Ионизационное торможение электронов
При однократном рассеянии электронов друг на друге они могут терять значительную часть своей энергии (в среднем половину). Если считать, что первичный электрон всегда обладает большей энергией, чем электрон отдачи, его потери при однократном соударении в среднем составят одну четвертую часть. Расчеты потерь энергии элекгрона на единице длины пути были проведены Беге. В наиболее общей форме эти… Читать ещё >
Ионизационное торможение электронов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
При однократном рассеянии электронов друг на друге они могут терять значительную часть своей энергии (в среднем половину). Если считать, что первичный электрон всегда обладает большей энергией, чем электрон отдачи, его потери при однократном соударении в среднем составят одну четвертую часть. Расчеты потерь энергии элекгрона на единице длины пути были проведены Беге. В наиболее общей форме эти потери определяются следующей формулой:
где у = Е/Ео — отношение полной энергии электрона к его энергии покоя, а смысл остальных обозначений — тот же, что в формуле (19.8). Можно показать, что в классическом пределе (/—>1) 
Отличие этого выражения от (19.6) обусловлено, главным образом, тождественностью сталкивающихся частиц (электронов). Результатом неразличимости частиц в квантовой механике является не имеющий классического аналога обменный эффект, несколько снижающий тормозную способность.2 Этот эффект становится существенным при малых скоростях налетающего элекгрона, когда его кинетическая энергия сравнима с энергией связи атомных электронов.
Вультрарелятивистском пределе (va а с, у—> со) Как и в случае тяжелых частиц, неограниченному росту ионизационных потерь препятствует эффект плотности. Чтобы учесть его, в формулу (20.3) следует ввести поправку, учитывающую поляризацию среды.
Флуктуации потерь энергии электронов существенно больше, чем для тяжелых заряженных частиц, что связано с большим диапазоном энергии, которую может потерять электрон при одном соударении. Энергетические спектры электронов после прохождения через слои вещества разной толщины показаны на рис. 20.2. Конечно, это распределение обусловлено нс только флуктуациями урана).
2 С точки в потерях энергии: не меньшее значение имеют и многократные упругие соударения. Но и в том случае, если исключить влияние многократного рассеяния, разброс потерь энергии на определенном участке трека оказывается большим. В связи с этим потери энергии электрона на единице длины его пути.
после прохождения слоев вещества различной толщины .г.
Т0 те имеют смысл только средних Рис. 20.2. Распределение электронов по энергиям величин.