Общие теоремы динамики точки
Решение. Выберем начало координат в начальном положении груза и направим ось Ох в сторону движения (рис. 77). Составляем первое из уравнений (19). Проинтегрируем обе части равенства. При этом справа пределами интеграла буду 0 и t1, а слева пределами интеграла будут значения скорости и, т. е. Следовательно, импульс силы за промежуток времени равен определенному интегралу от элементарного импульса… Читать ещё >
Общие теоремы динамики точки (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Количество движения точки. Импульс силы
Количество движения материальной точки называется вектор, равный произведению массы точки на ее скорость, т. е.
. (13).
Количество движения материальной точки является динамической характеристикой движения точки, единицей измерения которого в системе СИ служит .
Элементарным импульсом силы называется векторная величина, равная произведению силы на элементарный промежуток времени dt:
. (14).
Рассмотрим теперь движение материальной точки за конечный промежуток времени .
Импульс силы за этот промежуток времени вычисляется как предел интегральной суммы элементарных импульсов, т. е.
. (15).
Следовательно, импульс силы за промежуток времени равен определенному интегралу от элементарного импульса, взятому в пределах от нуля до .
Если сила постоянна, то, в этом случае модуль .
Проекции импульса силы на прямоугольные оси координат выражаются формулами.
. (16).
Единица импульса силы — Н· с.
Теорема об изменении количества движения точки
Уравнение (3), выражающее основной закон динамики, можно представить в виде.
. (17).
Формула (17) выражает теорему об изменении количества движения точки в дифференциальной форме: производная по времени от количества движения точки равна сумме действующих на точку сил.
Путь в начальный момент времени t = 0 скорость точки равна, а в момент равна .
Умножим тогда обе части равенства (17) на dt, получим.
.
Проинтегрируем обе части равенства. При этом справа пределами интеграла буду 0 и t1, а слева пределами интеграла будут значения скорости и, т. е.
.
В результате, в силу формулы (15) получим.
. (18).
Уравнение (18) выражает теорему об изменении количества движения точки в конечном виде: изменение количества движения точки за конечный промежуток времени равно сумме импульсов сил, приложенных к точке, за тот же промежуток времени.
Проецируя векторное равенство (18) на координатные оси, получим.
. (19).
Заметим, что при прямолинейном движении, теорема выражается первым из этих уравнений.
Задача 13. Грузу, имеющему массу m и лежащему на горизонтальной плоскости, сообщают (толчком) начальную скорость. Последующее движение груза тормозится постоянной силой. Определить через сколько времени груз остановится.
Решение. Выберем начало координат в начальном положении груза и направим ось Ох в сторону движения (рис. 77). Составляем первое из уравнений (19).
. (а) В данном случае (- скорость в момент остановки), а. На тело действуют сила тяжести, реакция плоскости и тормозящая сила. Проекции этих сил на ось Ох имеют значения.
, .
Так как сила постоянна, то.
.
где t1 — время торможения.
Рис. 2.
Подставляя эти данные в уравнение (а), получим, откуда.
.
Таким образом, время торможения растет пропорционально начальной скорости.