуры и оказалась удобным показателем для классификации стекол. В последние 20−25 лет опубликована серия работ, посвященных исследованию связи т с различными свойствами стеклообразных систем.

Интерес к этой проблеме усилился в 2004 — 2008 годы после установления для ряда стеклообразующих веществ линейной зависимости фрагильности от отношения модуля объемного сжатия В к модулю сдвига G (Новиков, Соколов, 2004) [13]. Известно, что отношение указанных упругих модулей BIG является однозначной функцией коэффициента Пуассона ¿-ипараметра линейной теории упругости.

В свою очередь, рядом исследователей (Беломестных В.Н. [14,15], Pineda Е. [16], Сандитов Д. С. [3,17], &bdquo-Бодряков В.Ю. [18] и др.) развито представление о том, что отношение ВЮ и, следовательно, коэффициент Пуассона ¡-л тесно связаны с параметром Грюнайзена у — мерой ангармонизма колебаний решетки и нелинейности силы межатомного и межмолекулярного взаимодействий. Отсюда возникает проблема взаимосвязи между фрагильностью и ангармонизмом колебаний решетки.

Наряду с влиянием на размягчение стекла, вязкость и другие свойства ангармонизм колебаний решетки сам по себе представляет отдельный научный интерес [19,20].

При малых смещениях атома из положения равновесия квазиупругая сила линейно зависит от его смещения и наблюдаются гармонические колебания атомов (гармоническое приближение). При значительных отклонениях атома из равновесного положения нарушается линейная зависимость силы межатомного взаимодействия от смещения и колебания атомов становятся ангармоническими (явление ангармонизма). Ангармонически колеблющиеся атомы и группы атомов вносят существенный вклад в тепловое расширение, теплопроводность и другие теплофизические и физико-механические свойства твердых тел [19,20].

Наличие ангармонизма и разброс значений у для межатомных связей может служить одной из причин образования в структуре стеклообразных твердых тел так называемых локальных мягких конфигураций. Этот факт в той или иной форме учитывается в различных моделях стекол. Так, например, в модели мягких конфигураций предполагается, что в отличие от кристаллических твердых тел стекла являются сильно ангармоническими системами — они содержат значительную долю атомов, характеризующихся мягкими ангармоническими потенциалами [21].

Первоначально параметр Грюнайзена был введен в начале XX века для кристаллических твердых тел и выражал изменение частоты нормальных колебаний решетки в зависимости от изменения объема кристалла. Обобщение этого параметра на некристаллические твердые тела, в частности, на аморфные полимеры и стекла, встречает определенные трудности [20]. При описании ангармонических эффектов наряду с классическим методом Ми и Грюнайзена неплохо зарекомендовала себя теория возмущений, разработанная Борном, Лейбфридом и Людвигом [19]. Однако данный метод работает успешно только в случае слабоангармонических твердых тел, когда справедливо предположение о небольших амплитудах колебаний атомов. В случае сильноангармонических твердых тел наибольшее распространение получили самосогласованное приближение [22], модели мягких конфигураций [21] и двухуровневых систем [23].

Несмотря на определенные успехи, отмеченные выше методы учета ангармонизма в кристаллах и стеклах, подвергаются критике из-за ряда недостатков. Так, например, потенциалы в подобных моделях содержат подгоночные параметры, физический смысл которых остается во многом неясным. Поэтому на данном этапе вполне оправданы попытки обобщения классического метода Ми-Грюнайзена на описание и интерпретацию ангармонизма стеклообразных твердых тел.

Таким образом, тематика исследований, касающихся вязкоупругих свойств в области перехода жидкость-стекло, критерия размягчения стекла, упругих свойств, ангармонизма и нелинейности силы межатомного взаимодействия стекол, относится к одной из актуальных проблем современной физики конденсированного состояния.

Цель работы. Данная диссертационная работа посвящена систематическому исследованию вязкого течения стеклообразующих расплавов в области перехода жидкость-стекло, критерия размягчения стекол в связи с упругими свойствами и ангармонизмом колебаний решетки этих систем.

При этом ставились следующие основные задачи:

• исследовать температурную зависимость свободной энергии активации вязкого течения стеклообразующих жидкостей в области перехода жидкость-стекло;

• выяснить наличие связи между фрагильностью — характеристикой вязкости в области стеклования — и ангармонизмом колебаний решетки;

• разработать новый критерий размягчения стекла, изучить влияние ангармонизма колебаний решетки на размягчение стекол, проверить наличие взаимосвязи между температурой размягчения и параметром Грюнайзена;

• рассчитать значения параметра Грюнайзена для различных неорганических стекол и обсудить его физический смысл;

• исследовать зависимость скоростей распространения продольной и поперечной акустических волн от параметра. Грюнайзена — меры ангармонизма колебаний решетки;

• рассмотреть корреляцию между коэффициентом Пуассона и параметром Грюнайзена кристаллических и стеклообразных твердых телНаучная новизна.

1. Предложен новый критерий перехода стекло-жидкость, согласно которому стекло размягчается при нагревании, когда средняя энергия тепловых колебаний решетки ЗЯТё становится равной или больше работы предельной упругой деформации межатомной связи: > АНе.

В рамках данного критерия обоснована обнаруженная линейная корреляция между температурой размягчения и обратной величиной квадрата параметра Грюнайзена — меры ангармонизма колебаний решетки.

2. На основе нового подхода к интерпретации дырочно-активационной модели вязкого течения стеклообразующих расплавов дается объяснение резкого роста вязкости в области стеклования жидкостей. Получено новое уравнение для температурной зависимости свободной энергии активации текучести, которое находится в согласии с экспериментальными данными в области перехода жидкость-стекло.

3. На примерах ряда стекол установлена определенная взаимосвязь между фрагильностью — характеристикой вязкости вблизи температуры стеклования — и энгармонизмом колебаний решетки. Предложен способ расчета фрагильности по данным о параметрах уравнения Вильямса-Ландела-Ферри.

4. Впервые введены два параметра Грюнайзена для неорганических стекол:* решеточный yL и термодинамический yD. Проведен расчет yL и yD для различных стеклообразных систем. Обсуждается физический смысл этих величин.

5. Установлена взаимосвязь между коэффициентом Пуассона и параметром Грюнайзена для кристаллических и стеклообразных твердых тел. В рамках модели Пинеда (Pineda) дается обоснование такой взаимосвязи.

Практическая ценность. Диссертационная работа связана с фундаментальными теплофизическими и физико-механическими свойствами и эксплуатационными характеристиками кристаллических и стеклообразных материалов. Полученные результаты могут быть использованы при прогнозировании и расчетах практически важных тепловых и механических свойств стекол и кристаллов. Данные приведены в виде удобных для практического применения таблиц и графиков, которые могут быть использованы в качестве справочного материала при научных исследованиях и при подборе условий технологических процессов.

Результаты найдут применение в ряде вузов. В частности, они внедрены в учебный процесс физико-технического факультета Бурятского государственного университета и используются в спецкурсах «Физика твердого тела», «Физика неупорядоченного состояния вещества» и «Основы молекулярной акустики», включающих реальные и виртуальные лабораторные практикумы.

Защищаемые положения.

1. Отношение работы критической" упругой деформации межатомной связи ЛНе к средней энергии теплового движения кинетических единиц при температуре размягчения кТё является, практически постоянной величиной для стеклообразных систем различной химической природы (неорганических стекол, аморфных органических полимеров и металлических аморфных сплавов).

ЛНе, а —ру СОП5(~ 3.

КГ, что служит мерой критерия перехода стекло-жидкость. Стекло размягчается, когда средняя энергия тепловых колебаний решетки становится равной или больше работы предельной упругой деформации межатомной связи (энтальпии возбуждения атома, отнесенной к одному молю).

2. Между температурой размягчения стекла и обратной величиной квадрата параметра Грюнайзена — меры ангармонизма колебаний решетки — наблюдается линейная корреляция, что можно обосновать в рамках предлагаемого критерия размягчения стеклообразных твердых тел.

3. В дырочно-активационной модели вязкого течения стеклообразующих жидкостей под «образованием флуктуационной дырки» следует понимать предельную локальную деформацию структурной сетки, которая в свою очередь обусловлена процессом возбуждения (критического смещения) мостикового атома — типа атома кислорода в мостике 8ьО-81.

Хотя процесс «дыркообразования» не может служить непосредственно механизмом процесса текучести тугоплавких стеклообразующих расплавов, он играет важную роль в локальных низкоактивационных изменениях структуры, подготавливающих необходимое условие для переключения валентной связи — основного акта вязкого течения стекол и их расплавов.

4. Из дырочно-активационной модели следует экспоненциальная температурная зависимость свободной энергии активации вязкого течения стеклующихся веществ в области перехода жидкость-стекло, что находится в согласии с экспериментальными данными.

5. Для неорганических стекол целесообразно ввести два параметра Грюнайзена: решеточный и термодинамический у0. Для щелочносиликатных и других подобных стекол решеточный параметр Грюнайзена выражает ангармонизм колебаний ионной подрешетки, образованной ионами щелочных (щелочноземельных) металлов и немостиковыми ионами кислорода, а термодинамический параметр Грюнайзена отражает ангармонизм, усредненный по внутрицепным, внутрисеточным и другим колебательным модам.

6. Для натриевогерманатных, свинцовосиликатных, ряда многокомпонентных оптических стекол между фрагильностью — характеристикой вязкости в области стеклования — и ангармонизмом колебаний решетки (параметром Грюнайзена) наблюдается определенная взаимосвязь. Фрагильность является однозначной функцией объемной доли флуктуационного свободного объема, замороженной при температуре стеклования.

7. Отношение скоростей распространения продольной (v?) и поперечной (vs) акустических волн в кристаллических и стеклообразных твердых телах является линейной функцией параметра Грюнайзена у — меры ангармонизма и нелинейности силы межатомного взаимодействия. Наличие такой корреляции можно обосновать в рамках модели Пинеда (Pineda).

8. На основе теории упругости, молекулярной акустики и термодинамики можно получить соотношение, связывающее коэффициент Пуассона с параметром Грюнайзена, которое находится в согласии с экспериментальными данными как для кристаллов, так и для стекол.

Апробация работы. Основные результаты диссертации докладывались и обсуждались на втором всесоюзном семинаре-совещании «Механизмы релаксационных процессов в стеклообразных системах» (Улан-Удэ, 1985), на всесоюзном семинаре «Нелинейные эффекты в кинетике разрушения» (С.Петербург, 1988), на всесоюзном семинаре «Строение и природа металлических и неметаллических стекол» (Ижевск, 1989), на международной конференции «Строение, свойства и применение фосфатных, фторидных и халькогенидных стекол» (Рига, 1990), на всесоюзной конференции «Релаксационные явления и свойства полимерных материалов» (Воронеж, 1990), на Первой региональной конференции «Исследования в области молекулярной физики» (Улан-Удэ, 1994), на Второй региональной конференции «Жидкость. Проблемы и решения» (Улан-Удэ, 1996), на X совещании по стеклообразному состоянию (С.-Петербург, 1997), на I конференции по фундаментальным и прикладным проблемам физики (Улан-Удэ, 1999), на международной конференции «Стекла и твердые электролиты» (С.-Петербург, 1999), на Байкальской научной школе по фундаментальной физике (Иркутск, 1999, 2004), на Всероссийской конференции «Байкальские чтения по математическому моделированию процессов в синергетических системах» (Улан-Удэ, 1999), на Всероссийской научной конференции «Полимеры в XXI веке» (Улан-Удэ, 2005), на XX сессии Российского акустического общества (Москва, 2008 г.), на международной научной конференции «Актуальные проблемы молекулярной акустики и теплофизики» (Курск, 2009 г.), на семинаре С.-Петербургского отделения химического общества им. Д. И. Менделеева «Физическая химия стекла и стеклообразующих расплавов» (С.-Петербург, 2009), на I и II международных конференциях «Деформация и разрушение материалов и наноматериалов» (Москва, 2006 и 2007 гг.), на всероссийской научной конференции молодых ученых «Наука. Технологии. Инновации» (Новосибирск, 2007 г.), на IV и V конференциях по фундаментальным и прикладным проблемам физики (Улан-Удэ, 2008 и 2009 гг.), на международной конференции «Физика металлов и сплавов» (Екатеринбург, 2009 г.), на I и II международных научных конференциях «Наноматериалы и технологии» (Улан-Удэ, 2008, 2009 гг.), на ежегодных научно-практических конференциях сотрудников и преподавателей Бурятского государственного университета (Улан-Удэ, 1998;2009), на научных семинарах Иркутского государственного университета (Иркутск, 1997, 1998), Отдела физических проблем при Президиуме Бурятского научного центра СО РАН (Улан-Удэ, 2005) и Восточно-Сибирского государственного технологического университета (Улан-Удэ, 2009 г.).

Личный вклад автора состоит в его определяющей роли в постановке цели и задач исследования, в их теоретическом и экспериментальном выполнении, в интерпретации и обобщении полученных результатов. В опубликованных совместных работах по теме диссертации автору принадлежат основная инициатива и доминирующий вклад.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 57 научных работ, в том числе 1 монография, 24 статьи в рецензируемых научных журналах, рекомендованных ВАК для публикации научных результатов диссертаций.

Структура и объем работы. Диссертация изложена на 180 страницах, содержит 39 рисунков, 28 таблиц. Библиография включает 149 наименований. Работа состоит из вводной части, 7 глав, выводов, перечня литературы и приложений.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ.

1. Установлено, что отношение. работы предельной деформации межатомной связи АНе, соответствующей максимуму силы притяжения между атомами, к средней энергии теплового движения кинетической единицы при температуре размягчения кТё, в первом приближении является постоянной величиной для стеклообразных веществ различной химической природы (неорганических стекол, аморфных органических полимеров, металлических аморфных сплавов).

ЛНе р" =— «со^ «3. ктг.

Величина g служит мерой критерия размягчения стекла.

2. Предложен новый критерий перехода стекло-жидкость, согласно которому стекло размягчается, когда средняя энергия тепловых колебаний решетки (ЗЯТ8) становится равной или больше работы предельной упругой деформации межатомной связи — энтальпии возбуждения атома (ЛНе).

3. В рамках предлагаемого критерия размягчения обоснована обнаруженная для ряда стекол линейная корреляция между температурой размягчения и обратной величиной квадрата параметра Грюнайзена — меры ангармонизма колебаний решетки и нелинейности силы межатомного взаимодействия.

4. В дырочно-активационной модели вязкого течения стеклообразующих расплавов «образованию флуктуационной дырки» соответствует предельная локальная упругая деформация структурной сеткиквазирешетки, которая в свою очередь обусловлена процессом возбуждения (критического смещения) мостикового атома — типа атома кислорода в мостике 81−0-81. Хотя процесс «дыркообразования» не может служить непосредственно механизмом текучести тугоплавких стеклообразующих расплавов, однако он играет важную роль в локальных низкоактивационных мелкомасштабных изменениях структуры, подготавливающих необходимое условие для основного элементарного акта вязкого течения — переключения валентных связей между атомами. На основе нового подхода к интерпретации дырочно-активационной модели текучести стеклообразующих расплавов дается объяснение резкого роста вязкости в области перехода стекло-жидкость.

5. Из дырочно-активационной модели получено уравнение для температурной зависимости свободной энергии активации текучести, которое находится в согласии с экспериментальными данными. Экспоненциальное повышение свободной энергии активации в области перехода жидкость-стекло объясняется структурным изменением, которое сводится к локальной предельной деформации сетки структуры, обусловленной возбуждением мостикового атома. При повышенных температурах всегда имеется необходимое количество возбужденных мостиковых атомов (локально деформированных участков сетки) для самопроизвольных переключений валентных связей и свободная энергия активации вязкого течения практически не зависит от температуры.

6. Для натриевогерманатных, свинцовосиликатных, многокомпонентных оптических стекол установлена определённая взаимосвязь между фрагильностью — характеристикой вязкости вблизи температуры стеклования — и ангармонизмом колебаний решетки (параметром Грюнайзена). Показано, что фрагильность является однозначной функцией объемной доли флуктуационного свободного объема, замороженной при температуре стеклования, и она успешно рассчитывается по данным о параметрах уравнения Вильямса-Ландела-Ферри для температурной зависимости вязкости в области стеклования.

7. На основе теории упругости, молекулярной акустики и термодинамики получено соотношение, связывающее коэффициент Пуассона с параметром Грюнайзена, которое находится в согласии с экспериментальными данными как для кристаллов, так и для стекол.

Коэффициент пропорциональности А, входящий в это соотношение, является практически постоянной величиной для твердых тел одного структурного типа. Показана оправданность данной формулы при анализе ряда явлений, в частности, при рассмотрении взаимосвязи между температурой плавления и ангармонизмом колебаний решетки кристаллических оксидов.

8. Развито представление о том, что имеющиеся в настоящее время два уравнения (наша формула и соотношение Беломестных-Теслевой), которые связывают параметр Грюнайзена и коэффициент Пуассона, фактически эквивалентны. Дается их вывод из одних и тех же представлений с привлечением теории упругости и физической акустики.

9. Установлено, что отношение скоростей продольной и поперечной звуковых волн (у^/уз) является однозначной линейной функцией параметра Грюнайзена как для кристаллических, так и для стеклообразных твердых тел. В рамках модели Пинеда дается обоснование корреляции между отношением скоростей звука у/Л^ (коэффициентом Пуассона /г) и параметром Грюнайзена.

10. Предложена идея о том, что для неорганических стекол целесообразно ввести два параметра Грюнайзена: решеточный уь и термодинамический Уо. Для щелочносиликатных стекол решеточный параметр Грюнайзена выражает ангармонизм колебаний ионной подрешетки, образованной ионами щелочных металлов (Я+) и немостиковыми ионами кислорода (БьСТ), а термодинамический параметр Грюнайзена отражает ангармонизм, усредненный по внутрицепным, внутрисеточным и другим колебательным модам. Проведен расчет д и для различных стеклообразных систем. Решеточный параметр Грюнайзена % ~ 1.5−2.5 заметно превышает термодинамический параметр у о ~ 0.5−1.0.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

К ГЛАВЕ VII.

В настоящее время существуют две разные формулы, связывающие параметр Грюнайзена с коэффициентом Пуассона: формула СМ (7.5.2) и формула Беломестных-Теслевой (7.3.6). Они получены, вообще говоря, разными методами из разных исходных посылок. Обе формулы успешно используются при рассмотрении вопросов, связанных с взаимосвязью между параметром Грюнайзена и коэффициентом Пуассона.

Показано, что эти два соотношения фактически тождественны, ибо их можно вывести из теории Леонтьева с привлечением известных положений теории упругости, физической акустики и термодинамики.

Развито представление о том, что множитель, А в формуле СМ имеет смысл средней размерности областей локализации энергии, запасаемой деформируемым телом: ¡-А. По значениям Т)/ исследованные кристаллы делятся на определенные группы.

Установлено, что отношение модуля объемного сжатия к произведению плотности и квадрата среднеквадратичной скорости есть однозначная функция коэффициента Пуассона.

Обсуждается причина взаимосвязи между /и /л. Приходится признать, что природа этой взаимосвязи остается во многом неясной.

Корреляции между коэффициентом Пуассона и неупругими нелинейными свойствами твердых тел можно качественно объяснить в рамках модели Пинеда, а также по теории Кузьменко.

Показать весь текст

Список литературы

  1. В. Фазовые переходы жидкость-стекло. М.: Наука, 1992. 276с.
  2. Gibbs J.H., Di Marzio Е.А. Nature of the glass transition and the glassy state // J. Chem. Phys. 1958. V.28. N3. P. 373−383.
  3. Д.С., Бартенев Г. М. Физические свойства неупорядоченных структур. Новосибирск: Наука, 1982. 259 с.
  4. В.Г., Иржак В. И., Розенберг Б. А. Стеклование полимеров. Л.: Химия, 1987. 192с.
  5. Nemilov S.V. Thermodynamic and Kinetic Aspects of the Vitreous State. Roca Raton- Ann Arbor- London- Tokyo: CRC Press Inc. 1995. 213p.
  6. М.И. Топологические характеристики связей в окисных системах Si02 и GeC>2 при переходе стекло-жидкость // ЖЭТФ. 2006. Т. 130. Вып. 5(11). С. 944−956.
  7. А.И., Хоменко А. В. Синергетическая теория стеклования жидкостей //Журн. техн. физики. 2000. Т.70. № 6. С. 10−13.
  8. Д.С. Условие стеклования жидкостей и критерий плавления Линдемана в модели возбужденных атомов // Докл. РАН. 2003. Т.390. № 2. С. 209−213.
  9. Д.С. Модель возбужденного состояния и элементарный акт размягчения стеклообразных твердых тел // ЖЭТФ. 2009. Т. 135. № 1. С. 108−121.
  10. Saunders G.A. Phonon anharmonicity near the melting point and the glass transition // Phil. Mag. 1989. V.59B. N1. P. 179−190.
  11. Немил об C.B. Развитие представлений о характере внутренних изменений систем при переходе стекло-жидкость II Физ. и хим. стекла. 1980. Т.6. № 3. С.257−268.
  12. Angell С.А. Perspective on the glass transition // J. Phys. Chem. Solids. 1988. V.49. N8. P.836−871.-16 813. Novikov V.N., Sokolov A.P. Poisson’s ratio and the fragility of glass-fomiing liquids // Nature. 2004. V. 431. P. 961−963.
  13. B.H. Акустический параметр Грюнайзена кристаллических твердых тел // Письма в ЖТФ. 2004. Т.ЗО. №.3. С. 14−19.
  14. В.Н., Теслева Е. П. Взаимосвязь ангармонизма и поперечной деформации квазиизотропных поликристаллических тел // ЖТФ. 2004. Т. 74. № 8. С.140−142.
  15. Pineda Е. Theoretical approach to Poisson ratio behavior during structural changes in metallic glasses // Phys. Rev. 2006. V. B73. P. l04109−1-104 109−6.
  16. Д.С., Бартенев Г. М., Цыдыпов Ш. Б. Предельная прочность и максимальная скорость разрушения силикатных стекол // Физ. и хим. стекла. 1978. Т.4. № 3. С.301−308.
  17. В.Ю., Повзнер A.A. Сафронов И. В. Термодинамический анализ ангармонизма колебаний решетки // Журнал аехнической физики. 2006. Т.76. № 2. С.69−78.
  18. Г., Людвиг В. Теория ангармонических эффектов в кристаллах. М.: ИИЛ, 1963. 232с.
  19. Г. В., Сандитов Д. С. Ангармонические эффекты и физико-механические свойства полимеров. Новосибирск: Наука, 1994. 261с.
  20. М.И. Низкотемпературные свойства и локализованные электронные состояния стекол // Усп. физ. наук. 1987. Т. 154. № 4. С.623−652.
  21. X. Принципы динамической теории решетки. М.:Мир, 1986. 392с.
  22. И.А. Микроскопическая модель низкотемпературных аномалий в диэлектрических стеклах. // ФТТ. 1979. Т.21. № 5. С.1444−1450.
  23. В.В. Проблемы физики стекла. М.: Стройиздат, 1976. 256с.
  24. Порай-Кошиц Е.А., Шульц М. М., Мазурин О. В. Проблемы физики и химии стекла // Физика и химия стекла. 1975. Т.1. № 1. С.3−10.
  25. Металлические стекла. Пер. с англ./под ред. Г.-Й. Гюнтерода и Г. Бека. М.: Мир, 1983. 376с. (коллективная монография).
  26. К., Фудзимори X., Хасимото К. Аморфные металлы. М.: Металлургия, 1987. 328с.
  27. Я.И. Кинетическая теория жидкостей. M.-JL: Изд-во АН СССР, 1945. 414с.
  28. Waterton S.С. The viscosity-temperature relationship and some inferences on the nature of molten and of plastic glass // J. Soc. Glass Techn. 1932. V. l 6. P. 244−253.
  29. Н.И. Зависимость кинетических свойств жидкостей и стекол от температуры, давления и объема// ЖТФ. 1956. Т.26. С. 1461−1473.
  30. Jenckel Е. Zur temperaturabhangigkeit der Viskositat von schmelzen // Z. Physik. Chem. 1939. Bd. 184. N.l. S. 309−319.
  31. Meerlender G. Die erweiterte Jenckel-Gleichung, eine leistungsfahige Viskositats-temperatur-formel. I, II. // Rheol. acta. 1967. V.6. N4. P. 309−377.
  32. .А. Вязкость стекол в интервале температур размягчения и отжига. II Зависимость вязкости стекол от температуры // ЖФХ. 1955. Т.29. Вып. 1.С. 70−75.
  33. С., Лейдлер К., Эйринг Г. Теория абсолютных скоростей реакций. М.: ИЛ, 1948. 673с.
  34. Р.Л. Валентная теория вязкости и текучесть в критической области температур для тугоплавких стеклообразующих веществ // Журн. прикл. химии. 1955. Т.28. № 10. С. 1077−1082.
  35. C.B. Вязкое течение стекол в связи с их структурой. Применение теории скоростей процессов // Физ. и хим. стекла. 1992. Т. 18. № 1.С. 3−44.
  36. Batschinski A.I. Uber die innere Reibung der Flussigkeiten // Z. Phys. Shem. 1913. Bd. 84. N6. S.643−706.- 17 038. Doolittle A.K. Studies in Newtonian flow // J. Appl. Phys. 1951. V.22. N12. P.1471−1475.
  37. Cohen M.N., Turnbull D. Molecular transport in liquids and glasses // J. Chem. Phys. 1959. V.31. N5. P. l 164−1169.
  38. А.И. Молекулярная физика. Новосибирск: Наука, 1986. 284 с.
  39. Novikov V.N. Vibration anharmonicity and fast relaxation in the region of glass transition // Phys. Rev. 1998. V. B58. P. 8367−8378.
  40. Sokolov A.P., Rossler E., Kisliuk A., Quitman D. Dynamics of strong and fragile glassformers: differences //Phys. Rev. Lett. 1993. V.71. P.2062−2065.
  41. Bordat P., Affouard F., Descamps M., Ngai K.L. Does the interaction potential determine both the fragility of a liquid and the vibrational properties of its glassy state? // Preprint at http://arXiv.cond.-mat./401 117 (2004)
  42. Yannopoulos S.N., Johari G.P. Poisson’s ratio and liquid’s fragility // Nature. 2006. V.441. P. E7-E8.
  43. Nemilov S.V. Structural aspect of possible interrelation between fragility (length) of glass forming melts and Poisson’s ratio of glasses // J. Non-Cryst. Solids. 2007. V.353. P.4613−4632.
  44. С.И. Тепловое расширение твердых тел. М.: Наука, 1974. 294с.
  45. Д.С., Козлов Г. В. Ангармонизм межатомных и межмолекулярных связей и физико-механические свойства полимерных стекол // Физ. и хим. стекла. 1995. Т. 21. № 6. С. 549−578.
  46. .Д., Мантатов В. В. Нелинейность сил межмолекулярных взаимодействий в некристаллических твердых телах. Улан-Удэ: Изд-во БГУ, 2001.96с.
  47. В.Н. Ангармонические эффекты в силикатных стеклах // Физ. и хим. стекла. 1996. Т.22. № 3. С.261−274.
  48. Терморегулятор прецизионный программный РИФ-101. Техническое описание и инструкция по эксплуатации АЭЖ 8779−003.00.00 ТО. 1985. 27с.
  49. В. П., Тотеш A.C. Методы и аппаратура для контроля вязкости стекла. М.: Наука, 1975. 60с.
  50. H. Е. Experimental evaluation of beam-bending method of determining glass viscosities in the range 108 to 1015 Poises // J. Amer. Cer. Soc. 1963. V.46. N2. P.93−97.
  51. O.B., Старцев Ю. К., Поцелуева JI.H. Расчет времени достижения высоковязкой жидкостью состояния метастабильного равновесия // Физ. и хим. стекла. 1978. Т.4. № 6. С.675−685.
  52. О.В., Старцев Ю. К., Поцелуева Л. Н. Исследования температурных зависимостей вязкости некоторых стекол при постоянной структурной температуре // Физ. и хим. стекла. 1979. Т. 5. № 1.С. 82−94.
  53. В.В., Сандитов Б. Д., Сандитов Д. С. Элементарный акт процесса размягчения стеклообразных систем в модели возбужденного состояния //Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2009. Т.51. № 9. С.932−943.
  54. Д.С., Мантатов В. В., Сандитов Б. Д. Модель возбужденного состояния и линия стеклования жидкости // Вестник БГУ. Вып.6. Физика, математика, информатика. 2007. С.15−21.
  55. Д.С., Дармаев М. В., Мантатов В. В., Сандитов Б. Д. Температура плавления и энгармонизм колебаний решетки твердых тел // Журнал физической химии. 2008. Т.82. № 7. С.812−813.
  56. М.В., Сандитов Б. Д., Мантатов В. В., Сандитов Д. С. Об элементарном акте процесса плавления твердых тел // Вестник БГУ. Серия 9. Математика и информатика, физика и техника. 2007. № 6. С.90−91.
  57. Д.С., Мантатов В. В., Сандитов Б. Д. Элементарный акт пластической деформации стеклообразных твердых тел // Вестник БГУ. Вып.З. Химия, физика. 2008. С.155−167.
  58. .Д., Мантатов В. В., Сандитов Д. С., Цыдыпов Ш. Б. Деформация полимерных и силикатных стекол: кинетика термостимулированного восстановления исходного состояния образцов // Физика и химия стекла. 2007. Т.ЗЗ. № 6. С.741−754.
  59. Д.С., Дармаев М. В., Сандитов Б. Д., Мантатов В. В. Поперечная деформация и температура размягчения стеклообразных материалов // Деформация и разрушение материалов. 2008. № 4. С. 18−23.
  60. В.И., Фридланд К. Ю. Определение максимальных напряжений на межатомных связях в нагруженных полимерах методом инфракрасной спектроскопии // Оптика и спектроскопия. 1975. Т.38. Вып.З. С.521−525.
  61. В.А., Башкарев, А .Я., Веттегрень В. И. Физические основы прогнозирования долговечности конструкционных материалов. Санкт-Петербург: Политехника, 1993. 475с.
  62. Я.И. Введение в теорию металлов. JI.-M.: ОГИЗ. Гостехиздат, 1948. 291с.
  63. Д.С., Бадмаев С. С., Мельниченко Т. Н., Сандитов Б. Д. О критическом смещении возбужденных кинетических единиц в жидкостях и стеклах // Физ. и хим. стекла. 2007. Т.ЗЗ. № 1. С.56−64.
  64. A.A., Матвеев Ю. И. Химическое строение и физические свойства полимеров. М: Химия, 1983. 248с.
  65. В.И., Глезер A.M., Кадомцев А. Г., Кипяткова А. Ю. // Физика твердого тела. 1998. Т.40. № 1. С. 85−91.
  66. Н.И., Ширкевич М. Г. Справочник по элементарной физике. М.: Наука, 1974. 254с.
  67. Д.С. // Журн. физ. химии. 1976. Т. 50. № 7. С. 1653−1656.
  68. Дж. Вязкоупругие свойства полимеров. М.: Изд-во иностр. литры, 1963. 585с.
  69. Д.С., Сангадиев. С.Ш., Сандитов Б. Д. // Физ. и хим. стекла. 2000. Т. 26. № 1. С. 84−90.
  70. С.Ш. Дис.. канд. физ.-мат. наук. Иркутск: Иркутский гос. ун-т, 1999.
  71. Д.С., Мамошин В. Л., Архипов В. Г. Применение теории свободного объема к сульфатнофосфатным стеклам и их расплавам // Физ. и хим. стекла. 1993. Т. 19. № 4. С.593−601.
  72. Т.Н., Ризак В. М., Мельниченко Т. Д. Определение доли флуктуационного свободного объема в стеклах систем As-S(Se) // Физ. и хим. стекла. 2003. Т.29. № 2. С.35−46.
  73. К., Фудзимори X., Хасимото К. Аморфные металлы. М.: Металлургия, 1987. 328с.
  74. С.В. //Физика и химия стекла. 1978. Т.4. № 6. С.662−674.
  75. .А. Жидкость и вириальная теорема Клаузиуса //Применение ультраакустики к исследованию вещества. Вып. 31. М.: Всес. заочн. машиностр. ин-т (ВЗМИ), 1981. С.75−93.
  76. М.П., Новиков И. И. Термодинамика. М.: Машиностроение, 1972. 670с.
  77. Н.И. Стеклование жидкостей и полимеров под давлением. V. Образование уплотненных стекол // Физика твердого тела. 1960. Т.2. № 1. С.350−357.
  78. С.Б., Тюнина Э. Л., Цируля К. И. Свойства полимеров в условиях различных напряженных состояний. М.: Химия, 1981. 232с.
  79. S., Aloisio C.J., Bair Н.Е. // J. Appl. Phys. 1977. V.48. N10. P. 4058−4065.
  80. Г. М., Сандитов Д. С. Релаксационные процессы в стеклообразных системах. Новосибирск: Наука, 1986. 238с.
  81. Adam G., Gibbs J.H. On the temperature dependence of cooperative relaxation properties in glass-forming liquids // J. Chem. Phys. 1965. V.43. N1. P.139−146.
  82. Д.С., Бартенев Г. М. О взаимосвязи между механическими и тепловыми свойствами стеклообразных твердых тел и их расплавов // Журн. физ. химии. 1973. Т.47. № 9. С. 2271−2235.
  83. C.B. Взаимосвязь между скоростью распространения звука, массой и энергией химического взаимодействия // ДАН СССР. 1968. Т. 181. № 6. С. 1427−1431.
  84. Ю.В., Сандитов Д. С., Цыдыпов Ш. Б. Физика классических неупорядоченных систем. Улан-Удэ: Изд-во Бурятского госуниверситета, 2001. 234с.
  85. Д.С., Мантатов В. В., Сандитов Б. Д., Дармаев М. В. Коэффициент поперечной деформации и ангармонизм колебаний решетки квазиизотропных твердых тел // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2007. Т.49. № 6. С.1250−1256.
  86. М.М., Мазурин О. В. Современные представления о строении стекол и их свойствах. Л.: Наука, 1988. 198с.
  87. C.B. К определению понятия «стеклообразное состояние» // Физ. и хим. стекла. 1991. Т. 17. № 3. С.511−514.
  88. О.В. В защиту традиционного подхода к определению термина «стекло» // Физ. и хим. стекла. 1991. Т. 17. № 3. С.514−517.
  89. М.И. Стекло и стеклообразное состояние // Физ. и хим. стекла. 1991. Т.17. № 4. С. 680−681.- 17 594. Минаев B.C. К определению некристаллического вещества и его разновидностей//Физ. и хим. стекла. 1992.Т.18. № 1. С.175−179.
  90. О.В. Стеклование. Л.: Наука, 1986. 156с.
  91. Э. Молекулы и кристаллы. М.: ИЛ, 1947.
  92. Д.С., Мантатов В. В. Тепловое расширение и параметр Грюнайзена щелочносиликатных и щелочноборатных стекол // Физика и химия стекла. 1983. Т.9. № 3. С.287−290.
  93. .Д., Мантатов В. В., Сандитов Д. С. Ангармонизм и элементарный акт пластической деформации аморфных полимеров и стекол // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2007. Т.49. № 9. С.1679−1688.
  94. Д.С., Бартенев Г. М., Мантатов В. В. Связь между параметром Грюнайзена, коэффициентом Пуассона и прочностью полимерных стекол. // В кн.: Нелинейные эффекты и кинетика разрушения. Тр. Всес. сем. Л.: ФТИ АН СССР. 1988. С. 129−139.
  95. В. В. Сандитов Д.С. Решеточный параметр Грюнайзена и вынужденная эластичность аморфных полимеров // В кн.: Релаксационные явления и свойства полимерных материалов. Тезисы докл. Всесоюзной конф. Воронеж. 1990. с. 80.
  96. Ш. Б., Мантатов В. В., Сандитов Д. С. Параметр Грюнайзена и коэффициент Пуассона металлических и неметаллических стекол // В кн.: Строение и природа металлических и неметаллических стекол. Тезисы докл. Всесоюзн. конф. Ижевск, 1989. с. 181−183.
  97. Д.С., Мантатов В. В. Вынужденная эластичность и параметр Грюнайзена аморфных полимеров // Высокомолек. соед. Б. 1991. Т.ЗЗ. № 2. С. 119−123.
  98. О.В., Стрельцина М. В., Швайко-Швайковская Т.П. Свойства стекол и стеклообразующих расплавов. Справочник. Т.1. Д.: Наука, 1973. 444 с.
  99. Glass property information system SciGlass-6.6. 2006. Institute of Theoretical chemistry, Shrewsbury, MA, (www. sciglass. info).
  100. Bridge В., Patel N.D., Waters D.N. On the elastic constants and structure of pure inorganic oxide glasses // Physics status solids. 1983. V. A74. N2. P. 655−659.
  101. P.JI. Мюллер, В кн.: Стеклообразное состояние, Изд-во АН СССР. Москва-Ленинград, 1960. С.61−70.
  102. В.Л. Объемно-деформационная энергетическая модель релаксационных процессов в полимерах при изменении температуры // Высокомолек. соед. Серия А. 1994. Т.36. № 7. С.1156−1163.
  103. Vogel Н. Das Temperaturabhangigkeitgesetz der Viskositat von flussigkeiten //Z. Physik. 1921. Bd.22. S.645−651.
  104. Fulcher G.S. Analysis of recent measurements of the viscosity of glasses // J. Amer. Ceram. Soc. 1925. V.8. P.339−355: 789−794.
  105. Г. Стеклообразное состояние. М.: ОНТИ, 1935. 136с.
  106. Bredbury D., Vark М., Kleinschmidt R.V. Viscosity and density of lubricating oils from 0 to 150 000 Psig and 32 to 425 F. // Trans. Amer. Soc. Mech. Eng. 1951. V.73. N5. P.667−676.
  107. Э., Робинсон Г. Математическая обработка результатов наблюдений. Л.-М.: ГТТИ, 1933. С. 30−35.
  108. Д.С. Оценка объема флуктуационных микропустот в силикатных стеклах // Физ. и хим. стекла. 1977. Т.З. № 6. С.580−584.
  109. Д.С. Термостимулируемая низкотемпературная релаксация пластической деформации стеклообразных органических полимеров и силикатных стекол // Высокомолек. соед. Серия А. 2007. Т.49. № 5. С. 832−842.
  110. Mackenzie J.D. High-pressure effects on oxide glasses // J. Amer. Ceram. Soc. 1964. V.47. P.76−81.
  111. Anderson O.L., Bommel H.E. Ultrasonic absorption in fused silica at low temperatures and high frequencies // J. Amer. Ceram. Soc. 1955. V.38. N4. P.125−131.
  112. Strakna R.E., Savage H.T. Ultrasonic relaxation loss in Si02, Ge02, В2Оз and As203 //J. Appl. Phys. 1964. V.35. N5. P. 1445−1450.
  113. А.И., Михайлин А. И. Разрушающие флуктуации энергии в ангармонической цепочке атомов // Физика твердого тела. 1981. Т.23. № 6. С.1746−1750.
  114. А.В., Ляхов С. А., Хоник В. А., Язвицкий М. Ю. Сдвиговая вязкость металлического стекла Pd40Cu40P20 в условиях изохронного нагрева ниже температуры стеклования // Физика твердого тела. 2009. Т.51. № 2. С.209−212.
  115. Т.Д., Ризак В. М., Мельниченко Т. Н., Феделиш В. И. Параметры теории флуктуационного свободного объема в стеклах системы Ge-As-Se // Физ. и хим. стекла. 2004. Т. 30. № 5. С. 553−564.
  116. М.Е. Тепловое расширение и упругие свойства стеклообразного CdGeAs2// Физ. и хим. стекла. 1988. Т.4. № 4. С.543−546.
  117. Д.С., Мантатов В. В. Коэффициент Пуассона и параметр Грюнайзена аморфных полимеров // Высокомол. соединения. Б. 1990. Т.32. № 11. С. 869−874.
  118. Д.С. О микротвердости и температуре стеклования неорганических стекол // Физика и химия стекла. 1977. Т.З. № 1. С.14−19.
  119. И.Н., Воронов Ф. Ф., Бакута С. А. Упругие постоянные и модули упругости металлов и неметаллов. Справочник. Киев: Наук. думка, 1982. 286 с.
  120. К.Л. О связи упругостных и тепловых свойств веществ // Акуст. жури. 1981. Т.27. Вып. 4. С.554−561.
  121. Л. Статистическая физика твердого тела. М.: Мир, 1975. 382 с.
  122. Д.С., Мантатов В. В., Дармаев М. В., Сандитов Б. Д. О параметре Грюнайзена кристаллов и стекол // Журнал технической физики. 2009. Т.79. Вып.З. С.59−62.
  123. Стекло оптическое бесцветное. Физико-химические характеристики. СПб.: Изд-во стандартов, 1999. 58 с.
  124. A.C. Самоорганизация и диссипативные структуры в деформируемом теле // Письма в ЖТФ. 1990. Т. 16. № 7. С. 14−18.
  125. В.Б., Баланкин A.C., Изотов А. Д., Кожушко A.A. Структурная устойчивость и динамическая прочность неорганических материалов. М.: Наука, 1993. 175 с.
  126. Р.Г. Сдвиговые напряжения и диссипация энергии в твердых телах // ЖЭТФ. 1987. Т.92. № 3. С.1021−1026.
  127. В.А. Развитие представлений о процессе деформирования материалов. Киев: Укр. НИИНТИ, 1968. 50 с.
  128. В.А. Новые схемы деформирования твердых тел. Киев: Наукова думка, 1973. 200 с.
  129. Nemilov S.V. Interrelation between shear modulus and the molecular parameters of viscous flow for glass forming liquids // J. Non-cryst. solids. 2006. V.352. P.2715−2725.
  130. C.B. Взаимосвязь между скоростью распространения звука, массой и энергией химического взаимодействия // Докл. АН СССР. 1968. Т.181. № 6. С. 1427−1429.
  131. Д.С., Машанов A.A., Цыдыпов Ш. Б., Мантатов В. В. Модель возбужденного состояния и валентно-конфигурационная теория вязкого течения стекол и их расплавов // Ультразвук и термодинамические свойства вещества. 2009. Вып.36. С.113−117.
  132. В.В., Машанов A.A., Мункуева С. Б., Сандитов Д. С. Свободная энергия активации вязкого течения стеклообразующих жидкостей // В-180кн.: Наноматериалы и технологии. Сб. трудов II Междунар. конф. Улан-Удэ: Изд-во БГУ, 2009. С.59−65.
  133. В .Я., Теннисон Д. Г., Гукасян С. Б., Костанян А. К. Акустические и упругие свойства стекол системы Ка20 А12Оз — 8Ю2 // Физ. и хим. стекла. 1982. Т.8. № 6. С.688−696.
  134. Д.С., Мантатов В. В., Сандитов Б. Д. Коэффициент Пуассона и пластичность стекол // Журнал технической физики. 2009. Т.79. Вып.4. С.150−156.
  135. Ал. Ал., Ротенбург Л., Басэрт Р. Структура изотропных материалов с отрицательным коэффициентом Пуассона// Высокомолек. соед. Б. 1991. Т. 33. № 8. С. 619−621.
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!