Электрон-фотонные ливни.
Надзор и контроль в сфере безопасности.
Радиационная защита
Мюоны рождаются также в реакции аннигиляции быстрых позитронов с атомными электронами е+е —> р' р. Пороговая энергия этого процесса взаимодействия Elh =2m (ic2 jтес2 — mQc2 ~ 43,69 ГэВ, а полное сечение взаимодействия имеет максимум при энергии позитрона Е+ =1,396 Elh. Величина микроскопического сечения на одном электроне не велика ~ 1 мкб. Основной вклад в поперечное развитие ЭФЛ дают два… Читать ещё >
Электрон-фотонные ливни. Надзор и контроль в сфере безопасности. Радиационная защита (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Высокоэнергетические фотоны, образующиеся при распаде я0-мезонов, рождают электрон-позитронные пары, а электроны и позитроны, в свою очередь, фотоны тормозного излучения. В результате этих двух процессов взаимодействия электронов и фотонов в веществе развивается электрон-фотонный (электромагнитный) ливень (каскад). Энергия первичного высокоэнергетического фотона постепенно перераспределяется между десятками (сотнями) вторичных частиц: электронов, позитронов, фотонов. Увеличение числа частиц в электромагнитном каскаде и поглощенной энергии в единичном слое вещесгва (см. рис. 3.5 в Лекции 3 и рис. 20.11) соответствует развитию ливня (расстояние °-*тах на рис 20.11). Но в силу закона сохранения энергии, средняя энергия частиц каскада постепенно уменьшается, и вес большее число электронов попадает в область энергий меньше критической (см. Лекция 18), где радиационные потери энергии меньше потерь на ионизацию и возбуждение атомов. Энергии фотонов также постепенно уменьшаются и становятся меньше 2тес2, прекращается процесс образования электрон-позитронных пар. Число частиц в каскаде начинает уменьшаться — ливень затухает (расстояния более хтах на рис 20.11).
Высокоэнергетические элекгроны, позитроны и фотоны, возникающие при неупругих ядерных взаимодействиях и распадах нестабильных частиц, также инициируют электрон-фотонные ливни (ЭФЛ), но основной источник ЭФЛ — это распад л:0 —> уу.
Толщина поглотителя на рис. 20.10 выражена в радиационных единицах длины (Х0, см. Лекция 3). Радиационная единица длины равна пути электрона в веществе, на котором его энергия за счет потерь па излучение убывает в е раз. Для энергий более 1 ГэВ макроскопические полные и дифференциальные сечения образования электроп-позитронных пар фотонами и сечения тормозного излучения электронов и позитронов, выраженные в единицах Х0, практически од инаковы для различных веществ. Поэтому глубину проникновения ЭФЛ удобно выражать в единицах радиационной длины. Значения радиационных единиц длины некоторых веществ из работы [30] приведены в табл. 20.2. Значения Х0 в см рассчитаны для стандартных плотностей веществ из табл. 18.2 (плотность бетона равна 2,35 г/см3, плотность воздуха — 1,29−10'3 г/см3).
Таблица 20.2.
Значения Х0
Вещество. | Воздух. | Вода. | Бетон. | Л1. | Ti. | Fe. | Си. | Sn. | W. | Pb. |
XQ, г/см2 | 36,60. | 36,084. | 26,54. | 24,01. | 16,17. | 13,84. | 12,86. | 8,817. | 6,763. | 6,369. |
Х0, см. | 2,84−104 | 36,084. | 11,3. | 8,89. | 3,56. | 1,76. | 1,44. | 1,21. | 0,35. | 0,56. |
Область ливня за максимумом («хвост» ливня) состоит, в основном, из фотонов с энергией, соответствующей минимальному значению коэффициента ослабления в веществе и образованных ими комптоновских электронов. В «хвосте» ЭФЛ имеет место экспоненциальное затухание ливня ~ exp (-z /), где Х-эфл — длина ослабления (поглощения). Длина ослабления слабо зависит от энергии частицы, инициировавшей ливень, и примерно равна свободному пробегу наиболее проникающих фотонов. Если выразить Х.^, в радиационных единицах длины, то это примерно (2 — 3)2Г0 [12]. Продольное развитие ЭФЛ определяется радиационной единицей длины вещества и в единицах Х0 длина ливня в различных веществах примерно одинакова.
Основной вклад в поперечное развитие ЭФЛ дают два процесса: многократное кулоновское рассеяние электронов (до максимума ливня) и комптоновское рассеяние фотонов (после максимума). Радиальное распределение частиц ливня почти не зависит от вещества, если радиус выражать в мольеровских единицах длины:
где Es =21,2 МэВ. Критическую энергию в МэВ более точно можно вычислить по формуле [30]:
в которую значения Х0 надо подставлять в г/см2. Мольеровская единица длины примерно равна среднеквадратичному расстоянию от оси ливня электронов с критической энергией после прохождения ими одной радиационной единицы.
Процессы развития ЭФЛ в различных средах хорошо изучены как теоретически, так и экспериментально [8, 12, 23, 30]. Имеется некоторое отличие в пространственных характеристиках ЭФЛ (число частиц, поглощенная энергия), инициированных первичными фотонами и электронами (позитронами), в основном, на первой радиационной единице. Кроме этого ЭФЛ от первичного фотона имеет глубину проникновения примерно на 0,5 радиационных единиц больше, чем от электрона той же энергии.
Следует иметь в виду, что при очень больших энергиях электронов, позитронов и фотонов ЭФЛ возможно рождение мюонов (см. раздел 20.3.5) и адронов. Мюоны образуются в процессе прямой генерации мюонных пар фотонами у -> ц+ц. Этот процесс взаимодействия пороговый и энергии фотонов должны был, более 2тцс2. Сечение этого процесса в (т^/те)2 раз меньше сечения рождения электрон-позитроииой пары. При энергиях фотонов более 3 ТэВ механизм прямой генерации мюонов фотонами является основным механизмом образования мюонов в ЭФЛ.
Мюоны рождаются также в реакции аннигиляции быстрых позитронов с атомными электронами е+е —> р' р. Пороговая энергия этого процесса взаимодействия Elh =2m(ic2 jтес2 — mQc2 ~ 43,69 ГэВ, а полное сечение взаимодействия имеет максимум при энергии позитрона Е+ =1,396 Elh [28]. Величина микроскопического сечения на одном электроне не велика ~ 1 мкб.
Нейтроны образуются в фотоядерных реакциях фотонов с энергиями более 7−8 МэВ. При энергиях фотонов более 150 МэВ начинается процесс фоторождения пионов. Протоны и нейтроны рождаются также в элсктронядерных взаимодействия ультрарелятивистских электронов.