Дипломы, курсовые, рефераты, контрольные...
Срочная помощь в учёбе

Меры. 
Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей

РефератПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Функция /: X —> К называется ц-интегрируемой, если существует последовательность ступенчатых функций {/"} таких, что 1ппп_юо ||/ — /п||" = 0. Все //-интегрируемые функции образуют векторное пространство L (X, р) (и S (X) С L (X, //)). Интеграл продолжается с пространства S (X) на пространство Ь (Х, //) но непрерывности. Неравенство (4.1) имеет место и для / € Ь (Хуц). Пусть X — иуль-мериое… Читать ещё >

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Пусть X — произвольное множество, и пусть 7?. кольцо подмножеств множества X. Пару (АА 7Z) называют измеримым пространством. Говорят, что кольцо 7Z отделимое, если для любых двух различных элементов х и у пространства X существует множество АTZ такое, что.

х € Л, у? А. Мы будем рассматривать измеримые пространства только над отделимыми кольцами, которые покрывают множество X.

Каждое кольцо 7Z может использоваться как основа для нуль-мерной топологии8, которую мы будем называть Я-топологией. Эта топология будет хаусдорфовой тогда и только тогда, когда кольцо 7Z отделимо.

Везде в этом разделе кольцо 7Z является отделимым накрывающим кольцом множества X.

Говорят, что подсовокупность S кольца 7Z стягивающаяся, если пересечение любых двух ее элементов содержит элемент из «5. Если S стягивающаяся, и если / обозначает отображение из 7Z в К или из 7Z в R. мы говорим, что предел 1ппд5 /(Л) равен 0 если для любого е > О, существует Ло € S такой, что |/(Л)| < е для всех А € «S, А с Ло.

Пусть К — неархимедово поле с нормированием |? |/<-.

Мерой на кольце 71 является отображение р: 1Z —> К со следующими свойствами:

  • (i) отображение р аддитивно;
  • (ii) для всех А € 71. верно равенство ЦЛЦ^ = sup{|/i®|/^: В € 71, В С

А} < оо;

(iii) если совокупность S С 7Z стягивающаяся и имеет пустое пересечение, тогда ИтЛ€5//(Л) = 0.

Мы называем эти условия соответственно: аддитивность, ограниченность, непрерывность. Последнее условие эквивалентно следующему: Нтле$ || Л||я = 0 для любой стягивающейся совокупности S с пустым пересечением.

Условие (iii) есть замена а-аддитивности. Ясно, что из (iii) следует о- аддитивность. Кроме того, мы увидим, что для наиболее интересных случаев условие (iii) эквивалентно <7-аддитивности. Конечно же, в принципе, мы могли бы ограничить наше внимание этими случаями и использовать общепринятое условие (7-аддитивности. Однако, в этом случае нам следовало бы использовать некоторые топологические ограничения на пространство X. Из этого следует, что мы должны рассмотреть некоторую топологическую структуру на р-адическом вероятностном пространстве. Нам не хотелось бы это делать. Мы будем развивать теорию р-адических вероятностных мер точно также, как[1][2]

A. H. Колмогоров (в 1933 году) развивал теорию веществеинозиачиых вероятностных мер, начиная с произвольной алгебры множеств.

Далее, мы кратко обсудим основные свойства мер, подробности см. в работе |104|. Как и в главе 1, для любого множества D. обозначим его характеристическую функцию символом 1р. Для отображения /: X —> К и ф: X —> [0. эс), положим.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Положим.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

для xX. Тогда выполняется равенство ЦАЦ^ = ||/л||лгя для любого Л е 71. Полагаем ||/||р = fNli-

Ступенчатой функцией (или 7^-ступенчатой функцией) называют функцию /: X ->• К вида f (x) = ^=lckJ,k() гДеК, а Лк е 71. Лк П Л ( = 0, к Ф /. Для таких функций полагаем.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Обозначим пространство всех ступенчатых функций через S (X). Интеграл / —> Jx f (x)fi (dx) является линейным функционалом на пространстве S (X), который удовлетворяет неравенству.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Функция /: X —> К называется ц-интегрируемой, если существует последовательность ступенчатых функций {/"} таких, что 1ппп_юо ||/ — /п||" = 0. Все //-интегрируемые функции образуют векторное пространство L (X, р)S (X) С L (X, //)). Интеграл продолжается с пространства S (X) на пространство Ь (Х, //) но непрерывности. Неравенство (4.1) имеет место и для / € Ь (Хуц).

Пусть 7Zfl = : А С X, IAL (X,//)}. Это кольцо. Его элементами являются //-измеримые множества. Полагая р (А) = v /д (.г)//(//./•), мера // продолжается до меры на множестве 7Z,. Это максимальное продолжение меры //, т. е., если мы повторим предыдущую процедуру, начиная с кольца 7Zfl, то мы получим снова это кольцо.

Положим Xt = {л: € X: N^(x) > t:}, JT0 = {.г € X: N^x) = 0}, Х+ = X Xq. Каждое множество А с Xq принадлежит совокупности 71 ft. Мы называем такие множества р-препебреэюимыми.

Теперь построим произведение мер. Пусть pj, j = 1,2,гг, — меры, заданные на (отделимых) кольцах 71 j подмножеств Хг Конечные объединения этих множеств А х х An, AjTZj, образуют (отделимое) кольцо 711 х • • • х 71п для множества Х х • • • х Хп. Существует единственная мера р х • • • х рп на кольце TZi х •? ? х 71п такая, что выполняется равенство р х? ? • х рп х • • • х Ап) = р (А) х • • • хрпп). Имеет место равенство.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Пусть X — иуль-мериое топологическое пространство[3]. Обозначим кольцо открыто-замкнутых (т.е., одновременно и открытых и замкнутых) подмножеств пространства X символом В (Х) (фактически, это алгебра). Обозначим пространство непрерывных ограниченных функций /: X —> К через Сь (Х). Мы используем норму ||/||ос = suPzex |/(#)|/< на этом пространстве.

Заметим, что, если X компактно и 71 = В (Х), тогда условие (in) в определении меры является излишним. Если X не компактно, тогда существуют конечно аддитивные функции множеств, которые не являются непрерывными.

Пусть X нуль-мернос N-компактпое топологическое пространство, г. е., существует множество S такое, что X гомеоморфно замкнутому подмножеству множества Ns. Заметим, что любое произведение N-компактных пространств есть N-компактное пространство; любое замкнутое подпространство N-компактного пространства является N-компактом. Здесь каждая ограниченная сг-аддитивная функция р: В (Х) —> К является мерой. С другой стороны, если X — нуль-мерное пространство такое, что каждая ограниченная гт-аддитивпая функция из В (Х) в К является мерой, тогда X N-компактно.

В теории интегрирования важная роль отводится-топологии, т. е., (нуль-мерной) топологии, которая имеет кольцо 7Zfl в качестве базы. Конечно, 71ц-топология сильнее 7^-топологии. Каждое д-иренебрежимое множество открыто-замкнуто относительно 7?,г-топологии. Следующие две теоремы (см. |104|) будут важны для наших рассуждений.

Теорема 4.1. (i) Если р — мера, заданная на R. тогда Nfl является 'R-полунепрерывной сверху функцией, (следовательно, Rf,-полунепрерывна сверху) и для всякого множества АR, и е > 0 множество А( =

А П Х( является компактным относительно RIX-топологии.

(и) Обратно, пусть (функция р: R —> К аддитивна. Предположим, что существует. R-полупепрерывная сверху функция ф: X —" [0, ос) такая, что верна оценка ц (А)к < sup^^ ф (х), АR. а множество {.г € А: ф (х) > f} — R-компакт (А е R.e > 0). Тогда р является мерой и справедливо соотношение Xfl < ф.

Теорема 4.2. Пусть р: R —> К — мера. Функция {: X —> К ринтегрируема тогда и только тогда, когда она. обладает следующими свойствами: (1) / Rfl-непрерывна; (2) для каждого е > 0. множество {х: /(х)кХ,(х) > б} есть Пкомпакт.

Также мы будем использовать следующий факт.

Теорема 4.3. Пусть fL (X, p) и пусть

Тогда верно включение: supp / С Л'0.

Тогда верно включение: supp / С Л'0

Доказательство. Предположим, ч то / удовлетворяет условию (4.2) и существует элемент .го € Х+ (отсюда N^xо) = о > 0) такой, что |/(а?о)|к = с > 0. Пусть {Д} последовательность-ступенчатых функций, которые аппроксимируют функцию /.Для каждого с > 0 существует номер Ne такой, что ||/ — fk < olc для всех к > Nc. В частности, из этого следует, что /к{хо)к > с — е, к > N(. Тогда имеем:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Пусть.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

и пусть х0Bkjo. Если В С Bkjo, ВR. тогда Ав,к = суки (В)к = /к[хо)кц (В)к < ос. С другой стороны, поскольку BkjX > о" тогда для любого 6 > 0, найдётся множество В С Bkj01BR, такое, что р (В)к > (а — (5). Таким образом, получаем для этого множества В

соотношение: Ав, к > (а — 5) (с — е). Выбирая числа е > 0,(5 > 0, таким образом, что (а — ае приходим к противоречию. ?

Будем использовать следующий простой факт.

Лемма 4.1. Пусть (Xj. 7Zj), j = 1,2, — пространства с мерой и пусть функция /: Х —> Х2 измерима. Ec. au совокупность S является стягивающейся в TZ2, тогда совокупность /-1(«S) — стягивтогцаяся в Пу. Если S имеет пустое пересечение, тогда также обладает

пустым пересечением.

Лемма 4.2. Пусть (Xj, 7Zj), j = 1,2, — пространства с мерой и пусть г) Х —> Х2 — измеримая функция. Тогда, для любой меры ц :

71 —У К, функция: П2 —> К, определённая равенством дДЛ) = р (г]~1(А)), есть мера на 7Z2 и, для каждой 1Z2-непрерывной функции, h: Х2 —> К имеет, место следующее неравенство:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Доказательство. Для каждого А € TZ2, имеем:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Значит, функция рп ограничена. Теперь докажем, функция что рТ, непрерывна на множестве 7Z2. Пусть совокупность S стягивающаяся в 1Z2 и имеет пустое пересечение. По лемме 4.1 rj~l(S) является стягивающейся в TZi, которая также имеет пустое пересечение. По формуле (4.4) получаем, что ИmA€S Л^ = 0.

Докажем неравенство (4.3). Пусть функция h: Х2 —> К-непрерывна. Мы хотим доказать, что неравенство |/*(6)|л:Л^, Д&) < ||Л ° выполняется при всех ЬХ2. Таким образом, выберем 6 6 Х2 так, что /г (6) ф 0. Тогда множество Сь = Х2: й{у)к = |/*(^)U'} является открытым относительно топологии в 1Z2. Следовательно, существует множество ВТ12 такое, что ЬВ С Сь- Тогда имеем цепочку неравенств:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Следующая теорема о замене переменных будет важна в наших вероят! юст11 ы х рассу ж дс н и я х.

Теорема 4.4. (Хренников ван Рой) Пусть (Xj, 7Zj), j = 1,2, пространства с мерой и пусть ?;: Х —> Х2 — измеримая функция, а р: 7Zi —> К — мера. Earn функция }: Х2 —> К непрерывна относительно топологии TZ2 такая, что функция for) принадлежит пространству L (Xь/i), тогда / € Li (X2, pv) и справедлива формула замены переменных

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Доказательство. Достаточно доказать, что для каждого е > 0 найдётся 72-ступенчатая функция у такая, что ||/—< е и ||/о//—got)fl < е. Согласно оценке (4.3), первое следует из второго. Таким образом, зафиксируем е > 0.

По теореме 4.2 множество.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

является 71 -компактом и поэтому содержится в элементе совокупности 7Z]. Но функция ограничена на каждом элементе совокупности 71, так что ограничена на множестве А. Выберем число 6 > 0 так, чтобы.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Так как А — компакт, то множество f (i](A)) также компакт. Покроем f (rj (A)) ненересекающимися замкнутыми шарами радиуса 6: f (i](A)) С Us (c*o) U … U Us (aAw), где а0 выбирается равным нулю, для того, чтобы получить оценки:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

При каждом п, множество Сп = TZ2: С С /_1(^<$(ап))} является объединением открытых множеств, покрывающих компакт t](A) П f~l(Us{c*n)). Значит, для каждого п существует множество СпС" такое, что rj (A) П f~l(Us (ctn)) С Сп. Теперь имеем.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Положим д (х) = Х^п=оап!сп{х) — Тогда д 72-ступенчатая функция. Мы хотим показать, что для всех а е X справедлива оценка.

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Выберем аX :

  • (1) Если а е А, то существует единственное число п и г)(а)Сп. Тогда верно неравенство: А (а) = (f од) (а) — а"|^А^(а) < SN^a) < е.
  • (2) Если а? A, a rj (a) G Сп при некотором п, то согласно оценкам (4.5) мы получим, что, А (а) = |(/ о д)(а) — anKNfl(a) < |(/ о д)(а)к^(а) < е.
  • (3) Если а ? Со U … U Сдг, то д (д (а)) = 0. Таким образом, Д (а) =

|(/ о 1])(а)кХи(а) < е (так как а & А). я

Открытая проблема. Найти условие па функцию /, которое было бы слабее чем непрерывность, но из которого следовала бы формула замены переменных.

В дальнейшем мы получим некоторые свойства мер, характерные для мер, определённых на алгебрах.

На протяжении этого раздела алгебра А является отделимой алгеброй для множества X. Отметим, что если начинать с меры //, определённой на алгебре А, то система Аи //-интегрируемых множеств — является снова алгеброй.

Предложение 4.1. Пусть р: А —"• К — мера. Тогда для любого е > 0, множество Xt будет Afl -компактом.

Этот факт является следствием теоремы 4.1.

Предложение 4.2. Пусть р: А —" К мера. Тогда алгебра. В (Х) всех Afl — открыто-замкнутых множеств совпадает с алгеброй Afl.

Доказательство. Воспользуемся теоремой 4.2 и предыдущим предложением. Пусть ВВ (Х). Тогда функция In является Л,-непрерывной и справедливо равенство {.т: 1 В (х)кХ^(х) > е} = В Г Х(. Поскольку В замкнуто, a Xt компактно, то пересечение В П Xt компактно. Таким образом, В (Х) с Ац. ?

Как следствие предложения 4.2, получим, что С,(Х) содержится в Li (X, p) (для пространства X, наделённого Л ^-топологией) и верно следующее неравенство:

Меры. Квантовая физика и неколмогоровские теории вероятностей.

Пусть X — нуль-мерное топологическое пространство. Мера //, определенная на алгебре В (Х) — открыто-замкнутых множеств — называется плотной мерой. Значит, согласно предложению 4.2 всякая мера р: А —> К продолжается до плотной меры на пространстве X, которое наделенотопологией.

Предложение 4.3. Пусть у, А —> К — мера и пусть / € Ь (Х, р). Тогда функция / является (Afl, В (К))-измеримой.

Доказательство. По теореме 4.2 функция / является-непрерывной. Значит, верно включение f~l(B (K)) С В (Х). Однако, из предложения 4.2 мы имеем, что Afl = В (Х). я

  • [1] 8Топологическое пространство (Х;т) является нуль-мерным, если каждая точка
  • [2] € X обладает базой открыто-замкнутых (т.е., одновременно и открытых, и замкнутых) окрестностей.
  • [3] Мы рассматриваем только хаусдорфовы пространства.
Показать весь текст
Заполнить форму текущей работой