Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Динамика вихрей в джозефсоновском переходе, магнитосвязанном с волноводами

Диссертация: Динамика вихрей в джозефсоновском переходе, магнитосвязанном с волноводами
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Возможность излучения электромагнитных волн движущимся в джозефсоновском переходе вихрем установлена в работе. Как следует из уравнения (В.1), вдоль джозефсоновского перехода возможно распространение линейных электромагнитных волн малой амплитуды — волн Свихарта, для которых справедлив закон дисперсии a)2=co2j+k2V?, (В. 18) где к — волновое число, а сочастота электромагнитной волны. Тогда, когда… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. Джозефсоновский переход, магнитосвязанный с волноводом
    • 1. 1. Система уравнений для разности фаз
    • 1. 2. Свободно движущиеся вихревые структуры
    • 1. 3. Диссипация энергии 2я-кинка 35 1.4. Вынужденное движение медленного вихря 40 1.5 Вынужденное движение быстрого вихря
  • Глава 2. Джозефсоновский переход, расположенный меязду двумя волноводами
    • 2. 1. Система уравнений для разности фаз
    • 2. 2. Свободное движение 2тс-кинка
    • 2. 3. Магнитное поле свободно движущегося вихря
    • 2. 4. Вынужденное движение вихря
  • Глава 3. Черенковские потери в джозефсоновском переходе, магнитосвязанном с волноводом
    • 3. 1. Модель Сакаи-Татено-Педерсена. Цепочки вихрей в джозефсоновском переходе
    • 3. 2. Вынужденное движение 2л-кинка в модели Сакаи-Татено-Педерсена
    • 3. 3. Черенковские потери при вынужденном движении вихря
    • 3. 4. Черенковские потери при движении вихря со скоростями, близкими к предельной

Динамика вихрей в джозефсоновском переходе, магнитосвязанном с волноводами (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

С момента своего открытия в 1962 году эффект Джозефсона привлекает значительный интерес. Большое число теоретических и экспериментальных работ посвящено изучению свойств джозефсоновских переходов. Целый ряд их свойств нашел применение в создании уникальных физических приборов (см., например, [1−4]).

— d.

Рис. 1. Джозефсоновский переход между полубесконечными массивными сверхпроводниками, разделенными несверхпроводящим слоем, занимающим область (- d.

Практически с момента открытия джозефсоновских переходов теоретическое описание их свойств в значительной мере базируется на уравнении синус-Гордона (см., например, [2,5]). Это уравнение для разности фаз (p (z, t) волновых функций полубесконечных массивных сверхпроводников (см. рис.1), разделенных несверхпроводящим слоем толщиной 2d, лежащим параллельно плоскости yOz. В пренебрежении конечной проводимостью несверхпроводящего слоя и сверхпроводников оно имеет вид [2,5]:

1 д^ д^ sin.

J67rejcd J^fjcdc tie еф0.

B.2) ф0 = 7theleквант магнитного потока, ti — постоянная Планка, с — скорость света в вакууме, е — заряд электрона, s — диэлектрическая постоянная несверхпроводящего слоя, jc — плотность критического тока Джозефсона через переход, Xjджозефсоновская длина,.

2 he2 ^ ф0с ад, а Я — лондоновская длина, определяющая глубину проникновения магнитного поля в сверхпроводники.

Нелинейное уравнение (В.1) имеет несколько решений, в том числе и стационарных. Для дальнейшего изложения существенны решения, отвечающие нелинейным структурам, движущимся вдоль джозефсоновского перехода с постоянной скоростью. Если скорость движения структуры v меньше скорости Свихарта джозефсоновского перехода Vs = Aj щ [6,7], то имеют место три типа решений [2,5] (ср. [8]). Одно из них — одиночный вихрь, или 271-кинк, описывается формулой p{z — vi) = 4arctg exp z-vt).

В.4).

Другое решение отвечает цепочкам вихрей с постоянным периодом, в которых разность фаз монотонно возрастает по закону p (z-vt) = 2arcsin' cn z — v/) чк.

В.5).

Третье решение описывает нелинейные волны p (z — vt) = 2arccosj ± к • sn fr ~ У).

•Vhv^.

В.6).

Постоянная к в формулах (В.5) и (В.6) представляет собой параметр эллиптических функций и может принимать любое значение в интервале О < к < 1. В случае, когда v > Vs, также имеют место три типа решений: одиночный вихрь p{z — vt) = 4arctg exp.

Jz-vt) + 7 Г,.

B.7) цепочки вихреи p[z — v/) = 2arcsin sn z-vi) k.

B.8) и нелинейные волны p{z-vt) = 2arcsin ksn z-vt) k.

B.9).

Отметим что, согласно [8], решения (В.6) и (В.9) являются неустойчивыми, в то время как решения (В.5) и (В.8) устойчивы. Решение (В.7) также является неустойчивым [2].

В большей части диссертации рассматривается слоистая структура, состоящая из джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с волноводом. В этой связи встает вопрос о виде вихревых решений, которые движутся с постоянной скоростью в такой структуре. Ответ на этот вопрос дается в первой главе диссертации [9].

В работе [10] рассмотрена динамика вихрей в джозефсоновском переходе с конечной омической диссипацией. В этом случае в левую часть уравнения (В.1) добавляется два дополнительных слагаемых вида: a d.

8t.

В.10).

Параметры аи/?характеризуют величину омической диссипации энергии. В частности, параметр, а = 4ш/е, прямо пропорционален проводимости сг несверхпроводящего слоя, а /? = 2 я Я2 <�х&bdquoсо/ / с1 — характеризует так называемые поверхностные потери, обусловленные проводимостью сг&bdquoнормальных электронов в сверхпроводниках. В [10] показано, что влияние омической диссипации приводит к наличию силы трения, тормозящей вихрь (В.4). Это влияние может быть скомпенсировано посредством пропускания через джозефсоновский переход транспортного тока, который создает силу Лоренца, противодействующую силе трения и приводящую к вынужденному движению вихря. В рамках теории возмущений, считая диссипацию и величину транспортного тока малыми, в [10] была найдена связь плотности транспортного тока необходимого для поддержания равномерного движения вихря, со скоростью этого движения v: j 4 v/Vs, а Р 1.

В.11).

Pi 1 — (v/Kj2 «.

Здесь необходимо отметить, что для джозефсоновского перехода замкнутого в кольцо радиуса R, в котором движется один вихрь, между усредненным по времени напряжением на переходе V и скоростью движения вихря v имеет место связь вида [11] (ср. [12]) cL.

Если длина L = 2% R джозефсоновского перехода велика по сравнению с характерным размером вихря, то для его вынужденного движения будет справедлива формула (В.11). Поскольку скорость v связана с величиной напряжения на переходе, то зависимость y'(v), полученная для бесконечного перехода, является аналогом вольт-амперной характеристики (ВАХ) такого джозефсоновского перехода [11] и, тем самым, может изучаться в соответствующем эксперименте.

К свойствам слоистых структур джозефсоновский переход — волновод, изучаемым в настоящей диссертации, близки физические свойства структур, представляющих собой два и более джозефсоновских перехода, расположенных настолько близко друг к другу, что создаваемое каждым переходом магнитное поле влияет на движение вихрей в соседних переходах (см., например, обзор [13]). Еще в 1969 году, в работе [14], было предсказано, что влияние расположенного рядом второго такого же джозефсоновского перехода приводит к расщеплению скорости Свихарта перехода. Согласно [14], в такой структуре существуют две различные характеристические скорости электромагнитных волн Vs+ и одна из которых больше скорости Свихарта изолированного перехода Vs, а другая — меньше. Экспериментально это явление было обнаружено лишь сравнительно недавно [15,16].

Динамика вихрей в слоистой структуре из двух джозефсоновских переходов изучалась в работах [18−21]. В [18,19] подобная структура изучалась в приближении слабой связи между переходами, а в работе [20] уравнения для разностей фаз на двух джозефсоновских переходах сформулированы при произвольной связи между переходами. Это, в частности, позволило в [20] определить две предельные скорости движения джозефсоновских вихрей, которые, как показано в [21], и являются скоростями Vs±, которые играют роль скоростей Свихарта слоистой структуры. Они имеют вид [21] (ср. [14]).

VS±=VJJ[±S, (В. 12) где Sконстанта связи двух джозефсоновских переходов (- 1< S < 0).

Как было упомянуто выше, изучение BAX слоистых структур в работах [15,16,21] подтвердило факт существования в них двух (а в системах из трех переходов — и трех [16,21]) различных скоростей Свихарта.

Вопрос об устойчивости вихрей, движущихся в такой структуре, обсуждался в работах [20−23]. Показано, что устойчивость одиночных вихрей в переходах зависит как от их взаимной конфигурации [20], так и от скорости движения вихрей [22,23]. Так в [22] показано, что симметричные, то есть однополярные вихри являются устойчивыми в том случае, когда их скорость находится в конечном интервале скоростей, простирающемся от наименьшей из двух скоростей Свихарта структуры до наибольшей из них. Согласно [22], устойчивость такого решения является следствием существования двух характеристических скоростей у структуры из двух магнитосвязанных джозефсоновских переходов. Отметим, что вопросы, связанные с взаимодействием вихрей, движущихся в магнитосвязанных джозефсоновских переходах, до сих пор являются объектом пристального внимания исследователей (см., например, [24]).

В работах [25,26] рассмотрено вынужденное движение вихрей в магнитосвязанных джозефсоновских переходах под действием протекающего через переходы транспортного тока. В [25], в частности, экспериментально показано, что цепочки джозефсоновских вихрей в двух переходах могут двигаться когерентно. Это открывает новые возможности для использования магнитосвязанных джозефсоновских переходов в качестве генераторов электромагнитного излучения в миллиметровом и субмиллиметровом диапазонах [27−29]. В [28], например, показано, что когерентность движения вихрей позволяет получить мощность излучения в четыре раза больше мощности излучения от одного джозефсоновского перехода.

Существенным отличием структуры из двух джозефсоновских переходов от одного перехода является возможность существования в переходах различных типов решеток вихрей. Возможность существования разных конфигураций вихревых решеток исследована как в статическом случае [30], так и в зависимости от скорости их совместного движения [31]. В.

31], в частности, показано, что однополярные джозефсоновские вихри в соседних переходах отталкиваются друг от друга при малых скоростях движения и, наоборот, притягиваются, при больших скоростях. Такой переход от одной вихревой структуры к другой экспериментально обнаружен в работе [29], посредством наблюдения за изменением спектра электромагнитного излучения магнитосвязанных джозефсоновских переходов.

Вопрос о взаимодействия между различными вихревыми структурами при их вынужденном движении в магнитосвязанных джозефсоновских переходах также весьма интересен. Здесь стоит отметить целый ряд явлений, связанных с различием параметров двух джозефсоновских переходов [3235]. Например, под действием вынужденного движения цепочки вихрей в одном из переходов, в другом переходе также возникает движение вихрей.

32]. При этом, движение цепочек вихрей в двух переходах возможно как с одинаковыми, так и с разными скоростями. Более того, согласно [32], возможно движение цепочек вихрей в противоположных направлениях. В.

33] рассмотрен еще один важный вопрос, связанный с асимметрией слоистой структуры — вынужденное движение цепочек вихрей в магнитосвязанных джозефсоновских переходах с разной омической диссипацией. Цепочки вихрей в разных джозефсоновских переходах могут с одной стороны притягиваться друг к другу, что заставляет их двигаться вместе, а с другой стороны испытывают разную силу трения, что является причиной их расцепления.

Исследование слоистых структур, состоящих их трех [16,21,36] и более [13,21,37−46] магнитосвязанных джозефсоновских переходов указывает на многообразие их свойств. В [37], например, вычислены резонансные частоты электромагнитных волн, распространяющихся в такой структуре, то есть доказано существования набора скоростей Свихарта, число которых равно числу слоев структуры. Многочисленные экспериментальные работы (см., например, [39,41,43]) подтверждают наличие новых свойств в слоистых структурах из нескольких джозефсоновских переходов. Отдельно стоит отметить работы [45,46], в которых предложен способ аналитического описания слоистых структур с использованием модели, впоследствии названной моделью Обри-Волкова, в которой первое слагаемое уравнения (В.1) заменяется моделирующей его кусочно-линейной функцией.

Важной причиной изучения слоистых джозефсоновских структур является представление о ВТСП как о совокупности большого числа магнитосвязанных друг с другом джозефсоновских переходов [47,48]. Джозефсоновским свойствам ВТСП посвящено большое количество как экспериментальных (см., например, [47−51]), так и теоретических работ (см., например, [52−54]). Отметим также интерес исследователей к структурам, образованным из нескольких джозефсоновских переходов не плоской геометрии (см., например, [54−56]). Из изложенного видно, что область современной физики, связанная с исследованием слоистых джозефсоновских структур, активно развивается.

Настоящая диссертация также посвящена исследованию слоистых джозефсоновских структур, а именно — джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с волноводами. Подобные структуры уже рассматривались ранее (см., например, [57−60]). В работе [58] изучен бесконечный плоский джозефсоновский переход, рядом с которым расположен плоский бесконечный волновод. Можно сказать, что использование в слоистой структуре сверхпроводящего волновода вместо второго джозефсоновского перехода позволило сохранить многие специфические свойства слоистых джозефсоновских структур, но в то же время в значительной мере облегчить их аналитическое описание. В [58] изучено движение 2тс-кинка в такой структуре. Согласно [58], влияние волновода приводит к тому, что скорость движения 2л-кинка находится в двух конечных интервалах скоростей, причем, при определенных параметрах волновода, скорость вихрей может существенно превышать скорость Свихарта джозефсоновского перехода. Соответствующий вихрь был назван быстрым. В [58] изучено вынужденное движение медленных и быстрых джозефсоновских вихрей в такой слоистой структуре и получена связь плотности транспортного тока, необходимого для компенсации омических потерь, со скоростью вихря. В [61] было получено обобщение зависимости j'(y) на тот случай, когда транспортный ток протекает не только через джозефсоновский переход, но и через волновод. В работах [58,61] не рассматривались поверхностные потери. Учет влияния таких потерь на вид зависимости j (v) дан в главе 1 диссертации, где представлена формула для зависимости тока от скорости джозефсоновского вихря, движущегося в слоистой структуре из джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с волноводом [62]. В главе 2 рассмотрена слоистая структура, состоящая из плоского бесконечного джозефсоновского перехода, по обе стороны которого расположены два плоских бесконечных волновода [63]. Установлено, что скорость движения 2я-кинка может находится в трех конечных интервалах скорости. Найдена зависимость j (v) для такой слоистой структуры.

Еще один вопрос, изучению которого посвящен ряд разделов диссертации — это вопрос о необходимости использования нелокальных уравнений для описания джозефсоновского перехода [1,64−83]. Тогда, когда джозефсоновский переход описывается уравнением (В.1), связь магнитного поля внутри перехода с разностью фаз является локальной, то есть имеет вид [2]:

ВЛЗ).

Как показано в [66] подход, основанный на локальной связи, в случае плоского джозефсоновского перехода, образованного массивными сверхпроводниками, описывает только вихревые структуры с характерным пространственным масштабом много большим лондоновской длины.

Структуры же с масштабом, значительно меньшим лондоновской длины, описываются с помощью нелокальной джозефсоновской электродинамики [1,64−83], в которой связь магнитного поля внутри перехода с разностью фаз, а, следовательно, и уравнение для разности фаз являются интегральными. Первые работы, использующие для описания джозефсоновского перехода нелокальную электродинамику, появились более тридцати лет назад [67, 68]. В этих работах изучался переход в виде мостика переменной толщины — тонкой пленки металла, которая имеет конечный размер вдоль оси Oz и соединяет два сверхпроводящих электрода из более толстой пленки. Пленка и электроды имеют конечный размер по оси Оу, при этом на конечном расстоянии под ними расположен массивный полубесконечный сверхпроводящий экран.

Нелокальное описание джозефсоновского перехода в обычно используемой геометрии плоских бесконечных сверхпроводников (см. рис. 1) предложено в [66]. Связь магнитного поля внутри перехода с разностью фаз <�р в таком подходе имеет вид [66]: где Ко — функция Макдональда.

Согласно [66], для разности фаз волновых функций сверхпроводников на границах перехода имеет место интегральное по пространственной переменной уравнение вида:

В.14) sm.

<�р много больше лондоновской глубины, нелокальное уравнение (В .15) сводится к уравнению (В.1). В противоположном пределе, когда характерные масштабы изменения разности фаз много меньше лондоновских глубин, так называемый предел сильной нелокальности, уравнение имеет вид [74]: sinp (z, f)±^T2 (p (z, t)=-V.P. J (ВЛ6) (Ojdt ж J^z-zdz.

Интеграл здесь следует понимать в смысле главного значения Коши. Заметим, что стоящий в правой части уравнения (В. 16) интегральный оператор преобразования Гильберта возникал и ранее в работах [67,68], при описании мостиков переменной толщины.

Из формулы (В.4) легко видеть, что, по мере приближения скорости движения элементарного джозефсоновского вихря (В.4) к скорости Свихарта перехода, характерный масштаб вихря Aj^J1-v2/^2 уменьшается. Это говорит о том, что для корректного описания движения вихря (В.4) при скоростях близких к скорости Свихарта необходимо выйти за рамки простейшего локального описания джозефсоновского перехода, что было проделано в работах [70,84,85]. Было показано, что если при переходе к локальному пределу в уравнении (В. 15) учесть малое по отношению лондоновской длины к пространственному масштабу разности фаз (р поправочное слагаемое, то для разности фаз будет иметь место уравнение, отличающееся от (В.1) наличием в правой части дополнительного слагаемого вида:

1-Л)Я2^. (В.17).

2 J dz4.

В работе [84] показано, что слагаемое вида (В.17) отвечает за дополнительную диссипацию энергии движущегося в джозефсоновском переходе вихря. Это означает, что наряду с силой, обусловленной омической диссипацией, возникает новая тормозящая вихрь сила, которой не было при описании перехода с помощью уравнения (В.1). Причина возникновения этой силы — черенковское излучение движущимся вихрем электромагнитных волн Свихарта [84].

Возможность излучения электромагнитных волн движущимся в джозефсоновском переходе вихрем установлена в работе [18]. Как следует из уравнения (В.1), вдоль джозефсоновского перехода возможно распространение линейных электромагнитных волн малой амплитуды — волн Свихарта, для которых справедлив закон дисперсии [14] a)2=co2j+k2V?, (В. 18) где к — волновое число, а сочастота электромагнитной волны. Тогда, когда вихрь в джозефсоновском переходе движется со скоростью v, превышающей фазовую скорость волн Свихарта со I к, вихрь является источником волн Свихарта [18]. Обычный джозефсоновский вихрь (В .4) не может быть источником черенковского излучения волн Свихарта, поскольку он движется со скоростями v < Vs, а фазовая скорость волн Свихарта, как видно из (В. 18), больше Vs. Последнее утверждение справедливо только в одиночном джозефсоновском переходе, где справедлив закон дисперсии (В. 18). В слоистой структуре из двух магнитосвязанных джозефсоновских переходов могут распространяться волны Свихарта с двумя законами дисперсии вида (В.18), в которые необходимо подставить две скорости (В.12) [20]. Таким образом, если в слоистой структуре, из двух джозефсоновских переходов движется 2ти-кинк, скорость которого превышает меньшую из двух скоростей (В.12), то имеет место черенковское излучение вихрем волн Свихарта [18,44, 57, 86−89]. Аналогично, в слоистой структуре из множества связанных джозефсоновских переходов, эффект Черенкова имеет место в том случае, когда скорость движения вихря превышает меньшую из скоростей Свихарта структуры [90−94]. Авторы некоторых работ указывают на экспериментальное обнаружение эффекта Черенкова как в структуре из двух переходов [95], так и в слоистой структуре из нескольких джозефсоновских переходов [96], а также и в ВТСП [97,98].

Здесь необходимо отметить, что эффект Черенкова может проявляться и в других сверхпроводящих структурах (см., например, экспериментальную работу [99]). Например, в кольцевых джозефсоновских переходах [100−102], закон дисперсии электромагнитных волн также отличается от (В. 18), что приводит к возможности проявления эффекта Черенкова. В АХ работы [102] может быть объяснена как результат черенковского взаимодействия вихря в кольце с распространяющимися там электромагнитными волнами — так называемыми модами Релея [101]. В работе [103] указывается на экспериментальное обнаружение эффекта Черенкова в джозефсоновском переходе конечной толщины, где закон дисперсии волн Свихарта также отличается от (В. 18).

Отметим, что в работах [18,44,57,86−89] джозефсоновский переход рассматривался в рамках локального описания, при котором эффект Черенкова в изолированном джозефсоновском переходе невозможен. Однако, если выйти за рамки чисто локального описания перехода, и воспользоваться для его описания уравнением с добавленным слагаемым вида (В. 17), то это также изменит закон дисперсии электромагнитных волн [84,85] (см., также, [104]) и позволит удовлетворить условию черенковского излучения даже если скорость вихря будет меньше скорости Свихарта джозефсоновского перехода. В [84] по теории возмущений найдена сила радиационного трения, действующая на вихрь (В .4), движущийся в переходе, а также величина транспортного тока, необходимого для компенсации этой силы трения. В работе [85] потери вихря на черенковское излучение рассматривались не по теории возмущений. Это удалось благодаря использованию авторами [85] модели Сакаи-Татено-Педерсена [105,106], в которой первое слагаемое правой части (В.1) заменяется пилообразной функцией. В [85] установлено, что вихрь вообще не излучает при свободном движении в переходе со скоростями, образующими дискретный набор. При исследовании вынужденного движения вихря в [85] получена приближенная аналитическая формула, описывающая зависимость плотности транспортного тока от скорости вихря. Аналитическая зависимость j (v) имеет место тогда, когда потери энергии 2л-кинка на черенковское излучение волн Свихарта компенсируются силой Лоренца, действующей на вихрь со стороны транспортного тока. Такая формула применима при скоростях не слишком близких к скорости Свихарта перехода. Аддитивный учет наряду с радиационным трением еще и омических потерь (по формуле (В.11)) позволил установить зависимость транспортного тока, необходимого для поддержания равномерного движения вихря, от скорости вихря, которая не слишком близка к Vs. Влияние черенковских потерь проявилось в осцилляциях функции j (v), которые имеют место на фоне монотонной зависимости тока от скорости, отвечающей учету только омических потерь. Подход работы [85] был использован в работе [107] для изучения слоистой структуры из плоского джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с волноводом. В предположении о слабой связи перехода и волновода в [107] получена приближенная аналитическая формула для j'(y). Эта формула пригодна и для быстрого вихря, при скоростях не слишком близких к правой границе зоны разрешенного движения.

В настоящей диссертации продолжено изучение черенковских потерь в джозефсоновских системах, которое базируется на использовании модели Сакаи-Татено-Педерсена. В главе 3 диссертации, в развитие работы [107], продолжено изучение черенковских потерь в джозефсоновском переходе, магнитосвязанном с волноводом. Приближенные аналитические формулы для y (v) получены без использовавшегося в [107] предположения о слабой связи джозефсоновского перехода и волновода [62]. Численно найдена зависимость тока от скорости вихря для скоростей, сколь угодно близких к предельным. Выход за рамки применимости приближенных формул позволил выявить явление сильного увеличения черенковских потерь при скоростях близких к предельным.

Следуя подходу работы [85], в Приложении численно получена зависимость y'(v) для одного джозефсоновского перехода, учитывающая черенковские потери для скоростей близких к скорости Свихарта. Также как и в случае джозефсоновского перехода, связанного с волноводом, был выявлен значительный рост радиационных потерь при приближении скорости вихря к скорости Свихарта [108,109].

Все вышеизложенное показывает актуальность исследования динамики вихрей в джозефсоновских структурах, в том числе и содержащих волноводы.

Принимая во внимание изложенное выше, сформулируем цели и задачи диссертации.

Цели работы:

1. Изучить поля вихрей, равномерно движущихся в слоистой структуре, представляющей собой джозефсоновский переход, магнитосвязанный с одним или двумя волноводами.

2. Установить закономерности движения 2л-кинка в таких слоистых структурах. Исследовать возможность его вынужденного движения при наличии диссипации энергии в джозефсоновском переходе и волноводах.

3. Исследовать возможность вынужденного движения 2тс-кинка в слоистой структуре из джозефсоновского перехода и волновода при наличии омической диссипации энергии в сверхпроводниках.

4. Исследовать влияние радиационных потерь энергии из-за черенковского излучения волн Свихарта на вынужденное движение 2л-кинка в такой слоистой структуре.

Для достижения этих целей ставились задачи:

1.Для магнитосвязанного с волноводом джозефсоновского перехода получить аналитическое описание вихревых структур, движущихся с постоянной скоростью.

2. Для слоистых структур, представляющих собой джозефсоновский переход магнитосвязаный с одним или двумя волноводами, найти области скоростей, в которых возможно движение 2гс-кинка.

3. Вычислить действующую на 2я-кинк силу трения, обусловленную омической диссипацией, в джозефсоновском переходе, связанном с одним или двумя волноводами.

4. Для джозефсоновского перехода, связанного с одним волноводом, вычислить действующую на 2л-кинк силу трения, из-за омической диссипации в сверхпроводниках.

5. Вычислить величину транспортного тока, создающего силу Лоренца, компенсирующую силы трения из-за радиационных и омических потерь.

Положения, определяющие научную новизну работы и выносимые на защиту:

1. Изучено движение единичного вихря (2ти-кинка) в слоистой структуре, представляющей собой джозефсоновский переход, магнитосвязанный с волноводом. Найдены потери энергии 27Г-кинка, вследствие омической диссипации как в несверхпроводящих слоях, так и в сверхпроводниках. Определена плотность транспортного тока, необходимого для поддержания движения вихря с заданной скоростью.

2. Для слоистой структуры джозефсоновский переход — волновод описаны вихревые состояния, представляющие собой единичный вихрь, цепочку единичных вихрей и кноидальные волны, реализующиеся в разных областях скоростей.

3. Предсказан эффект обратного тока, который состоит в том, что магнитное поле вихря видоизменяется волноводом столь существенно, что вихрь фактически превращается в антивихрь, для поддержания движения которого в направлении движения элементарного вихря необходимо изменить направление транспортного тока.

4. Для слоистой структуры джозефсоновский переход — волновод, в модели Сакаи-Татено-Педерсена изучено обусловленное черенковским излучением волн Свихарта влияние потерь энергии на движение 2п-кинка. Без предположения о слабости связи перехода с волноводом найдена зависимость от скорости плотности транспортного тока, необходимого для компенсации черенковских потерь. Выявлены условия, при которых черенковские потери доминируют над омическими потерями в слоистой структуре.

5. Впервые изучено движение 2тс-кинка в слоистой структуре представляющей собой джозефсоновский переход, расположенный между двумя волноводами. Установлено, что свободное движение такого вихря возможно только со скоростями, лежащими в трех интервалах скоростей конечной ширины. Вычислены потери энергии 2я-кинка вследствие омической диссипации в системе, и вычислена плотность транспортного тока, необходимого для поддержания равномерного движения вихря.

Научная и практическая ценность. Полученные в Главах 1 и 2 зависимости плотности транспортного тока от скорости джозефсоновских вихрей в рассмотренных слоистых структурах представляют интерес для разработки сверхпроводящих излучателей на основе слоистых джозефсоновских структур.

Главе 2 предсказан эффект обратного тока, показывающий насколько сильно может искажаться волноводом магнитное поле 2я-кинка. Этот эффект необходимо иметь ввиду при интерпретации результатов экспериментальных исследований слоистых джозефсоновских структур, содержащих волноводы.

В Главе 3 изучено влияние черенковских потерь на зависимость плотности транспортного тока от скорости вихря, движущегося в слоистой структуре, содержащей волновод. Показано, что влияние волновода может существенно усилить проявление черенковского эффекта, что позволяет говорить о возможности использования слоистых структур содержащих волноводы для облегчения его экспериментального изучения.

Установленная в Приложении зависимость плотности транспортного тока от скорости вихря, учитывающая влияние черенковских потерь, может быть использована при экспериментальном исследовании черенковского излучения джозефсоновского вихря, движущегося в изолированном джозефсоновском переходе.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на научных семинарах Физического института им. П. Н. Лебедева РАН, первой международной конференции «Фундаментальные проблемы высокотемпературной сверхпроводимости (ФПС'04)» (Звенигород, 2004), международной школе — конференции «Quantum dots and arrays of Josephson junctions» (Kitten, Bulgaria, 2005), конференции «Фундаментальные и прикладные проблемы современной физики», (Москва, 2006), второй международной конференции «Фундаментальные проблемы высокотемпературной сверхпроводимости (ФПС'06)» (Звенигород, 2006), «XXXIV Совещание по физике низких температур (НТ-34)» (Ростов-на-Дону, 2006).

Публикации. Результаты, представленные в диссертации, опубликованы в работах [9,62,63,108−111] и в тезисах конференций [112−115].

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, трех глав, приложения, заключения и списка литературы. Объем диссертации -122 стр., включая 33 рисунка.

Список литературы

состоит из 116 наименований.

Заключение

.

Сформулируем основные результаты диссертационной работы.

1. Для слоистой структуры, состоящей из джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с плоским волноводом, описаны вихревые состояния поля, представляющие собой единичный вихрь, цепочку единичных вихрей и кноидальные волны, реализующиеся в разных областях скоростей.

2. Для слоистой структуры, состоящей из джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с плоским волноводом, изучено свободное и вынужденное движение 2ти-кинка. Найдены потери энергии вихря из-за омической диссипации. Установлена зависимость от скорости вихря плотности транспортного тока, необходимого для компенсации омических потерь и поддержания равномерного движения вихря.

3. Предсказан эффект обратного тока, заключающийся в том, что при наличии в слоистой структуре волновода со скоростью Свихарта меньшей скорости Свихарта джозефсоновского перехода вихрь под действием транспортного тока, протекающего через джозефсоновский переход и волновод, будет двигаться в направлении, противоположном обычному.

4. Впервые исследована динамика 2л-кинка в слоистой структуре, представляющей собой джозефсоновский переход, расположенный между двумя волноводами. Найдены области скоростей, в которых возможно свободное движение вихря. Показано, что в такой слоистой структуре могут существовать две области скоростей так называемого быстрого вихря. Получено выражение для плотности протекающего через слоистую структуру транспортного тока, необходимого для поддержания равномерного движения вихря.

5. В модели Сакаи-Татеио-Педерсена изучено влияние радиационных потерь из-за черенковского излучения волн Свихарта вихрем, движущимся в слоистой структуре из джозефсоновского перехода, магнитосвязанного с волноводом. Получено выражение для плотности транспортного тока, необходимого для компенсации радиационных потерь. Показано, что при определенных условиях, вклад черенковских потерь в действующую на вихрь силу трения может быть определяющим.

Показать весь текст

Список литературы

  1. И.О. Кулик, И. К. Янсон. Эффект Джозефеона в сверхпроводящих туннельных структурах. М. Наука, 1970,272 с.
  2. А. Бароне, Дж. Патерно. Эффект Джозефеона: физика и применения. М. Мир, 1984,640 с.
  3. A. Barone. Radiation interaction with matter in the superconducting state. Journal of Superconductivity: Incorporating novel magnetism, v. 13, N. 5, P. 809−815 (2000).
  4. A.H. Лыков. Генерация электромагнитного излучения сверхпроводящими структурами. Проблемы и перспективы. Препринт ФИАН № 71. М. 1984, 20 с.
  5. P.Lebwohl, M.J. Stephen. Properties of vortex lines in superconducting barriers. Physical Review, v.163, N.2, P.376 377 (1967).
  6. J.C. Swihart. Field solution for a thin-film superconducting strip transmission line. Journal of Applied Physics, v. 32, N.3, P. 461 469 (1961).
  7. А.А. Абрикосов. Основы теории металлов. М. Наука, 1987,520 с.
  8. Дж. Уизем. Линейные и нелинейные волны. М. Мир (1997), с. 578−580.
  9. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. Вихревые структуры джозефсоновского перехода и магнитосвязанного с ним волновода, Краткие сообщения по физике ФИАН, № 5, с. 21 25,2005.
  10. D.W. McLaughlin, А.С. Scott. Perturbation analysis of fluxon dynamics. Physical Review A, v. 18, N.4, P.1652 1679 (1978).
  11. В.П. Силин, A.B. Студенов. Черенковские потери и вольт-амперная характеристика в джозефсоновских переходах типа сандвича. Физика твердого тела, т. 42, вып. 4, стр.611−617 (2000).
  12. К.К. Лихарев. Введение в электродинамику джозефсоновских переходов. М. Наука, 1985,320 с.
  13. A.V. Ustinov. Solitons in Josephson junctions. Physica D, v. 123, P. 315 329 (1998).
  14. K.L. Ngai. Interaction of ac Josephson currents with surface plasmons in thin superconducting films. Physical Review, v. 182, N. 2, P. 555 568 (1969).
  15. A.V. Ustinov, H. Kohlstedt, C. Heiden. Possible phase locking of vertically stacked Josephson flux-flow oscillators. Applied Physics Letters, v. 65, N. 11, P. 1457- 1459(1994).
  16. A.V. Ustinov, H. Kohlstedt, M. Cirillo, N.F. Pedersen, G. Hallmanns, C. Heiden. Coupled fluxon modes in stacked Nb / A10x / Nb long Josephson junctions. Physical Review B, v. 48, N. 14, P. 10 614 10 617 (1993).
  17. M.B. Mineev, G.S. Mkrtchyan, V.V. Shmidt. On some effects in a system of two interacting josephson junctions. Journal of Low Temperature Physics, v. 45, N. 5 6, P. 497−505 (1981).
  18. Yu. S. Kivshar and B.A. Malomed. Dynamics of fluxons in a system of coupled Josephson junctions. Physical Review B, v. 37, N.16, P.9325 9330 (1988).
  19. N.G. Granbech-Jensen, M.R. Samuelsen, P. S. Lomdahl, J.A. Blackburn. Bunched soliton states in weakly coupled sine-Gordon systems. Physical Review B, v. 42, N. 7, P. 3976 3980 (1990).
  20. S. Sakai, P. Bodin, N.F. Pedersen. Fluxons in thin-film superconductor-insulator superlattices. Journal of Applied Physics, v. 73, N. 5, P. 2411 2418 (1993).
  21. S. Sakai, A.V. Ustinov, H. Kohlstedt, A. Petraglia, N.F. Pedersen. Theory and experiment on electromagnetic-wave-propagation velocities in stacked superconducting tunnel structures. Physical Review B, v. 50, N. 17, P. 12 905 -12914(1994).
  22. N.G. Gronbech-Jensen, D. Cai, M.R. Samuelsen. Stability of bunched fluxons in magnetically coupled Josephson junctions. Physical Review B, v. 48, N. 21, P. 16 160−16 163 (1993).
  23. A.V. Chiginev, V.V. Kurin. Instability of a rectangular vortex lattice in a stack of two long Josephson junctions. Physical Review B, v. 66, N. 5, P. 52 510 (2002).
  24. S. Madsen, N.G. Gmnbech-Jensen. Microwave-induced fluxon bunching in weakly coupled Josephson junctions. Physical Review B, v. 71, N. 13, P. 132 506 (2005).
  25. A.V. Ustinov, T. Doderer, H. Kohlstedt, S.G. Lachenmann, D. Quenter. Observation of a spatially-coherent resonance mode in stacked Josephson junctions. Physics Letters A, v. 201, P. 375 380 (1995).
  26. N.G. Granbech-Jensen, M.R. Samuelsen. Long range magnetic interaction between Josephson junctions. Physical Review Letters, v. 74, N. 1, P. 170 -173 (1995).
  27. A. Petraglia, A.V. Ustinov, N.F. Pedersen, S. Sakai. Numerical study of fluxon dynamics in a system of 2-stacked Josephson junctions. Journal of Applied Physics, v. 77, N. 3, P. 1171 1177 (1995).
  28. A. Wallraff, E. Goldobin, A.V. Ustinov. Numerical analysis of the coherent radiation emission of two stacked Josephson flux-flow oscillators. Journal of Applied Physics, v. 80, N. 11, P. 6523 6535 (1996).
  29. S.V. Shitov, A.V. Ustinov, N. Iosad, H. Kohlstedt. On-chip radiation detection from stacked flux-flow oscillators. Journal of Applied Physics, v. 80, N. 12, P. 7134−7137(1996).
  30. S.N. Song, P.R. Auvil, M. Ulmer, J.B. Ketterson. Vortex structure and Josephson supercurrents in stacked double Josephson junctions. Physical Review B, v. 53, N. 10, P. R6018 R6021 (1996).
  31. A.V. Ustinov, H. Kohlstedt. Interlayer fluxon interaction in Josephson stacks. Physical Review B, v. 54, N. 9, P. 6111 6114 (1996).
  32. R.D. Parmentier, P. Barbara, G. Costabile, A. D’Anna, B.A. Malomed, C. Soriano. Flux-flow drag in coupled Josephson junctions. Physical Review B, v. 55, N. 22, P. 15 165 15 172 (1997).
  33. E. Goldobin, A. Wallraff, B.A. Malomed, A.V. Ustinov. Delocking of flux-flow states in dc-driven magnetically coupled Josephson junctions. Physics Letters A, v. 224, P. 191 195 (1997).
  34. E. Goldobin, A.V. Ustinov. Current locking in magnetically coupled long Josephson junctions. Physical Review B, v. 59, N. 17, P. 11 532 11 538 (1999).
  35. A.F. Volkov, V.A. Glen. Dynamics of fluxon lattice in two coupled Josephson junctions. Journal of Physics: Condensed Matter, v. 10, P. L563 -L568 (1998).
  36. C. Gorria, P.L. Christiansen, Yu. B. Gaididei, V. Muto, N.F. Pedersen, M.P. Soerensen. Fluxon dynamics in three stacked Josephson junctions. Physical Review B, v. 66, N. 17, P. 172 503 (2002).
  37. R. Kleiner. Two-dimensional resonant modes in stacked Josephson junctions. Physical Review B, v. 50, N. 10, P. 6919 6922 (1994).
  38. R. Kleiner, P. Miiller, H. Kohlstedt, N.F. Pedersen, S. Sakai. Dynamic behavior of Josephson-coupled layered structures. Physical Review B, v. 50, N. 6, P. 3942−3952(1994).
  39. V.M. Krasnov, N.F. Pedersen, V.A. Oboznov, V.V. Ryazanov. Josephson properties of Nb/Cu multilayers. Physical Review B, v. 49, N. 18, P. 12 969 -12974(1994).
  40. V.M. Krasnov, D. Winkler. Static and dynamic properties of stacked Josephson junctions: Analytic solution. Physical Review B, v. 56, N. 14, P. 9106 9115 (1997).
  41. N. Thyssen, H. Kohlstedt, A.V. Ustinov. Low-Tc tunnel junction stacks as models for intrinsic Josephson effect in hight-Tc materials. Physica C, v. 293, P. 264−267(1997).
  42. S.N. Artemenko, S.V. Remizov. Stability, collective modes and radiation from sliding Josephson vortex lattice in layered superconductors. Physica C, v. 362, P. 200−204(2001).
  43. S. Sakai, A.V. Ustinov, N. Thyssen, H. Kohlstedt. Dynamics of multiple-junction stacked flux-flow oscillators: Comparison between theory and experiment. Physical Review B, v. 58, N. 9, P. 5777 5782 (1998).
  44. E. Goldobin, B.A. Malomed, A.V. Ustinov. Maximum velocity of a fluxon in a stack of coupled Josephson junctions. Physics Letters A, v. 266, P. 67 75 (2000).
  45. A.F. Volkov. Josephson-like vortices in a layered superconductor. An analytical solvable model. Physica C, v. 183, P. 177 182 (1991).
  46. A.F. Volkov. On the magnetization of layered superconducting structures in a parallel magnetic field. Physica C, v. 192, P. 306 310 (1992).
  47. R. Kleiner, F. Steinmeyer, G. Kunkel, P. Miiller. Intrinsic Josephson effects in Bi2Sr2CaCu208. Physical Review Letters, v. 68, N. 15, P. 2394 2397 (1992).
  48. R. Kleiner, P. Miiller. Intrinsic Josephson effect in high-Tc superconductors. Physical Review B, v. 49, N. 2, P. 1327 1341 (1994).
  49. Yu. I. Latyshev, J.E. Nevelskaya, P. Monceau. Dimensional crossover for intrinsic dc Josephson effect in Bi2Sr2CaCu20s 2212 single crystal whiskers. Physical Review Letters, v. 77, N. 5, P. 932 935 (1996).
  50. A. Yurgens, D. Winkler, N.V. Zavaritsky, T. Claeson. Strong temperature dependence of the c-axis gap parameter of Bi2Sr2CaCu208+5 intrinsic Josephson junctions. Physical Review B, v. 53, N. 14, P. R8887 R8890 (1996).
  51. G. Hetchtfischer, R. Kleiner, K. Schlenga, W. Walkenhorst, P. Miiller, H.L. Johnson. Collective motion of Josephson vortices in intrinsic Josephsonjunctions in Bi2Sr2CaCu208+y. Physical Review B, v. 55, N. 21, P. 14 638 -14644(1997).
  52. L.N. Bulaevskii, M.P. Maley, M. Tachiki. Low frequency magneto-optical properties of Josephson-coupled superconductors. Physical Review Letters, v. 74, N. 5, P. 801 -804(1995).
  53. L.N. Bulaevskii, D. Domingues, M.P. Maley, A.R. Bishop, Ophelia K.C. Tsui, N.P. Ong. Linewidth of c-axis plasma resonance in Josephson-coupled superconductors. Physical Review B, v. 54, N. 10, P. 7521 7535 (1996).
  54. L.N. Bulaevskii, D. Domingues, M.P. Maley, A.R. Bishop. Josephson plasma mode in the mixed state of long-junction and layered superconductors. Physical Review B, v. 55, N. 13, P. 8482 8489 (1997).
  55. А.И. Головашкин, И. С. Левченко, A.H. Лыков, Л. И. Махашвили. Квантовая интерференция на пленочных контактах из NbaSn при водородных температурах. Письма в ЖЭТФ, т. 24, вып. 10, с. 565 569 (1976).
  56. В.И. Дедю, А. Н. Лыков. Стимулирование сверхпроводимости в многослойных ниобиевых структурах. Письма в ЖЭТФ, т. 46, вып. 5, с. 184−186(1987).
  57. V.V. Kurin, A.V. Yulin. Radiation of linear waves by solitons in a Josephson transmission line with dispersion. Physical Review B, v. 55, N. 17, P. 11 659 -11669(1997).
  58. A.S. Malishevskii, V.P. Silin, S.A. Uryupin. Fast Josephson vortex. Physics Letters A, v. 306, N. 2−3,153 (2002).
  59. A.V. Chiginev, V.V. Kurin. In-phase vortex flow and superradiance in a Josephson superlattice embedded in a waveguide. Physical Review B, v. 70, N. 21, P. 214 523 (2004).
  60. N. Lazarides, N. Flytzanis. Cherenkov steps and strongly deformed fluxons in finite length window junctions. Superconductive Science and Technology, v. 17, N. 1, P. 202−210(2004).
  61. A.C. Малишевский, C.A. Урюпин. О вынужденном движении быстрого джозефсоновского вихря. Физика твердого тела, т. 46, вып. 7, с. 1165 -1168(2004).
  62. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. О влиянии черенковских потерь на связь тока со скоростью вихря в джозефсоновском переходе, связанном с волноводом, Физика твердого тела, т. 47, вып. 10, с. 1737 1744 (2005).
  63. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. Свойства вихрей джозефсоновского перехода, окруженного двумя сверхпроводящими волноводами, Физика твердого тела, т. 46, вып. 9, с. 1544−1556 (2004).
  64. Ю.М. Иванченко, Т. К. Соболева. Джозефсоновский переход с нелокальным взаимодействием. Письма в ЖЭТФ, т. 51, вып. 2, с. 100−102 (1990).
  65. Yu. М. Ivanchenko, Т.К. Soboleva. Nonlocal interaction in Josephson junctions. Physics Letters A, v. 147, N. 1, P. 65 69 (1990).
  66. Ю.М. Алиев, В. П. Силин, С. А. Урюпин. К теории нелинейных диспергирующих волн в джозефсоновских контактах. Сверхпроводимость: физика, химия, техника, т. 5, вып. 2, с. 228 235 (1992).
  67. Г. М. Лапир, К. К. Лихарев, Л. А. Маслова, В. К. Семенов. Критические токи сверхпроводящих мостиков переменной толщины. Физика низких температур, т. 1, вып. Ю, с. 1235 1243 (1975).
  68. М.Ю. Куприянов, К. К. Лихарев, В. К. Семенов. Джозефсоновские вихри в мостиках переменной толщины. Физика низких температур, т. 2, вып. 6, с. 706−718(1976).
  69. A. Gurevich. Nonlocal Josephson electrodynamics and pinning in superconductors. Physical Review B, v. 46, N. 5, P. 3187 3190 (1992).
  70. G.L. Alfimov, V.M. Eleonsky, N.E. Kulagin, N.V. Mitskevich. Dynamics of topological solitons in models with nonlocal interaction. Chaos, v. 3, N. 3, P. 405−414(1993).
  71. G.L. Alfimov, V.M. Eleonsky, L.M. Lerman. Solitary wave solutions of nonlocal sine-Gordon equations. Chaos, v. 8, N. 1, P. 257 271 (1998).
  72. R.G. Mintz, I.B. Snapiro. Dynamics of Josephson pancakes in layered superconductors. Physical Review B, v. 49, N. 9, P. 6188 6192 (1994).
  73. Ю.М. Алиев, В. П. Силин. О нелокальной джозефсоновской электродинамике. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 104, вып. 1, с. 2526−2537 (1993).
  74. Г. Л. Алфимов, В. П. Силин. Мелкомасштабные пространственно-периодические джозефсоновские структуры. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 106, вып. 2, с. 671 684 (1994).
  75. Г. Л. Алфимов, В. П. Силин. О возбуждениях в мелкомасштабных вихревых структурах Абрикосова-Джозефсона. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 108, вып. 5, с. 1668 1685 (1995).
  76. В.П. Силин, С. А. Урюпин. Вихри Абрикосова-Джозефсона в слоистой туннельной структуре. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 108, вып. 6, с. 2163−2185 (1995).
  77. Ю.М. Алиев, К. Н. Овчинников, В. П. Силин, С. А. Урюпин. Нелокальная джозефсоновская электродинамика слоистых структур. Журналэкспериментальной и теоретической физики, т. 107, вып. 3, с. 972 988 (1995).
  78. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин. О затухании обобщенных волн Свихарта. Физика твердого тела, т. 41, вып. 7, с. 1160 1167 (1999).
  79. А.И. Ломтев. Нелокальная джозефсоновская электродинамика тонкой пленки магнитного (двумерного и трехмерного) сверхпроводника. Физика твердого тела, т. 42, вып. 1, с. 16−22 (2000).
  80. А.И. Ломтев. Управление областью модуляционной неустойчивости диспергирующих электромагнитных волн в нелокальной джозефсоновской электродинамике тонкой сверхпроводящей пленки. Физика твердого тела, т. 45, вып. 12, с. 2131 2135 (2003).
  81. G.L. Alfimov, A.F. Popkov. Magnetic vortices in a distributed Josephson junction with electrodes of finite thickness. Physical Review B, v. 52, N. 6, P. 4503−4510(1995).
  82. G.L. Alfimov, A.F. Popkov. Nonlocal electrodynamics of fluxons and nonlinear plasma oscillations in a distributed Josephson junction with electrodes of arbitrary thickness. Physical Review B, v. 73, N. 21, P. 214 512 (2006).
  83. R.G. Mintz, I.B. Snapiro. Josephson-vortex Cherenkov radiation. Physical Review B, v. 52, N. 13, P. 9691 9695 (1995).
  84. В.П. Силин, A.B. Студенов. О квантованности движения и черенковской структуре джозефсоновского вихря. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 117, вып. 6, с. 1230 1241 (2000).
  85. N.G. Gronbech-Jensen, D. Cai, A.R. Bishop, A.W.C. Lau, P. S. Lomdahl. Bunched fluxons in coupled Josephson junctions. Physical Review B, v. 50, N. 9, P. 6352 6359(1994).
  86. V.M. Krasnov, D. Winkler. Shape of a moving fluxon in stacked Josephson junctions. Physical Review B, v. 60, N. 18, P. 13 179- 13 188 (1999).
  87. E. Goldobin, A. Wallraff, A.V. Ustinov. Cherenkov radiation from fluxon in a stack of coupled long Josephson junctions. Journal of Low Temperature Physics, v. 119, N. 5/6, P. 589 614 (2000).
  88. A.A. Antonov, A.L. Pankratov, A.V. Yulin, J. Mygind. Influence of thermal fluctuations on Cherenkov radiation from fluxons in dissipative Josephson systems. Physical Review B, v. 61, N. 14, P. 9809 9819 (2000).
  89. E. Goldobin, B. A. Malomed, A.V. Ustinov. Bunching of fluxons by Cherenkov radiation in Josephson multilayers. Physical Review B, v. 62, N. 2, P. 1414−1420(2000).
  90. M. Tachiki, M. Machida, T. Koyama. Josephson vortex flow states and Josephson plasma excitation on hight-Tc superconductors. Physica C, v. 335, P. 214−218 (2000).
  91. R. Kleiner, T. Gaber, G. Hechtfischer. Stacked long Josephson junctions in zero magnetic field: a numerical study of coupled one-dimensional sine-Gordon equations. Physical Review B, v. 62, N. 6, P. 4086 4095 (2000).
  92. V.M. Krasnov. In-phase fluxon in layered superconductors with arbitrary number of layers. Physical Review B, v. 63, N. 6, P. 64 519 (2001).
  93. Y. Gaididei, N. Lazarides, N. Flytzanis. Fluxons in a superlattice of Josephson junctions: Dynamics and radiation. Journal of Physics A: Mathematical and General, v. 36, N. 10, P. 2423 2441 (2003).
  94. E. Goldobin, A. Wallraff, N. Thyssen, A.V. Ustinov. Cherenkov radiation in coupled long Josephson junctions. Physical Review B, v. 57, N. 1, P. 130−133 (1998).
  95. J. Zitzmann, A.V. Ustinov, M. Levitchev, S. Sakai. Super-relativistic fluxon in a Josephson multilayer: Experiment and simulation. Physical Review B, v. 66, N. 6, P. 6 4527(2002).
  96. G. Hechtfischer, R. Kleiner, A.V. Ustinov, P. Miiller. Non-Josephson emissioin from intrinsic junctions in Bi2Sr2CaCu208+y: Cherenkov radiation by Josephson vortices. Physical Review Letters, v. 79, N. 7, P. 1365 1368 (1997).
  97. J.H. Lee, Y. Chong, S. Lee, Z.G. Khim. Josephson vortex dynamics in Bi2Sr2CaCu208+5 intrinsic Josephson junctions under high magnetic field. Physica C, v. 341 348, P. 1079 — 1080 (2000).
  98. H.S.J. van der Zant, T.P. Orlando, S. Watanabe, S.H. Strogatz. Kink propagation in a highly discrete system: Observation of phase locking of linear waves. Physical Review Letters, v. 74, N. 1, P. 174 177 (1995).
  99. V.V. Kurin, A.V. Yulin, I.A. Shereshevskii, N.K. Vdovicheva. Cherenkov radiation of vortices in a two-dimensional annular Josephson junction. Physical Review Letters, v. 80, N. 15, P. 3372 3375 (1998).
  100. A. Wallraff, A.V. Ustinov, V.V. Kurin, I.A. Shereshevsky, N.K. Vdovicheva. Whispering wortices. Physical Review Letters, v. 84, N. 1, P. 151 -154(2000).
  101. N. Martucciello, J. Mygind, V.P. Koshelets, A.V. Shchukin, L.V. Filipenko, R. Monaco. Fluxon dynamics in long annular Josephson tunnel junctions. Physical Review B, v. 57, N. 9,5444 5449 (1998).
  102. A.A. Abdumalikov Jr., M.V. Fistul, A.V. Ustinov. Vortex radiation in long narrow Josephson junctions: Theory and experiment. Physical Review B, v. 72, N. 14, P. 14 4526(2005).
  103. S. Savel’ev, V. Yampol’skii, A. Rakhmanov, F. Nori. Generation of tunable terahertz out-of-plane radiation using Josephson vortices in modulated layered superconductors. Physical Review B, v. 72, N. 14, P. 144 515 (2005).
  104. S. Sakai, H. Tateno. Analytical solutions of traveling fluxon waves on a Josephson transmittion line with shunt conductance and uniform bias current. Japanese Journal of Applied Physics, v. 22, N. 9, P. 1374 1381 (1983).
  105. S. Sakai, N.F. Pedersen. Analytic solution for fluxon in a long Josephson junction with surface losses. Physical Review B, v. 34, N. 5, P. 3506 3509 (1986).
  106. A.C. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин. Свойства быстрого джозефсоновского вихря. Журнал экспериментальной и теоретической физики, т. 125, вып. 3, с. 673 683 (2004).
  107. A.S. Malishevskii, V.P. Silin, S.A. Uryupin, S.G. Uspenskii. On the possibility of experimental observation of Cherenkov losses effect on the Josephson vortex induced motion. Physics Letters A, v. 348, P. 361 364 (2006).
  108. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. Черенковские потери в джозефсоновском переходе. Краткие сообщения по физике ФИАН, № 1, с. 35 41, (2006).
  109. A.S. Malishevskii, V.P. Silin, S.A. Uryupin, S.G. Uspenskii. Fast Josephson vortex: free and induced motion. Bulgarian Journal of Physics, (2006) in press.
  110. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. О резком увеличении черенковских потерь джозефсоновских вихрей, движущихся под действием транспортного тока. Физика твердого тела, (2007) в печати.
  111. А.С. Малишевский, В. П. Силин, С. А. Урюпин, С. Г. Успенский. Черенковские потери джозефсоновского вихря. Труды 34 совещания по физике низких температур (НТ 34), т.2, с. 232. Ростов-на-Дону- изд-во РГПУ (2006).
  112. A. Franz. Diplomarbeit «Fluxonendynamik in ringformigen Josephson-Kontakten». Universitat Erlangen-Nurnberg (1999).
Заполнить форму текущей работой

Заказал и сдал!